Серое тело

Рис. 1.5. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Т=1200°К[3]

Под словами черное тело следует понимать тело, которое поглощает все тепловое излучение и не отражает тепловых лучей. Согласно Кирхгофу, черное тело излучает при определенной температуре максимум возможных лучей, т. е. происходит так называемое черное лучеиспускание. В этом случае говорят, что тело обладает способностью поглощения, или степенью черноты, или относительным поглощением е = 1. В практике не встречаются абсолютно черные тела, так как все тела излучают или поглощают меньше энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. Относительная поглощаемость тел в данном случае меньше единицы. Такого рода тела называются серыми телами. [c.128]

Таким образом, для серых тел коэффициенты поглощения будут равны коэффициентам излучения, даже если температура источника излучения будет значительно отличаться от температуры поглощающего тела. В области температур, применяющихся в технике, серыми можно считать большинство материалов. [c.300]

Степень черноты является в данном случае безразмерным числом < 1 (табл. X). Поэтому серое тело излучает при определенной температуре настолько больще тепловых или световых лучей, насколько больше оно их поглощает или насколько более черным оно является. У черного тела е = 1 и С = К = 4,96, то у серого тела [c.129]

Закон Кирхгофа. Соотношение между лучеиспускательной и поглощательной способностями тел устанавливается законом Кирхгофа. Это соотношение может быть получено пз рассмотрения процесса обмена лучистой энергии между двумя телами абсолютно черным п серым (рис. 6-2). Поверхности тел параллельны и расположены на расстоянии, при котором излучение каждого из тел попадает на другое. Левое — абсолютно черное тело имеет температуру лучеиспускательную способность Е(, и поглощательную Лд = 1, правое — серое тело соответственно Т, Е и А, при этом Г > Г д. Излучение Е попадает на абсолютно черное тело и целиком поглощается им. Излучение попадает на серое тело, при этом часть его, [c.128]

Это о.значает, что коэффициент лучеиспускания С серого тела при определенной температуре и длине волны пропорционален степени его черноты. [c.129]

У серых тел кривые Планка расположены обычно ниже, чем у черных тел. [c.130]

Серые тела при постоянной температуре поглощают всегда одну и ту же долю падающих на них лучей различной длины волны Если при какой-либо длине волны тело не поглощает энергии, то оно и не излучает ее. [c.130]

Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Газы являются полностью проницаемыми для теплового излучения в широком диапазоне длин волн и обладают заметным излучением илн поглощением только в отдельных частях спектра. В отличие от излучения твердых тел у газов, следовательно, нельзя предположить условий серого тела, так как излучение и поглощение у нпх зависят от длины волн. [c.62]

Для черного тела С, и Оч не зависят от температуры тела. Для серых тел С зависит от температуры, причем С<С,. [c.593]

Опытные работы Стефана и других исследователей показали, что закон Стефана — Больцмана применим не только к абсолютно черным, но п к серым телам. В этом случае он записывается в следующем виде [c.128]

Отношение е = С/Сд, которое и меняется в пределах 0—1, называется относительной излучательной способностью, или степенью черноты тела. С введением понятия степень черноты тела закон теплового излучения серых тел (6.24) целесообразно выражать так [c.128]

Са и С — коэффициенты лучеиспускания абсолютно черного и серого тел С, 5,7 вт1(м град- ), а С=0—5,7 вт м град- ) Т — абсолютная температура тела. [c.458]

Абсолютно черных, абсолютно белых или абсолютно прозрачных тел реально ие существует. Все тела в природе, которые поглощают, отражают и пропускают ту или иную часть падающих па них лучей, называются серыми телами. [c.271]

Закон Стефана—Больцмана применим также к серым телам, для которых он принимает вид [c.272]

Рассмотрим параллельно расположенные (рис. VII- ) серое тело / [c.273]

На рис. 1.5 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200° К. Здесь же в качестве предельной кривой показана [c.21]

Серых тел, точно так же, как и черных, в природе не существует. Однако в сравнительно узких интервалах длин волн многие тела по своим эмиссионным и поглощательным характеристикам могут быть отнесены к серым. Такими телами, как правило, являются твердые тела (диэлектрики или окиси металлов) с шероховатыми поверхностями. К ним можно отнести и змеевики печных труб. [c.22]

