Бингам, уравнение

Шведов и Бингам предложили для начального участка реологических кривых таких систем уравнение [c.132]

Для идеального пластического твердого тела Бингам предложил следующее уравнение [c.187]

Бингам предложил уравнение для выражения течения пластичного тела, а именно [c.179]

Понятие о пластичных жидкостях впервые ввел Бингам, поэтому их называют бингамовскими вязкопластичными жидкостями, или бингамовскими телами. Они отличаются от ньютоновских жидкостей тем, что для инициирования течения требуется приложить некоторое конечное напряжение. На рис. 5.5 показан график консистенции идеальной бингамовской вязкопластичной жидкости, описываемый уравнением [c.172]

Ф, Н. Шведов, основатель коллоидной механики, исследуя свойства структурированной жидкости в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и так называемой пластической вязкостью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость в этой области резко падает с возрастанием напряжения сдвига. Постоянство пластической вязкости соответствует приближенной применимости двучленного уравнения Шведова Бингама для сопротивления пластичного потока [c.177]

При каком условии уравнение Шведова—Бинга.ма преврач щается в уравнение Ньютона [c.214]

Бннгамовские жидкости (кривая /). Течение бинга-мовской жидкости начинается только при достижении определенного напряжения сдвига Ху, называемого критическим напряжением сдвига (предел текучести). Покоящаяся бннгамовская жидкость имеет жесткую структуру, оказывающую сопротивление внешнему воздействию. При достижении напряжения, превышающего предел текучести, происходит разрушение структуры и последующее течение жидкости в соответствии с законом Ньютона. При напряжении сдвига меньше Ху структура снова восстанавливается. Поведение бингамовской жидкости описывается уравнением [c.91]

В несколько видоизмененной форме уравнение (13) через 30 лет после Ф. Н. Шведова предложил Бингам [96] [c.89]

Жидкости, содержащие дисперсную фазу в коллоидном либо в макродиснерсном состоянии и характеризующиеся аномалией вязкости, называются структурными жидкостями . Для охарак-теризования структурных жидкостей Бингам [7] предложил уравнение [c.9]

Делалось много попыток математического определения вида кривой Рс — f пластического течения (см. рис. IV.2). Бингам (1922) предложил уравнение для идеализированной системы, в которой зависимость Р — линейна на всем протяжении, т. е. если течение не начинается до тех пор, пока не будет превзойдено Р [c.223]

При отсутствии структурной сетки значение 0, очевидно, равно нулю и уравнение Бингама переходит в уравнение Ньютона, а пластическая вязкость т) — в истинную вязкость жидкости. Бингам принимает, что как только Р превысит 0 и начнется течение, вязкость системы сразу принимает постоянное значение. При таких [c.329]

В соответствии с представлением о предельном напряжении сдвига для системы, обладающей этим свойством, прямая зависимости градиента скорости от величины сдвига будет отсекать на оси абсцисс отрезок, равный величине этого начального напряжения, как показано для идеальной системы прямой а на том же рис. 174. Для таких систем по аналогии с уравнением Ньютона Бингам предложил уравнение [c.323]

Бингам [109, 110] упростил уравнение пластично-вязкого течения, введя величину Р,с —условного динамического предела текучести (Рк >Рк) и наименьшую пластическую вязкость Цт- [c.63]

Заменив в уравнении Ньютона вязкость величиной, обратной ей, названной текучестью, и введя вторую постоянную, Бингам [c.36]

Шведов и Бингам показали, что пластические тела характеризуются в первом приближении двумя константами — пределом текучести Я, и так называемой пластической вязкостью rii, остающейся в некоторой области выше предела текучести практически постоянной, тогда как эффективная вязкость в этой области с увеличением напряжения сдвига падает. Из уравнения Шведова— Бингама Р = Рц+ т)ь где —градиент скорости, следует, что в отличие от вычисления эффективной вязкости для вычисления пластической вязкости вместо действующего напряжения Р берется его избыток над пределом текучести Р — Рк- [c.25]

Бингам и Резаук в 1937 г. впервые обратили внимание на то, что в общем случае нельзя пренебрегать изменением поверхностной энергии, вызываемым адсорбцией иаров. Используя уравнения (2) и (4), они получили выражение для Wл- [c.278]

Уравнению Шведова—Бингама, как это показал Бингам, соответствует характер течения некоторых красок и водных суспензий глины. В 30-х годах в результате вискозиметрических исследований М. П. Воларовича к этой группе были причислены типографские краски, суспензии торфа, пшеничное тесто и консистентные смазки [97]. Однако вскоре выяснилось, чтс многие структурированные дисперсии, в том числе консистентные смазки, суспензии глин и др. подчиняются этому уравнению только при малых напряжениях сдвига. Уже в вискозиметрических исследованиях мыльных консистентных смазок Арвесона [98] было показано, что при значительных напряжениях сдвига скорость их течения начинает возрастать гораздо быстрее, чем напряжение сдвига. Таким образохм, по характеру течения они становятся в ряд квазнпластичных тел. В таких случаях предлагалось использовать уравнение (14) и находить предел текучести экстраполяцией линейного участка кривой течения (см. рис. 13, кривая г) до пересечения с осью напряжения сдвига Т2. [c.90]

Бингам [17] нашел, что некоторые уравнения, в которые входит вязкость, упрощаются, если вместо нее пользоваться обратной величиной, названной текучестью [c.72]

Исследуя в капиллярных вискозиметрах расход суспензий глин в воде, красочных пигментов в маслах и некоторых других объектов, Бингам [12] нашел, что уравнение (I, 15) с достаточным приближением описывает их деформацию. Аналогичные результаты получены М. П. Боларовичем [13] в ротационном вискозиметре. [c.37]

Определение вязкости и предела текучести было первым шагом к научно обоснованному измерению реологических свойств смазок. Изучение этих параметров основывалось на предположении, что смазки могут описываться как простые пластичные тела. В частности, бьши сделаны попытки показать, что они подчиняются уравнению деформации тела Бингам-Воларовича. Однако уже первые измерения установили, что смазки обладают аномальной, неньютоновской вязкостью, а предел текучести не вполне отчетлив и может несколько смещаться в зависимости от времени действия нагрузки. [c.241]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология