Бернулли уравнение для относительного движения

Рис. 3-10. К уравнению Бернулли для относительного движения.

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.55]

Напишем уравнение Бернулли для относительного движения жидкости для сечения струйки, расположенного перед входом на лопатки рабочего колеса, и сечения минимального давления. Так как эти сечения близки друг к другу, то Зц и Цц = к- [c.232]

Относительная скорость ы>2 на выходе из ковша рабочего колеса имеет направление касательной к выходному элементу ковша, а величина ее определяется по уравнению Д. Бернулли для относительного движения реальной жидкости. [c.79]

Полученное уравнение сходно с уравнением Бернулли для относительного движения в трубопроводе постоянного сечения, а член также называется инерционным напором, однако путать к с не следует, так как они имеют разный смысл. Величина [c.154]

Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости имеет вид [c.10]

Это можно доказать, написав уравнение Бернулли для относительного движения в форме (3-21) для струйки с-2 (рис. 5-7). При этом получим, что Др2-с точностью до разности 2 пропорционально и и , а последние, как это следует из (5-5), пропорциональны напору. [c.108]

Более общим является способ определения полного динамического падения давления из уравнения Бернулли для относительного движения от входного сечения (см. рис. 114) до точки х с минимумом давления. Из формулы (7. 21) можно написать [c.196]

Из уравнения Бернулли для относительного движения реальной жидкости потери энергии [c.265]

По уравнению Д. Бернулли в относительном движении для потока жидкости внутри со суда без учета потерь имеем [c.83]

Составим уравнение Д. Бернулли для относительного движения потока между точкой х с минимальным давлением и точкой 2, находящейся на выходной кромке лопастей колеса (рис. 91). Обозначим для точки х давление рх, относительную скорость Wx и переносную скорость их, а для точки 2 соответственно рг, и и . Принимая плоскость сравнения О—О на отметке уровня воды в отводящем канале, можем написать для струйки тока уравнение Д. Бернулли в относительном движении [c.159]

Таким образом, в уравнении Бернулли для относительного движения равномерно [вращающейся жидкости (3-18) помимо кинетической энергии, зависящей от относительных скоростей w и Ш2. учитывается работа центробежной инерционной силы /г . [c.50]

Таким образом, изменение энергии частицы идеальной жидкости при установившемся абсолютном движении потока невозможно, что лишний раз подтверждает неизбежность неустановившегося абсолютного движения жидкости в лопастном колесе. Уравнение Бернулли неприменимо к исследованию абсолютного движения среды в области лопастного колеса. Оно может быть использовано лишь для анализа движения жидкости в элементах проточной части корпуса машины, где абсолютное движение установившееся. Для исследования потока в лопастном колесе необходимо рассмотреть уравнение энергии вдоль элементарной струйки в относительном движении, которое при расчетном режиме является установившимся. [c.43]

С другой стороны, применяя к линиям тока, лежащим на одной и той же цилиндрической поверхности, уравнение Бернулли для относительного движения (П1—86) [c.443]

Оптимальная густота решеток профилей лопастей рабочего колеса. Из уравнения Д. Бернулли в относительном движении потери напора в решетке профилей на некотором радиусе г,- равны [c.73]

Наиболее обоснованные сведения о влиянии нестационарного потока на работу трения даны С. А. Егоровым. Оя считает, что при пользовании уравнением Д. Бернулли с инерционным членом возникает ряд ошибок. Так, значения коэффициента осреднения скорости и аг применяются равными их значениям при установившемся движении. В этом случае они зависят только от числа Рейнольдса и относительной шероховатости [c.175]

Из уравнения Бернулли в относительном движении при условии отсутствия закрутки потока перед входом в колесо можно получить формулу Тома [c.76]

Для этого воспользуемся уравнением Бернулли, введя в него новые члены, зависящие от перехода к относительному движению и необходимости в соответствии с этим включения влияния центробежной силы [c.28]

Задачи теории лопастных насосов. К основам теории лопастных насосов будем относить закономерности, непосредственно вытекающие из основных положений механики жидкости. Например, определение с помощью уравнения моментов количества движения, работы, передаваемой рабочим колесом жидкости, что представляет собой предмет основного уравнения лопастных машин исследование потока идеальной жидкости в проточной части насоса на основе обобщенного уравнения Бернулли в абсолютном и относительном движении и др. Специальные вопросы теории лопастных машин, относящиеся к расчету рабочих элементов насосов, нами будут рассматриваться совместно с методами расчета как их теоретическая основа. [c.30]

При Ро оно сводится к закону Бернулли. Последний член в правой части уравнения (5.4) представляет вклад пузырьков в /2 Р/и . В соответствии с уравнением (5.4) при р О эта величина не определена. Действительно, при р -> О газовые пузырьки неограниченно растут и жидкость для сохранения заданного массового расхода должна приобрести бесконечную скорость. Однако этот предел пе имеет практического значения, так как задолго до того, как р становится очень малым, отдельные допущения, на которых основан анализ, фактически перестают выполняться, В частности, не будут справедливы предположения об отсутствии относительного движения между жидкостью и пузырьками и равенстве давлений в пузырьках и жидкости. [c.88]

При значительной кривизне поверхности возникают новые явления, обусловленные изменением скорости движения жидкости по длине обтекаемого тела. При движении жидкости относительно тела большой кривизны на его передней и задней частях имеются точки, в которых скорость жидкости равна нулю. Эти точки лежат на линии тока, проходящей через ось симметрии тела. В них в соответствии с уравнением Бернулли давление наибольшее. Наи-низшее значение давление имеет в плоскости наибольшего сечения обтекаемого тела, где скорость w во внешнем потоке (за пределами пограничного слоя достигает максимального значения. Таким [c.126]

Таким образом, в относительном движении постоянная в уравнении Бернулли изменяется вдоль линии тока и при переходе от одной линии тока к другой. [c.9]

Представляет интерес другой вывод уравнения Эйлера, позволяющий несколько глубже понять механнзк( преобразования энергии рабочим ко- есом турбины, а именно вывод, основанный на уравнении Бернулли. Од-1ако п данном случае нужно использовать уравнение Бернулли, записанное тя относительного движения. Представим себе, что имеется диск, вращающийся с частотой п, об/мии (рис. 3-10), на котором укреплена трубка /—2. [c.71]

Как только по мере снижения давления р давление в точке достигнет значения давления насыщенных паров р1, то дальнейшее уменьшение давления в потоке жидкости на входе в колесо не будет сказываться на величине р 1 = р/. Как видно из уравнения Д. Бернулли (3.65), скорость относительного движения потока в точке в, равная [c.134]

Уравнение энергии в относительном движении (2. 52), аналогичное уравнению Бернулли в абсолютном движении, справедливо для данной элементарной струйки в установившемся относительном движении идеальной среды. [c.44]

В скобках правой части выражения (9. 35) находится статическая часть уравнения Бернулли, Определим ее, пользуясь этим уравнением в относительном движении, [c.240]

Уравнение Бернулли. Так как в относительном движении при прохождении газа через рабочие лопатки энергия газу не [c.40]

Для вывода основного уравнения колеса центробежного насоса вообразим колесо с бесконечно большим количеством лопаток, что позволит протекающий в нем поток считать состоящим из одинаковых элементарных струек. Возьмем колесо (рис. 42) центробежного к a o a и проведем внутри элементарную струйку М М%. Обозначим абсолютное давление в точке М через ри а в точке через Р2- Пренебрега51 превышением точки М2 относительно М, можно написать уравнение Д. Бернулли для относительного движения элементарной струйки [c.43]

Следовательно, уравнение (495) заменяет уравнение Бернулли при рассмотрении вращательного относительного движения, при котором полное давление не постоянно по всей плоскости течения. [c.449]

В относительном движении энергия к потоку не подводится и уравнение Бернулли запишется в виде [c.45]

НЫМИ лопатками рабочего колеса, написать уравнение Бернулли с учетом скорости относительного движения IV и лереносной и-. [c.152]

В уравнении Бернулли для абсолютного движения постоянная величина, т. е. полное давление, остается неизменной во всей плоскости течения идеальной жидкости. В уравнении (495) Н будет также неизменным лишь при отсутствии трения, в этом случае в относительном течении не возникают касательные силы. Две соседние трубки тока должны иметь одинаковую энергию частная производная дН /дп = О, т. е. Я = onst во всей плоскости. [c.449]

Уравнение Бернулли для случая относительного движения. Уравнение Бернулли можно распространить на случай, относительного движения жидкости, которое может иметь место, в частности, при двнж ении ее внутри рабочего нолеюа насоса. [c.50]

В каналах рабочего колеса жидкость приобретает дополнительную энергию Яц, соответствующую работе центробежной силы, т. е. для относительного движения уравнение Бернулли запищется так [c.72]