Пробеги атомов отдачи

Пробег атома отдачи обычно составляет доли микрона, редко достигая 1 (х. При этом, например, а-частица с энергией 2 Мэе создает на указанном пути свыше 7000 пар ионов, а протон той же энергии значительно меньше — около 500 пар ионов. [c.396]

КОВ Превышает энергию химической связи и энергию связи в крИ сталлической решетке. Поэтому в случае препаратов материнских веществ, не содержащих заметных количеств стабильных примесей, значительная часть атомов отдачи (вернее положительных ионов) удаляется с поверхности и может быть собрана на отрицательно заряженном электроде. Поскольку пробег атомов отдачи в воздухе при атмосферном давлении достаточно мал, для увеличения эффективности метода собирание этих атомов производится в вакууме. [c.43]

R — пробег атома отдачи благородного газа в твердом веществе, МК-, [c.196]

Поскольку при резерфордовском рассеянии эффективное сечение столкновения атома отдачи с атомами среды гораздо меньше геометрического сечения последних, свободный пробег атома отдачи между столкновениями (при которых теряется по [c.321]

В некоторых работах метились вещества, не содержащие азота, а в качестве источника последнего добавлялся второй компонент, содержащий азот. При этом положительный результат может быть достигнут только в том случае, если источник азота и соединение, которое метится, образуют гомогенную систему. Дело в том, что пробег атомов отдачи С очень мал (несколько сот или тысяч ангстрем), а потому даже при самом тщательном измельчении и перемешивании компонентов атомы С не могут выйти за пределы частиц азотсодержащего вещества. Действительно, после облучения оксалата гидразина, тщательно перемешанного с нафталином, был выделен совершенно неактивный нафталин [38]. Точно так же не удалось пометить антрацен облучением смеси тонкоизмельченных нитрата аммония и обычного антрацена [ ]. [c.341]

ПРОБЕГИ АТОМОВ ОТДАЧИ, ОБРАЗУЮЩИХСЯ В РЕЗУЛЬТАТЕ а-рАСПАДА Р]9] [c.235]

Следующие уравнения выражают пробеги атомов отдачи в ангстремах [c.235]

В легких веществах, таких, как водород, атомы отдачи движутся более или менее прямолинейно и имеют определенный пробег. В качестве примера можно указать на пробег атомов отдачи, соответствующих — A 0,02 (М Ai 200) и Л = 6 Мэе, в [c.96]

Пробеги атомов отдачи, образующихся в результате а-распада [c.260]

На основании имеющегося экспериментального материала можно заключить, что в механизме процесса эманирования, как указано выше, принимают участие процессы радиоактивной отдачи и диффузии. Характер этих процессов различен. Радиоактивная отдача определяет выделение эманации из небольших глубин. Этот процесс не зависит от температуры и характеризуется только энергией атомов отдачи. В табл. 52 приведены данные для пробегов атомов отдачи, образующихся в результате а-раснада, рассчитанные по формуле [c.178]

Атомы отдачи, двигаясь в твердом веществе, сначала затрачивают свою энергию на ионизацию атомов среды. Затем происходят неупругие атом-атомные столкновения — так называемое резерфордовское рассеяние, при котором атом отдачи проходит в среде путь, равный 100—1000 А. Далее начинаются соударения по типу жестких сфер. В этой области пробег атомов отдачи порядка 10 А. По теории Зейтца и Келлера, в области резерфордовского рассеяния и жесткосферных соударений атом отдачи затрачивает свою энергию на создание каскадов смещенных атомов и нагре- [c.178]

Пробег атомов отдачи (в А) в области жесткосферных соударений при замедлении атомами равной или близкой массы может быть найден по формуле [c.180]

Процесс замедления атомов в твердых веществах в связи с его важностью для физики твердого тела был иредметодт теоретического анализа [85]. Недавно провели экснериментальпые измерения пробегов атомов отдачи [80, 88] вплоть до низких энергий (около 4 кэв). Была исследована эффективность атомов отдачи, вызывающих химическую деструкцию [89—90]. Как и следовало ожидать, осколки деления и атомы отдачи, возникающие нри [c.122]

Наши знания о химических последствиях ядерных процессов в неорганических твердых телах [4—6] все еще недостаточны. Ядерные превращения, протекающие в газообразной или даже жидкой фазах, с точки зрения химии значительно проще. Ядерная реакция является в этом случае лишь средством для получения горячих атомов зачастую можно пренебречь сопутствующими ей радиационными эффектами, ограничиваясь тем самым лишь реакциями горячих атомов с невозбужденными молекулами среды. В неорганических твердых телах такое ограничение или упрощение принципиально недопустимо. Пробеги атомов отдачи в этом случае малы, а радикалы и дефекты, возникшие в результате ядерного процесса или сопровождающего облучения (например, нейтронами и гамма-лучами в атомном реакторе), часто весьма долгоживущие образрвания, так что ближайшее окружение, а иногда и сравнительно далекие от горячего атома радиационно-нарушенные области кристалла принимают в его химической судьбе самое деятельное участие. Проблема химических и физических дефектов в ионном кристалле в,этом случае начинает смыкаться с вопросами радиационной физики и химии твердого тела. Вопросы, которые при этом могут быть поставлены, можно сформулировать хотя бы таким образом [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология