Спектр видимого света испускания

В качестве источников света в видимой области могут быть использованы лампы накаливания. Более удобными в видимой области являются галогенные лампы, спектр испускания которых сдвинут в коротковолновую область но сравнению с обычными лампами накаливания (рис. 5.12). [c.246]

В некоторых случаях в специальном режиме можно получить ИК-спектры испускания нагретых образцов и/или при использовании охлаждаемых детекторов (см. разд. 9.2.2). КР-спектры формируются при неупругом рассеянии света молекулами (см. рис. 9.2-1). Для возбуждения КР-спектров требуются монохроматичные лазерные источники в видимой или ближней ИК-областях, например, Аг+-лазер (488 нм) или К(1 АС-лазер (1,06 мкм). Комбинационное рассеяние относится к очень слабым эффектам. Только около 10 падаюш,его излучения претерпевает упругое рассеяние. Эта часть излучения формирует рэлеевскую линию, имеющую такую же частоту, что и возбуждающее излучение. Около 10 ° падающего излучения приводит к возбуждению колебательных или вращательных уровней основного электронного состояния молекул. Это является причиной потери энергии падающим излучением и вызывает сдвиг полосы в длинноволновую область по сравнению с рэлеевской линией (стоксов сдвиг). Антистоксовы линии с большей частотой, чем падающее излучение, можно наблюдать, когда рассматриваемые молекулы до взаимодействия с лазерным излучением уже находятся в возбужденных колебательных состояниях (при более высоких температурах) (рис. 9.2-2). При комнатной температуре антистоксовы линии слабее, чем стоксовы. Соотношение интенсивности стоксовых и антистоксовых линий является функцией температуры образца (почему ). [c.167]

При прохождении белого света (содержащего излучения всех длин волн видимой области спектра) через какое-либо вещество световое излучение с определенной длиной волны может быть поглощено этим веществом. Спектр солнечного света показан на рис. 19.6. Он состоит из непрерывного спектра исходного белого света, излучаемого раскаленными газами Солнца, на который накладываются темные линии, получающиеся в результате поглощения определенных длин волн атомами более холодных слоев атмосферы Солнца. На рисунке видно, что желтые линии натрия, которые всегда наблюдаются в виде ярких линий в спектре испускания натрия, в солнечном спектре появляются в виде черных линий. [c.565]

Все электронные переходы, в том числе и переходы на локальные уровни типа 5 и 3—4 сопровождаются электронно-фонон-ным взаимодействием, в результате которого часть электронной энергии превращается в вибрационную энергию, т. е. в теплоту, нагревающую твердое тело выше первоначальной температуры, а часть излучается в виде квантов сниженной частоты, по сравнению с частотой поглощаемого излучения Поэтому, когда ширина запрещенной зоны не слишком сильно превосходит 3,1 эВ, т. е. энергию фотонов самого коротковолнового видимого света, полоса электромагнитного излучения данного вещества может находиться в области спектра видимого излучения. При более значительной ширине запрещенной зоны может иметь место испускание только ультрафиолетового излучения. [c.122]

Во-вторых, модель Резерфорда приводила к неправильным выводам о характере атомных спектров. Напомним, что при пропускании через стеклянную или кварцевую призму света, испускаемого раскаленным твердым или жидким телом, на экране, поставленном за призмой, наблюдается так называемый сплошной спектр, видимая часть которого представляет собой цветную полосу, содержащую все цвета радуги ). Это явление объясняется тем, что излучение раскаленного твердого или жидкого тела состоит из электромагнитных волн всевозможных частот. Волны различной частоты неодинаково преломляются призмой и попадают на разные места экрана. Совокупность частот электромагнитного излучения, испускаемого веществом, и называется спектром испускания. С другой стороны, вещества поглощают излучение определенных частот. Совокупность последних называется спектром поглощения вещества. [c.40]

Величины 0),. и Ыс о получили название колебательных постоянных. Их определяют по ИК-спектрам поглощения, спектрам комбинационного рассеяния света (см. разд. 7.3), микроволновым спектрам (см. разд. 7.4), а иногда по спектрам поглощения и испускания в ультрафиолетовой и видимой областях спектра. [c.169]

Известны инфракрасные спектры испускания, отражения и поглощения. Однако наибольшее распространение в ИК-спектроскопии получил абсорбционный метод, т. е. метод, с помощью которого в результате взаимодействия вещества с электромагнитным излучением получают спектры поглош,ения. Преимущество этого метода состоит в том, что спектр поглощения можно получить, располагая лишь небольшим количеством вещества (доли см ) в любом агрегатном состоянии, в растворе, при разных температуре и давлении, вещества, окрашенного и непрозрачного в видимом свете, люминесцирующего и т. п. [c.185]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

Эмиссия (испускание) излучения. Пламя газовой горелки является источником сравнительно низкой энергии. Поэтому температура, получаемая в нем, достаточна лишь для осуществления переходов 6 возбужденное состояние с невысокой энергией, соответствующей энергии фотонов оптической области спектра. Вследствие -этого возбужденные атомы или молекулы возвращаются в основное состояние, излучая ультрафиолетовый или видимый свет. [c.33]

Атомы и молекулы газов при нагревании или при возбуждении их электрической искрой испускают свет с определенными длинами волн. Принято считать, что свет, испускаемый атомом или молекулой в этих условиях, дает спектр испускания. Спектры испускания щелочных металлов, ртути и неона приведены на рис. 21.1. По спектрам испускания элементов, особенно металлов, можно идентифицировать эти элементы— спектроскопический химический анализ представляет собой важный метод аналитической химии. Твердое тело в нагретом состоянии испускает свет, причем распределение интенсивности в зависимости от длины волны является характерным для химического состава данного тела. Во второй половине XIX в. было открыто, что спектр испускания лучистой энергии, проникающей через небольшое отверстие из внутренней полости нагретого твердого тела, не имеет характеристических линий, а отличается равномерным распределением интенсивности излучения по длинам волн, характерным для каждой данной температуры и не зависящим от природы нагретого твердого тела. Кривые такого распределения приведены на рис. 3.19. Воспроизведенные на рисунке кривые наглядно показывают, что при низких температурах, не превышающих 4000 К, ббльшая часть лучистой энергии приходится на долю инфракрасного излучения и лишь меньшая часть — на долю видимого света с длиной волны в интервале 400—800 нм. При температуре 6000 К максимальная энергия приходится [c.63]

Спектр в интервале длин волн 400—750 нм (видимый свет) можно наблюдать визуально, т. е. рассматривать невооруженным глазом. При этом в спектре испускания видны яркие разноцветные линии на темном фоне. [c.12]

В основе всех спектроскопических методов лежит измерение зависимости интенсивности поглощения, испускания или рассеяния света веществом от частоты света (или длины волны). В оптической спектроскопии используются спектры поглощения в инфракрасной, видимой или ультрафиолетовой областях в, интервале длин волн от 10 1 до 10 см , а также спектры комбинационного рассеяния света и спектры люминесценции (менее важный и общий метод спектров люминесценции здесь не рассматривается). На рис. 70 приведена классификация спектров в зависимости от длины волны (или частоты). Разделение оптического спектра на эти участки связано с возможностями приборов, а также с природой поглощения света в разных областях. Для химиков-органиков наибольшее [c.607]

При флуориметрировании веществ, совершенно прозрачных для видимого света, возбуждение лампой накаливания сравнительно менее эффективно. Однако и в этом случае то относительно небольшое количество ультрафиолетовых излучений, которое находится в непрерывном спектре лампы накаливания, оказывается достаточным для количественного флуоресцентного определения с удовлетворительной чувствительностью таких веществ, как хинин, комплекс бора с бензоином, некоторые витамины, растворы битумов в хлороформе и им подобные. Для возбуждения веществ, имеющих спектры поглощения в более далекой ультрафиолетовой области, следует применять ртутно-кварцевые лампы со светофильтрами, выделяющими излучения, по возможности близкие к максимуму поглощения анализируемого вещества. Для работы в еще более коротковолновой области целесообразно использовать газоразрядные водородные или аргоново-криптоновые лампы со сплошным спектром испускания. [c.51]

В качестве источников света в приборе используют две лампы лампу накаливания, дающую сплошной спектр испускания в видимой области ртутно-кварцевую лампу, дающую линейчатый спектр испускания в ультрафиолетовой и видимой областях. В качестве монохроматоров служат светофильтры с узкими полосами пропускания 30— 40 нм. Прибор может быть использован как упрощенный спектрофотометр при изучении спектров систем, обладающих широкими полосами поглощения, для измерений в области 300—700 нм. Максимумы пропускания большинства светофильтров практически совпадают с рядом линий в эмиссионном спектре ртути (табл. 18). Поэтому с ртутно-кварцевой лампой можно производить измерения в ультрафиолетовой и видимой областях спектра с очень узкими монохроматическими пучками при следующих длинах волн (нм) 577,9 546 436 405,8 365 313. [c.250]

При визуальном флуориметрировании в качестве источника возбуждения обычно применяют ртутно-кварцевую лампу того или иного типа с линейчатым спектром испускания. Первичное монохроматизирующее устройство — ультрафиолетовый светофильтр, пропускающий излучение некоторых линий ртутного спектра и более или менее полно поглощающий видимый свет. Роль последних двух звеньев схемы (вторичного монохроматора и приемника излучений) исполняет глаз. [c.62]

Лампы накаливания. Возбуждение веществ, поглощающих свет в видимой области спектра, источником света с непрерывным спектром испускания (например, лампой накаливания), может иногда повысить яркость их флуоресценции, а, следовательно, и чувствительность реакции . [c.176]

Согласно рассмотренным нами постулатам переход электрона с более далекой от ядра орбиты на более близкую влечет за собой испускание лучистой энергии. Для электронов внутренних орбит длины волн такого излучения в несколько тысяч раз меньше, чем длины волн видимого света, т. е. это излучение представляет собой рентгеновские лучи. В зависимости от строения атома возникают колебания той или иной частоты, т. е. каждый элемент имеет свой спектр. Таким образом, рентгеновские лучи, которые, как известно, одинаковы по природе со световыми лучами, все же отличаются от них местом своего возникновения в атоме в то время как световые лучи возникают при переходах электронов во внешних слоях атома с одной орбиты на другую, рентгеновские лучи возникают в глубине атома во внутренних электронных оболочках. Это различие [c.84]

Для осуществления фотохимического сшивания используют, как правило, ртутные лампы низкого давления (испускающие в основном свет с длиной волны 253,7 нм) и среднего давления (спектр испускания в ближней ультрафиолетовой области и в области видимого света). [c.129]

Для оценки порядка величины энергии, перенесенной в результате этого процесса от твердого тела в газовую фазу, необходимо знать соответствующие спектры поглощения твердого тела и газа для данной области энергии, а также спектры испускания твердого тела при тех же энергиях. Спектры поглощения большинства газов обычно хорошо известны в видимой и в близкой ультрафиолетовой областях. При этих же энергиях число известных спектров для твердых тел гораздо более ограниченно, причем из них детальнее изучены галогениды щелочных металлов. Для длин волн короче 2000 А сведений о спектрах поглощения газов сравнительно немного, а для твердых тел их совсем мало. Тем не менее величины коэффициентов поглощения таковы, что слой твердого тела толщиной от десятых микрона до нескольких микрон вдвое уменьшает интенсивность проходящего света. Спектры испускания облученных твердых тел практически неизвестны. Этим объясняется тот факт, что до настоящего времени не приводилось экспериментальных доказательств в поддержку гипотезы о переносе энергии путем избирательного поглощения фотонов. Наконец, нужно отметить, что фотоны, длины волн которых отвечают этому диапазону энергий, представляют собой частицы, которые могут избирательно поглощаться указанные выше явления совсем не наблюдаются для других видов радиации, рассмотренных в этой статье. [c.239]

Лампа с вольфрамовой нитью накала дает излучение с непрерывным спектром, приближенно соответствующим спектру испускания черного тела. Стандартные лампы часто подходят в качестве источника света в видимом диапазоне, но для получения значительных интенсивностей в УФ-области требуются предельно большие температуры нити накала. Для обеспечения работы лампы без перегорания нити при этих высоких температурах внутрь колбы лампы вводят небольшое количество иода. Такие кварцевые (имеющие кварцевую колбу ) га- [c.179]

Окраски, получаемые в результате вычитания некоторых участков спектра из белого света, называют субстрактивными такие окраски возникают при процессах светопоглощения. Цвета, образующиеся в результате взаимного наложения излучений нескольких цветов, носят название аддитивных они наблюдаются при испускании света, в частности в явлениях флуоресценции. Цвета, дающие при попарном аддитивном сложении белый свет, называются дополнительными. Таковы пары — фиолетово-синий и желтый, зеленый и пурпурный, оранжево-красный и голубой каждый из них дополняет второй цвет до полного спектра видимого света. По той же причине суммарный цвет поглощенных веществом излучений является дополнительным к окраске прошедшего через него светового потока. Очевидно, что при последовательном вычитании из белого света двух дополнительных цветов (т. е. при их субстрактивном сложении) получается черная окраска (полное поглощение света). [c.15]

В этом случае выбор видимого света для проведения измерений определяет тип измеряющего прибора. В частности, для освещения пробы можно использовать лампу накаливания с вольфрамовой нитью. Однако эта лампа испускает широкие интервалы частот видимого излучения (источник непрерывного спектра), а нам необходимо выделить определенную область ее спектра испускания для изучения поглощения пробы яри выбранных частотах. Для этой цели вполне достаточно бывает применение окрашенного стеклянного светофильтра. Этот светофильтр должен поглощать большинство частот, за исключением тех, что расположены внутри узкой полосы, показанной, например, на рис. 18-9. Эти частоты будут пропускаться светофильтром и могут использоваться для освещения пробы. В действительности светофильтры не являются одноцветными , но в связи с узостью [c.615]

По-видимому, наблюдаемые изменения спектра ЭПР под действием видимого света можно объяснить тем, что первоначально в полимерах при 77 К наряду с радикалами стабилизируются другие парамагнитные частицы. Вероятно, такими частицами являются анион-радикалы, которые представляют собой электроны, захваченные полярными группами полимера или какими-нибудь дефектами матрицы. На это указывает зависимость наблюдаемого эффекта от наличия или отсутствия полярных групп в полимерах. Исчезновение анион-радикала может произойти при облучении видимым светом в результате отрыва электрона от акцептора и его последуюш ей рекомбинации с положительным ионом, что приведет либо к испусканию кванта света, т. е. к фоторадиолюминесценции по реакции -f- е М Av, либо к образованию свободных радикалов [c.216]

Таким образом, рамановская полоса настолько уже полосы флуоресценции бисульфата хинина, что ее легко идентифицировать, используя узкие щели. Однако, если попытаться повысить чувствительность прибора увеличением щелей анализирующего монохроматора (для того чтобы записать спектры очень разбавленных растворов), рамановская полоса, по-видимому, значительно расширится, и ее можно принять за часть полосы бисульфата хинина (ср. кривые Л и на рис. 145). Величину рассмотренных помех можно скорректировать, измеряя испускание чистого растворителя. То, что широкая полоса на кривой Б (рис. 145) обусловлена именно рамановским рассеянием, можно подтвердить, возбуждая тот же спектр флуоресценции светом более короткой длины волны возбуждения положение полосы флуоресценции бисульфата хинина не изменится, а дополнительная полоса сдвинется в коротковолновую сторону так, что ее расстояние (в шкале волновых чисел) от линии возбуждающего света останется прежним. Помехи, усиливаются, если спектр флуоресценции имеет колебательную структуру. Например, в спектре, приведенном на рис. 147, полоса комбина-нионцого рассе ния знэчцтельно искал<ает спектр испускания [c.393]

Распределение энергии излучения газоразрядных ламп по основным областям спектра представлено в табл. П1-3 [53, 66] энергия излучения выражена в микроваттах на 1 см облучаемой поверхности, перпендикулярной к направлению лучистого потока и находящейся на расстоянии 1 м от лампы. Из этой таблицы видно, что лампы всех типов значительную часть своей энергии излучают в видимой области спектра. Для ламп низкого давления энергия видимого светового потока составляет 15—20% от суммы ультрафиолетового и видимого испускания, в лампах ПРК и СВД-120А этот процент повышается до 45—50 в остальных лампах сверхвысокого давления доля видимого света достигает 60%. Поэтому при использовании газоразрядных ламп в качестве источника ультрафиолетового возбуждения флуоресценции необходимо применять светофильтры, более или менее полно поглощающие видимую область спектра. [c.69]

Известны инфракрасные спектры испускания, отражения и поглощения, однако наибольшее распространение в ИК-спектроскопии получили спектры поглощения. Спектр поглощения можно получить, располагая лишь небольшим количеством вещества (доли см ) в любом агрегатном состоянии, в растворе, при разных температурах и давлениях, окрашенного и непрозрачного в видимом свете, люминесцируюшего и т. п. [c.227]

Флуоресценция — это испускание молекулой света. Спектр флуоресценций соединения сдвинут в длинноволновую область по сравнению со спектром его поглощения этот сдвиг называется стоксовьш. Иногда вещество поглощает в ультрафиолетовой области, а испускает видимый свет. [c.159]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Существование этого изменения характера адсорбции подтверждается экспериментальными данными. Мейер [252] проводил бомбардировку ионами калия нитей платины, меди и алюминия, покрытых адсорбированным натрием, и во время происходящего при этом испарения натрия наблюдал в спектре линию О натрия. Ионы натрия, которые десорбируются, по-видимому, под влиянием бомбардировки ионами калия, во время испарения превращаются в атомы, проходя через несколько возбужденных состояний, вызьпзающих испускание света. В том случае, когда количества адсорбированного натрия малы, испускание света не наблюдается. Оно становится более заметным при увеличении количества адсорбированного натрия, затем проходит через максимум и, наконец, снова уменьшается в присутствии более значительных количеств адсорбированного натрия. Это явление объясняется тем, что при низких значениях О натрий освобождается с поверхности в виде ионов, при более высоких значениях эти ионы нейтрализуются, переходя в атомы, а при еще более высоких значениях 6 натрий находится на поверхности в виде атомов, которым нет необходимости нейтрализоваться при десорбции. [c.138]

Электронным переходам соответствуют линии, лежащие в ультрафиолетовой и видимой областях спектра, а излучению, вызванному колебательными и вращательными переходами, — линии инфракрасной области (рис. 31). Электронные переходы часто сопровождаются одновременным изменением колебательных уровней. В результате спектры испускания молекулы не представляют собой совокупности отдельных линий, отвечающих электронным переходам, а обнаруживают более сложную структуру и имеют вид полос. Практически удобно изучать электронные спектры поглощения, используя жидкости или растворяя исследуемое вещество в малополярном растворителе. При этом электронный спектр не осложняется вращательно-колебательными переходами и лучше поддается интерпретации. Если свет с интенсивностью I проходит в веществе путь дЛиной х, причем концентрация поглощенного вещества равна С, то доля поглощенного света dill равна [c.63]

Если источником света является разрядная трубка, содержащая некоторый элемент в газообразном состоянии, то возникает спектр, состоящий из линий различного цвета на черном фоне. Такой спектр называют атомным спектром испускания (эмиссии) или линейчатым спектром (рис. 2.1,6). Спектры испускания можно получить для любого вещества, если тем или иным способом возбудить его, например, с помощью электрического разряда или нагревая вещество в пламени. Атомные спектры испускания лежат в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Если внести в пламя горелки натрий или его соединение, то излучается свет с длиной волны 590 нм, и пламя окращи-вается в желтый цвет. У водорода, помещенного в трубку и возбуждаемого с помощью электрического разряда, цвет свечения красновато-розовый. [c.36]

Спектр поелош,ения получают, пропуская через Спектры поглощения — вещество белый свет (включающий все длины волн черные полосы в видимой области). Свет определенных длин волн на ярком фоне поглощается веществом и на этих местах появляются черные линии. Для наблюдения за спектрами испускания и поглощения используют специальные приборы — спектрометры (о молекулярных спектрах см. разд. 34.9.1). [c.36]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ, спектры испускания и поглрщеиия электромагн. излучения и комбинац. рассеяния света, принадлежащие свободным шш слабо связанным молекулам. Имеют вид совокупности полос (линий) в рентгеновской, УФ, видимой, ИК и радиоволновой (в т.ч. микроволновой) областях спектра. Положение полос (линий) в спектрах испускания (эмиссионных М. с.) и поглощения (абсорбционных М. с.) хараггеризуется частотами v (длинами волн X, = /v, где с-скорость света) и волновыми числами V = 1Д оно определяется разностью энергий и Е" тех состояний молекулы, между к-рыми происходит квантовый переход [c.119]

Заслуживают внимания свойства радикалов, связанные с поглощением и испусканием света. Вследствие взаимодействия неспаренного электрона с системой всех остальных связей в радикале по сравнению с соответствуюш,ими молекулами изменяются электронные энергетические уровни, а следовательно, смещаются и области поглощения. У большинства известных стабильных радикалов обнаруживается сильное поглощение в видимой области, поэтому для них удобны колориметрические методы. Таким же образом можно идентифицировать активные радикалы, образующиеся в электрическом разряде (метод линейчатого поглощения света В. Н. Кондратьева [7]) или при фотодиссоциации (флеш-фотолиз [8]). При этом анализ вращательной и ко.лебательной структуры спектров позволяет не только установить природу радикала, но и определить такие егд структурные характеристики, как дл1шы связей, мОменты инерции, величины углов. [c.8]

Эффект комбинационного рассеяния (Раман-эффект) основан на испускании, а не на поглощении света. Принцип состоит в том, что прозрачная среда, освещаемая монохроматическим светом, обычно рассеивает свет с той же длиной волны, а также с большими и меньшими длинами волн, чем свет, падающий от источника. Разности частот между падающим и рассеянным светом связаны с колебательными и вращательными частотами в молекуле. Поскольку в качестве источника энергии применяется монохроматический свет, обычно наблюдаются линейчатые спектры, располагающиеся симметрично около центральной линии, соответствующей частоте возбуждающего источника. Линии, имеющие более низкие частоты, чем линия, идущая от источника, называются стоксовскими линии, имеющие более высокие частоты, — антистоксовскими. Разности частот, связанные с молекулярной структурой, не зависят от частоты применяемой возбуждающей линии, но интенсивность линий комбинационного рассеяния с увеличением длины возбуждающей волны очень быстро уменьшается. Поэтому в тех случаях, когда флуоресценция, ультрафиолетовое поглощение или фотохимические реакции отсутствуют, применяют ультрафиолетовые источники света, например линию ртути 2537А. Когда применение ультрафиолетового источника нецелесообразно, можно использовать голубую и фиолетовую линии в видимой области. [c.278]