Работа идеального цикла удельная

Основой термодинамического анализа трансформаторов тепла х лужат как идеальные модели (в которых протекают обратимые циклы, квазициклы или ациклические процессы), так и идеализированные, в которых устранены те или иные потери. Наиболее широко используются такие идеализировач- ные модели, в которых учитываются только потери, свойственные природе данного цикла (собственные потери) и не учитываются технические потери, определяемые техническим совершенством оборудования установки. Поэтому удельный расход работы или равноценной ей эксергии на трансформацию теп а в такой идеализированной системе служит тем пределом (т. е. минимальной величиной), до которого может быть доведен удельный расход эксергии в установках, работающих по данному принципу, при полном устранении технических потерь (как внутренних, связанных с процессами внутри установки,так -И внешних, связанных с процессами теплообмена рабочего агента с теплоприемниками и теплоотдат-чиками и взаимодействием с окружающей средой). [c.32]

Удельная работа идеального цикла 1и = Ян — [c.12]

Величина удельного объема обратно пропорциональна плотности газа. Номограмма рис. 1.7 определяет работу, затрачиваемую в политропическом цикле на 1 кг различных газов в зависимости от плотности ро при 0 = 0° С и Ро = 101,325 кн м , отношения давлений, показателя политропы и начальной температуры Газы рассматриваются как идеальные, С увеличением показателя политропы п кривая процесса сжатия становится более крутой. Поэтому повышается затрата работы в цикле компрессора (рис. 1.8). [c.23]

С помощью выражения (1.7) для коэффициента работоспособности тепла можно определить удельные затраты работы (или в общем случае эксергии) в идеальном цикле при трансформации тепла одновременно на нескольких температурных уровнях. [c.34]

Таким образом, идеальная (минимальная) удельная работа сжижения газа / = То ( 1 — 5з) — ( 1 — г /). Величина 1 соответствует холодопроизводительности цикла при изменении от То до Г/. [c.12]

Идеальные циклы. Идеальная работа абсорбционной холодильной машины (когда удельная затрата энергии минимальна) теоретически возможна при максимальной обратимости всех термодинамических процессов. [c.61]

В соответствии с фиг. 29 (кривые 2), по соотношениям (24) и (25), подсчитаны количества получающейся жидкости у (фиг. 33). При подсчете не учтена возможность некоторого дальнейшего повышения температуры перед детандером при работе на жидкость. На графике фиг. 33 нанесены также количества воздуха, отводимого в детандер х, удельные затраты энергии (на 1 кГ жидкости) и значения эффективности цикла по отношению к идеальному циклу сжижения Характерно, что при работе на жидкость относительная эффективность цикла заметно ниже, чем в случае, соответствующем фиг. 29. Связано это с тем, что основная часть холодопроизводительности цикла может быть реализована на самом низком температурном уровне. [c.64]

Подставив в выражение (1.2Г) значение v из уравнения (1.24), находим удельную работу (дж/кг) в изотермическом цикле идеального газа [c.17]

Определим удельную работу, затраченную при изотермическом цикле для идеального газа [c.18]

На фиг. 42, кроме значений у П х, подсчитанных по соотношениям (27) и (26), нанесены также удельные затраты энергии на 1 кГ жидкости и значения эффективности цикла по отношению к идеальному е д. Замечание, сделанное ранее об относительной эффективности при работе на жидкость, остается справедливым и в данном случае. [c.74]

Выше, при определении затраты работы, предполагалось, что процессы сжатия происходят изотермически. Принимая для перехода к действительному циклу изотермический к. п. д. т] э = 0,6, получим, что действительный удельный расход энергии составит 585 кдж кг. Холодильный коэффициент и относительная эффективность (к. п. д.) действительного цикла при этом будут равны, соответственно 0,02 и е д = 0,055. Таким образом, степень приближения данного холодильного цикла к идеальному составляет только 5,5%, т. е. является очень низкой. [c.40]

На рис. 44, кроме значений у и х, подсчитанных по соотношениям (27) и (26), нанесены также удельные затраты энергии на 1 кг жидкости и значения эффективности цикла по отношению к идеальному е а (термодинамического к. п. д.). Замечание, приведенное выше об относительной эффективности при работе на жидкость, остается справедливым и в данном случае. При давлении 20,0 Мн/м количество получаемого жидкого воздуха составляет около 0,19 кг на 1 кг перерабатываемого воздуха. [c.74]

Весьма существенно то, что в рассматриваемом цикле параметры газа (давление, температура) в точке 7 не отличаются от начальных параметров и Т . При этом наличие вредного пространства не оказывает какого бы то ни было влияния на эффективность процесса расширения. Очевидно, что цикл 7—2—5—5—7 во всех отношениях равноценен циклу идеальной машины без вредного пространства при равных отсечках имеет место равенство не только удельных, но и абсолютных показателей работы (весовых расходов газа О, холодопроизводительностей циклов Я и т. д.). [c.187]

Удельные затраты работы или равноценной ей эксергип па единицу тепловой производительности трансформатора тепла зависят от температурного уровня, к которому относится эта производительность. Удельные затраты работы (эксергии) в идеальном цикле, отнесенные к единице тепла, отведенного от теп-лоотдатчика с температурой Т [c.33]

Удельные затраты работы в идеальном цикле, отнесенные ь единице тепла, отданного тепло-гриемнику на температурном уровне Гв, [c.33]

Верхний предел удельного расхода работы для теплонасосной установки Эа=1, соответствуюший отношению 7 н/7 в==7 о.с/7 в =0, показывает, что при температуре тепло-приемника Тв- оо удельный расход работы в идеальном цикле ранен тепловому эквиваленту затраченкой механической (электрической) энергии. Это значит, что при постоянной температуре теплоотдатчика 7 = =Го,с=сопз1 удельный расход работы В тепловом насосе с повышением температуры теплоприемника непрерывно возрастает. При очень высоких значениях Гв удельный расход работы делается практически таким же, как и в обычном электрическом нагревателе, и, следовательно, в этих условиях применение теплового насоса не имеет смысла. [c.34]

Подставляя это выражение в уравнение (1.2Г), получаем зависимость для удельной работы 4 дж1кг в адиабатическом цикле идеального газа [c.21]

Следовательно, удельная работа 1пол дж/кг) в политропическом цикле идеального газа в соответствии с уравнением (1.42) равна [c.23]

При изотермическом сжатии идеального газа (Т=сопз1) удельная работа цикла равна [c.19]

Важная расчетная характеристика — удельный расход пара представляющий собой отношение часового расхода пара в идеальном двигателе Do к выработанной электроэнергии Так как 1 кг пара совершает в теоретическом цикле полезную работу, кДж/кг, 9ц = (к] — /12), а 1 кВт ч = 3600 кДж, то из уравнения теплового баланса идеального двигателя Оо(Л1 /12) ЗбООЛ получаем выражение для теоретического расхода пара, кг/(кВт ч) [c.159]

Принцип работы холодильных установок. Его удобно иллюстрировать с помощью идеального (воображаемого) X. п. (цикла) в координатах р - V (рис. р, V - давление в системе и ее обьем). При сжатии в компрессоре (процесс ВЬА) рабочего тела его т-ра Т повышается при этом в окружающую среду с т-рой Tq передается удельная (на единицу кол-ва хладагента) теплота (площадь AbEd A) и энтропия рабочего тела понижается в конце сжатия Г=Го. При послед, расширении (процесс АаВ) хладагента его т-ра понижается. Затем к нему от охлаждаемой среды переносится теплота q (площадь AaBd A) и энтропия рабочего тела возрастает. [c.301]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология