Стефе

Закон Стефана — Больцмана (закон четвертых степеней) — устанавливает, что энергия полного теплового излучения Е пропорциональна четвертой степени температуры Т. Для технических расчетов уравнение имеет следующий вид [c.59]

Закон Стефана—Больцмана. Закон Стефана—Больцмана гласит, что излучательная способность абсолютно черного тела Ед пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры Т. Этот закон для технических расчетов обычно записывают в виде [c.166]

Закон Стефана — Больцмана (закон четвертых степеней) устанавливает, что энергия полного теплового излучения Е пропор- [c.28]

Общая формула теплообмена излучением между двумя непрозрачными телами, написанная на основании закона Стефана — Больцмана, имеет вид [c.29]

Коэффициенты диффузии в многокомпонентных идеальных смесях вычисляются с помощью уравнения Максвелла—Стефана [c.346]

Если в газовых смесях анализ явлений диффузии базируется на уравнениях Максвелла—Стефана, то для жидкой фазы ввиду недостаточной разработки теории растворов подобное обобщенное уравнение отсутствует. Ряд авторов предлагают использовать для описания диффузии в жидкой фазе те же уравнения, что и в газовой фазе [54, 65]. Другие считают возможным использование первого закона Фика. [c.346]

Уравнение (П1, 49) используется для определения коэффициента диффузии в газах по методу Стефана и называется уравнением Стефана. Если парциальное давление компонента А весьма мало по сравне- [c.204]

Таким образом, естественным обобщением закона Фика является уравнение (III, 79), в котором все диффузионные потоки компонентов зависят от градиентов концентраций по всем компонентам смеси. Уравнение (III, 79) аналогично уравнению Максвелла —Стефана [c.211]

Коэффициенты многокомпонентной диффузии Dij могут быть найдены для идеальных газовых смесей из уравнений Максвелла — Стефана (III, 80), допускающих выражение коэффициентов Dij через бинарные коэффициенты диффузии Оц и состав смеси. [c.213]

Первое слагаемое в (1.173) и (1.174) (сумма в квадратной скобке) выражает закон Фика в полном потоке переноса массы, второе слагаемое — эффект термодиффузии, третье слагаемое характеризует закон Стефана. Обозначим через е отношение скорости вдува в частицу к скорости набегающего потока (Vt—Vi), т. е. [c.65]

Без учета закона Стефана феноменологические уравнения (1.187) и (1.188) полностью совпадают с общепринятыми термодинамическими обобщениями законов Фика и Фурье [51], причем [c.66]

Отметим еще раз, что полный поток переноса массы получен из соотношений между термодинамическими потоками и силами одинаковой тензорной размерности. В гетерогенной системе в неравновесных процессах участвуют только три силы градиент давлений (концентраций), градиент температур и вектор разности скоростей между несущей фазой и частицей. Именно наличие вектора разницы скоростей и определило теоретически закон Стефана. [c.67]

Закон Стефана — Больцмана, 62 Защита труб, 44 Змеевик трубчатый, 30 [c.145]

Постоянная Стефана — Больцмана [c.666]

Известное уравнение Стефана - Больцмана определяет обмен энергией при тепловом излучении [c.168]

Гринберг Г. А., О решении обращенной задачи. Стефана о промерзании [c.535]

Мы получили уравнение Максвелла — Стефана. Интегрирование этого уравнения в пределах толщины диффузионного пограничного слоя бв дает следующее выражение для плотности поперечного потока пара [c.151]

Он основан на исследовании кинетики вытеснения исследуемой жидкости из узкого зазора между двумя плоскопараллельными дисками. Для вязкой однородной жидкости этот процесс можно описать уравнением Стефана — Рейнольдса [188] [c.76]

Таким образом, возможность характеристики механических свойств вещества, приобретенных им в граничном состоянии, основывается на регистрации отклонений от формулы Стефана — Рейнольдса. [c.77]

Величина Е определяется законом Стефана—Больцмана. [c.167]

В трубчатых печах коэффициент прямой отдачи равен обычно 0,4—0,6. С увеличением коэффициента прямой отдачи возрастает количество тепла, воспринимаемого радиантными трубами. Это, в свою очередь, связано с уменьшением температуры продуктов сгорания топлива на перевале и с увеличением поверхности радиантных труб. Последнее связано с тем, что с понижением температуры продуктов сгорания, покидающих камеру радиации, согласно закону Стефана—Больцмана (см. главу IX), теплообмен излучением становится менее эффективным. [c.202]

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Тела, способные излучать и поглощать энергию лишь в определенных областях спектра, называются телами с селективным излучением. Закон Стефана — Больтцмана для таких тел справедлив лишь приближенно. [c.130]

Теплообмен лучеиспускания между поверхностями твердых тел. Применение законов Стефана — Больтцмана, Кирхгофа, Ламберта и Планка дает возможность вывести уравнение, годное для практического расчета теплообмена лучеиспусканием между поверхностями двух твердых тел, отделенных друг от друга теплопроницаемой средой [c.132]

На процесс лучеиспускания газов не распространяется закон Стефана — Больтцмана. [c.142]

Для шероховатых поверхностей поглощательная способность значительно выше, чем для гладких и полированных. Поэтому рационально делать наружную поверхность печных труб несколько шероховатой (но не внутреннюю поверхность). Окончательное расчетное уравнеппе лучистого теплообмена между двумя телами (по закону Стефана-Больцмана) имеет вид [c.54]

В случае газовых реакций влияние ко1нве ционного потока на скорость реакции не может быть осо1бенно большим. Учет конвекционного потока является обязательным для процессов конденсации, сублимации и т. п. [2]. При необходимости одновраменного учета диффузионного и конвекционного потоков пользуются методами теории подобия, а для аналитических целей — методами Максвелла-Стефана или Франк-Каменецкого [1]. [c.7]

Основу математического описания массопередачи в процессах хеморектификации составляют уравнения, определяющие диффузионные потоки компонентов (7.219). Для расчета коэффициентов-массоотдачи в паровой фазе можно воспользоваться, как и ранее, решением уравнений Максвелла—Стефана, а коэффициенты массоотдачи в жидкой фазе г) с учетом химической реакции определяются следуюпщм образом. [c.349]

Для жидкостей, которые не могут рассматриваться как идеальные смеси, уравнения, аналогичные уравнениям Максвелла—Стефана, отсутствуют. Недостатки кинетической теории жидкостей более существенны для многокомпонентных смесей, чем для бинарных, поскольку для последних необходимо знание только одного коэффициента диффузии, который может быть измерен или предсказан полуэм-пирическими методами, в то время как для многокомпонентной смеси число подлежащих определению коэффициентов диффузии значительно возрастает. [c.213]

Основное уравнение передачи энергии излуче1гием известно как закон Стефана—Больцмана [c.167]

Первые методы теплового расчета в радиационной секции, ввиду сложности процессов теплопередачи в ней, были чисто эмпирическидш. Новейшие аналитические методы исходят из закона Стефана — Больцмана. Они получили большее распространение, по сравнению с эмпирическидш, однако и эти методы включают ряд упрощенных предположений. [c.78]

Мате.матически процесс распространения тепла в осесимметричных цилиндрических резервуарах, длина которых значительно превышает диаметр в цилиндрической системе координат (г, 2, <р), можно описать двумерным уравнением теплопроводнмости в круге со свободной границей (задача Стефана). Граница раздела фаз характеризуется разрывом потока (выделяется скрытая теплота плавления) и определяется температурой за- [c.31]

В работе разработан алгоритм поиска оптимального значения температуры источника Т°. Двумерная задача Стефана при этом (решалась численно методом сквозного счета [1]. Разработана компьютерная профамма расчета температурного поля в резервуарах и представления результатов расчета в наглядной форме. Указано наиболее оптимальное расположение электронафевателей, при котором за кратчайшее вре.мя застывшие нефтепродукты становятся подвижными в районе зоны слива [c.32]