Кривые на рис. 1 построены по приведенному выше уравнению для нескольких значений температуры. Этот рисунок иллюстрирует также закон Вина, установленный в 1893 г. Согласно этому закону длина волны, соответствующая максимуму излучения, пронорциональпа Т , или onst. Следует, однако, подчеркнуть, что закон Вина справедлив только для абсолютно черного и серого тел. Не существует реальной поверхности, которая излучает столько же энергии, сколько и абсолютно черное тело. Стефан использовал поверхность, покрытую платиновой чернью, но позже было выяснено, что почти замкнутая полость, изолированная от внешней среды и равномерно нагретая до постоянной температуры, должна быть практически эквивалентной абсолютно черному телу, если тепловое излучение выходит через сравнительно маленькое отверстие. [c.192]

Закон Стефана—Больцмана для серого тела имеет вид [c.12]

В тех же условиях для двух серых тел [c.375]

Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Газы являются полностью проницаемыми для теплового излучения. В отличие от излучения твердых тел, в случае газов нельзя исходить из предположения, что мы имеем дело с серым телом. [c.376]

Если излучающий газ окружен оболочкой, которую можно считать серым телом [c.377]

Стефан и Больтцман указали, что тепловая энергия, которая излучается 1 поверхности серого тела во все направления, определяется выражением [c.129]

Закон Кирхгофа устанавливает, что отношение пзлучательной способности Е к поглощательной а для всех серых тел одинаково и равно пзлучательной способности абсолютно черного тела Е а при той же температуре и зависит только от температуры. [c.28]

Закон Кирхгофа — устанавливает, что отношение излучатель-ной способности Е к поглощательной а для всех серых тел одинаково и равно пзлучательной способности абсолютно черного тела Eq при той же температуре и зависит только от температуры. Математическое выражение закона Кирхгофа представляется уравнением [c.59]

В применении к серым телам уравнение (VII-160) обычно предстан-ляют в виде [c.593]

Изменив индексы, получим аналогичное решение для 0 2- После подстановки найденных значений С1 и Q2 в уравнение (IV- 19) получается выражение для теплопередачи, в котором для серых тел коэффициент поглощения заменяется коэффициентом излучения, а 1 и 2 равны аТгР и соответственно. Таким образом [c.311]

Закон Кирхгофа. Для серых тел необходимо знать зависимость между их излучателыюй н поглощательной способностью. [c.273]

II абсолютно черное тело //и примем, что все лучи, испускаемые поверхностью одного тела, падают на поверхность другого. Обозначим поглощательную способность серого тела <Зпогл Зл = 1- Для абсолютно черного тела 2 = 0 "= Пусть температура серого тела выше, чем абсолютно черного, т. е. г > T. . Тогда количество тепла (на единицу поверхности в единицу временн), переданного серым телом путем излучения, составляет [c.273]

Для любого нечерного тела излучательная способность будет меньше в общем случае она зависит от длины волны излучения. Для серых тел, не имеющих блестящей полированной поверхности и диффузно отражающих лучистую энергию, излучательная способность одинакова во всем диапазоне длин волн. [c.12]

Если тело непрозрачно (.строительные материалы, металлы и другие материалы, так называемые серые тела), тепл01вая энергия частично поглощается, а частично отражается. [c.372]

В случае двух бесконсчпо параллельных плоскостей, являющихся серыми телами (/ 1 = 2) [c.376]

Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.292 ]

Методы и средства неразрушающего контроля качества (1988) -- [ c.174 ]

Основные формулы и данные по теплообмену для инженеров Справочник (1979) -- [ c.87 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.300 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.385 ]

Переработка термопластичных материалов (1962) -- [ c.115 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.466 , c.468 , c.497 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.364 , c.367 , c.376 , c.384 ]

Тепломассообмен Изд3 (2006) -- [ c.432 ]

Справочник химика Том 5 Издание 2 (1966) -- [ c.593 ]

Теплопередача Издание 3 (1975) -- [ c.373 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.91 ]

Справочник химика Изд.2 Том 5 (1966) -- [ c.593 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.466 , c.468 , c.497 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология