Магнитуда спектра

Рис. 10.17. Вертикальные сечения из наклоненного гомоядерного -спектра можно представить в виде сигналов, близких по форме к сигналам поглощения (Л), но форма линии в таких спектрах сильно искажается. На рисунке для сравнения представлены два сечения из массива данных рис. 10,16 с вычисле-д нием и без вычисления магнитуды ( ) вместе с тем же мультиплетом из нормального одномерного спектра (В), обработанного эквивалентной взвешивающей функцией. [c.389]

Для значений а, равных 0,47, 0,5 и 0,41, показатель в (52) приблизительно равен 3, что хорошо согласуется со значениями в 1752). Если же взять за исходное какое-нибудь соотношение между. 1 н Т (эмпирическое), то с помощью формулы. можно вывести зависимость между Г и М. Как показано в [46 J, зависимость периода от магнитуды или амплитуды движения почвы четко отражается иа любом вычисленном спектре. [c.379]

Не очень приятное свойство этого метода распознавания знаков состоит в том, что в преобразованных спектрах компоненты поглощения и дисперсии становятся взаимообратнымн. Это означает, что невозможио выделить линин, которые бы соответствовали исключительно сигналам поглощения нлн дисперсии, какую бы комбинацию реальной н мнимой частей мы ни преобразовывали. Напротив, фаза каждой лнннн в одном измерении варьируется по мере того, как мы проходим через нее по второму измерению. Она имеет форму с перекрученной фазой, показанной на рис, 8.21. Линия имеет как положительные, так и отрицательные компоненты, кроме того, у иее щирокий пьедестал из-за вклада широкой дисперсионной лоренцевой компоненты. Линию такой формы неудобно представлять ни в контурном виде, ии в форме налагающихся спектров, поэто.му изыскивают возможности преобразовать ее к такому виду, в котором есть только положительные компоненты. Это достигается вычислением магнитуды спектра, образованной комбинацией реальной и мнимой частей следующим образом [c.289]

Постоянные задержки, такие, как А , не влияют на амплитудную модуляцгао сигнала, но обеспечивают появление частотно-зависнмых сдвигов фаз в Vj. Еще раз отмечу, что это не влияет на эксперимент в режиме магнитуды спектра. Но необходимо исключить такие сдвиги фаз, еслн применяется фазочувствнтельный вариант со спиновым эхом (рис. 9.2, последовательность Б). [c.352]

Судя по спектрам вертикальной составляющей скорости движения частиц среды, при взрьшах генерируются более высокочастотные колебания, чем при Землетрясениях 11527 ]. Более высоко частотные колебания возникают также при землетрясениях с меньшей магнитудой. Спектры скорости движения частиц среды, вычисленные по записям на широкополосной аппаратуре (1528], указывают на существование высокочастотных сейсмических волн (10—20 Гц) до расстояний в несколько сотен километров от мест взрывов и землетрясений на северо-востоке США. Причина данного явления кроется либо в параметрах источииков, либо (что более вероятно) в особенностях траекторий волн. [c.363]

Для описанных раньше фазочувствнтельных экспериментов отпадает необходимость сильного улучшения разрешения и вычисления магнитуды, и поэтому уже только по одной этой причине их использование, если оно возможно, оказывается более предпочтительным. Кроме того, как мы увидим ниже, когда сравним свойства этих экспериментов, из спектров фазочувствительного OSY можно извлечь больше информации. Тем не менее большинство имеющихся к настоящему времени в литературе спектров получено в режиме магнитуды, и вы можете убедиться, что имеющийся у вас спектрометр или система обработки данных вьшуждают вас работать с этим типом спектров. [c.292]

Я несколько сплутовал, представляя спектр на рис. 8.7 в форме маши-туды, для того, чтобы упростить предмет изложения. Противофазная природа пар кросс-пиков имеет как преимущества, так и недостатки. Основное неудобство состоит в том, что перекрывающиеся положительный и отрицательный пики могут взаимно уничтожаться. Важно понять, что возможное взаимное уничтожение сигиалов произойдет даже в том случае, если мы захотим отбросить фазовую информацию, проведя расчет магнитуды. Это является главным фактором, определяющим, возможна ли регистрация кросс-пиков, соответствующих малым константам. Преимущество же состоит в том, что фазовые соотношения между сигналами полезны при интерпретации и отнесении спектра. Этот вопрос обсуждается ниже в разд. 8.3.6. [c.298]

Теперь мы можем также получить представление о том, какого тнпа проблемы возникают при проведении эксперимеита OSY. Для спектра с диапазоном 5 м. д. на 200 МГц потребуется провести регистрацию 300 точек для получения по координате 2 времени выборки данных 300 мс. Поскольку это время не очень критично влияет па общее время эксперимента, вероятнее всего, мы округлим его до ближайшего целого делителя чнсла 1024 (1 К), т,е. 0,5 К. При квадратурном детектнровапни (по /2) регистрируются комплексные точки, следовательно, это соответствует 1 К слов реальной памяти машины. У нас 130 шагов по /j, н мы для каждого шага получаем реальную и мнимую части, поэтому для хранения нам потребуется помнить 2 -130 -1 К чисел. Хранить этот массив данных, вероятно, можно на диске, что в целом предпочтительнее, а можно и непосредственно в памяти машины. Для того чтобы улучшить четкость представления сигналов, мы могли бы один или несколько раз дополнить спектр нулями. Например, дополнение нулями до 1 К комплексных точек по и до 0,25 К комплексных точек по означает, что иам будет нужно вьшолнить преобразование массива данных емкостью 1024 К (реальных) слов, если мы хотим сохранить все четыре фазовых квадранта. При этом квадрант (реальный, реальный), используемый для графического представления, будет содержать 256 К слов. Если мы провели регистрацию эквивалентного эксперимента с использованием фильтра типа эха, то иам потребуется несколько меньший объем памяти 130 шагов по как и раньше однако для каждого инкремента запоминается только один спектр, что приводит к массиву данных во временном представлении в 2 раза меньшего объема. Общее время регистрации данных останется таким же потому, что для достижения равного отношения сигиал/шум требуется иа каждый инкремент в 2 раза больше прохождений. Расчет магнитуды после преобразования еще уменьшает в 2 раза количество данных за счет отбрасывания мнимой части по Vj поэтому в итоге мы получаем массив данных, равный по величине части (реальный, реальный) фазочувствительного эксперимента. [c.304]

Даже для магнитудных спектров проекция под углом 45° может оказаться полезной. Получение проекций н сечений, которые также могут оказаться полезными для выделения сложных мультиплетов, значительно упрощается с помощью специального приема повороту подвергается весь массив данных. Это влечет за собой перемещение каждой заполненной строки в большей или меиьшей степени в зависимости от ее частоты по У) и ведет к представлению, похожему на гетероядерный -спектр. Вычисляется магнитудный спектр, тогда сечения параллельно V] содержат мультиплеты, а проекция на координату У2 выглядит как спектр с широкополосной гомоядерной развязкой это показано на рис. 10,16, Во всем этом деле разочаровывает следующее прилагая значительные усилия прн проведении эксперимента, который должен увеличить разрешение, мы затем ухудшаем его снова, проводя вычисление магнитуды. [c.387]

Рис, 10,16. Наклоненное представление спектра, данного на рис. 10. ] 5, с проекцией на координату (в форме магнитуды). Оно похоже на спектр с гиирокополос-ной гомоядерной раэвязкон, однако это справедливо только для слабосвязанных систем. При наличии сильного спин-спинового взаи.модействия на половине расстояния между сигналами сильносвязанных ядер появляются дополнительные пики, которые отмечены стрелками на этом спектре. [c.388]

В заключение можно сказать, что гомоядерный -спектр полезен только с учетом ряда ограничений. Мы должны иметь взаимодействие чисто первого порядка и удовлетвориться либо тем разрешением, которого можно достичь в режиме магнитуды, либо пойтн на сильное искаженна формы линий. В таком случае мы получаем возможность применить данный эксперимент для разделения перекрывающихся мультиплетов, а при использованин проекции получить положения центров мультиплетов. Если присутствует гетероядерное взаимодействие, то оно также проявится на проекции, поэтому эксперимент может быть использован для идентификации гетероядерных констант. [c.389]

Нш.с один способ, основанный на сравнении спектров волн Р, использует различия в механизме источника. В 1420) приведено с равнение спектров волн Р от подземного взрыва и землетрясения равной магнитуды и практически с одинаковыми путями пробега, причем в основу была положена теория конечных динамических смещений в очаге (см. раздел 8.1). Обнаружено, что длительность взрьшно10 процесса в очаге составляет всего Ч.,—Vjd длительности диналп ческих процессов в очаге землетрясения. [c.371]

Реипш Й1) относительно А, можно рассматривать полученную формулу как аналог спектра смещения в случае землетрясения мягиитудой М (нли m) с глубиной очага Л и эпицентральным расстоянием Д. Такие формулы, эквивалентные формулам для вы-числе1И я магнитуды, использовались, в частности, в Японии для описания спектров сильных движений. [c.375]

Казалось бы вполне естествен ны.м для вычисления магнитуды использовать спектр волны, а не точечные измерения по сейсмограмме. Спектр заключает в себе все волновое движение, а точечное измерение может оказаться менее представительным. Было сделано много попыток использовать спектры для увеличения точности определений магнитуды, хотя надежных результатов не получено. В работе [6751 предложены два новых способа более точного определения магнитуды, которые можно кратко изложить следующим образом с незначительными изменениями и заме-чаггнями. [c.375]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитуда спектра: [c.290] [c.320] [c.351] [c.351] [c.375] [c.323] [c.379] [c.384] [c.387] [c.9] [c.13] [c.340] [c.341] [c.359] [c.364] [c.370] [c.375] [c.377] [c.378] [c.379] [c.380] [c.442]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология