Пробег частиц определение

О до 1 — средняя длина свободного пробега частицы, определенная из заданных условий течения. [c.77]

Если скорость движения частицы с зарядом 2 в среде больше, чем где Уо — скорость электрона на первой орбите атома водорода, равная 2,19 10 см/с, то частица движется в веществе, не захватывая электронов. Ее кинетическая энергия расходуется в основном на ионизацию и возбуждение вещества. При скорости частицы меньше частица захватывает электроны среды. Заряд движущейся частицы, захватившей электроны, носит название равновесного заряда. Равновесный заряд частицы уменьшается по мере уменьшения ее скорости. При одной и той же скорости равновесный заряд тем меньше, чем больше I вещества. Это приводит к тому, что потери энергии на единице длины в веществе с большим 2 оказываются меньше, чем в веществе с малым 2. Поэтому пробег иона определенной энергии в веществе с большим 7 оказывается больше. Например, пробег иона Ва с энергией 58 МэВ в мишени из тантала равен (5,7 0,5) мг/см , а в мишени из ниобия равен (3,9 0,3) мг/см . [c.65]

Расстояние, которое проходит частица определенной энергии в какой-либо среде, называется длиной пробега. Длина пробе- [c.274]

Большая плотность ионизации на протяжении нескольких сантиметров пробега облегчает определение относительного числа а-частиц, так как при надлежащем выборе размера ионизационной камеры последняя будет вмещать почти все возникающие ионы. Известно, что а-частицы вызывают более сильные ионизационные импульсы, чем другие виды радиоактивных излучений, поэтому их можно обнаруживать с помощью счетчиков даже при наличии значительного фона, обусловленного другими излучениями. Если требуется обеспечить полное поглощение а-частиц, то для этого достаточно очень тонкого слоя поглотителя. [c.22]

Определение коэффициентов диффузии с помощью а-активных веществ. Пробег а-частиц в веществе значительно меньше, чем пробег -частиц. Поэтому абсорбционный метод определения коэффициентов диффузии с помощью а-активных изотопов является более чувствительным однако сравнительно малое число элементов, изотопы которых испускают а-частицы, сильно ограничивает его возможности. [c.737]

Тяжелые заряженные частицы. Тяжелые заряженные частицы, в частности а-частицы, дейтроны и протоны, проходя через вещество, имеют точно определенную (лежащую в очень узких пределах) длину пробега. Эта длина пробега может служить, например в случае а-частиц, их характеристикой. Длины пробегов тяжелых частиц, измеренные в воздухе, имеют величину порядка 1 см, а в конденсированных системах — приблизительно в 1000 раз меньше. Само собой разумеется, что между энергией и длиной пробега существует определенная связь, которая, например, для а-частиц, может быть изображена кривой, приведенной на [c.115]

В случае частицы, подчиняющейся квадратичному закону сопротивления, определение пробега частицы вдоль оси несколько сложнее. [c.40]

Для определения максимальной энергии -излучения измеряют величину пробега -частиц в алюминии. Обычно величину пробега -частиц выражают в г см . [c.144]

Для определения интенсивности пучка нужно знать энергию частиц, которая известна из параметров ускорителя или находится по пробегам частиц или масс-спектрометрическими измерениями. Тогда [c.91]

Дозиметрические измерения на ускорителе проводились физическими и химическими методами. В первом случае для определения мощности дозы измерялась эффективная энергия ускоренных электронов и ток при различных режимах работы ускорителя и на разных расстояниях от его выпускного окна. Сначала снималась кривая поглощения, устанавливающая зависимость токовых потерь от толщины поглощающей среды — пакета алюминиевых фольг. Из кривой поглощения определялся экстраполированный пробег частиц и по известному соотношению [364] Н = 0,412 ( 256-0.0 54 1е Щ (ц ]) [c.32]

Наконец, важное значение для определения типа и интенсивности радиоактивного излучения имеет изучение его поглощения различными средами и измерение длины пробега частиц продуктов радиоактивного распада. [c.274]

Это объясняется тем, что пробег частиц в веществе имеет вполне определенную величину. Если взять образец, толщиной больше пробега частиц, то выход I частиц в единицу времени с единичной поверхности будет пропорционален удельной активности образца q, l=kq, где k — коэффициент пропорциональности, зависящий от пробега частиц в материале образца. [c.382]

Чувствительность активационного анализа на заряженных частицах. При активации заряженными частицами появляется новый фактор, влияющий на концентрационную чувствительность. Пропорционально увеличению пробега частиц в веществе пробы с ростом энергии и порядкового номера макрокомпонента повышается и чувствительность анализа по методу толстого слоя (рис. 71). Поскольку активационный анализ на заряженных частицах находит основное применение для определения малых количеств легких элементов, то и оценки возможностей метода выполнены преимущественно для них. Показано, что для Ве, В, С, N, О, Р облучение разными [c.280]

Из двух природных изотопов лития и Ы (содержание в природной смеси соответственно 7,4 и 92,6%) при облучении тепловыми нейтронами подвергается воздействию преимущественно (поперечное сечение захвата тепловых нейтронов 950 барн, Ы 0,033 барн). При реакции с тепловыми нейтронами по схеме Ы( , а) Н (Т) 4-4,78 Мэе энергия делится между а-частицей 2,04 Мэе и ядром трития (тритоном) 2,74 Мэе, длина пробега частиц в воздухе составляет соответственно 1,1 и 5,7 см. Определение может быть произведено по числу образовавшихся а-частиц или тритонов с помощью сцинтилляционного счетчика или 51—Аи детектора, а также по числу треков частиц на ядерной фотоэмульсии или другим способом [832]. Метод использовался в ряде работ [667, 714, 746, 764, 789, 790, 792, 888, 943, 967, 1112]. Чувствительность метода 10 г [66, 1157]. [c.123]

Второй предварительный расчетный этап заключается в определении предельного размера выделяемой на сепараторе частицы из условий возможности возникновения диффузии. Считается, что частицы размером свыше четырех микрометров практически не подвержены броуновскому движению. Но при меньшем диаметре возможна значительная величина пробега частиц, особенно при повышении температуры среды. [c.47]

Эффективность счЛ чика. В качестве еш е одного примера приложения методов, изложенных в этой главе, к вопросам техники измерения активности рассмотрим определение эффективности счетчика Гейгера для лучей, обладающих определенной ионизационной способностью. При этом будем исходить из предположения, что влиянием стенок счетчика можно-пренебречь и что любое излучение, вызывающее образование хотя бы одной пары ионов в газе, заполняющем счетчик, регистрируется последним. Если природа излучения известна, то на основании данных, приведенных в гл. IV, можно определить ожидаемое среднее число а пар ионов, образующихся в пределах пробега частиц (квантов) данного излучения в газе, заполняющем счетчик. Таким образом, решение поставленной проблемы сводится к тому, чтобы определить вероятность того события, что частица (или квант) при прохождении через счетчик не образует ни одной пары ионов и поэтому не будет сосчитана. Представим, что пробег частицы в счетчике разделен на п отрезков равной длины. Если п очень велико, то каждый из отрезков будет настолько мал, что можно пренебречь вероятностью образования двух пар ионов в одном отрезке. Поскольку всего имеется а пар ионов, то в а из п отрезков содержится по одной паре ионов и по определению вероятность нахождения в данном отрезке пары ионов равна р = а п. Теперь с помощью выражения (8), определяющего биномиальное распределение, оценим вероятность того, что во всех п отрезках не окажется ни одной пары ионов. Положив в уравнении (8) г = О, имеем [c.190]

Такое определение справедливо и для жидкости, если при этом не происходит конвективного теплопереноса. Кинетическая теория дает простое объяснение теплопроводности в газа , связывая ее с удельной теплоемкостью газа с , средней скоростью частицы и и средней длиной свободного пробега [c.190]

Лэнгмюр [489] использовал теорию диффузии Стефана — Максвелла, в которой предполагалось, что частицы не влияют на молекулы газа. Это ограничивает область применения коэффициента диффузии, рассчитанного по этой теории, до частиц таких размеров, которые намного меньше среднего свободного пробега молекул газа, но значительно больше размеров самих газовых молекул. Лэнгмюр нашел, что коэффициент диффузии может быть определен из соотношения [c.310]

Существует и минимальный размер частиц, ниже которого наблюдаются отклонения от закона Стокса. Нижний предел применимости закона Стокса соответствует Ке 10 . При Ке 10 на скорость осаждения очень мелких частиц начинает влиять тепловое движение молекул среды. В таких условиях размеры ё. частиц становятся соизмеримыми со средней длиной X свободного пробега молекул среды. При этом скорость осаждения оказывается ниже рассчитанной по уравнению (11,116). Поэтому величину определенную по уравнению (11,116), следует разделить на поправочный коэффициент [c.98]

В разреженном газе средние межмолекулярные расстояния велики и частицы большую часть времени движутся свободно, не взаимодействуя с другими частицами средняя длина свободного пробега во много раз больше диаметра молекулы. В конденсированном состоянии любая частица взаимодействует одновременно со многими другими, средние межмолекулярные расстояния — порядка тех, которые отвечают минимуму потенциальной энергии (хотя даже для твердых тел при Т ф О можно говорить лишь о близости значений, но не об их совпадении). В жидкости межмолекулярные силы удерживают частицы вместе, но все же подвижность их очень велика, взаимное расположение легко изменяется, что и обусловливает текучесть жидкости. В твердом теле частицы занимают определенные фиксированные положения в пространстве, совершая лишь небольшие колебания около положений равновесия. Различные силы, действующие на частицы, в положении равновесия компенсируются. Одиако компенсации не происходит при смещениях данной частицы и других, ее окружающих. Равновесие в твердом теле также, как и в других телах, является динамическим. Наличие фиксированной равновесной структуры определяет упругость твердого тела и ряд его других свойств. [c.155]

Весьма важно то обстоятельство, что для подавляющего большинства а-частиц, испускаемых каким-либо определенным радиоактивным веществом, длина пробега является величиной постоянной. Это дает возможность пользоваться ею для характеристики радиоактивных элементов. Например, радий может быть охарактеризован длиной пробега испускаемых им а-частиц, равной 3,31 см, торий — равной 2,59 см и т. д. В плотных средах пробег а-частиц обычно не превышает 0,1 мм. [c.491]

При турбулентном режиме наряду с общим движением потока происходит также движение отдельных частиц в направлении, перпендикулярном общему движению (турбулентные пульсации). Несмотря на кажущуюся беспорядочность этих пульсаций, они следуют определенным закономерностям. Эти закономерности состоят в том, что среднее значение пути смешения / (расстояние, на которое перемещаются частицы в поперечном направлении) и средняя пульсационная скорость и (скорость частиц при перемещении в поперечном направлении) сохраняют с течением времени некоторую постоянную величину, зависящую от гидродинамических условий. По аналогии с кинетической теорией газов можно отметить, что путь смешения соответствует среднему свободному пробегу молекул, а средняя пульсационная скорость— средней квадратичной скорости движения молекул. [c.99]

Для а-частиц характерна крайне малая длина пробега, вследствие чего а-изотопы в качестве метки при радиометрическом определении растворенных продуктов практически не используются. [c.204]

На рис. 11 изображена так называемая кривая Брэгга, представляющая собою зависимость числа пар ионов, образующихся на 1 мм пробега а-частицы, от расстояния от источника а-излучения. По мере увеличения расстояния скорость ионизации вначале увеличивается медленно, затем быстро растет, достигает максимума и затем еще быстрее падает. Форма кривой Брэгга объясняется тем, что а-частица, начиная двигаться, создает на своем пути ионы, расходуя на это определенную часть своей энергии, что, естественно, приводит к замедлению ее движения. Вследствие этого а-частица дольше задерживается около каждой из встречных молекул воздуха, что увеличивает вероятность ионизации. Верхняя точка кривой соответствует присоединению к а-частице двух электронов, вследствие чего она становится нейтральным атомом гелия и теряет ионизирующую способность. [c.53]

Наличие коэффициента и поправки Кенингема придает инерционному параметру определенный физический смысл — это отношение длины пробега частиц от некоторой начальной скорости до полной остановки в неподвижной газовой среде к характерному для рассматриваемого процесса газоочистки геометрическому размеру I диаметру капли, газового пузырька, аппарата (для мокрых циклонов), сопла (для аппаратов ударно-инерционного действия). [c.93]

Для учета микроорганизмов в камерах можно использовать электронные счетчики, работающие по принципу телевизионной трубки (электронный луч пробегает по камере с исследуемой жидкостью, число импульсов, которые возникают при задержке луча частицами, автоматически суммируется). Для определения числа частиц в струе жидкости можно использовать импакторы, осаждающие частицы определенных размеров на улавливающие пластинки, которые затем подвергают микроскопическому или фотометрическому исследованию электростатические счетчики, дающие импульсы при ударе просасываемых частиц о заряженную металлическую нить фотоэлектрические или электронные счетчики, отмечающие прохождение частиц благодаря рассеиванию или задержке пучка света или электронного потока (Г. Н. Чистович, 1969). [c.89]

Дозу, поглощенную тонким слоем вещества, можно рассчитать,, зная плотность потока частиц, измеренную с помощью цилиндра Фарадея, энергию излучения и тормозную способность поглотителя. Если проба достаточно велика и пробег частиц большой, то поглощенная доза измеряется ионизационной камерой с очень тонкими стенками (ионизационная полость). Если правило Брэгга — Грэя для ионизационной полости выполняется (подбор определенных размеров рабочего объема и толщины стенок камеры, см. стр. 83) [6, 131, то поглощенную дозу можно определить по выражению (4.18). [c.91]

К. ia a.M с. твой стороны добавлен масс-эквивалент кинетической энергии (К. Э.) а-частиц, определенный по пх пробегу в воздухе. Избыточная энергия (0,0116 единшпэ массы) или передается целиком ядрам отдачи, или частично ядрам от.тачи, а частично у-лучам. Измерение энергии частиц, получающихся в результате ядериых превра- цений, подтверждает точность уравнения Эйнштейна, [c.35]

Постоянство X при р = onst (или при pd= onst) означает постоянное (определенное) число длин пробега частиц от этой точки к катоду. Примерный подсчет показывает, что для максимального сечения ионизации [c.184]

При изготовлении все более и более толстых образцов из материала, содержащего радиоактивный изотоп (при определенной удельной активности, например из ВаСОз, меченного С ), измеряемая скорость счета сначала возрастает, а затем приближается к постоянному значению. Это значение насыщения , очевидно, не является мерой полной активности образца, но связано с активностью поверхностного слоя образца, толщина которого не превышает пробега -частицы В и характеризует удельную активность исследуемого радиоактивного материала. Этот факт иногда с успехом используют при измерении активности изотопов, характеризующихся мягким -излучением при этом нет необходимости вводить поправки на самопоглощение и нужно измерить только активности бесконечно толстых образцов некоторой постоянной площади и одинакового химического состава. Действительно, во многих исследованиях методом радиоактивных индикаторов удельная активность часто имеет большее значение, чем общая активность. Минимальная толщина, необходимая при [c.407]

Полагая f = оо, найдем величину так называемого инерционного пробега частицы с начальной скоростью v , максимальное значение которого будет И = Гд = v q. Так как при определенных постоянных значениях а х = onst, то, приняв постоянной дисперсность частиц фазы, всегда можно определить максимальный инерционный пробег частиц. Его величина численно равна масштабу графика движения (скоростп) под действием постоянной силы. Эта величина имеет большое значение в криволинейном движении частиц фазы, которое здесь не рассматривается. [c.158]