Серое излучение

Коэффициент преломления зависит не только от материала призмы (рис. 70), но также и от длины волны падающего излучения (лучи с малыми значениями X отклоняются сильнее). Поэтому лучи с различной длиной волны выходят из призмы под разными углами. Это позволяет получить в плоскости, перпендикулярной направлению хода лучей, вышедших из призмы, серию излучений различной монохроматичности. [c.236]

Так, для запыленной среды с серым излучением при значении Еп.с = бп до 0,5 суммарное излучение при расположении минимума температур у черной адиабатной поверхности выше, но не более, чем на 10%, сравнительно со случаем расположе- [c.310]

Сейчас разрабатываются более строгие методы, в которых используется меньшее число упрощений (например, отказ от модели серого излучения или диффузионного характера излучения поверхности и др.). Они оказываются существенно более сложными и обсуждаются, например, в [93j. [c.196]

Этот метод не дает возможности отличить энергии двух серий излучения Со ( у1 = 1,33 Мэе и уз= 1,17 Мэе). [c.58]

Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Если у твердых тел излучение приближается к серому излучению, то излучение газов имеет совершенно иной характер. Последние являются вполне проницаемыми в широких пределах длины волн и обладают заметным излучением или /поглощением только в отдельных частях спектра, иными словами, газы имеют линейчатый спектр, поглощая лучи только определенных длин волн. [c.27]

В случае "серого" излучения, как, например, у металлов при 300 К и ниже, интегральная степень черноты равна любой спектральной (монохроматической) степени черноты, постоянной для всех длин волн. При инфракрасном излучении степень черноты, согласно теории электромагнитного излучения, определяется по формуле [c.135]

Для некоторых практических задач важно знать отклонение излучения материала от серого излучения в видимой области. Так, при измерении цветовой температуры серого тела она оказывается равной его истинной температуре. Отличия излучения углеродных материалов от серого излучения незначительны. Но тем не менее, кривые, приведенные на рис. 12, показывают, что для неграфитирующегося материала производная йг й к О, а для графитов, наоборот, при возрастании длины волны испускательная способность медленно возрастает. [c.142]

Бор дал следующее объяснение механизма образования спектра водорода. При возбуждении атома и переходе электрона с первой стационарной орбиты на любую более отдаленную и возвращении его на исходную орбиту получается серия излучений, а в спектре — серия линий. Эта серия соответствует невидимым ультрафиолетовым лучам. Переход электрона со второй стационарной орбиты на любую дальнюю с возвращением его на исходную орбиту дает серию линий, соответствующих видимым лучам спектра. При переходе электрона с третьей стационарной орбиты на любую более отдаленную и возвращении на исходную орбиту в спектре образуется третья серия линий, которая соответствует невидимым инфракрасным лучам. [c.47]

Тепловое излучение. Количество лучистой энергии, передаваемое от одной поверхности к другой, зависит от степени черноты е, коэффициента поглощения а поверхностей и от величины (Т —Т1), где Т и T a обозначают температуры соответственно теплой и холодной поверхностей [3]. Практические расчеты лучистого теплообмена упрощаются в случае предположения о сером излучении поверхностей. [c.321]

Переход электрона с третьей орбиты на любую более отдаленную с возвращением снова на третью даст новую серию излучений (невидимых инфракрасных лучей) с еще меньшими частотами колебаний в спектре мы получим третью серию линий. Всего в спектре атомарного водорода найдено пять серий линий (дело в том, что в атомарном водороде имеется множество атомов с электронами разных степеней возбуждения у одних атомов электрон находится на первой орбите, у других на второй и т. д.) из них [c.115]

Переходы атома из одного состояния в другое разрешены не все. На рис. 2 наглядно показаны те возможные переходы, которые образуют К- и -серии излучений. В отличие от /С-серии -серия имеет три группы ли- [c.7]

Наибольшие кванты энергии излучаются в том случае, когда переход электрона происходит на ближайший к ядру слой 1. Частота колебаний излучения при этом соответствует ультрафиолетовым и рентгеновским лучам. При возвращении электрона на второй слой выделяются кванты видимого света. Возвращение электрона на третий слой приводит к образованию квантов инфракрасных (тепловых) лучей. Так возникают определенные серии излучений (группы спектральных линий определенных длин волн), хорошо наблюдаемые на видимых спектрах. Схема образования различных спектральных серий показана на рис. 5. [c.20]

Определить, результатом какого перехода электрона в атоме серебра является спектральная линия с длиной волны % = = 0,5604 10 м (0,5604 А) в К-серии излучения. [c.26]

Приведенная степень черноты зависит от характера отражения излучения и геометрической формы поверхностей. Для коаксиальных цилиндров, концентрических сфер и параллельных плоскостей в предположении серого излучения для диффузионного отражения приведенная степень черноты определяется по формуле [c.125]

Для серого излучения можно применить закон Стефана—Больцмана [c.52]

В рядах распада уран — свинец и торий — свинец, включающих многие промежуточные стадии между материнским и дочерним элементами, испускается целая серия излучений. Они обладают разными энергиями, разной пробивной силой , поэтому вокруг зерна урана или тория во вмещающем минерале образуется несколько концентрических зон разрушения. Такая серия сфер (в сечении — колец) схематически показана на фиг. 4. [c.44]

При рассмотрении модельного серого излучения индексы у опускаются. [c.388]

Условия (15.12.2) и (15.12.3) называются условиями радиационного равновесия и имеют отношение к интегральному по спектру либо серому излучению. Анализ теплообмена излучением в подобных локально-равновесных системах сводится к отысканию температурного поля из решения уравнения переноса энергии (15.9.1), используемого либо непосредственно с соответствующими граничными условиями, либо (после преобразования) в интегральном виде, В общем случае корректное решение задачи затруднено и выполнено лишь для излучающих систем классической конфигурации (плоский слой, неограниченный цилиндр, шар) [15,12, 15.14].. [c.287]

Для реальных тел, отличающихся от абсолютно черного, в соответствии с законом Кирхгофа (5.4) в расчетах надо учитывать их спектральные или интегральные поглощательные способности, которые всегда меньще единицы. По характеру излучения нечерные тела делятся на тела с селективным и серым излучением. Распределение энергии в спектре для трех типов излучателей (черного, серого и селективного) показано на рис. 5.1. Серыми излучателями являются твердые тела с шероховатыми поверхностями, а селективными - с полосовым спектром излучения-газы и непрерывным - металлы и оксиды. [c.93]

Поверхность кладки, восприяимающая селективное излучение от газов] и пламени, имея высокую степень черноты Ек трансформирует его в серое излучение, проникающее через слой газов на поверхность натрева. [c.273]

Проведенный анализ базируется на допущении, что приведенная степень черноты пламени еп является величиной пo тoян- ной при разном характере распределения температур в пламени, т. е. не зависит от длины волны и температуры, что, вообще говоря, практически справедливо только для серого излучения (сильно карбюрированный факел и факел пылевидного топлива). [c.335]

Анализ, проведенный А. В. Кавадеровым [204], показал, чтО излучение слоя, ограниченного с одной стороны адиабатной поверхностью в сторону низких температур, существенно зависит для серого излучения от свойств среды, а для излучения трехатомных газов — еще от свойств ограничивающей поверхности. При черной поверхности излучение увеличивается при увеличении оптической плотности среды (т. е. степени черноты пламени) как для серого (угольная пыль), так и для селективного (трехатомные газы) излучения. [c.335]

Таким образом, при переходе электрона в атоме водорода с первой орбиты (п= 1) на любую более отдаленнук> (п = 2, 3, 4) и возвращении его снова на первую получается серия излучений, а в спектре — ряд линий, расположенных в ультрафиолетовой области. Эта серия линий называется серией Леймана. [c.12]

На рис. 18—19 приводятся кривые спектральной зависимости для различных температур измерения. При повышенных температурах излучение плотного графита Н вообш е мало отличается от серого излучения в очень широком интервале длин волн. Эти спектральные кривые испускательной способности могут быть использованы для расчета полной испускательной способности по формуле (5). Интегрирование удобней всего делать графически, как это делалось в данной работе. [c.147]

Эта частота еще больше предыдущей, однако не настолько, насколько предыдущая частота больше первой. Поэтому и в спектре мы получим новую линию, отстоящую от второй ближе, чем вторая от первой, и т. д. Короче говоря, при переходе электрона с первой орбиты на любую дальнейшую и возвращении его снова на первую получается серия излучений, а в спектре серия линий, располагающихся друг за другом с нарастающей частотой. Эта серия соответствует невидимым ультра-ф и о л,е т о в ы м лучам. Такая же серия линий получится при переходах электрона со второй орбиты на любую более отдаленную и возвращении его снова н а вторую. В этом случае при расчете частот излучений надо подставить в формулу (15) вместо числа2. Ясно, [c.115]

Переход электрона с третьей орбиты на любую более отдаленную с возвращением снова на третью даст новую серию излучений (невидимых инфракрасных лучей) с еще меньшими частотами колебаний в спектре мы получим третью серию линий, Всего в спектре атомарного водорода найдено пять серий. 1ИНИЙ (дело в том, что в атомарном водороде имеется множество атомов с электронами разных степеней возбуждения у одних атомов электрон находится на первой орбите, у других на второй и т. д.) из них две последние серии были предсказаны Бором на основе его теории, а затем уже обнаружены практически, что также доказывает ее материалистичность. [c.111]

Если же сравнивать между собой интенсивности наиболее ярких линий К- и -серий, то можно отметить, что при одних и тех же условиях возбуждения спектра и при равенстве длин волн сравниваемых линий соотношение их интенсивностей можно выразить как 100 10. Тем не менее, для работы нередко избирают аналитическую линию из -серии излучения элемента, даже если она несколько слабее линии из i - epHH. Но в этих случаях обычно T9K стараются выбрать детектор и параметры регистрации, чтобы в достаточной степени увеличить отношение интенсивности сигнала от линии к интенсивности фона спектра и шумов самого детектора. Улучшение, т. е. увеличение этого отношения, означает повышение чувствительности анализа. [c.240]

Такое излучение носит название серое излучение, а величина 8 — к о э ф-фициентчерноты излучения. [c.52]

Верхняя — излучающая — поверхность термобатареи покрыта черной краской (хотя в этой области спектра — инфракрасной, вероятно, таков же коэффициент излучения и других существующих красителей). От восхода до захода солнца излучатель выключается, чтобы присоединяемый к нему электронный потенциометр не зашкаливал при поступлении положительной радиации от солнца. После захода солнца отрицательное серое излучение ари-бора превышает тот поток тепла, который поступает сверху, от атмосферы, и прибор начинает нормальную работу. Малая толщина манганиновой и кон-стантановой фольги способствует увеличению чувствительности прибора, в особенности, если принять во внимание, что в батарею входят 120—130 последовательно включенных термоэлементов. Для предохранения излучающей поверхности от попадания дождя, снега и увлажнения в условиях океанского плавания над этой поверхностью крепится полиэтиленовая пленка, натянутая на металлическое кольцо, которое навинчивается на корпус прибора. Чтобы дождевые капли и случайные соринки скатывались с этой пленки, под ней помещается проволочный каркас соответствующей формы. Такая защита излучателя впервые была применена В. И. Шляховым во время Третьей Антарктической экспедиции Академии наук СССР. При толщине такой пленки в 30 мк полиэтилен пропускает 94—95 % инфракрасной радиации. [c.421]

Излучение, характеризующееся спектром, подобным спектру равновесного излучения (при 7 = onst), называется серым излучением. [c.371]

Предположим, что газ имеет постоянную температуру Т , а стенка Гс. Примем, что газ и стейка являются серыми телами. Излучение стенки (оболочки) характеризуется сплошным спектром. Газовая среда имеет селективно-серое излучение в виде отдельных полос е1 1 2 2 (рис. 18-8). В общем случае число таких полос для различных газов может быть различным. [c.433]

При выводе формул для Fj предполагается, что степень черноты поверхности Si при температуре Г, и ее поглощательная способность к излучению с поверхности S],, имеющей иную температуру Т , равны друг другу. Закон же Кирхгофа об эквивалентности поглощения и излучения относится только к поверхности, находящейся в состоянии. равновесия с окружающим излучением, т. е. к поверхности, получающей излучение от окружающих тел, имеющих ту же температуру. Не обязательно, чтобы излучательная способность Pi тела при температуре соответствовала его поглощательной способности в отнощении излучения с какого-нибудь другого тела 2, находящегося при температуре Т . Вопрос осложняется еще больще, если вспомнить, что излучение, падающее с поверхности 2 на5/, не является черным или даже серым излучением следовательно не соответствует ни 7, ни Т . К счастью, благодаря высокой излучательной способности большинства поверхностей промышленного значения и незначительному изменению ее в связи с температурой, ошибка, происходяи ая из-за вычисления коэфициента излучательной способности Fj, уменьшается, значения р и р для более высокой из двух температур можно употреблять, не делая большой ошибки. [c.249]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология