Серая поверхность

В случае излучения серых поверхностей, например металлов при температурах 300 °К и ниже, интегральная степень черноты принимается постоянной для всех длин волн. Степень черноты металлических поверхностей при инфракрасном излучении согласно представлениям теории электромагнитного излучения определяется выражением [c.106]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Теплообмен между серыми поверхностями................310 [c.276]

Значение ф1,2 легко определяется в случае двух параллельных неограниченных ( Ф =1) серых поверхностей с коэффициентами излучения б1 и 82. Переданное между этими поверхностями тепло равно разности энергии общего излучения Рь покидающего поверхность и энергия излучения Ог, покидающего поверхность р2 И падающего на поверхность Ру. [c.310]

Это соотношение связывает собственное, эффективное и результирующее излучения данной поверхности. Для серых поверхностей из (2.193) следует [c.196]

Теплообмен излучением между двумя плоскими параллельными серыми поверхностями неограниченных размеров (рис. 2.27, а) [c.196]

Теплообмен излучением между невогнутой серой поверхностью 1 н облегающей ее серой поверхностью 2 (рис. 2.27,6), которые вместе образуют замкнутую систему [c.196]

Поверхность, поглощательная способность которой одинакова для волн всех длин, называется серой. На рис. 13-9 приведены графики для поверхностей, которые лишь приблизительно можно назвать серыми. Примером хорошего приближения к свойствам серой поверхности могут слу-жить такие материалы, как шифер, темный линолеум. Эти материалы поглощают 85—92% падающего излучения с длиной волн в интервале 0,5—9 мк. [c.457]

Для серых поверхностей, излучательная способность которых не зависит от длины волны, уравнение (14-13) примет вид [c.493]

Для других геометрических форм подсчет лучистого теплообмена бывает очень сложным, если на излучательные свойства не наложить определенных ограничений. При последующих подсчетах будут сделаны допущения, что испускаемое излучение подчиняется закону косинуса Ламберта и что свойства излучения не зависят от длины волны (серые поверхности). [c.493]

Подсчет для не серых поверхностей следует начинать с рассмотрения монохроматического излучения. Общий лучистый теплообмен определяется в конечном счете интегрированием по всем длинам волн [c.495]

Коэффициент 81-2 в этом случае для элемента серой поверхности становится рав(ны,м [c.495]

Цветовая температура для серой поверхности, для которой излучательная способность не изменяется с длиной волны (е, = е ), равна истинной температуре. Для большинства поверхностей цветовая температура ближе к истинной температуре, чем другие кажущиеся температуры. [c.524]

Для серой поверхности поглощательная способность А равна излучательной способности е и температура предмета становится равной [c.533]

Так как вместо одной серой поверхности может быть взята любая другая, то [c.274]

Таблица 4.5. Лучистый теплообмен между диффузно-серыми поверхностями 114 Таблица 5.1. Сравнение эффективности теплообмена при кипении

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДИФФУЗНО-СЕРЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ [c.109]

Полный расчет, выполненный с достаточно высокой точностью, в котором учтено, что обмен энергией излучения происходит в условиях многократного поглощения и отражения, получить очень трудно. Поэтому в инженерной практике для упрощения расчета лучистого теплообмена реальные поверхности почти всегда условно считают диффузно-серыми поверхностями. [c.112]

Для серой поверхности лучеиспускательная способность равна поглощательной способности, т. е. е = а. Тогда уравнение (4.33) можно переписать так [c.112]

Для диффузно-серых поверхностей полусферическая интегральная степень черноты является только излучательным свойством, которое должно рассчитываться. Могут быть также использованы угловые коэффициенты излучения, полученные для абсолютно черных поверхностей. [c.112]

Таким образом, для системы нз N диффузно-серых поверхностей, образующих замкнутую область, плотность потока излучения, теряемого 1-й поверхностью, определяется уравнением [c.113]

Фл/. По найденным таким образом значениям эффективного излучения плотность теплового потока, теряемого N поверхностями (т. е. 9 1. . ( sN), можно рассчитать с помощью уравнения (4,37). Результаты такого расчета для некоторых простых систем, составленных из двух серых поверхностей, приведены в табл, 4,5. [c.113]

Лучистый теплообмен между диффузно-серыми поверхностями [c.114]

Серая поверхность окружении черной среды [c.114]

Теплообмен между серыми поверхностями................810 [c.276]

Теплообмен между серыми поверхностями [c.310]

Для установления минимальной концентрации, при которой вообще можно заметить хотя бы очень слабое помутнение, вызванное осаждением мало растворимого соединения, И. С. Мустафин исходит из следующих соображений. Известно, что между идеально белой и абсолютно черной поверхностями существует бесконечное число серых поверхностей. Однако наше зрение способно различать только около 250 серых оттенков. Отсюда следует, что зрение воспринимает и отличает в среднем 0,4%-ное различие в освещенности двух однородных поверхностей или двух растворов, рассматриваемых в проходящем свете. Растворы будут казаться разными по освещенности, если хотя бы 0,4% наблюдаемой площади в одном из растворов экранировано частицами осадка, т. е. площадь осадка (взвеси, помутнения) должна быть не менее 0,4% от наблюдаемой площади раствора. Если рассматриваемая поверхность в среднем равна 1 см (а объем раствора равен 1 мл), то площадь, экранируемая частицами осадка, должна составить минимум [c.37]

В соответствии с этим интересно отметить, что на поверхности катализатора находится 9,1% (расчет по размерам элементарной ячейки) или 11,5% (расчет по молекулярному объему WSa) молекул WSa, что указывает на возможность обмена с Sa всех атомов серы поверхности. Предпринятое параллельно изучение полупроводнико- [c.270]

Как и в п. Е 2.9.3, результаты получены в предположении полностью диффузных серых поверхностей и, кроме того, хорошо перемешанпого серого газа. Отметим, что при наличии в газе источников или стоков, определяемых, в частности, течением с химическими реакциями или фазовыми превращениями, поток теплоты к газу (или от газа) связан с изменением энтальпии следующим образом [c.498]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

При сжигании в качестве котельного топлива сернистых мазутов (2—3,5% серы) поверхности нагрева котлов корродируют и атмосфера отравляется продуктами сгорания. Сравнение показателей эксплуатации теплоэлектростанций Башкирии и Куйбышева, работающих на сернистом мазуте, с показателями теплоэлектростанций Баку и Грозного показало, что при использовании сернистого котельного топлива потери тепла с уходящими газами увеличиваются на 9,5—10% (вследствие заноса,.золой поверхностей нагрева), паро-производительиость снижается на 11—и возрастает расход топлива и электроэнергии на агрегат. [c.353]

При 120 °С скорость разложения тиофена относительно мала и поверхность катализатора сильно блокируется молекулами тиофена. При 200 °С скорость разложения тиофена значительно больше и поэтому, несмотря на более интенсивное поглощение ката-лизато ром серы, поверхность его меньше экранирована неразло-жившимися молекулами тиофена. Отсюда и большая активность катализатора относительно реакции гидрирования бензола. При отравлении неизмельченного катализатора реакция разложения тиофена идет, вероятно, во внутридиффузионной области. Диффузия молекул тиофена к активным центрам катализатора, интенсивность которой мало зависит от температуры в изучаемых [c.117]

Механические свойства (табл. 85) аустенитного чугуна типа 4 пе изменились после испытаний как у поверхности, так и на глубине 760 м. Однако механические свойства аустенитного чугупа марки Д-2С заметно ухудшились. Около 80 % площади поверхности изломов образцов чугуна марки D-2 после экспозиции имело черный цвет в отличие от серых поверхностей изломов неэкспонированных образцов. Металлографические исследования полированных поперечных сечений образцов сплава Д-2С вдоль поверхностей изломов показали, что сплав подвергся избирательной меледендритной коррозии. Эта избирательная коррозия была причиной ухудшения механических свойств сплава. [c.250]

Соотношение, подобное закону Кирхгофа, существует между поглощательной и излучательной способностями только для определенных типов поверхностей. Для серой поверхности ле зависит от длины волны и уравнение (13-20) упрощается, поинимая следующий вид [c.460]

Неизлучающий газ, серые стенки. Если поверхности сосуда не являются черными, то внутри него происходит бессчетное количество отражений и на первый взгляд вычисление. кажется невозможным. Однако благодаря обобщению процесса, который описан на стр. 494, эти тр.удности становятся шреодолимьими. Сначала рассмотрим серые поверхности (А = е). Буквой В обозначим весь лучистый поток, исходящий из единиц площади любой по- верхности, а через Я — весь ноток, падающий на единицу площади. Выведем формулу для теплообмена Q между поверхностью / и всей остальной частью замкнутого сосуда. Поток тепла, покидающий иовархность, есть Он та,кже может быть выражен как Поток [c.500]

В (Случае, если стенки, между которыми происходит лучистый теплообмен, не являются серыми поверхностями, нужно при помощи уравнений (14-25) и (14-28) выразить монохроматическое излучение. Полное количество тепла, которое теряет поверхность г благодаря лучистому обмену, определится путем интегрирова1н я по всем длинам волн [c.501]

Излучающий газ. Расчет, описанный в предыдущем разделе, можно распространить на случай, когда внутри замкнутого пространства находятся излучающий и поглощающий газы. Опять допустим, что стенки сосуда излучают по закону косинуса и что они отражают диффузным образом и являются серыми поверхностями. Газ, который наполияет сосуд, сначала также будем считать серым газом (Л = е). Позже это условие будет снято. Предполагается также, что газ имеет одинаковые температуры и концентрации по всему объему в замкнутом пространстве. Для данных условий также справедливы уравнения [c.501]

Для установления связи Бс с характеристиками взаимодействия тела и лучистой энергии рассмотрим (рис. 6.14, б) две параллельные атермичные поверхности, расположенные так близко, что лучистый поток от одной из них обязательно попадает на другую. Пусть при этом одна поверхность абсолютно черная (ее температура То), а другая — серая (ее температура 7). Поток лучистой энергии от серой поверхности Е полностью поглощается абсолютно черной поверхностью, для которой по определению А = 1, Ес = 1. В то же время часть лучистого потока от абсолютно черной поверхности Ео, попадая на серую поверхность, поглощается ею (АЕоУ, оставшаяся часть (1 - А)Ец — отражается (и затем поглощается абсолютно черной поверхностью). Если, например, Т > То, то для серой поверхности баланс теплоты (в расчете на 1 м ) запишется как разность отдаваемого и поглощаемого потоков [c.511]

Другой тип промежуточного состояния поверхности соответствует совокупности элементарных зеркальных элементов, покрывающих всю поверхность, но различно ориентированных по отношению к макроплоскости поверхности. С увеличением усредненного значения угла наклона элементарных зеркал распределение отраженного света все больше и больше приближается к равномерному. Такая серия поверхностей соответствует в известной мере поверхности грубой керамики при разной степени плавления. Кафель и стеклоэмали по металлу выявляют отклонение от идеального глянца такого же типа, как описано выше. [c.452]

Опираясь на представление о каучуке как полидис-персной коллоидной системе и на недостатки химической теории Вебера, Оствальд в 1910 г. выдвинул адсорбционную (физическую) теорию, согласно которой основным процессом вулканизации являлась адсорбция серы (или иолухлористой серы) поверхностью мицелл каучука. Для эффекта вулканизации считали достаточным уже сам факт образования адсорбционных соединений каучука с вулканизующим агентом (без химической реакции между ними) вследствие образования коллоидной структуры мицелл каучука. При повторном анализе данных, использованных Оствальдом для обоснования теоретических положений, оказалось, однако, что большую часть их нельзя воспроизвести (см., например [1, с. 316]) и, главное, оказалось несостоятельным основное требование адсорбционной теории — требование обратимости процесса. Процесс вулканизации необратим, тогда как адсорбционные процессы в широких пределах обратимы. [c.10]

На основе опыта, накопленного в риформинге, представляется возможным использовать серу для регулирования продукционной селективности в синтезе по Фишеру—Тропшу. Добавление серы используют в промышленности для смягчения избыточной активности свежих катализаторов риформинга, а также для улучшения продукционной селективности [31]. Показано [32, 33], что последовательное добавление серы к работающим платиновым катализаторам риформинга приводит к увеличению селективности и срока службы катализатора. Предполагаемый механизм заключается в частичном отравлении серой поверхности платины для снижения концентрации многочисленных активных мест на поверхности, что препятствует избыточной дегидрогенизации и зауглероживанию. Даже при очень больших концентрациях серы (до 2400 млн ) сохранялась хорошая каталитическая активность. [c.271]

Если слои панциря краба нарушены образованием бугорка (рис. 22), то сечение 5, перпендикулярное оси бугорка, дает картину спиральной структуры, которую мы видели на рис. 13. Чтобы представить в этом случае винтовую структуру, рассмотрим серию поверхностей в виде куполов, врашаюшпхся вокруг вертикальной оси. В микротомальном срезе 5 толщиной е наши поверхности образуют концентрические наклонные пояса (рис. 23). Центральная поверхность оказывается касательной к верхней плоскости сечения и вместо пояса имеет форму опрокинутой чаши. Проведем теперь на этих поясах эквидистантные линии (рис. 23), показывающие направление фибрилл в каждом поясе. Направление нормальных проекций фибрилл на горизонтальную плоскость оказывается постоянным для каждого пояса. При переходе от каждого пояса к соседнему направление фибрилл поворачивается на один и тот же угол. Если посмотреть сверху, то проекции фибрилл дают картину, представленную на рис. 24. (Число концентрических поясов здесь нарисовано больше, чем на рис. 23, чтобы иметь более наглядную картину всей структуры.) На рис. 25 проведены жирные сплошные линии, направление которых в каждом поясе совпадает с направлением фибрилл, и мы видим, что получилась двойная спираль. Такая же двойная спираль получается в действительности и в сечении бугорка панциря краба (рис. 13). Здесь, однако, двойная спираль маскируется единичной спиралью, искусственно получающейся вследствие трудности приготовления срезов. [c.297]

Закупра В. А., Мысак А. Е. Современные методы разделения и анализа основных видов сырья для производства поверхностно-активных веществ. Одноатомные алкилфенолы, спирты, гликоли и полиолы. Сер. поверхн.-актив. в-ва. М ЦНИИТЭНефтехим, 1969. 74 с. [c.350]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология