Излучательная способность относительная

Отнощение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела при той же температуре носит название относительной излучательной способности или степени черноты тела [c.294]

Относительная излучательная способность или степень черноты газа Ёз определяется как отношение лучеиспускательной способности газа Е ккал мЧас к лучеиспускательной способности абсолютно черного тела о ккал/м час при температуре газа Т, т. е. [c.142]

Излучательная способность изменяется с Tg при фиксированном Рд1,благодаря изменению распределения Планка относительно фиксированной спектральной структуры полос поглощения, а также из-за уменьшения числа молекул при повышенных температурах. [c.253]

В основу практических расчетов лучеиспускания газов положен закон четвертой степени абсолютной температуры, хотя газы не подчиняются точно этому закону. Такое допущение условно, но оно упрощает расчеты. Для уточнения затем вводится поправка на относительную излучательную способность газа, определяемая экспериментально. [c.142]

Рис. 13-11. Относительная излучательная способность материалов в различных направлениях [Л. 382].

Отношение е = С/Сд, которое и меняется в пределах 0—1, называется относительной излучательной способностью, или степенью черноты тела. С введением понятия степень черноты тела закон теплового излучения серых тел (6.24) целесообразно выражать так [c.128]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

На рис. 17.6.2 показано изменение градиента температуры газа на границе раздела твердая поверхность—-газ в зависимости от оптической толщины Тд пограничного слоя при различных значениях относительной излучательной способности поверхности [c.487]

Важно отметить, что в отличие от мазутного факела после заверщения процессов горения продукты горения пылевидного топлива обладают еще относительно высокой излучательной способностью ввиду наличия в них взвешенных частиц золы. Степень черноты продуктов горения, содержащих зольные частицы, зависит от формы и размеров частиц, что определяется природой топлива и тонкостью помола, от температуры частиц, количества частиц золы в продуктах горения (С, Г/м ) толщины слоя газов (6, м). Согласно последним данным [131], параметр Сб (Г1м ) хорошо отражает совместное влияние двух последних факторов. Например, для золы печорского угля при температуре 700—900 , среднем диаметре частиц золы порядка =31,9 1 и значении С5 = 5,0 Г/м значение г =0,3 при 1 = 14,7 1 и С6 = 5,0 Г/м 8п = 0,66. Как карбюратор пылевидное топливо уступает жидкому топливу вследствие большего размера углеродистых частиц (для пылевидного топлива этот размер обычно составляет 20—100 ц). При одном и том же весе углеродистого вещества в пламени углеродистые частицы из жидкого топлива, вследствие их меньшего диаметра, имеют общую поверхность, примерно в 100 000 раз большую, чем соответствующие частицы пылевидного топлива. Поэтому для получения одинаковой светимости пламени расход пылевидного карбюратора должен быть значительно больше, чем жидкого учитывая это обстоятельство, приходится считаться с влиянием зольных частиц на службу огнеупоров кладки. [c.212]

Кривые на рис. 118, подтверждаемые данными практики, показывают, что величина диаметра факела оказывает существенное влияние на устойчивость факела с термической стороны. Тонкие факелы могут быть устойчивыми даже при относительно не-больщих тепловыделениях в них, что объясняется малой излучательной способностью таких факелов. По мере увеличения диаметра факела растет его излучательная способность ((Тп), но вместе с тем относительно уменьщается его внешняя излучающая поверхность. [c.217]

Температура вертикальной пластины на 30 °С выше температуры окружающего воздуха, равной 20 С. Если относительная излучательная способность пластины 0,8, сравним ли радиационный теплообмен с конвективным. Повторить расчет для случая, когда превышение температуры составляет 150 °С. Предполагается, что излучение полностью поглощается в окружающей среде (абсолютно черное тело при О К). [c.171]

ТАБЛИЦА п-ia ОТНОСИТЕЛЬНАЯ ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ В НОРМАЛЬНОМ НАПРАВЛЕНИИ К ПОВЕРХНОСТИ И ОБЩАЯ ПОЛУСФЕРИЧЕСКАЯ ОТНОСИТЕЛЬНАЯ ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ t (по результатам измерений Е. ШМидта и Э. Эккерта) [c.634]

Суммарная относительная излучательная способность в (7) (степень черноты) нормального излучения различных материалов [c.532]

Если интенсивность излучения поверхности подчиняется закону Ламберта, то относительная излучательная способность в определенном направлении определяется как [c.86]

Энергетический уровень, требуемый для воспламенения, низок, но температура воспламенения относительно высокая (858 К). Водород горит быстро, без дыма, без вредных выделений, с низкой излучательной способностью, что снижает радиационный нагрев [c.634]

Рис. 17.6,2. Зависимость температурного градиента на стенке от оптической толщины пограничного слоя тб и относительной излучательной способности поверхности е . (С разрешения авторов работы [5]. 1972, ambridge University Press.)

Дисперсионную полуширину Ь и контур изолированной вращательной спектральной линии нри наличии прибора с достаточно высоким разрешением можно получить непосредственно [1—5]. Измерения подобного рода (см. в гл. 9 подробности относительно исследования инфракрасных коле-бательно-вращательных полос) могут быть выполнены без затруднений в микроволновом диапазоне спектра, но в болыпинстве случаев в отношении разрешающей силы они находятся за пределами возможностей обычных инфракрасных приборов. По этой причине, а также потому, что в практической работе с излучательной способностью газа обычно имеют дело со средним значением Ь для целой колебательно-вращательной полосы, будет подробно описана косвенная методика инфракрасных измерений иолу-ширин. [c.164]

Радиационная составляющая Оценки радиационной составляющей представляют наибольшую трудность. Излучение определяет передачу теплоты в режиме переноса теплоты частицами, и этот эффект тем заметней, чем больше размеры частиц, потому что поверхность теплообмена получает энергию излучением со всей видимой поверхности частиц. Относительно меньшее количество теплоты передается теплопроводностью от частиц к теплопередающей поверхности через короткий газовый промежуток, расположенный вблизи точки контакта [1]. Хотя частицы, используемые в высокотемпературных псевдоожиженных слоях, вероятно, должны быть сделаны нз огнеупорного материала и поэтому должны обладать низкой излучательнон способностью, эффективная излучательная способность частиц в объеме слоя, так же как и видимая на поверхности слоя, отличается от излуча-тельной способности отдельной изолированной частицы. В (10J представлещл измеренные величины излучательной способности (табл. 1), которые в 111) оценены как заниженные на 10—20%. [c.448]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

В настоящее время основными потребителями молибдена и вольфрама являются электровакуумная, электротехническая и химическая промышленность. Молибден используют в качестве нагревателей высокотемпературных (до 1500 "С) печей сопротивления, работающих в восстановительной (водород) атмосфере, а также для теплозащитных экранов вакуумных печей и в испарительных установках. Высокая тугоплавкость и малая летучесть вольфрама дают возможность применить его для изготовления нитей ламп накаливания, катодов радиоламп и рентгеновских трубок. Долговечность ламп накаливания и нх излучательную способность удается значительно повысить путем введения в баллон лампы небольших количеств иода. Эффект при этом достигается за счет протекания обратимой реакции причем иод, реагируя с испарившимся вольфрамом на относительно холодной внутренней поверхности баллона, образует летучий который разлагается на раскаленной нити, регенерируя испарившийся вольфрам. В связи с этим удается существенно повысить температуру нити, а следовательно, ее светимость и одновременно увеличть ресурс лампы. [c.349]

Результат расшифровки интерферограммы для слоя четыреххлористого углерода представлен на фиг. 83. Высота слоя равна 15 мм. Обе стенки имеют одинаковую относительную излучательную способность е, = 0,05. Отношение тепловых потоков вследствие теплопроводности дс Яап = Ьт1Ь равно единице в средней части слоя и достигает максимального значения у стенки. (В рассматриваемом примере г [c.217]

Это и есть математическое выражение закона Кирхгофа. Другими словами, отношение излучательной способности е любого тела, к излучателыной способности абсолютно черного тела лри той же температуре равно поглощательной опособ ности первого тела. Отношение излуча-телиной способности любого тела к излучательной способности абсолютного черного тела с той же температурой называется относительной излуч а т е л ь н о й способностью или степенью черноты тела е. [c.440]

И величины 8 в направлении нормали к поверхности. Некоторые теоретические данные относительно соотношения этих двух излучательных способностей будут приведены ниже. Кривые распределения Э нергйи на рис. 13-11 и 13-12 могут быть истол КО Ва Ны по-другому. Яркость, при которой излучающая поверхность воспринимается глазом, зависит от потока излучения, испускаемого единицей поверхности излучающего тела. Соответственно видимая яркость Ь определяется как количество излучения, испускаемого в единицу времени с поверхности, деленное на площадь ее [c.462]

Некоторые соображения относительно обратного положения, гфи ведены в разделе Хоттела в книге М к Адамса [Л. 2 58]. Для более точного определения поглощательных способностей и коэффициентов пропускания слоя единичной толщины понадобилось бы знание моиохроматиче-ских излучательных способностей. [c.474]

Это уравнение дает возможность рассчитать лучистый теплообмен между двумя произвольно ориентированными элементами поверхностей. Для поверхностей, величина которых не совсем мала по сравнению с расстоянием между ними, количество передаваемого тепла определяется путем интегрирования. Для упрощения расчетов полезно ввести новое понятие, а именно угловой коэффициент F. Угловой коэффициент df -2 элемента dA относительно элемента dA равен количеству тепла dQb jdAu излучаемого единицей поверхности элемента dAi к элементу Лг, деленному на излучательную способность вы элемента dAi. Но < в1 = лг бп1. Из уравнений (14-1) и, (il4-2) получим [c.483]

Теоретический расчет излучательных способностей газов требует оценки Ра исходя из атомных и молекулярных констант. При этом связь с основной теорией осуществляется через коэффициенты Эйнштейна (см. гл. 2 и 7). Кроме того, требуется (по крайней мере для расчетов излучательной способности в случае ненерекрываюнщхся спектральных линий) подробная информация относительно профилей спектральных линий однако для описания профилей будут использоваться только самые простые формы (ср. гл. 3, 8 и 9). [c.219]

Так как интегральный показатель пог юш,ения второго обертона очень мал по сравнению с интегральным показателем поглош,ения основной полосы, а интенсивность излучения черного тела при температурах ниже 2000° К относительно мала в области волновых чисел, в которой находится второй обертон, вклад второго обертона в перенос теплового излучения будет незначительным до тех пор, пока не будут достигнуты сравнительно высокие температуры и большие оптические нлотностп. Этот вклад можно учесть при расчете излучательной способности, следуя методике, подобной той, которая описана для основной полосы п первого обертона. [c.232]

Таким образом, формулы, которые мы используем, хотя и применимы к НС1, для СО дают завышенные интенсивиости линий в Р-ветви относительно интенсивностей линий в 7 -ветви. Однако ошибки, вносимые в расчеты излучательных способностей этим путем, незначительны, потому что при низких температурах мнои ители F и F приблизительно равны единице для значений / вращательных линий, дающих измеримые вклады в е, и дан е при повышенных температурах небольшпе ошибки при оценке е компенсируются. Наш анализ хорошо иллюстрирует полезные методики полу- [c.252]

В заключение еще раз отметим, что с помоп1 ью очень простого метода, описанного в разд. 11.3, можно получить впо.пне удовлетворительное полуколичественное представление для излучательной способности даже при относительно низких давлениях. Соответствующие предельные излучательные способности обозначены символом и показаны на фиг. 11.42— 11.45. То обстоятельство, что для наименьших оптических плотностей 6/, не очень сильно отличается от расчетных значений е, следует из того, что приближенное рассмотрение, данное в разд. 11.3, справедливо для очень малых значений оптической плотности, а также при повышенных полных давлениях. [c.285]

Значение относительного интегрального показателя поглощения вращательно-колебательной полосы нри 20 мкм было выбрано таким образом, чтобы получить согласие с энспе-рияентальиыми данными Хоттела по излучательным способностям. [c.297]