Спектральное распределение

Рис. 5.12. Спектральное распределение излучения различных источников света ртутной лампы высокого давления (I) ксеноно-вой лампы (2) лампы накаливания (Хмаис = ИОО нм) (3) галогенной лампы (4) (3200 К)

Фотоэлементы характеризуются спектральной чувствительностью, т. е. чувствительностью к определенным длинам волн электромагнитного излучения и интегральной чувствительностью — чувствительностью к суммарному потоку излучения сложного спектра. Спектральное распределение чувствительности для различных фотоэлементов зависит от природы фоточувствительного слоя (см. рис. 75). Кроме того, спектральная чувствительность фотоэлементов сильно зависит от температуры. А. Г. Столетовым было установлено, что сила фототока прямо пропорциональна интенсивности падающего на фотоэлемент излучения, хотя строгая пропорциональность существует только для монохроматических излучений. [c.240]

Рис. 1.5. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Т=1200°К[3]

Большую информацию можно получить из спектра возбуждения люминесценции. При измерении спектров люминесценции сканируется длина волны излучаемого света. При изучении спектров возбуждения, наоборот, монохроматор анализатора устанавливается на определенной длине волны (например, в максимуме спектра флуоресценции), а сканируется длина волны возбуждения. Щели монохроматора возбуждения должны быть достаточно малыми, чтобы получить хорошо разрешенный спектр. Получаемая при этом зависимость интенсивности флуоресценции от длины волны, прокалиброванная с учетом интенсивности возбуждающего света, и является спектром возбуждения данной люминесценции. После исправления полученного спектра с учетом спектрального распределения источника возбуждения он должен совпадать со спектром поглощения люминесцирующего вещества. [c.68]

Тепловое излучение любого твердого тела характеризуется непрерывным спектром распределения энергии излучения по длинам волн. Сам спектр излучения твердого тела всегда является неравномерным н может быть самым различным у разных твердых тел. Описать кривые спектрального распределения энергии излучения всех твердых тел единой аналитической зависимостью не представляется возможным. [c.12]

Рис. 5.1. Спектральное распределение энергии черного (1), серого (.2) и селективного (5) излучателей

Рис. 11.2.2. Спектральное распределение интенсивности светоч, рассеянного в системе нитробензол - гептан. Угол рассеяния в = 15 . Линия имеет лоренцевскую форму с полушириной Лf =(314 + 5) Гц

Закон Планка дает спектральное распределение излучения черного тела [c.453]

Абсолютный квантовый выход процесса люминесценции может быть, конечно, определен сравнением интенсивностей испускаемого света образца и стандарта, чей абсолютный квантовый выход уже точно известен. Хотя этот метод ставит вопрос о том, как был исходно определен квантовый выход для вещества-стандарта, он на практике является наиболее быстрым и удобным. Было предложено несколько стандартов. Полезным веществом является натриевая соль 1-нафтиламин-4-сульфокислоты. Ее разбавленные и обескислороженные растворы в глицерине дают квантовый выход (определенный одним из абсолютных методов), близкий к единице. Аналогичная методика находит распространение в измерениях абсолютных интенсивностей хемилюминесценции в газовой фазе. Спектральное распределение и абсолютная эффективность испускания хемилюминесценции послесвечения воздуха [реакция (4.35) J [c.193]

Светящееся сажистое пламя обладает весьма сложным спектром излучения, в котором относительное спектральное распределение интенсивности существенно изменяется также в зависимости от температуры пламени и состава продуктов сгорания. По мере удаления от горелки, т.е. на разных стадиях выгорания факела, изменяется соотношение между спектральными интенсивностями излучения газов и твердых сажистых частиц. Относительная роль газового излучения заметно возрастает по ходу выгорания факела как за счет увеличения собственной степени черноты трехатомных газов е,, так и вследствие снижения степени черноты сажистого излучения бс. [c.19]

Однако если представить себе такое тело, которое полностью поглощает излучение любой длины волны, независимо от угла падения этого излучения на поглощающую поверхность, то спектральное распределение энергии излучения такого абсолютно черного тела носит единый универсальный характер независимо от физической природы самого тела. [c.12]

Кривые спектрального распределения интенсивности характеризуются наличием максимума с резким спадом в сторону коротких волн и более пологим спадом в сторону длинных волн. Месторасположение максимума зависит от температуры абсолютно черного тела и с повышением ее смещается в сторону коротковолновой области спектра. [c.12]

Рис. 1.3. Спектральное распределение интенсивности излучения факела светящегося пламени. 1 - излучение газов и сажистых частиц, 2 - излучение сажистых частиц [3]

На рис. 1,4 в качестве примера приведено сравнение спектрального распределения интенсивности излучения вольфрама с соответствующим ему по температуре спектральным распределением интенсивности излучения абсолютно черного тела. Как видно из графиков, распределение интенсивности в спектре излучения вольфрама лишь в общих чертах напоминает по своему характеру спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела. [c.21]

На рис. 1.5 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200° К. Здесь же в качестве предельной кривой показана [c.21]

Рис. IX.2. Схема энергетического расположения линий испускания и поглощения, имеющих лоренцевское спектральное распределение в случае, когда ядро испытывает отдачу.

Как видно из приведенных выражений, спектральное распределение для испускания и поглощения фотонов определяется функцией 5 (к, 1). Эта функция является компонентой Фурье функции автокорреляции [c.184]

Рассмотрим процесс рассеяния на мессбауэровском атоме, причем будем считать его неподвижным, чтобы не учитывать пока температурного фактора. Пусть излучение, падающее на атом, имеет спектральное распределение [c.226]

Если центр спектрального распределения падающего излучения достаточно близок к резонансной частоте возбуждения ядра атома (в пределах ширины линии), то рассеяние идет по двум каналам и вследствие когерентности процессов полная амплитуда рассеяния равна сумме парциальных амплитуд релеевского и резонансного рассеяний [c.226]

Рпс. ХП.1. Спектральное распределение слагаемых интенсивности дифракционной линии (а) и их зависимости от частотного сдвига (б). [c.228]

Позднее было показано, что кривые распределения, рассчитанные по уравнению Вина, очень хорошо совпадают с экспериментальными кривыми в области высоких энергий (малых длин волн), однако правильного спектрального распределения на все длины волн уравнение Вина не дает. [c.19]

Оказалось, что это уравнение удовлетворительно согласуется с наблюдаемым спектральным распределением в области низких энергий (больших длин волн), но в спектральной области высоких энергий оно не смогло даже приближенно описать опытные данные. [c.19]

Абсолютные значения квантовых выходов флуоресценции или фосфоресценции можно рассчитывать по данным измерений в одних и тех же произвольных единицах интенсивности поглощаемого и испускаемого света. Должны быть сделаны поправки на различия в пространственном и спектральном распределениях возбуждающего света и испускаемого излучения, необходимо также знать кривую спектральной чувствительности фотоприемника. Направленный возбуждающий пучок можно рассеять для сравнения с изотропным испускаемым излучением с помощью матовой поверхности или, лучше, с помощью белкового раствора, рассеивающую силу которого можно рассчитать. Процедура коррекции спектрального распределения испускаемого излучения может быть упрощена. Для этого испускаемое излучение образца и рассеянный возбуждающий свет надо последовательно направить на подходящее флуоресцирующее вещество, которое преобразует все падающее излучение в свой собственный спектр флуоресценции с постоянным [c.192]

Квантовым выходом. Такой прибор называется счетчиком квантов . Очевидно, необходимо, чтобы его квантовый выход флуоресценции не зависел от длины волны возбуждающего света и испускаемого излучения образца, однако нет необходимости знать абсолютное значение квантового выхода флуоресцирующего материала счетчика. Часто используемым материалом является раствор родамина В. При использовании счетчика квантов устраняются проблемы, связанные со спектральной чувствительностью фотоприемника и спектральными распределениями возбуждающего и испускаемого света, так как на фотоприемник всегда попадает один и тот же спектр флуоресценции материала счетчика независимо от длины волны возбуждения. Следует отметить, что кривая относительной спектральной чувствительности фотоприемника может быть определена сопоставлением сигналов для ряда длин волн рассеянного монохроматического возбуждающего пучка и для излучения флуоресценции счетчика квантов при возбуждении его этим же светом с теми же длинами волн. [c.193]

Задача оптической системы состоит в том, чтобы минимально ослабить и практически полностью собрать свет люминесценции на рабочую поверхность приемника. Кроме того, на поверхность приемника не должны попадать электромагнитные колебания источника возбуждения, так как измерение интенсивности люминесценции в таком случае будет искажено. Для количественного намерения интенсивности люминесценции обычно пользуются светофильтром, установленным перед фотоэлементом, а для измерения спектрального распределения люминесценции пользуются монохроматором. [c.361]

Источники излучения. Все используемые в оптической спектроскопии источники излучения являются излучателями непрерывного спектра. Для инфракрасной спектроскопии, а также для спектроскопии в видимой области, используют раскаленные излучатели для ультрафиолетовой спектроскопии — специальные газоразрядные лампы. Распределение интенсивности излучения по спектру для идеального термического излучателя описывается законом Планка для излучения энергии абсолютно черным телом. В широком диапазоне частот интенсивность излучения различна. Особенно мала она в самом конце длинноволновой области после прохождения максимума, ближе к концу коротковолновой области, интенсивность излучения быстро падает. Радиационные свойства излучателя и положение максимума интенсивности определяются температурой, химическим составом и состоянием поверхности этого излучателя. Испольчуемые в ультрафиолетовой области водородная и аейтериевая лампы характеризуются почти равномерным спектральным распределением энергии в интервале частот 33 ООО—50 ООО см ( 300—200 нм) [401. Сведения о наиболее часто используемых излучателях непрерывного спектра приведены в табл. 5.18. [c.235]

Размещение на пути светового пучка образца приведет к поглощению части излучения и образованию провалов в спектральном распределении источника. После фурье-преобразования получается обычный спектр поглощения. [c.764]

Помимо фотоэлектрической границы, для характеристики фотоэффекта имеют существенное значение энергия фотоэлектронов и спектральное распределение фотоэффекта, т. е. зависимость фототока от частоты света (рис. 171, б). [c.413]

На фиг. 8.2 представлены известные данные Лау-фера [21] для одномерного спектрального распределения пульсаций в осевом направлении на различных расстояниях от стенки трубы. Если считать это распределение действительным. одномерным энергетическим спектром, то на основе исследования безграничного течения со сдвигом, проведенного Ченом [22], [c.278]

Физическая причина сушествованм деполяризованного рассеяния в жидкости - наличие флуктуаций анизотропии диэлектрической прони-хшемости 0(1 которые, в свою очередь, ддя жидкостей с оптически анизотропными молекулами определяются локальной неравномерностью в ориентации молекулярных осей. Флуктуации к ( ) пяются функциями времени, так как свет, рассеянный в них, оказывается промрдулированным этой функцией, что и определяет его спектр. Применяя обратное фурье-преобразование к спектральному распределению интенсивности рассеянного света, мы получаем временную корреляционную функцию, характеризующую процесс переориентации молекул. [c.29]

Следующим этапом экспериментальлых исследований было изучение температурной зависимости далекого крыла рэлеевской линии в широком интервале температур. Измерения производились в бейзоле и сероуглероде вдоль линии насыщения при температурах от 290 до 570 К, т.е. с переходом через критическую точку. Эти вещества имеют интенсивное, далеко простирающееся крыло (особенно интшсивное у сероуглерода) и ые разлагаются при высоких температурах. Основная особенность полученных спектров состоит в том, что характер спектрального распределения в исследованной области частот (от 30 до 150 см 1) мало измшяется с температурой и плотностью. [c.31]

Тепловое излучение пламени на указанных пяти участках спектра длин волн связано лишь с изл чением твердых частиц сажистого углерода (1хс). Для сравнения на каждом из фафиков приведена кривая спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени (1хо)- [c.19]

Обратите внимание на то, что для образования одного моля сахара СбН120б должно быть поглощено и использовано 48 молей фотонов. Необходимая для этого энергия излучения поступает из видимой части солнечного спектра (см. рис. 5.3 ч. 1). Фотоны поглощаются фотосинтетическими пигментами в листьях растений. К важнейшим из этих пигментов относятся хлорофиллы структура наиболее распространенного хлорофилла, так называемого хлорофилла-а , показана на рис. 25.1. Хлорофилл представляет собой координационное соединение. Он содержит ион связанный с четырьмя атомами азота, которые расположены вокруг него по вершинам квадрата в одной плоскости с металлом. Атомы азота входят в состав порфиринового цикла (см. разд. 23.2). Следует обратить внимание на то, что в окружающем ион металла цикле имеется ряд двойных связей, чередующихся с простыми связями. Благодаря такой системе чередующихся, или сопряженных, двойных связей хлорофилл способен сильно поглощать видимый свет. На рис. 25.2 показано соотношение между спектром поглощения хлорофилла и спектральным распределением солнечной энергии у поверхности Земли. Зеленый цвет хлорофилла обусловлен тем, что он поглощает красный свет (максимум поглощения при 655 нм) и синий свет (максимум поглоще- [c.442]

Спектральное распределение интенсивности ядерного резонансного рассеяния имеет два максимума, происхождение которых связано со сдвигом между резонансными частотами рассеивателя и источника. Это может быть как изомерный сдвиг, так и сдвиг линий испускания и рассеяния за счет доп.перовской скорости, сообщаемой источнику или поглотителю. Наконец, интерференционный член имеет довольно сложный вид зависимости. Уинтррф (и), которая при т = ( 1 меняет знак. Таким образом, Лцнтерф дает заметный вклад в интенсивность рассеяния при достаточной бли- [c.227]

Таким образом, становится очевидным, что в экспериментах по исследованию резонансного рассеяния у-квантов необходим точный учет формы спектральных распределений для всех членов, входящих в (ХП.З). Техника эффекта Мёссбауэра позволяет легко разделить вклады от каждого члена в полную интенсивность рассеяния. [c.229]

Количественное изучение люминесценции требует использования специальных методик, часть из которых описана в этом разделе. Интенсивности флуоресценции, фосфоресценции и хемилюминесценции обычно существенно ниже, чем у световых потоков, применяемых для фотолиза или возбуждения. Поэтому фотографическая регистрация спектров люминесценции может дать данные об интенсивности, усредненные по периоду времени экспозиции, а также о спектральном распределении излучения. Однако обычно при количественных исследованиях используются фотоэлектрические методы регистрации из-за их лучщей чувствительности и скорости отклика. Можно изготовить фотоэлементы типа описанных в предыдущем разделе для регистрации излучения вплоть до длины волны света порядка 1300 нм, подбирая подходящий катод (Ад—О—Сз). Коротковолновая граница регистрации определяется в большей степени пропусканием окон фотоэлемента, чем свойствами катода. Стандартный способ расширения области регистрации в УФ-область состоит в покрытии передней стенки фотоприемника флуоресцирующим материалом, преобразующим УФ-из-лучение в видимое, которое и регистрируется фотоприемником через стеклянное окно. Слабый ток фотоприемника можно усилить с помощью стандартных электронных устройств, этим путем удается регистрировать слабые свечения. Усиление неизбежно приводит к появлению некоторого уровня шума, поэтому слабое свечение лучше регистрируется фотоумножителями. Фотоумножитель фактически является фотоэлементом с внутренним усилением, который почти лишен шума. Рис. 7.3 по- [c.189]

В опытах П. Е. Дыбана, Э. Я. Эпика и Л. Г. Козловой степень турбулентности (Tu = < Ay >w) изменялась от 0,3% до 25%. Определялась также (по спектральному распределению продольной составляющей вектора пульсационной скорости) величина масштаба турбулентности набегающего потока L и относительная величина [c.109]

На рис. 6.14, а, б приведены кривые спектрального распределения излучения ламп КИ-220-1000, ИКЗ и ИКЗК, а в табл. [c.327]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология