Инжекция носителей зарядов глубина

Получить электреты с желаемым гомозарядом можно, регулируя количество и знак инжектируемых носителей. Разные способы получения электретов с гомозарядом обладают различной возможностью регулирования процесса. В случае применения статической электризации, разрыва адгезионной связи регулирование процесса инжекции затруднено, но при коронном разряде положение изменяется, а при облучении пучком заряженных частиц регулирование свойств электретов значительно упрощается можно точно дозировать количество инжектированных носителей зарядов, менять их природу, знак, регулировать глубину инжекции. [c.74]

В термоэлектрете, приготовленном с бесконтактными Электродами, возникает как гетеро-, так и гомозаряд. При нагревании такого электрета с электродами без зазора инжектированные носители зарядов диффундируют в сторону электродов и фиксируется только ток, соответствующий гетерозаряду. Если толщина образца Ь значительно больше глубины инжекции а, термоток, соответст- [c.162]

Инжектированный заряд изменяет диэлектрические свойства диэлектрика. Пользуясь представлениями о полимере с объемным зарядом как о двух последовательно соединенных конденсаторах с разной проводимостью, можно определить глубину инжекции. По заряду можно рассчитать количество инжектированных носителей [57]. [c.96]

Ловушки, заполненные при низких температурах, можно освободить также оптически, как уже описывалось выше для случая нарушения стационарного состояния во время возбуждения. Захват носителей тока возможен и тогда, когда они поставляются электрическим полем. В этом случае могут захватываться инжектируемые неосновные носители. В экспериментах такого рода твердое тело, как правило, остается нейтральным. Если твердое тело является изолятором и накладываются достаточно сильные поля, то иногда возможна инжекция носителей и без поддержания электронейтральности. При этом создается пространственный заряд, стремящийся нейтрализовать накладываемое электрическое поле носители, перемещающиеся в таких условиях, называются носителями, ограниченными пространственным зарядом. Ловушки оказывают влияние также и на эти носители, поэтому анализ свойств последних в зависимости от напряжения и температуры может дать сведения о концентрации и глубине залегания ловушек [59]. [c.177]

Предполагают (96, 97], что у радиационных электретов и ко-роноэлекуретов, полученных исключительно инжекцией носителей зарядов извне, стабильность зарядов обусловлена дрейфом инжектированных носителей в полимере. Например, при облучении полимерной пленки электронами низкой энергии последние проникают на - 0,7 мкм в глубь пленки. Если на пленку нанести электроды и их закоротить, электроны будут двигаться к близлежащему электроду — к облучаемой поверхности. Если электроды разомкнуть, электроны будут двигаться в противоположную сторону. Измеряя термостимулированные токи в таких пленках, определяют подвижность носителей, глубину ловушек. Подвижность носителей определяют и по изотермическому разряду. Полагают, что инжектированные заряды захватываются и мелкими, и глубокими ловушками. С ростом температуры заряжения (в короне) глубина ловушек увеличивается, что и способствует более длительному сохранению зарядов. Поэтому с повышением Т п скорость спада зарядов, например в ФЭП-тефлоне, снижается [67]. Измерения термостимулированных токов указывают на дискретность распределения ловушек. Поэтому рост стабильности электретов при повышении Т п стали oбъя ня Ii большим захватом в глубоких ловушках и меньшим в мелких. [c.68]

Оценка числа носителей заряда в прианодном слое показывает, что оно превышает на 1—2 порядка концентрацию А1-де-фектов. Это означает, что имеет место удержание электронов в прианодном слое на уровнях захвата, характерных для поверхностных дефектов. Глубина такого слоя зависит от величины внешнего электрического поля, и понижение напряжения приводит к перераспределению как электронов в прианодной части, так и щелочных катионов в прикатодной. Следствием этого является обратный ток. Окончательное равновесное состояние распределения носителей заряда устанавливается по завершении окрашивания. В этом случае даже с увеличением температуры сила тока уменьшается и имеет тенденцию слабого падения во времени. В этой стадии перенос заряда протекает главным образом по электронным дефектам в валентной полосе, а его величина определяется относительным положением уровня Ферми. Необходимо также учитывать эффект инжекции электронов с электродов. Если спектры ЭПР А1-центров в облученном (при 7 300 К) и электролизованном в вакууме кристаллах идентичны, то спектры оптического поглощения этих образцов имеют характерные отличия (рис. 44). [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология