Эффективные сечения для процессов столкновений

Величина о называется эффективным поперечным сечением процесса ионизации и имеет размерность площади. Аналогичным образом вводятся сечения любых других процессов. Например, можно говорить о сечении образования двухзарядных ионов или вообще сечении образования иона данного состава и в данном состоянии. Сечения ионизации атомов и молекул при электронном ударе обычно в несколько раз меньше, чем так называемые газокинетические сечения столкновений молекул при комнатной температуре. Для столкновений молекул с электронами, обладающими различными скоростями, сечения ионизации одной и той же молекулы [c.8]

Прежде всего нужно констатировать, что при наличии электронного возбуждения процессы обмена энергии при столкновениях молекул идут со значительно вероятностью во многих случаях эффективное сечение процесса обмена значительно превышает газокинетическое сечение (Р>1). Сравнительно большая вероятность превращения колебательной энергии возбужденных молекул следует также из одинаковости вращательной и колебательной температур, измеренных по распределению интенсивности атмосферных полос О2 (переход в спектре [c.334]

В начале 40-х годов стала весьма актуальной проблема разделения изотопов урана. К этому времени принципы электромагнитного метода разделения изотопов были разработаны глубже, чем других, поэтому в США и СССР началась бурная подготовка к строительству (и, почти одновременно, и само строительство) именно электромагнитных сепараторов для разделения изотопов урана. Это дало сильный толчок для развития целого ряда разделов физики и техники. Токи ионных пучков в установках предстояло увеличить на 7-10 порядков величины по сравнению с масс-спектрометрами. Получить необходимые величины ионных токов можно было только из плазмы. Поэтому были предприняты обширные исследования по многим вопросам физики газового разряда и низкотемпературной плазмы. В итоге были созданы пригодные для промышленных масштабов разделения источники ионов на основе мощного дугового разряда в магнитном поле с накалённым катодом [4]. Для понимания процессов в сепарационных установках потребовалось значительное расширение знаний в области атомных столкновений, были нужны точные значения эффективных сечений ионизации, перезарядки, других процессов. Необходимы были исследования взаимодействия потоков ускоренных частиц с поверхностью катодного распыления, вторичной ионной и электронной эмиссии. [c.290]

Поскольку обычно интересуются ие самим процессом столкновения, а его результатом, например, изменением скорости и энергии каждой из молекул, столкновение последних все же можио приближенно рассматривать. как столкновение твердых шаров. Это столкновение, однако, будет характеризоваться эффективным поперечным сечением, величина которого зависит от природы сил, действующих между молекулами. В зависимости, от характера столкновения эффективное поперечное сечение для одних и тех же молекул может быть различным. Так, например, поперечное сечение для упругого столкновения двух молекул (т. е. такого столкновения, в результате которого их внутренняя энергия остается без изменения) в общем случае должно отличаться от поперечного сечения столкновения, приводящего к химическому превращению. Это отличие обусловлено прежде всего тем, что химические превращения всегда связаны с неупругими столкновениями, эффективность которых зависит от вероятности перераспределения энергии между различными степенями свободы молекул. Последнее обстоятельство должно особенно сильно сказываться в случае реакций между сложными молекулами (см. стр. 179 и сл.) [c.125]

При столкновениях частиц вероятности различных процессов описываются с использованием понятия эффективного сечения. Применительно к масс-спектрометрии определение сечения можно сформулировать следующим образом. Если I — ток электронов, [c.7]

Успешный расчет эффективного сечения молекул воды для каждого из процессов ионизации и диссоциации во всем диапазоне энергий электронов не может быть выполнен, пока не будут детально изучены потенциальные кривые различных возбужденных уровней молекулы воды и ее положительного иона. Однако, поскольку все эти процессы ионизации и диссоциации являются по существу электронным возбуждением, появляющимся в результате удара электрона, изменение скорости будет аналогично изменению скорости при неупругом столкновении электронов с атомами. [c.105]

Пример зависимости эффективных сечений столкновений первого и второго рода от энергии электронов приведен на рис. 144. —эффективное сечение столкновения электрона с атомом Н , переводящего последний из резонансного состояния в состояние а —-для столкновения атома в состоянии с электроном, переводящего атом в состояние. Критический потенциал возбуждения составляет около 0,6 а для обратного процесса критического потенциала, конечно, не существует, однако только медленные электроны [c.302]

При энергиях электронов, соответствующих комнатной температуре, эффективное сечение захвата имеет порядок 10 см . Коэффициент рекомбинации в этих условиях равен 3-10 2 см -сек- . При рекомбинации в тройных столкновениях, когда выделяющаяся энергия отдается инертному атому, коэффициент рекомбинации достигает больших значений, чем при радиационном захвате. Для разных газов он имеет величину порядка 10 —10 см -сек К Если положительный ион является многоатомным, то процесс его рекомбинации с электроном может сопровождаться диссоциацией [c.85]

Процесс поглощения медленных нейтронов атомами замедлителя быстрых нейтронов (например, ядрами атомов воды, парафина или графита) в значительной мере определяет время жизни нейтронов в замедлителе, которое, например, в парафине составляет около 200 мксек. За это время происходит около 150 столкновений нейтрона с протонами, и он проходит путь общей длиной около 0,5 м. Среднее эффективное сечение реакции Н(п, v) для медленных нейтронов составляет около 0,4X X 10 2 СМ . [c.168]

При анализе процессов столкновений в импульсном приближении удобно преобразовать исходные выражения для дифференциальных сечений так, чтобы они не содержали явно волновых функций конечных состояний, потому что последние в большинстве случаев сложны и не всегда бывают известны. Это достигается путем эффективного суммирования парциальных сечений и интегрирования по переменным падающей частицы и дает целый ряд преимуществ при анализе неупругих процессов. Исходное выражение для дифференциального сечения рассеяния, которое используется нами в дальнейшем, имеет вид [c.51]

Эффективное сечение соударения данного типа определяется как величиной сечения атома для столкновения с электроном, так и вероятностью осуществления данного процесса. Например, эффективное сечение ионизации атома при электронном ударе [c.20]

Эффективное сечение соударения данного типа определяется как величиной сечения атома для столкновения с электроном, так и вероятностью осуществления данного процесса. На- [c.21]

Принято, что средние длины свободных пробегов /1 и 2 относятся к процессам, когда нон при столкновении теряет энергию порядка кТ. Это относится к случаю, когда при сравнительно одинаковых массах атомов и ионов при столкновениях происходит заметное изменение направления вектора относительной скорости. Приближенно можно принять, что эффективное сечение столкновения равно диффузионному эффективному сечению Qd [c.106]

В [13] подчеркивается, что заметное нарушение максвелловского распределения и, как следствие, конечное изменение скорости реакции наблюдается только при химических реакциях, сечение элементарного акта которых порядка единицы. Этот результат легко понять. В системе, где протекает химическая реакция, происходят два типа процессов. Химическая реакция приводит к обеднению числа молекул в области поступательных энергий порядка энергии активации. Процессы упругих молекулярных, столкновений стремятся восстановить нарушенное равновесие. Причем эффективность последних процессов очень высока, сечение порядка газокинетического. Поэтому химическая реакция может привести к конечному возмущению функции распределения в области больших энергий лишь в том случае, если сечение элементарного акта этой реакции в области больших энергий порядка газокинетического [c.342]

В вопросе о вязкости мы сталкиваемся с явлением кинетического характера, связанным с процессами установления равновесия в фононном и ротонном газе . Вычисление вязкости требует в первую очередь исследования различных типов элементарных процессов столкновений между частицами этого газа и вычисления их эффективных сечений ). [c.423]

Величина обратно пропорциональна давлению и возрастает с повышением температуры пропорционально Т чем больше масса и диаметр молекулы, тем труднее она диффундирует. Зависимость коэффициента молекулярной диффузии от свойств среды проявляется в основном в изменении эффективного сечения столкновений. Определение коэффициентов молекулярной диффузии в многокомпонентных смесях представляет собой чрезвычайно сложную задачу. При расчете химических процессов зависимостью коэффициентов диффузии от состава газовой смеси обычно можно пренебречь. Также несущественна в обычных условиях и зависимость коэффициента диффузии от температуры степенная зависимость (Т) не идет ни в какое сравнение с экспоненциальной температурной зависимостью константы скорости реакции, и при перепадах температуры, наблюдаемых Б каталитических процессах, коэффициент молекулярной диффузии остается практически постоянным. [c.99]

Сечение столкновения. Обычно физическая постановка задачи требует исследования рассеяния не единичной частицы, а большого количества одинаковых частиц. При этом представляют интерес скорости процессов, определяемых различными видами соударений, а также их соотношение. В качестве количественной меры вероятности столкновения удобно принять полное эффективное сечение рассеяния, единица измерения которого сантиметр в квадрате [c.7]

Упругие столкновения молекул определяют явления переноса в газах диффузию (перенос частиц), вязкость (перенос нмпульса), теплопроводность (перенос энергии). Соответствующие коэф. переноса определяются эффективными сече-ниями упругого рассеяния частиц. Сечение рассеяния атомов или молекул на большие углы наз, газокинетич, сечением оно составляет по порядку величины 10 см . Подвижность ионов в газовой фазе также связана с сечением рассеяния иона на атоме или молекуле (см. Ионы в газах). Неупругие столкновения могут приводить к разл, процессам переходам между электронными, колебат, или вращат. состояниями молекул, ионизации, диссоциации, разл, хим, р-циям между частицами и др, каждый из этих процессов характеризуется соответствующим сечением. Напр,, столкновение двух молекул А и В, приводящее к хим. р-ции с образованием продуктов СиО, рассматривают с учетом квантовых состояний исходных молекул (обозначаются индексами I, J) и продуктов (индексы к, I) (см. Динамика 870 [c.439]

Упомянутые трудности обусловлены учетом многочастичных процессов. В кинетическом уравнении вероятность столкновения определяется лишь дифференциальным эффективным сечением изолированных атомов, тогда как фактически акт столкновения происходит не в вакууме, а в среде, состоящей из всех остальных молекул. Для плотных газов это влияние существенно, и в кинетическое уравнение должна входить не только вероятность столкновения изолированных молекул, но и вероятность их сближения без столкновения с прочими молекулами. [c.7]

В процессе деления основная часть нейтронов образуется за очень короткий промежуток времени (Ю сек) — это так называемые мгновенные нейтроны, и только 0,767о всех нейтронов образуется с запаздыванием — это так называемые запаздывающие нейтроны. Высвободившиеся нейтроны обладают высокой скоростью, а при их прохождении через какое-либо вещество происходят частично упругие и частично неупругие столкновения с ядрами атомов этого вещества. При упругих столкновениях нейтроны сообщают ядрам кинетическую энергию, теряя при этом скорость. Этот процесс получил название упругого рассеяния. При неупругих столкновениях нейтроны поглощаются, причем ядра становятся более возбужденными. Свою энергию возбуждения ядро может отдать снова полностью или частично, высвобождая при этом захваченный ранее нейтрон неупругое рассеяние) нейтрон может образоваться также в результате распада, или деления. Как уже отмечалось, многочисленные столкновения замедляют быстрые нейтроны до скорости тепловых нейтронов. Время замедления, зависящее от замедлителя, составляет примерно 10 сек. Вероятности рассеяния, поглощения и деления определяются соответствующими эффективными сечениями. [c.551]

Из качественных расчетов следует, что сечение От переноса энергии от возбужденных молекул иода на молекулы простых газов в 100 раз больше обычных сечений столкновения Оав, рассчитанных из кинетической теории газов [см. уравнение (6-31)] [37—39]. Эффективное сечение процесса переноса к инертным газам возрастает с атомным весом [33] и может быть в 25 раз больше одв- Стивенс [130] указал, однако, что сверхэффективный перенос может быть понят, если предположить, что излучательное время жизни возбужденных молекул 1з равно 10 сек и что размеры молекулы в возбужденном и основном состояниях совпадают. Если оба фактора играют роль в резонансе между уровнями энергии при столкновении, то возможно, что перенос энергии может осуществиться на расстоянии в несколько молекулярных диаметров (но-видимому, это так и происходит в жидкой и твердой фазах). Результаты по переносу энергии в газах двухатомных молекул, таких, как За, 8ег, Тег, Н С1, HgBг и HgI, можно найти в работе Прингсгейма [33]. [c.155]

Дальнейшее развитие теории связано с исследованиями возможных динамич. ограничений, налагаемых на перераспределение энергии и иа скорость самопроизвольного превращ. активной молекулы, более точным количеств, определением к ( , ) на основе эксперим. данных об эффективных сечениях передачи энергии при столкновениях или квантовомех. расчетов. Наряду с аналит, подходами к решению этих вопросов быстро развиваются методы численного моделирования на ЭВМ процессов внутримолекулярного движения, активации и дезактивации. Как правило, моделирование проводится в рамках классич, механики. [c.134]

Данный подход реализуется при исследовании процессов в газовых смесях, в многоатомных газах с учетом внутр. степеней свободы молекул (колебат., вращат. и т.д.), в плотных газах, при изучении влияния стенок сосудов на распределения молекул газа в приповерхностной области и мн. др. задачах. Анализ решений кинетич. ур-ния Больцмана позволяет обосновать область применимости условия локального термодинамич. равновесия и определить вклады в поток, обусловленные неравновесностью потока. Неравновесный поток импульса дает сдвиговую вязкость для газов с внутр. степенями свободы молекул он дополнительно содержит член, обусловленный объемной вязкостью. Плотность потока энергии пропорциональна градиенту т-ры (обычная теплопроводность), а в случае смеси газов она содержит член, пропорциональный градиенту концентраций (эффект Дюфура). Поток в-ва в смеси газов содержит член, пропорциональный градиенту концентрации (обычная диффузия), и член, пропорциональный градиенту т-ры (термодиффузия). Физ. кинетика дает для этих коэф. пропорциональности выражения через эффективные сечения столкновения, следовательно через потенциалы межмол. взаимодействий. Коэф. переноса удоалетворяют принципу симметрии, выражающему симметрию ур-ний механики относительно изменения знака времени (теорема Онсагера). [c.420]

Несколько позже Рой и Розе [1094] при помощи квантовомеханического расчета показали, что эффективное сечение, отвечающее превращению энергии вращения в энергию поступательного движения при соударении двух молекул водорода, должно превышать 10 см отсюда для вероятности этого процесса Р (в расчете на одно столкновение) получается величина, большая 10 , что находится в хорошем согласии с опытом (см. ниже). Та же задача с использованием выражения (20.15) была решена также Браутом [456], причем при рассмотрении столкновения молекул для каждой из них вводился свой угол д (см. рис. 72) члены с соз выражались через сферические функции, что позволило значительно упростить вычисления. Из расчета Браута следует, что вероятности превращения двух вращательных квантов в энергию поступательного движения при столкновении молекулы Нг, находящейся на вращательном уровне J = 2 (пара-водород), или молекулы, находящейся на уровне I = 3(ортоводород), с другой молекуло11 водорода равны, соответственно, Р2 о= = 3,04 10 3 и Р к1==2,96 10 т. е. в среднем 3,0 10 (при комнатной температуре). )ти данные находятся в полном согласии с наиболее точным из известных экспериментальных значений величины Р для водорода, [c.302]

Описанным методом была исследована передача энергии молекулами J2, S2 [1318J, [1315, 1320], Se2, Тб2 [1083] при столкновениях с молекулами различных посторонних газов, однако передача вращательной энергии была изучена только в случае J2 [625, 1320]. Было установлено, что, в согласии с теорией, нри каждом столкновении может передаваться значительное число вращательных квантов (всегда четное, так как в случае молекулы J2, состоящей из одинаковых атомов, четные и нечетные вращательные уровни принадлежат к различным классам симметрии и переходы между ними поэтому запрещены как при поглощении и испускании света,, так и при столкновениях). Из качественной оценки величины эффекта следует, что в(фоятность превращения вращательной энергии в поступательную (и обратно) велика (эффективное сечение порядка газокинетического). Вследствие малой величины вращательных квантов возбужденной молекулы иода (0,165 / тл ) этот результат представляется вполне естественным, так как в этом случае квантованность вращательной энергии должна играть сравнительно малую роль. Было также показано, что вероятность передачи вращательной энергии при столкновении возбужденных молекул J2 с молекулами N2 больше, чем при столкновении с молекулами Н2 или атомами Не. Допуская в этом случае возможность механической трактовки процесса неупругого соударения, для объяснения этого результата можно воспользоваться вытекающими из теории удара упругих шаров представлениями, согласно которым вероятность превращения энергии поступательного движения во вращательную, как и вращательной в поступательную, тем больше, чем меньше разнятся массы сталкивающихся частиц. [c.306]

Это заключение находится в резком противоречии с представлениями Франка и Эйкена [623], согласно которым в процессах обмена энергии н )и столкновениях молекул существенную роль играют силы химического взаимоденст15ия между соударяющимися частицами. Нужно, однако, иметь в виду, что при больших эффективных сечениях, характерных для тримолекулярных реакций и отличающих Зти реакции от процессов обмена энергии прн соударениях молекул, находящихся на низких ступенях возбуждения, вандерваальсовы силы должны играть относительно большую рать. Малая специфика взаимодействия при больших эффеь -тнвностях отмечалась уже ранее в связи с обменом энергии при мономолекулярных реакциях (см. стр. 336—337). Следует ожидать, что химиче- [c.340]

Общее сечение обмена энергией аобщ( о) должно быть чувствительно к величине межмолекулярного потенциала, определяющего взаимодействие молекул при их различных ориентациях. Исходя из порядка величин экспериментально найденных констант скоростей, можно заключить, что ОобщС Бо) порядка сечения газокинетических столкновений. Заметные различия в эффективностях столкновений, например, воды или некоторых атомов можно приписать влиянию дальнодействующих сил притяжения, увеличивающих аобщ( о)- Данные об области действия межмолекулярных сил, полученные при исследованиях колебательной релаксации [88], можно, по-видимому, использовать при изучении процессов диссоциации. Однако влияния этих сил на продолжительность периода колебательной релаксации и скорость диссоциации соверщенно различны вследствие различия между сложными столкновениями во втором случае и простыми переходами между далеко отстоящими друг от друга уровнями колебательной энергии — в первом. [c.78]

Кроме того, молекула воды как партнер по соударениям наиболее эффективно снимает возбуждение, вследствие чего процесс с участием НгО преобладает, а концентрация НгО в пламенах с одинаковой температурой практически постоянна. Поэтому Булевич и Сагден в качестве третьего тела в процессе столкновения рассматривали только молекулу воды. В этом случае отношение констант кз и /гг не зависит от состава и равно 24 5 во всем температурном интервале. Концентрация водорода в опытах менялась в шесть раз, а азота — в четыре, что изменяло скорости процессов не более чем на 8 и 14% соответственно. Преобладание константы к над объяснялось за счет большего сечения столкновения радикала ОН и большей вероятности вязкого столкновения . [c.246]

Наиболее детальным исследованием процесса образования окислов азота при горении и взрывах является работа Я- Б. Зельдовича, П. Я. Садовникова и Д. А. Франк-Каменецкого [2]. Ими было установлено, что бимолекулярный механизм реакции образования и разложения окислов азота не объясняет получаемых в опытах выходов при регистрируемых спектрографически временах реакции. Предположение о бимолекулярном механизме реакции приводило к слишком большим (в 1000 раз превышающим предельно возможные) значениям эффективных сечений столкновения молекул азота и кислорода. В связи с этим был предложен цепной механизм, который полностью устранил это противоречие. [c.133]

Использование эффективных сечений столкновения вместо средних длин свободного пробега оказывается часто более удобным. Полное эффективное сечение для нескольких одновременно происходяищх процессов (возбуждение, ионизация, химическое превращение, перезарядка и т. д.) получается простым сложением сечений каждого из процессов. Конечно, это допустимо только в том случае, если состояние газа остается неизменным, т. е. когда число частиц, возникающих в результате столкновений, мало по сравнению с числом молекул и когда элементарные процессы происходят независимо друг от друга. [c.44]

Для низкотемпературной и малоионизированной плазмы (дуга, искра) распределение атомов по энергетическим уровням дается уравнением Больцмана [248—251]. Вероятность протекания тех или иных процессов связана с эффективными сечениями сталкивающихся частиц, которые зависят от природы и поступательной скорости, а также от других параметров [248—-252]. Столкновения без обмена энергией между сталкивающимися частицами называют упругими столкновениями. Столкновения, сопровождающиеся изменением электронного, колебательного и вращательного состояний одной или обеих сталкивающих частиц, называют неупругими столкновениями. [c.71]

Рассмотренный канал поглощения света, однако, не единствен. Для ряда других колебательно-вращательных уровней с невоз- ужденной или слабо возбужденной оптически активной модой эффективные сечения фотопоглощения значительно меньше резонансного сечения. Тем не менее они не являются пренебрежимо малыми. С другой стороны, в достаточно сильно возбужденной многоатомной молекуле плотность состояний настолько велика, что всевозможные небольшие уширения уровней превращают спектр в квазинепрерывный, и среди переходов с каждого верхнего уровня всегда имеются почти резонансные, легко индуцируемые излучением. Из перечисленных радиационных переходов слагается многоступенчатый процесс радиационного мономолекулярного распада, для которого не требуется перераспределения энергии путем столкновений. [c.155]

Столкновения электронов с молекулами. Возбуждение вращательных и колебательных уровней молекул электронным ударом. Процессы столкновений с возбуждением вращательных и колебательных уровней молекул электронным ударом изучены гораздо слабее, чем процессы возбуждения и ионизации атомов. Причиной этого являются малые значения пороговых энергий и эффективных сечений для этих процессов, ввиду чего почти все необходимые сведения, по крайней мере о вращательном возбуждении молекул, получаются из экспериментов с электронным роем. В этих экспериментах измеряются коэффициенты диффузии или подвижности электронов в молекулярных газах. Для сравнения теоретических значений с экспериментальными коэффициентами переноса необходимо задаваться заранее какими-то значениями эффективных сечений возбун<дения. Совпадение теоретических значений коэффициентов переноса с экспериментальными служит подтверждением исходного набора эффективных сечений. [c.64]

Положение меняется, одиако, еслиЮгТ 1. При этом за время столкновения молекула успевает повернуться несколько раз, так что асимметричная часть взаимодействия, ответственного за вранцательные переходы, становится очень малой и эффективность превращения поступательной энергии во вращательную снижается. Строго говоря, в таких условиях следует решать квантовую задачу. Оказывается, однако, что и здесь можно приближенно использовать результат классического расчета, интерпретируя малое (меньше Л) изменение углового момента ротатора как переходы между ближайшими вращательными состояниями (А/ = + 1 для молекул с разными ядрами и А/ = 2 для молекул с одинаковыми ядрами) с вероятностью, меньшей единицы. Примером процессов такого типа может служить превращение вращательной энергии молекул водорода при столкновениях с различными атомами и молекулами. Иа рис. 37 сравниваютсярезультатыквантовых расчетов сечения процесса Н2(/ = 0)-Ь 4- Не = Нз (/ == 2) Не с полуклассическими расчетами [398]. Вдали от порога, равного 0,045 эв, сечение вращательного возбуждения почти линейно растет с энергией относительного движения. Вблизи порога заметно искривление прямой, выражающей зависимость сечения от энергии. [c.164]

Для понимания процессов ионизации и химических превращений, а также соотношения между концентрациями различных ионов ( ледует рассмотреть кинетику столкновений в плазме. Эти столкновения [между ионами, электронами и заряженными частицами и атомами), как сбычно, характеризуются соответствующими эффективными сечениями или длинами путей свободных пробегов. Сечение столкновения двух электронов определяется, грубо говоря, расстоянием, на которое они могут приблизиться друг к другу. Это расстояние может быть оценено из равенства кинетической энергии электронов и энергии отталкивания [c.515]

Большую роль в преодолении этих трудностей играют накопление экспериментальных данных по уровневым коэффициентам скоростей, разработка полуэмпирических методов их расчета и перенос на этой основе результатов измерения эффективных сечений и коэффициентов скоростей процессов с одних неравновесных систем (электронные и молекулярные пучки, электронные рои, масс-спектромеры и т. д.) на другие (электрические разряды раз личного типа и другие случаи неравновесной плазмы). Исследование механизмов физических процессов и химических реакций в плазме дает возможность обнаружить новые процессы, ранее не наблюдавшиеся в других системах, роль которых возрастает вследствие увеличения концентраций возбужденных, заряженных частиц и радикалов по сравнению с модельными системами. Это в свою очередь стимулирует постановку экспериментов по изучению таких реакций традиционными методами физики столкновений. [c.285]

С граничным условийм г (°°) = 0. Здесь ре (Е, ДЕ) - вероятность того, что электрон с энергией Е в неупругом столкновении типа потеряет энергию ДЕ ( = I, ехя — для процессов ионизации и возбуждения соответственно) ик ]л I — пороги возбуждения и ионизации Х1 (Е) — функция источников, причем Одному налетающему электрону с энергией Ео соответствует XI (Е) = 5 (Е - Ео). Вероятность Ре (Е, ДЕ) определяется как отношение сечения данного неупругого процесса Оу Е, ДЕ) к полному эффективному сечению всех неупругих процессов а В). [c.124]