Преобразование Блазиуса

Теплоотдача при умеренных и малых числах Грасгофа. Имеется много прикладных вопросов и экспериментов, в которых реализуются такие условия. Метод пограничного слоя в этих случаях неприменим. Преобладающими оказываются весьма существенные при малых числах Грасгофа явления, связанные с кривизной пограничного слоя, которыми пренебрегают в анализе методом пограничного слоя. В этом случае требуется получить более детальное решение полной системы двумерных уравнений Навье — Стокса совместно с уравнением энергии. В работе [133] получено одно из таких численных решений при Рг=0,72 для чисел Грасгофа Ог от 10 до умеренных величин порядка 10 . Использовано преобразование типа преобразования Блазиуса (см. выражения (5.4.24) и разложения (5.4.28) — (5.4.30)), и уравнения относительно главных членов разложений, функций /о и фо, решены численным методом. На рис. 5.4.4 показаны расчетные профили температуры и скорости при различных величинах ОТ . С уменьшением числа Грасгофа профили температуры, по-видимому, почти перестают зависеть от Ог . Но приведенные в следующей таблице величины о(О) значительно изменяются в зависимости от Сг [c.264]

Для первых двух уравнений можно полностью использовать преобразования Блазиуса вида (54,5)—(54,10). [c.263]

T], M = 10 20 40) и параметр a логарифмического преобразования (а = 1 10). Во всех случаях, включая разрывный начальный профиль, происходил плавный выход на решение Блазиуса. [c.143]

Установление ламинарного пограничного слоя вдоль плоской пластины при постоянном да влении для стационарного состояния было изучено Д01воль1но рано путем интегрирования уравнений пограничного слоя потока. Эти расчеты были выполнены X. Блазиусом после того, как Л.. Пра ндтль показал, что для рассматриваемых условий потока возможно преобразование дифференциальных уравнений в частных производных (6-16) и (6-18) в полные дифференциальные уравнения. Два дифференциальных урав нения, описьгвающие поток, можио объединить в одно уравнение, вводя функцию тока Р, определяемую следующим образом [c.191]

Далее будет показано, что требование однородности начальных профилей скорости является весьма существенным условием. В излагаемом анализе этого предположения не вводится, и для распределения начальных скоростей в конце плоской пластины конечной длины будут использоваться профили скоростей по Блазиусу. Законы сохранения будут записываться при условии аппроксимации пограничного слоя, как это делали Марбл и Адамсон. Согласно этой аппроксимации, давление во всем поле получается однородным. Полагая, что вязкость пропорциональна абсолютной температуре, для отделения уравнений количества движения и неразрывности от уравнений сохранения энергии и вещества будем пользоваться преобразованием Хоуарта. С помощью этого преобразования в уравнении сохранения энергии и вещества можно непосредственно ввести решение Гольдштейна для несжимаемого потока в следе плоской пластины. [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология