Малоугловые максимумы

Интересно отметить, что в отличие от водных растворов изменение положения малоуглового максимума с изменением концентрации выражено гораздо слабее. Эго может означать, что в спиртовых растворах взаимодействие ионов сильнее, чем в воде. [c.294]

При отжиге этого образца в натянутом состоянии наблюдалось некоторое увеличение и оог- Интенсивность малоуглового максимума (рис. 2, а) также несколько повышалась, хотя оставалась все еще довольно слабой даже при максимальной температуре отжига 110°. Интенсивность экваториального малоуглового рассеяния практически не именялась при отжиге в натянутом состоянии (рис. 2, б). Ири большей температуре отжига (например, 120°) образец разрывался. [c.345]

Анализ [35] малоуглового рассеяния в полимерах показал, что для объяснения реально наблюдаемых значений интенсивности для неотожженных полимеров вполне достаточно значений Арг 5— 10%. Близкие Арг получены и из измерений уменьшения интенсивности малоуглового максимума при введении посторонних веществ, таких как иод [46], а также в результате прививки другого полимера [47]. Для волокон ПВС ра/ркр 0,90, а для ПКА ра/ркр 0,85. [c.102]

При переходе в холестерическую мезофазу характер рассеяния рентгеновских лучей меняется по сравнению со смектической мезофазой, однако наличие малоугловых максимумов указывает на сохранение слоевого порядка в расположении боковых групп (рис. 9.3). [c.349]

Характерным отличием образцов группы I (вытяжка при 20°), отн и-гавшихся в свободном состоянии, является 1) сильное увеличение размеров кристаллитов в направлении Нд о, причем после усадки при 125° совпадает с Ьцо нерастянутого образца 2) относительно слабое увеличение 002 по сравнению с оп2 нерастянутого и растянутого при 20° образцов 3) значительное увеличение большого периода — примерно в два раза по сравнению с образцом, вытянутым при 20° 4) увеличение интенсивности малоуглового максимума (рис. 2, а) 5) уменьшение экваториального малоуглового диффузного рассеяния (рис. 2, б). [c.345]

Новые и интересные результаты (особенно касающиеся кинетики отжига) получены при изучении рентгенодифракционных картин в области больших и малых углов с использованием электроннооптического преобразователя [89], позволившего впервые визуально наблюдать и регистрировать с очень малыми экспозициями (до 1 с) дифрактограммы ориентированных образцов ПЭ (рис. 11.20). При нагревании как незакрепленных, так и фиксированных образцов вплоть до 120 °С наблюдали обычные эффекты (возрастание I от 214 до 350 А, резкое увеличение интенсивности малоуглового максимума, незначительное увеличение степени дефектности кристаллитов). Однако нагревание образцов в свободном состоянии до 122,5 °С, а фиксированных — до 125 °С сопровождалось появлением на большеугловых рентгенограммах слабого аморфного гало и уменьшением интенсивности [c.129]

На рис. П. 23, а приведены малоугловые и большеугловые )ентгенограммы для свободного и упруго растянутого образца 1КА, а на рис. 11.23, б — запись с помощью счетчика изменений интенсивности и углового положения дифракционного малоуглового максимума при упругом растяжении ПКА о поведении других полимеров см. [4]. [c.138]

Такой подход к пониманию причин прекращения ориентационной вытяжки представляется вполне логичным. Однако к настоящему времени получено недостаточно экспериментальных данных, свидетельствующих в пользу прекращения ориентационной вытяжки из-за достижения критической величины дисперсности аморфных участков по длинам. Измерения (Д4М/)пред в предразрывном состоянии у большинства полимеров невозможны из-за уменьшения интенсивности малоуглового рентгеновского рефлекса (иногда даже при невысоких X [80], задолго до прекращения вытяжки). Кроме того, для расчета дисперсности длин аморфных прослоек, необходимо знать дисперсность больших периодов AL/L и продольных размеров кристаллитов, а также долю кристаллита в большом периоде. Отношение AL/L рассчитывают обычно из радиальной полуширины малоуглового максимума. Однако часто по той же полуширине рассчитывают и продольный размер кристаллитов [ИЗ]. До сих пор остается неясным, как разделить вклад, который вносит та и другая величина в радиальное расширение рефлекса. [c.228]

Следует обратить внимание на графы 5 и 6. Расстояния между центрами ионов на ГПГ колеблются в пределах от 7,18 до 8,1 -4. По данным А. К. Дороша [13]. основанным на определении малоуглового максимума рассеяния рентгеновских лучей, среднее расстояние между катионами в растворах Mg I2, СаС12 и других на ГПГ имеет значения от 6 до 8 А, что вполне удовлетворительно совпадает с результатом наших расчетов. Для подтверждения реальности ГПГ особенно интересен столбец 6, в котором помещены величины зазоров между перифериями ионов на ГПГ, вычисленные нами из разностей между г и суммами кристаллографических радиусов ионов (rJ — гЭти разности, несмотря на различия концентраций и сумм координационных чисел гидратации оказываются поразительно близкими, в среднем отвечая значению 4,67 0,08 А. Это позволяет считать, что растворы, соответствующие ГПГ, по-видимому, действительно по своему строению близки к своеобразным системам, в которых вся фаза состоит из однослойных гидратных комплексов, соприкасающихся друг с другом. [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология