Жидкости вязкопластичные

Рис. И.2. Эпюра скоростей вязкопластичной жидкости при движении в капилляре

Понятие о пластичных жидкостях впервые ввел Бингам, поэтому их называют бингамовскими вязкопластичными жидкостями, или бингамовскими телами. Они отличаются от ньютоновских жидкостей тем, что для инициирования течения требуется приложить некоторое конечное напряжение. На рис. 5.5 показан график консистенции идеальной бингамовской вязкопластичной жидкости, описываемый уравнением [c.172]

Для неньютоновских жидкостей вводят понятие эффективной вязкости, под которой понимается вязкость такой ньютоновской жидкости, в которой величина касательных напряжений численно равна таковой для неньютоновской жидкости при том же значении градиента скорости. Эффективная вязкость цэ не является величиной постоянной, а зависит от градиента скорости. В случае вязкопластичной жидкости это хорощо видно из графика (см. рис. 22). Для любых точек (например, В и С) на кривой течения можно найти значения эффективной вязкости, соединив эти точки с началом координат. Зная углы наклона полученных прямых, легко вычислить искомые значения [c.61]

А. Вязкопластичные жидкости, для которых уравнение (11.2) имеет следующий вид [c.336]

При фильтрации неньютоновских вязкопластичных жидкостей, а также при фильтрации с очень малыми скоростями имеет место закон фильтрации (1.14), который отличается от закона Дарси наличием предельного градиента у, по достижении которого начинается движение. В векторной форме закон фильтрации с предельным градиентом выведен из теории размерностей и имеет вид (1.56) [c.43]

Граничные слои жидкостей в зависимости от строения и физико-химических свойств твердого тела могут находиться в твердом и жидком состояниях. В связи с этим свойства граничных слоев изменяются в широких пределах от свойств чисто вязких веществ, вязкопластичных, до свойств тел, имеющих упругость формы, а также и высочайшую механическую прочность (монослои карбоновых кислот), известную лишь для кристаллических тел алмазоподобного строения. [c.69]

Течение вязкопластичной жидкости [c.45]

Наряду с рассмотренными законами фильтрации (11.8) и (11.10), описывающими течение вязкопластичной жидкости в пористой среде, рассмотрим степенной закон фильтрации [c.340]

Обычно измеряют динамическую, пластическую и условную вязкость. Динамическая вязкость определяется для растворов, не образующих структуры (пресная и соленая вода), пластическая — для вязкопластичных (структурированных) жидкостей (глинистые растворы), условная вязкость - для любых растворов, главным образом в полевых условиях. [c.37]

Течение вязкопластичной жидкости 45 [c.75]

Предположим, что в (11.5) d = 2г = d при этом найдем наибольший перепад давления (А/ )о, при котором вязкопластичная жидкость находится в предельном равновесии, отвечающем полному прекращению движения в данной поре. Тогда из (11.5) [c.338]

Соответствующий закон фильтрации вязкопластичной жидкости в пористой среде был сформулирован в гл. 1 и получен из соображений размерности [c.338]

Линия 2 соответствует вязкопластичной жидкости. Предельное напряжение сдвига можно определить по формуле (56), где р, -р определяется по графику (рис. 20). [c.57]

ОДНОМЕРНЫЕ ЗАДАЧИ ФИЛЬТРАЦИИ ВЯЗКОПЛАСТИЧНОЙ ЖИДКОСТИ [c.341]

Рассмотрим плоскорадиальный приток несжимаемой вязкопластичной жидкости (ВПЖ) к скважине при условии выполнения соотнощения [c.341]

Б. Рассмотрим теперь важную для практики задачу о пуск ё скважины с постоянным дебитом при фильтрации в пласте вязкопластичной жидкости с предельным градиентом-случай плоскорадиальной фильтрации. В этом случае соотношение (11.8) принимает вид (11.13), а давление удовлетворяет дифференциальному уравнению 1 [c.346]

В случае стационарной плоскорадиальной фильтрации оцените, на сколько снижается дебит вязкопластичной жидкости по сравнению с дебитом ньютоновской жидкости при прочих равных условиях. [c.350]

В случае турбулентного режима движения вязкопластичной жидкости потери давления определяют по формуле (4.5), в которой X вычисляют по соотношениям, отличающимся от соотношений (4.8) — (4.10). В настоящее время предложено большое число формул для К, пригодность которых в каждом конкретном случае не- [c.95]

Построить индикаторную кривую для четырехслойного пласта (проницаемости пропластков < к2 < к < к ) при стационарном плоскорадиальном притоке вязкопластичной жидкости к скважине. Считать, что пропластки гидродинамически изолированы нет перетоков между слоями. [c.350]

М и р 3 а н д ж а н 3 а д е А. X. Вопросы гидродинамики вязкопластичных и вязких жидкостей в нефтедобыче. Баку, Азнефтеиздат, 1959, 409 с. [c.195]

Модель вязкопластичной бингамовской жидкости [c.172]

Общее сопротивление сдвигу бингамовской вязкопластичной жидкости может быть выражено через эффективную вязкость при определенной скорости сдвига. Эффективную вязкость определяют, как вязкость ньютоновской жидкости, соответствующую конкретным значениям напряжения и скорости сдвига бингамовской жидкости. Из рис. 5.5 следует, что эффективную [c.172]

И. называются вязкопластичными жидкостями или бингамовскими пластиками. Входящие в выражение (2.11) реологические параметры То (динамическое напряжение сдвига) и т) (бингамовская [c.60]

Наличие множества формул для Я при движении вязкопластичных жидкостей и ограниченность их пригодности объясняется тем, что при обработке экспериментальных данных окончательные результаты во многом зависят от способа нахождения таких параметров как эффективная вязкость и градиент скорости. Последний меняется от нуля на оси потока до максимального значения у стенки трубы. Более того, в случае течения вязкопластичной жидкости градиент скорости у стенки трубы зависит не только от средней скорости движения и радиуса трубы, но и от значения реологических параметров. Для таких жидкостей [c.96]

Практический интерес представляет вопрос о применении уравнения Л. С. Лейбензона (4.11) при расчетах в случае течения вязкопластичных жидкостей. При структурном режиме движения в круглых трубах это возможно, если ввести понятие эффективной вязкости [c.97]

Уравнения ламинарного течения, связывающие поведение потока с характеристиками текущей жидкости, основаны на определенных реологических моделях, а именно ньютоновской, бингамовской вязкопластичной, псевдопластичной и дилатантной. Для специалистов по буровым растворам интерес представляют только первые три модели. [c.169]

Рис. 5.6. Зависимость давления от расхода при течении бингамовской вязкопластичной жидкости в стеклянном капилляре

Область 1 фактически выражается при пониженной температуре до перехода битума в состояние структурированной жидкости, а область П - при температуре, соответствуацей переходу в упруго-вязкопластичное состояние. [c.106]

Рис. 5.5. График консистенции идё-альной бингамовской вязкопластичной жидкости.

Исходные понятия Р.— ньютоновская жидкость, вязкость к-рой не зависит от режима деформирования, и упругое тело, в к-ром напряжения пропорциональны деформациям в каждый момент вре>1сни. Эти понятия были обобщены для тел, проявляющих одновременно вязкостные и упругие, вязкостные и пластичные и т. п. св-ва с помощью реологич. моделей. Простейшие из них упруговязкое тело — вязкая жидкость, способная запасать энергию деформирования и релаксировать (модель Максвелла) вязкоупругое тело — ТВ. тело, проявляющее запаздывающую упругость (модель Кельвина), нри деформировании такого тела часть энергии необратимо рассеивается в виде тепла вязкопластичное тело, к-рое гге деформируется при напряжениях, мепьших нек-рого критич. значения, а при больших — течет как вязкая жидкость (модель Бингама). [c.507]

Фильтрационные свойства гидратосодержащих пород по воде изучал В. А. Ненахов (1982 г.). Он получил определенную зависимость относительной проницаемости гидратосодержащего песка по воде от градиента давлений на торцах образца. Эта нелинейная зависимость связывается В. А. Ненаховым с тем, что в гидратонасыщенных средах вода ведет себя аналогично вязкопластичным жидкостям, а не как ньютоновская жидкость. Вязкопластичные жидкости характеризуются наличием кажущегося предельного напряжения сдвига величиной порядка 0,1 — 1 Па. Соответственно для хорошо проницаемых гидратосодержащих песчаных коллекторов начальный градиент давления должен составлять 0,02—0,2 МПа/м. [c.164]

Рассмотрим наиболее простой случай течения среды с неньютоновскими свойствами, стационарное движение вязкопластичной жидкости (11.3) в одной поре как в капиллярной трубке постоянного радиуса. Распределение скоростей в некотором сечении трубки приведено на рис. 11.2. На некотором расстоянии от оси трубки касательное напряжение х = Хд, что выражается равенством (11.3), где dwjdy = d v/dr, [c.337]

На участке АВ значение Рб всегда>Рв, и расчет прочности вязкопластичных тел (зона АБ) и аномальных жидкостей (зона БВ) описывается уравнением Бингама — Шведова [78] или степенным законом, предло кениым Освальдом. Процессы структурирования и деструктурирования нефтяных дисперсных систем на участке АВ сопровождаются тепловыми эффектами, определяющимися при калориметрических исследованиях и позволяющими судить о величине, скорости образования и разрушения ассоциатов. [c.38]

Мирзаджанзаде А. X. Вопросы гидродинамики вязких и вязкопластичных жидкостей в нефтедобычи.— Баку Азернефтнешр.— 1959. [c.164]

При гидравлическом расчете трубопроводов, предназначенных для перекачки неньютоновских жидкостей, приведенные выше формулы в общем случае не пригодны. Так для вязкопластичных жидкостей при структурном (квазиламинарном) режиме перекачки для пропускной способности трубопровода справедлива формула Букингама [c.95]

Заслуживает внимания формула М. Г. Минигазимова для вязкопластичных жидкостей на трубах диаметром 28, 41, 76 мм [c.96]

Губин В. Е., Скрипников Ю. В. Параметры структурного потока вязкопластичной жидкости в круглой трубе. — Сбор, подготовка и транспорт нефти и нефтепродуктов, 1973, с. 21—29 (Тр. ВНИИСПТнефть, вып. 11). [c.153]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология