Теплоотдатчик

Он однозначно определяется температурами теплоприемника и теплоотдатчика и не зависит от вида вещества. Используя это соотношение, как показал В. Томсон (Кельвин), можно построить температурную шкалу, не зависящую от вида какого-нибудь термометрического вещества. Она практически совпадает со шкалой, построенной на основе законов идеальных газов. [c.214]

Я2- Другая же часть теплоты д2 переходит к телу, имеющему более низкую температуру [теплоприемнику). Таким образом, работа такой машины заключается не только в получении теплоты (71 от теплоотдатчика и совершении работы Л, но н в одновременной передаче некоторого количества теплоты <72 теплоприемнику с более низкой температурой. Если бы это не было необходимым, то можно было бы использовать для производства работы колоссальные природные запасы энергии, которые заключаются, например, в воде океанов. Однако необходимость располагать для этого теплоприемником с температурой более низкой, чем температура воды в океане, естественно, ограничивает такую возможность. [c.213]

Из схемы ясно, что не вся теплота Q, получаемая рабочим телом, превращается в работу, а лишь некоторая ее часть W = = Ql—Q2. Другая часть теплоты Q2 передается телу с более низкой температурой — теплоприемнику. Таким образом, сущность работы тепловой машины заключается не только в получении теплоты Ql от теплоотдатчика и в совершении работы но и в передаче некоторого количества теплоты Q2 теплоприемнику, температура которого ниже, чем температура теплоотдатчика. [c.66]

Отношение количества произведенной работы А к количеству теплоты 71, полученной рабочим телом от теплоотдатчика [c.213]

В справедливости этого положения можно убедиться и иначе при изотермическом расширении (идеального газа) вся полученная от теплоотдатчика теплота переходит в работу, убыль энергии при адиабатном расширении также дает только работу, т. е. оба процесса, если они к тому же обратимы, являются наиболее экономичными. Поэтому обратимое сжатие по изотерме и адиабате связано с затратой минимальной работы. [c.80]

Изменение энтропии для теплоотдатчика будет равно [c.62]

Даже в самой производительной машине часть теплоты не может быть превращена в работу. Чтобы происходило дальнейшее превращение, нужна новая машина, работающая в пределах температуры теплоприемника и более низкой температуры теплоотдатчика. [c.81]

В первом процессе изотермическое расширение газа от объема V] до объема 2 осуш,ествляется при введении его в соприкосновение с теплоотдатчиком, имеющим температуру Гь [c.67]

Допускаем, что масса теплоотдатчика так велика, что его температура в этом процессе заметно не изменяется. Поскольку внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры, то в данном процессе она остается постоянной, и потому согласно уравнению (11,18) работа расширения 15 1 производится газом целиком за счет поглощения теплоты (З1 [c.67]

Таким образом, КПД цикла Карно зависит только от температуры теплоотдатчика и теплоприемника. [c.59]

Доля теплоты, перешедшая в работу, зависит от температур теплоотдатчика и теплоприемника, т. е. r =f T ,T2). При этом 0<т)<1, поскольку т] = 1 только при 72=0, т. е. если холодильник имеет температуру абсолютного нуля а т)=0, если Т2=Ти т. е. когда нет цикла. [c.59]

Рабочее тело получает от нагревателя (или теплоотдатчика) некоторое количество теплоты Ql и совершает работу А. Но при этом не вся теплота превращается в работу, а лишь некоторая ее часть. Остальная часть теплоты переходит к теплоприемнику— телу, имеющему температуру Гг Т2<Тх). Таким образом, совершаемая работа эквивалентна разности Ql—С 2. [c.50]

Решение. Процесс передачи теплоты необратим для расчета Д5 его нужно осуществить обратимо. Для этого проведем его в обратимом цикле Карно, в котором теплоотдатчик будет иметь температуру 150°С, а теплоприемник 50 °С. [c.62]

Расчет можно осуществить и другим путем. Пусть поступившие из теплоотдатчика в теплоприемник 100 кал возвращаются при по> [c.62]

Переход теплоты от горячего тела к холодному необратим. Поэтому приращение количества теплоты в системе, происходящее при низкой температуре, более необратимо, чем при высокой температуре. Действительно, используя систему, где произошел второй процесс, в качестве теплоотдатчика, а ту систему, где имело место изменение при более низкой температуре, в качестве теплоприемника (при условии, что обе системы изолированы от внешней среды), можно совершить между ними цикл Карно и получить некоторую работу. В то же время процесс при прочих равных условиях тем более необратим, чем больше передается теплоты, так как не только теплота переходит от высшего уровня к низшему, но и все виды энергии гри всяком процессе стремятся перейти в теплоту, что также необратимо. Если сопоставить эти рассуждения с уравнениями, определяющими Л5, то утверждение, что энтропия является мерой необратимости процесса, станет очевидным. [c.87]

Считая по-прежнему теплоту, полученную от теплоотдатчика, положительной, а отданную теплоприемнику отрицательной, можно записать (IV, 2) в виде [c.84]

Так как любой цикл можно заменить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно (см. рис. 22), то (IV, 4) справедливо для любого обратимого цикла. Различие заключается лишь в том, что в силу неизотермичности процессов теплообмена для осуществления произвольного обратимого цикла понадобится бесконечно большое число теплоотдатчиков (на пути dab) и тепло-приемников (на пути bed). [c.84]

Карно лемма (42) — для идеального газа в цикле Карно коэффициент полезного действия тепловой машины зависит только от температур теплоотдатчика (Tl) и теплоприемника (Т2) и равен (Tj — Tq)ITi. [c.311]

Рассмотрим сущность работы тепловой машины, г. е. такой машины, которая производит работу за счет теплоты, поглощаемой от какого-то тела — теплоотдатчика. При этом не вся теплота, получаемая рабочим телом, превращается в работу, а лишь только некоторая часть ее (рис. 22). [c.103]

Итак, даже для самой совершенной (идеальной) тепловой машины существует предел превращения теплоты в работу. Теплота, получаемая от теплоотдатчика, может быть превращена в работу тем в большей степени, чем больше различие в температурах теплоотдатчика и теплоприемника. Там, где нет перепада температур, т. е. Т = Т2, невозможно превратить теплоту в работу. Только по этой причине нельзя использовать для получения полезной работы огромные запасы теплоты, заключенные в водах морей и океанов. [c.104]

Из конденсатора жидкий хладоагент поступает в детандер ///, где в процессе расширения давление рабочего агента снижается с рп до ри, а температура — с Тв до Т . Из детандера рабочий агент в состоянии влажного пара 4 попадает в испаритель. В результате подвода тепла дн от теплоотдатчика рабочий агент в испарителе переходит из состояния 4 в состояние /, при котором он поступает в компрессор. [c.33]

На рис. 1.22 в Г, 5-диаграмме показан характер изменения температуры Ги теплоотдатчика и Т теплоприемника при неизотермическом процессе отвода п подвода тепла. Как видно из рис. 1.22, замена действительного процесса изменения температуры Г и Тв линейным (штриховая линия) приводит к положительной ошибке определения значения Г, р, так как среднеарифметическая температура больше действительной средней температуры [c.35]

Условное название зоны Пределы изменения абсолютного значения коэффици-екта работоспособности тепла— 5 Пределы изменения температуры теплоотдатчика к -С) [c.36]

Максимальный удельный расход работы в идеальной теплонасосной установке соответствует Т г оо (в этом случае Хе, — ) в идеальной рефрижераторной установке он соответствует Гн- 0 (в этом случае Те,н=—оо). Из уравнения (1.7), а также из сравнения рис. 1.23,а и б легко установить, что при низких температурах теплоотдатчика Гн Го.с/2 удельный расход работы в рефрижераторных установках составит Те,н>1, Т. е. выше возможного максимального удельного расхода работы в теплонасосных установках. [c.36]

Так как в рефрижераторных установках понижение температуры Гн теплоотдатчика вызывает большее увеличение удельного расхода работы (эксергии), чем такое же повышение температуры Тл теплоприемника, то при прочих равных условиях оптимальная средняя разность температур хладоносителя и рабочего агента в испарителе, как правило, должна быть меньше, чем в конденсаторе. [c.38]

Выведенные аналогично аналитические зависимости для определения приращения удельного расхода эксергии на трансформацию тепла в идеальных теплонасосных установках в зависимости от изменения температуры теплоотдатчика и теплоприемника показывают, что и для этих установок Аэв/А7н> >Дэв/А7 в. [c.38]

Второй закон термодинамики устанавливает, возможен или н1 возможен при данных условиях тот или иной процесс, до какого предела он может протекать и какая наибольшая полезная работа совершается при этом. Всякая тепловая машина может производить работу только лишь при наличии разности температур между теп-лоотдачиком Т и теплоприемником Т . Если обозначить количество теплоты, поглощенное рабочим телом от теплоотдатчика, 1, а количество теплоты, отданное телу с более низкой температурой (теплоприемнику), Сг, то в работу превращается [c.59]

Следовательно, без наличия теплоприемника запас энергии теплоотдатчика не может быть использован нельзя, например, использовать безграничные запасы энергии воздуха, морей, океанов, земной коры и т. д. Если было бы возможно осуществить вечный двигатель второго рода, то, преобразуя в работу запасы теплоты в воде океанов, можно было бы приводить в движение все заводы мира, и только спустя 1000 лет температура воды понизилась бы примерно на 0,0Г. [c.82]

Другая часть теплоты передается телу с более низкой температурой (теплоприемннку). Таким образом, действие тепловой машины заключается не только в получении теплоты от теплоотдатчика и в совершении работы, но и в передаче некоторого количества теплоты тепло-приеынику, температура которого ниже, чем температура теплоотдатчика. [c.103]

Верхний предел удельного расхода работы для теплонасосной установки Эа=1, соответствуюший отношению 7 н/7 в==7 о.с/7 в =0, показывает, что при температуре тепло-приемника Тв- оо удельный расход работы в идеальном цикле ранен тепловому эквиваленту затраченкой механической (электрической) энергии. Это значит, что при постоянной температуре теплоотдатчика 7 = =Го,с=сопз1 удельный расход работы В тепловом насосе с повышением температуры теплоприемника непрерывно возрастает. При очень высоких значениях Гв удельный расход работы делается практически таким же, как и в обычном электрическом нагревателе, и, следовательно, в этих условиях применение теплового насоса не имеет смысла. [c.34]

Нижний предел удельного расхода работы Эп=Эв=0, соответствующий отношению Т 1Тт =1, пока ы-вает, что при 7 н==7 в, когда тепло-приемник и теплоотдатчик наход гг-ся на одном температурном уровге, использование трансформатора т(ш-ла теряет смысл. [c.34]

Часто возникают случаи, когда в продессе трансформации температура теплоприемника или теплоотдатчика переменна, например когда тепло поступает к рабочему агенту в испарителе от потока газа, телше-ратура которого снижается при отводе тепла с Г] до Т2, или когда тепло передается от рабочего агента к циркулирующей в конденсаторе воде, температура которой повышается при подводе тепла от Т2 до Гг. В этих случаях средний коэффициент работоспособности тепла [c.34]

Как было показано [формулы (1.31) и (1.33)], удельная затрата работы (эксергии) в идеальной системе трансформации тепла равна по абсолютному значению коэф4)н-циенту работоспособности тепла т . Поэтому по значению коэффициента работоспособности тепла Хс.и теплоотдатчика можно всю область низких температур разделить на ряд зон, характеризующихся существ(ш-но различными удельными эксер е-тическими затратами. [c.36]

Как видно из данных табл. 1.1, абсолютное значение коэффициента работоспособности тепла т,. в пределах каждой зоны, за исключением зон кондиционирования воздуха и ультранизких температур, из.меняет-С 1 в 10 раз. Во столько же раз увеличиваются удельные эксергетичес-кпе затраты в идеальной рефрижераторной установке при изменении температуры Тц теплоотдатчика в лутри каждой зоны от верхнего до нижнего предела. [c.37]

Таким образом, Аэц представляет собой приращение удельного р асхода эксергии в идеальной рефрижераторной установке при измененип температуры теплоотдатчика на Д7н. Отрицательный знак правой части уравнений (1.48а) и (1.486) показывает, что при снижении температуры теплоотдатчика удельный расход эксергии на выработку холода возрастает. [c.38]

Как видно из уравнения (1.48а), величина (дэн1дТн)тв обратно п])0-порциональна квадрату абсолютной температуры теплоотдатчика. Особенно резко изменяется дэ 1дТи в области низких значений Т . Вблизи абсолютного пуля дэ 1дТа стремится к бесконечности. [c.38]

При постоянной температуре 7 н=сопз1 теплоотдатчика темп изменения удельного расхода эксергии в идеальной рефрижераторной системе при изменении температуры 7в теплоприемника представляет собой первую производную yдeJ[ь-ной затраты работы Эн по Тв-На основе уравнения (1.31) [c.38]

Так как в рефрижераторных установках класса R отношение 7 в/7 н>1, то из уравнения (1.50) следует, что в идеальных системах приращение удельного расхода эксергии Аэ 1кТц от изменения температуры теплоотдатчика ДГ больше приращения удельного расхода эксергии Лэп/ЛГв на такую же величину изменения температуры теплоприемника ДГв- При этом с понижением TeMinepaiypbi Та теплоотдатчика (объекта охлаждения) [c.38]

Краткий курс физической химии Изд5 (1978) -- [ c.210 ]

Учебник физической химии (1952) -- [ c.137 ]

Основы физической и коллоидной химии Издание 3 (1964) -- [ c.84 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.33 ]

Основы химической термодинамики и кинетики химических реакций (1981) -- [ c.58 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.76 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.33 ]

Химическая термодинамика Издание 2 (1953) -- [ c.73 ]

Учебник физической химии (0) -- [ c.146 ]

Краткий курс физической химии Издание 3 (1963) -- [ c.195 ]

Курс физической химии Издание 3 (1975) -- [ c.241 , c.282 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология