Планка Эйнштейна характеристические

Экспериментальным величинам теплоемкостей модификаций олова наилучшим образом отвечают комбинации функций Планка—Эйнштейна и Дебая с двумя характеристическими температурами для каждой модификации [c.75]

Введение понятия характеристической температуры позволило для всех веществ получить одну и ту же единственную кривую теплоемкости, являющуюся функцией температуры. Это дало возможность составить общие таблицы для определения выражений (260), так называемые таблицы функций Планка — Эйнштейна и Дебая. [c.141]

Г по уравнениям Планка — Эйнштейна и Дебая (см. стр. 47, 48), если характеристические температуры 0 участников реакции известны. [c.71]

Такова функция Планка-Эйнштейна. Очевидно, зная частоту колебаний атомов исследуемого вещества (уравнение 43), мы по уравнению (50) можем вычислить характеристическую температуру 6, затем определить С , (а затем перейти к к С.) для любой интересующей нас температуры. Все остальные величины формулы (51) представляют собой уже известные нам константы. [c.51]

В последние годы XIX ст. было обнаружено, что свет, выходящий из отверстия в нагретом полом теле, не имеет характеристических линий испускания — его интенсивность плавно изменяется с изменением длины волны, причем такое распределение интенсивности света зависит от температуры и не зависит от природы нагретого тела. Физики-теоретики, занимавшиеся проблемой испускания света нагретыми телами, еще до 1900 г. пришли к выводу, что на основании представлений об испускании и поглощении света колеблющимися молекулами нагретого тела они не могут объяснить наблюдаемое распределение энергии излучения. Тогда немецкий физик Макс Планк (1858—1947) высказал мысль о возможности создания удовлетворительной теории при допущении, что нагретые тела не могут испускать или поглощать свет определенной длины волны в произвольно малых количествах, а должны испускать или поглощать лишь определенный квант света, характерный для данной длины волны. Хотя теория Планка не требовала считать сам свет состоящим из порций энергии — световых квантов или фотонов, Эйнштейн уже в 1905 г. указал на ряд других обстоятельств, подтверждающих эту концепцию. [c.65]

В модели Эйнштейна решетка рассматривается как совокупность N независимых гармонических осцилляторов. Энергетические уровни разнятся на h v, где h - постоянная Планка, v - частота колебаний (вдоль осей х, у, z). Рассчитать функцию распределения для решетки, ее энергию и теплоемкость Су. Результаты расчета записать в зависимости от характеристической температуры в = hv/k [c.430]

Значения колебательных тенлоемкости С, энергии Е (деленной на характеристическую температуру 0) и энтропии 5 как функции от Т/в кривые рассчитаны по уравнениям ПлаНка — Эйнштейна (уравнения гармонического осциллятора). [c.332]

В этом выражении величина и равна Ъ кТ = 6 /7 , где к — постоянная Планка, а к — константа Бoльг мaнa, или газовая постоянная, отнесенная к одному атому. Величина 0 — характеристическая константа (температура Эйнштейна) веш ества. Выражение (II.6) при Т = О дает Си, равное нулю при Т = со значение Си достигает максимального значения, равного 37 . [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология