Тепловой зависимость от температур

Рис. 35. Зависимость скорости выделения тепла от температуры для реакции, протекающей в замкнутой системе

Рис. 36. Зависимость скорости выделения тепла от температуры в реакторе смешения

Нестационарный процесс нагревания или охлаждения твердого тела с любым начальным распределением температур при отсутствии внутренних источников тепла, постоянстве температуры окружающей среды t и коэффициента теплоотдачи а может быть разделен во времени на два периода. В первом периоде, носящем название неупорядоченного, скорость изменения температуры внутри тела зависит от вида ее начального распределения. Во втором периоде, получившем название регулярного режима, влияние начального распределения температуры становится несущественным и. процесс определяется условиями теплообмена на границе тело—среда, физическими свойствами, геометрической формой и размерами тела. Для этого периода характерна линейная зависимость [c.321]

Все термодинамические способы повышения степени рекуперации тепловой энергии в узлах теплообмена и ТС в целом определяются вторым законом термодинамики [7,20-24] идельаные обратимые процессы протекают без изменения энтропии, в то время как в реальных, необратимых процессах, она возрастает. Наиболее отчетливо это видно из анализа идеального цикла Карно, в котором возможно максимальное превращение имеющегося тепла в работу. Если обозначить количество тепла при температуре потока Т через Ц, а -температура окружающей среды, то теоретически максимально возможное количество работы А, получаемое в цикле Карно, равно Q (Т -Т )/Т . Величина TQ/TJ - часть тепла, которое рассеивается в атмосферу (рис. I). Зависимость цикла Карно от температуры =(Т]--Тд)/Т представлена на рис. 2. Из изложенного вытекает несколько важных термодинамических предпосылок, учет которых при синтезе оптимальных ресурсосберегающих ТС позволяет обеспечивать их высокую эффективность. [c.38]

Рис. 38. Зависимость скорости выделения и подвода тепла от температуры для обратимой реакции

Как отмечалось в первой главе, переход может иметь место а реакциях газ — твердое тело при увеличении температуры. При этом не происходит снижения скорости выделения тепла до нуля, как в случае потребления реагентов, а наблюдается лишь ограничение роста скорости выделения. Связано это с меньшей величиной температурного коэффициента диффузионного процесса по сравнению с химической реакцией. Именно это обстоятельство придает кривой, выражающей зависимость скорости выделения тепла от температуры, 5-образную форму, напоминающую форму кривой исчерпывания реагентов, характерную для проточной системы. [c.155]

Рис. 1. Зависимость температуры газов на выходе из топки (а), коэффициентов загрязне- ия лучевоспринимающих поверхностей (б, в) и относител ых суммарных тепловосприятий Ол/Ок.у ( )<> > тепловой нагрузки топки при сжигании суспензии из газовых (I) и тощих <2) углей (< к.у тепло, воспринятое котельной установкой) / — расчет выполнен по тепловому балансу II — по измерениям радиометром

Иоследоваяие формы связи между параметрами производилось путем построения ооответствующих корреляционных полей и анализа эмпирических линий регрессии. На рис. 2 в качестве примера приведены корреляционные поля, эмпирические и теоретические линии регрессии зависимостей температуры продуктов сгорания на выходе из камеры и тепла с уходящими газами от расхода топлива. [c.104]

Рнс. 39. Зависимость скорости выделения тепла от температуры для двух экзотермических последовательных реакций [9] [c.161]

Рнс. 40. Зависимость скорости выделения тепла от температуры для двух последовательных реакций, вторая из которых является эндотермической [c.162]

На рис. 9.1 приведены кривые температурной зависимости скорости выделения и отвода тепла. При температуре реакции Гр эти [c.172]

Склонность к самовозгоранию характеризует способность ряда веществ и материалов самовозгораться при нагревании до сравнительно небольших температур или контакте с другими веществами, а также при воздействии тепла, выделяемого микроорганизмами в процессе их жизнедеятельности. В соответствии с этим различают тепловое, химическое и микробиологическое самовозгорание. Склонность к тепловому самовозгоранию характеризуют температурами самонагревания и тления, а также зависимостью температуры среды, при которой наблюдается самовозгорание, от размеров и формы образца. [c.14]

В процессе регенерации катализатора в регенераторе и шлемовой трубе регенератора происходит догорание СО и СО, за счет избыточного кислорода в дымовых газах. Прн этом выделяется значительное количество тепла и температура в регенераторе, особенно в верхней его части и котле-утилизаторе, резко повышается, что может привести к деформации внутренних облицовочных листов регенератора, шлемовой трубы и котла-утилизатора. Для устранения этого явления необходимо уменьшить количество воздуха, подаваемого в регенератор, и подать воду или водяной пар над кипящий слой катализатора в регенераторе и в котел-утилизатор.По восстановлении температуры расход воздуха в регенератор довести до нормального и, в зависимости от температуры, уменьшить или полностью прекратить подачу водяного пара или воды в регенератор и котел-утилизатор. [c.181]

Температура верха реактора рассчитывается методом подбора. С этой целью принимают ожидаемое значение температуры верха и для принятой температуры вычисляют количество тепла, уносимое парами из камеры Q yx- Если Q yx Qyx, задаются новым значением температуры и находят соответствующее ей количество тепла Q yx, которое сравниваем с Qyx. Для облегчения решения данной задачи можно построить графическую зависимость температуры верха от расхода тепла. [c.182]

Графически условия устойчивости изображены на рис. 19.3. Зависимость скорости выделения тепла реакции от температуры в реакционной зоне изображается кривой / имеющей З-образный вид. Такая форма кривой объясняется тем, что при низких температурах скорость реакции, а поэтому и выделение тепла относительно невелики. С повышением температуры, согласно уравнению Аррениуса, резко возрастают скорость реакции и скорость выделения тепла, но при этом падает концентрация реагирующих веществ, что замедляет реакцию. Зависимость отводимого тепла от температуры в реакционной зоне Qт — линейна и изображается прямой //. Линия выделения тепла / и линия отвода тепла II пересекаются в точках I, 3. В этих точках при температурах соответственно Т, Гг, Гз отвод тепла равен его выделению и процесс стационарен. При всех других температурах процесс не стационарен там, где кривая [c.234]

Рассмотрим, например, процесс синтеза высших спиртов из водорода и окиси углерода в адиабатическом реакторе идеального смешения. При малых степенях превращения величина X не влияет на скорость реакции, а зависимость количества выделяющегося тепла от температуры подчиняется закону Аррениуса [c.505]

Решение. Для получения зависимости температуры твердых частиц 0 от времени т полагаем, что благодаря перемешиванию температура газа и твердых частиц, образующих псевдоожиженный слой, выравнивается. Тогда, если предположить, что теплопроводность твердых частиц достаточно велика, а потерями тепла можно пренебречь, то количество переданного тепла за интервал времени di составит [c.219]

ПЛАВЛЕНИЕ — процесс перехода кристаллического твердого тела в жидкость (фазовый переход первого рода). П. совершается при постоянной температуре I (Г), т. наз. температуре плавления, величина которой определяется природой тела и зависит от внешнего давления. П. сопровождается поглощением тепла Х, наз. теплотой плавления. Зависимость температуры плавления от давления р определяется уравнением Клапейрона — Клаузиуса [c.192]

В случае адиабатной абсорбции (отсутствие отвода теплоты, выделяющейся при поглощении ПК) температура газа и жидкости повыщается по мере увеличения в последней концентрации поглощаемого компонента х). Если изменение температуры ощутимо сказывается на положении линии равновесия, то такую абсорбцию называют неизотермической. Зависимость температур газа 0 и жидкости I от концентрации в ней поглощаемого компонента можно получить путем совместного рассмотрения материальных и тепловых балансов, а также уравнений тепло- и массообмена между газом и жидкостью. [c.938]

Те же идеи и методы, которые были применены в теории теплового воспламенения для гомогенных реакций, мы применим теперь к вопросу о тепловом режиме гетерогенных экзотермических реакций. Отличие от гомогенных реакций заключается в том, что в этом случае скорость реакции не может уже возрастать неограниченно, вплоть до самых высоких температур. Скорость гетерогенного химического процесса определяется как истинной скоростью химической реакции на поверхности, так и скоростью подвода реагирующих веществ к этой поверхности молекулярной или конвективной диффузией. При низких температурах, пока скорость реакции мала по сравнению со скоростью диффузии (кинетическая область), суммарная скорость процесса определяется истинной кинетикой на поверхности и экспоненциально возрастает с температурой, согласно закону Аррениуса. Но это возрастание может продолжаться лишь до тех пор, пока скорость реакции не сделается сравнимой со скоростью диффузии. В дальнейшем процесс перейдет в диффузионную область, где скорость его всецело определяется скоростью диффузии и лишь весьма слабо возрастает с температурой. При такой зависимости скорости выделения тепла от температуры и при определенных условиях теплоотвода возможны три стационарных тепловых режима, из которых средний оказывается неустойчивым, верхний отвечает протеканию реакции в диффузионной, а нижний — в кинетической области. Воспламенение поверхности представляет собой скачкообразный переход от нижнего к верхнему стационарному тепловому режиму. Обратный переход от верхнего теплового режима к нижнему происходит также скачком при критическом условии потухания, не совпадающем с условием воспламенения. [c.391]

Графическая зависимость скоростей выделения и отвода тепла от те мпературы показана на рис. 126,а. Прямая линия изображает скорость отвода тепла при температуре окружающей среды, равной Го. Ее наклон характеризуется величиной L. Кривые линии показывают зависимость скорости выделившегося в ходе реакции тепла от температуры. Верхняя кривая соответствует более высокому давлению. S-образный характер этой зависимости полностью определяется экспоненциальным множителем в уравнении (IX.29). [c.258]

При 3 > 1 процесс устойчив, а при р < 1 — неустойчив. Оценка устойчивости выполняется при условии линеаризации кривых зависимости прихода пр и расхода тепла от температуры Т в окрестностях равновесного состояния Тз- [c.421]

Сложив почленно уравнение (1-8) с уравнениями (1-14), можно установить зависимость между количеством передаваемого через стенку тепла и температурами t. и (рис. 1-3) [c.31]

На рис. У.5 приведены зкспериментальные зависимости температуры пламени от давления. Для баллиститных Дорохов температура пламени непрерывно растет с увеличением давления. При. определенном давлении Рпрея температура пламени достигает своего максимального значения, и последующее увеличение давления е приводит к заметному изменению температуры горения. Максимальная температура пламени для пороха Н равна 2340 К, пред 5 МПа для нитроклетчатки 2400 К, ЯпредЛ 5,5 МПа для пороха К — 3040 К, пред 5 МПа. Область низких давлений Я< <Рпр вследствие сравнительно малой скорости химических реакций в зоне дымогазовой смеси и образования значительного количества дыма, не разложившегося до газообразных продуктов, характеризуется неполным выделением тепла и соответственно низкими температурами горения [44]. . [c.277]

Рис 51 Зависимость располагаемого тепла от температуры ОГ на установившихся режимах движения автомобиля ГАЗ-24 (/—/К — ступени коробки передач). [c.93]

Можно ожидать, что формулы в табл. 5.1 расположены в порядке возрастания степени их пригодности для аппроксимации "бездефектных" температурных кривых. Тем не менее, на практике эффективность аппроксимации зависит от ряда дополнительных факторов формы импульса нагрева, интенсивности трехмерной диффузии тепла, зависимости коэффициента теплоотдачи от времени и, в особенности, от наличия отраженного излучения и остаточного нагрева после выключения оптических нагревателей. Простейшая графическая иллюстрация относится к методу логарифмической аппроксимации. В п. 4.1 было показано, что изменение температуры в адиабатической бездефектной области после воздействия импульса Дирака описывается прямой линией в координатах 1п(7 - 1п(т ), а отклонения экспериментальной функции от прямой линии могут рассматриваться в качестве сигналов от внутренних дефектов. [c.152]

При использовании цеолитов в качестве катализаторов алкилирования используется простой адиабатический реактор со стационарным слоем катализатора. Процесс сопровождается выделением значительного количества тепла, что влияет на температуру и отражается на скорости протекающих реакций. Зависимость температуры от скорости образования /-го компонента описывается уравнением [c.290]

Так как опыты по неизотермической конверсии проводились при постоянстве всех основных факторов, кроме температуры, то естественно предположить, что причиной повышения силы тока является рост температуры всей системы электродиализатора со временем за счет внутреннего разогрева, обусловленного выделением джоулева тепла. Зависимость изменения температуры раствора в электродиализаторе от времени представлена на рис. 3, из которого видно, что в неизотермических условиях работы температура линейно растет со временем. [c.99]

Одним из существенных факторов, влияющих на процесс подземного растворения калийных руд, является температура. С ее увеличением возрастает скорость растворения, улучшаются составы рассолов и облегчается их дальнейшая переработка, уменьшаются потери КС1 вследствие высаливания. Следовательно, температуру растворов в камерах следует поддерживать максимально высокой. Так как на определенной глубине руды имеют определенную температуру, то при большой разности температур между раствором и стенками камеры возможны большие потери тепла. Поэтому температуру растворения определяют технико-экономическими расчетами. Зависимость скорости растворения сильвинитовых пород в воде от температуры приведена на рис. 11.46 [381. В то же время температура не должна быть ниже некоторого значения (рис. 11.47), отвечающего потере части КС1, вызванной высаливанием из раствора на заключительной стадии формирования его состава. [c.123]

Для определения зависимости температуры (или концентрации) от пространственных координат следует выразить константу скорости реакции, исходя из закона Аррениуса. Затем решаются дифференциальные уравнения, описывающие одновременный перенос массы и тепла. При этом с помощью уравнения (IV.2) одна переменная исключается. Аналитическое решение дифференциальных урав- [c.162]

Характер изменения скорости реакции будет различным в зависимости от того, протекает ли реакция в замкнутой или проточной системе. В зам кнутой системе (т. е. без ввода или вывод.т вещества,. как, например, в реакторе периодического действия) произведение Af(a, Ь) проходит через максимум и затем постепенно уменьшается, несмотря на рост температуры. Зависимость скорости выделения тепла от температуры системы показана для этого случая из рис. 35. В проточной системе (т. е. при подводе реагентов, как, например, в реакторе непрерывного действия) расходование реагентов непрерывно компенсируется подачей сырья, в результате чего кинетическая кривая принимает 5-образную форму для простой реакции или более сложную форму для системы реакций. [c.154]

На рис. И.2 кривые 2—4 показывают зависимость выделения тепла от температуры при различных давлениях и неодн-нчковых составах смеси. При постоянных температурах сосуда и среды и постоянном составе смеси количество отводимого из зоны горения тепла характеризуется прямой 1. При изменении состава смеси изменяется и скорость потерь тепла, а следовательно, изменится и угол наклона прямой. Чем выше давление, тем больше тепла выделяется при реакции (кривая 4). [c.125]

Тепловой расчет реакторов, обогреваемых теплом, выделяющимся в стенке реактора, т. е. реакторов с индукционным обогревом, в общем случае сводится к оп< - еделенню возможности осуществления такой временной зависимости температуры стенки /(т), чтобы при [c.69]

Длительность отгонки влаги из навески древесины, залитой ксилолом, обычно не превышает 30—40 мин, в то время как для газовой сушки такой же навески древесины в сушильном шкафу требуется затратить несколько часов. Большая скорость отгонки влаги в жидкой среде обусловлена тем, что коэффициент теплопередачи в этом случае во много раз больше, чем в газовой среде. В зависимости от скорости газа коэффициент теплопередачи от газа к стенке колеблется примерно в пределах 10—5 кал, в то время как при теплопередаче жйдкой среды к стенке этот коэффициент возрастает до значений 300—2000, в зависимости от состояния жидкости и ее вязкости. Для передачи одного и того же количества тепла разность температур древесины и жидкой среды должна быть во много раз меньше, чем древесины и газовой среды. Таким образом, при жидкой среде значительно больше возможности интенсифицировать нагрев, что при газовой среде ограничено высоким термическим сопротивлением пограничной газовой пленки и необходимостью создания жесткого нагрева, т. е большой разности температур газа и древесины. [c.34]

Кейли и Хьюм 27], рассматривая факторы, связанные с проблемой измерения температурных изменений, проверили, что может дать подключение маленькой электронагревательной спирали для подвода известного количества тепла в титровальную ячейку с раствором. Они установили, что повышение температуры в зависимости от времени при этом получается линейным, если нет тепловых потерь в окружающую среду. Однако типичные кривые зависимости температуры от времени,получаемые при обычных нормальных экспериментальных условиях, постоянно имеют закругление из-за тепловых потерь. Можно, правда, определить величину теплоемкости системы по первоначальному линейному наклону [c.133]

Основные параметры, характеризующие энергоноситель сбросного тепла,-температура, давление, состав, запыленность, коррозионная активность и т. д., причем принципиальная возможность, направление и эффективность использования сбросного тепла определяются температурой. Поэтому в зависимости от температуры сбросное тепло классифицируют по трем группам высоко-, средне- и низкопотенциаль-ное. [c.17]

Результаты расчета представлены на рис. 91 в виде графиков зависимости температур в обеих секциях и количества переданного тепла от высоты колонны. Концентраця. основпьг. г потоков в колонне (в молях этилена на 1 моль смеси) составляют [c.302]