азы кривая Планка

Для хорошо коксующихся углей — спекаемость углей по данным пластометрического анализа, выход летучих вещестЦ, вид пластометрической кривой. Для слабоспекающихся, мало- и высокометаморфизованных углей, которые пла- [c.60]

Теплоемкость веществ с понижением Т убывает и при абсолютном нуле равна нулю (рис. 6). Отсюда можно сделать вывод, что при комнатной Т теплоемкости Ag, Си и 5 приближаются к значению, предсказанному Дюлонгом П. и Пти А., а для алмаза эта величина гораздо ниже. Описание хода опытных кривых на рис. 6 было получено на основе квантовой теории, сформулированной в 1900 г. М. Планком. [c.33]

Общее количество энергии в диапазоне длин волн от О до оо, излучаемой при определенной температуре, например 1200° К, поверхностью 1 JИ в течении 1 часа дано площадью, ограниченной кривой Т = 1200 и осью абсцисс. Эта площадь выражается интегралом / Ык ккал/м час. Коэффициент лучеиспускания черного тела равен в данном случае площади, лежащей под кривой Планка, выраженной в тепловых единицах и деленной на четвертую степень соответствующей абсолютной температуры. [c.130]

У серых тел кривые Планка расположены обычно ниже, чем у черных тел. [c.130]

В то время как на основании законов распределения энергии излучения абсолютно черного тела, выведенных из классических концепций, никак нельзя объяснить экспериментальные данные во всей области спектра, квантовая гипотеза Планка успешно разрешила эту задачу. На рис. 1-3 сравниваются кривые распределения по Вину (1), Планку (2) и Рэлею—Джинсу (5) с экспериментальными данными (точки). Из рисунка видно, что только теоретическая кривая Планка в точности совпадает с экспериментальными данными. Гипотеза Планка не включала в себя никакого развития классических идей, а скорее являлась полным отходом от господствовавших в то время представлений. В противоположность классическому взгляду, состоящему в том, что осциллятор может поглощать и излучать энергию непрерывно в интервале длин волн от нуля до бесконечности, Планк предположил, что энергия должна излучаться и поглощаться только дискретными порциями (квантами). Это значит, что любая система, способная к лучеиспусканию, должна обладать рядом энергетических состояний, и излучение может происходить тогда, когда система переходит из одного энергетического состояния в другое. Промежуточных между ними энергетических состояний не существует, т. е. может существовать осциллятор с энергией 2hv, но не существует осциллятор с энергией 1,7/iv. [c.20]

Кривые Планка, построенные в соответствии с (1-16) (рис. 1-5), показывают, что [c.22]

В результате такого определения серого тела кривые Планка для него лежат ниже, но построены будут по некоторой постоянной пропорции, поэтому интегральная площадь под этими кривыми будет оставаться в том же самом соотношении (рис. 6-9) [c.466]

Полное количество энергии интегрального излучения абсолютно черного тела от Я = 0 до Я = оо равно площади кривой Планка [c.51]

Положение максимума кривой Планка находится дифференцированием зависимости /од = /(А) А ах = С 2/5Т. [c.260]

Функции Планка—Эйнштейна и Дебая для С оказываются недостаточными для охвата опытных величин Ср [с введением поправки (Ср—Сц)] от обычных температур вплоть до совсем низких,и приходится прибегать к эмпирическому сочетанию этих функций, подбираемых для опытных кривых Ср. [c.322]

Метод с использованием характеристической кривой фотографической пла- [c.686]

Для Обрезки полотен тарелок по радиусу предусматривается универсальное приспособление к ножницам типа НБ-453. Заготовку устанавливают на направляющие планки по заранее настроенным на необходимый размер выдвижным упорным планкам и закрепляют эксцентриковыми зажимами. Настройку приспособления производят так, чтобы центр, из которого описана радиусная кривая на заготовке, совпадал с вертикальной осью вращения приспособления. В дыропробивном штампе для первичной установки секций паровых патрубков предусмотрена одновременная пробивка и отбортовка 23 отверстий. Для секций с тремя и четырьмя рядами отверстий предусмотрена последующая фиксация по пробитым отверстиям на грибковые ловители. [c.205]

В дополнение к кривым, показанным на рисунках, можно легко получить другие кривые. Например, плоская пла- [c.365]

Цветности этих полных излучателей представляют интерес, поскольку они очень похожи на цветности излучений ламп накаливания и, как это будет показано ниже, приближаются также к цветностям различных фаз дневного света. На рис. 2.24 показан график с точками цветностей излучателей Планка при различных температурах (К). Кривая, проходящая через эти точки, обычно называется линией черного тела. Люминесцентные лампы, лампы искусственного дневного света для контроля цвета (рис. 2.7—2.10) и электронно-лучевые трубки для телевизионных приемников часто градуируются по цвету относительно линии черного тела. Например, если излучение лампы искусственного дневного света имеет цветность, совпадающую с цветностью полного излучателя с температурой Т = 6000 К, то говорят, что эта лампа имеет цветовую температуру 6000 К. [c.195]

В сталеплавильных печах применение природного газа лимитируется малой степенью черноты факела. Обычный факел природного газа — несветящийся, степень черноты пламени в основном обеспечивается продуктами сгорания СО и Нр, имеющими полосы излучения в инфракрасной области спектра. При высоких температурах максимум излучения на кривой Планка смещается в сторону более коротких волн и проходит мимо большинства этих полос излучения, что приводит к уменьшению ин-тефальной степени черноты несветящегося факела с ростом температуры. Кроме того, по данным МИСиС, шлаки сами имеют максимум спекфальной поглощательной способности в области видимого излучения. Однако при отсутствии сажистых частиц в факеле природный газ не в состоянии обеспечить излучение в видимой области спек-фа и использовать эту особенность мартеновских шлаков. Отсутствие светимости факела в условиях мартеновских печей не просто приводит к увеличению удельного расхода топлива. Вследствие нахождения ситуации по теплообменному КПД на фани теплотехнического кризиса (см. кн. 1, гл. 4) снижение излучательной способности факела приводит к таким необратимым последствиям, как вспенивание шлака, перефев и оплавление верха насадок регенераторов, что приводит печь в аварийное состояние и делает невозможным проведение плавки. [c.493]

Фиг. 55. Кривая спектрального излучения абсолютао черного тела согласно Планку.

Коэффицифент пропорциональности И в этом соотношении получил название постоянной Планка и имеет значение 6,6262 10 Дж с. По теории Планка, группа атомов не может испускать небольшую энергию на высоких частотах излучение с высокими частотами может испускаться только осцилляторами с большой энергией, как это следует из соотношения Е = = И >. Отсюда следовало, что вероятность существования осцилляторов с высокими частотами невелика, потому что вероятность существования групп атомов с соответствующими большими колебательными энергиями должна быть мала. Таким образом, спектральная кривая интенсивности при высоких частотах должна была не повышаться, а, наоборот, спадать, как это и показано на рис. 8-6. [c.338]

Проведем анализ процесса нагревания системы состава ai. При нагревании Tj изменения фазового состояния не кристаллов А и A Bj, отражено на диаграмме плавкости стрелками на ординатах А и A B . При температуре Г) начинается плавление системы. На кривой нагревания должна набл -эдаться температурная остановка, так как эвтектика плавится. Состав твердой и жидкой фаз нетиеняется, температура остается постоянной, пока не расплавится вся эвтектика. Далее происходит плаи-лени< кристаллов химического соединения A By. При этом происходит изменение состава жидкой фазы. Состав твердой фазы остается неизменным кхЪу. В связи с изменением состава жидкой фазы меняется температура плавления. При температуре состав жидкой фазы становится равным Ol, т. е. равным составу исходной системы. При этой темпе ратуре расплавится последний кристалл A By. Далее будет происходить нагревание жидкого расплава без изменения фазового состояния системы. [c.271]

При пла- влении образца контактная планка последовательно включает два контакта, расположенных на фи1Кс.ированнам расстоянии один от другого. Время прохождения контактной планки между двумя контактами контролируется прибором 7. Экспериментальные данные (см. рис. 1) удовлетворительно совпадают с расчетной кривой и подтверждают, что количество жидкой фазы при контактно-реактивной пайке графита со сталями определяется содержанием углерода в стали. Процесс контактного плавления протекает с высокой скоростью для среднеуглеродистой стали она достигает 0,018 см/с. [c.178]

На рис. 6-64 показаны разрядные кривые сосяинения F Iy с различным значением х и ( Fs) ,полученного при высокотемпературном фторировании. Наиболее высокое напряжение на пла- [c.414]

Специальными опытами было показано, что излом на кривой рис. 75, наступающий около 140°, вызван тем, что нри этой температуре впервые возникает спонтанное медленное (нехолоднопламенное) окисление. Это дает объяснение также и тому факту, что выше 140° значение Р для распространения холодного нламени от искусственного источника зажигания зависит от времени ире-быр)ания смеси в реакторе еще ю до инициирования холодного пла мени. [c.221]

I — участок ползучести, II — участок пла стнческого течения. III — участок ньютоновского течения. Им соответствуют три участка на кривой г1=/(т) с высокой постоянной вязкостью Tji, с переменной вязкостью Ti = ri +T /Y и с низкой постоянной вязкостью т]2. Последний участок часто недостижим в режиме ламинарного течения из-за перехода к турбулентному течению. [c.155]

Экспоненциальный член, который отсутствует в формуле Рэлея— Джинса, претсказываст затухание потока энергии, когда л мало. Это выраженпе очень хорошо согласуется с экспериментальной кривой при всех длинах волн (рис. 13.2), а Л. может быть определена путем ес варьирования до лучшего согласования с экспериментом. Отметим, что, еслн бы постоянная к, хотя она и мала, по ошибке упала до нуля, то распределение Планка свелось бы к закону Рэлея—Джннса [разложение ехр(—кс1ХкТ) 1—Нс1 .кТ. что справедливо при /к /лйГ<С 1]. Таким образом, классический результат получается в пределе к—Ю. [c.426]

Нами [35, с. 82—86 36, с. 53—56] разработана методика, которая позволяет проводить испытания на усталость и коррозионную усталость образцов с одновременной записью кривых изменения их макродеформации. Для этого была создана установка ФМИ-ЮД (рис. 14), работающая по принципу чистого изгиба цилиндрического образца 13, вращающегося в барабанах 9 л11. Запись диаграмм деформации образцов в процессе усталости производится при помощи электронного автоматического потенциометра 8. Прогиб образца фиксируется тензометрическим индикатором 7, который через регулировочный винт 5 контактирует с удлинительной планкой 6, жестко соединенной с барабаном машины. Тарировку тензометрических датчиков, а также контроль показаний потенциометра в ходе испытаний производили индикатором 4 часового типа. [c.39]

Достаточно глубокая газификация твердого топлива в слое имеет место и в других случаях чисто поперечных или смешанных схем питания. Так, например, в опытах Фаворского [Л. 100] на небольшом лабораторном стенде с шурующей планкой при сжигании бурого (ленгеровского) угля активная часть слоя, едва достигавшая 100 мм высоты, обеспечивала значительный выход горючего газа, что видно по ходу кривой СО на фиг. 20-16. К сожалению, при этом не производилось подробного газового анализа, вследствие чего на диаграмме отсутствуют кривые выхода водородистых газов, которые при сжигании бурых углей должны были быть представлены значительной концентрацией в этой зоне, аналогично тому, как это имеет место и при сжигании бурых углей на цепной решетке. [c.219]

Для опытов использовали три фракции угля со средним диаметром частиц 0,35 0,53 и 0,71 мм, полученных путем классификации угля на виброфракцион-ной установке. Уголь предварительно отмывался от пыли и в виде суспензии загружался в колонки с целью предотвращения попадания воздуха м жду гранулами угля. Б процессе опыта отбирались пробы сточных вод, цветность которых определялась на лабораторном фотоэлектрическом нефелометре (по калибровочной кривой, выражающей зависимость оптической плотности от концентрации пла-тино-кобальтового раствора нри определенной длине волны) и выражалась в ПКШ. [c.486]

ПОЛНОСТЬЮ воспроизвести экспериментальную кривую. (Полученное Планком из экспериментальных данных по излучению абсолютно черного тела значение /г = 6,55-10- эрг-с поразительно хорошо сходится с лучшим современным значением постоянной Планка /г = 6,626196-10 эрг-с, или 6.626196Х X 10 Дж-с.) Однако наиболее важный результат заключался не в самом уравнении, а в том, что его вывод потребовал, чтобы частота V была не непрерывно изменяющейся величиной, а принимала дискретные, или квантованные, значения. Поскольку произведение имеет размерность энергии, это означало, что энергия тоже должна быть квантованной величиной. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология