Поправка Лоренца

Поправка Лоренц—Лоренца элементарный вывод [c.157]

Обобщенная поправка Лоренц—Лоренца [c.188]

Наличия одного лишь оптического потенциала в первом порядке (6.48) недостаточно, чтобы описать данные по пионным атомам, важно знать еще члены высших порядков по плотности. Одной из таких модификаций является перенормировка поля или поправка Лоренц—Лоренца, которая уже была учтена в схематическом оптическом потенциале (5.49). Другой важный эффект — это поглощение пиона ядром, которое мы сейчас и обсудим. [c.221]

Другая важная особенность — эмпирическое значение коэффициента (Ао)эфф-0,03/Ил в отсутствие дисперсных поправок (набор (Б) в табл. 6.2). Два основных вклада в этот коэффициент происходят от s-волнового эффективного поля или поправки на двукратное рассеяние (составляющей около 50%) и от слагаемого с однократным рассеянием Ьо ((35 10)%), имеющего большую экспериментальную неопределенность. Проводя сравнение с теоретической оценкой (йо)эфф - 0,024 /ия (см. набор (А) в табл. 6.2), мы видим, что эти вклады отвечают за основную часть эмпирической величины ( о)эфф> Это примечательно, поскольку член однократного рассеяния Ьо происходит от сокращения длин рассеяния л п и гг р, которые по одиночке на порядок больше, чем Ьй сам по себе. Полученная величина ( о)эфф прямо указывает на важность члена с двукратным рассеянием, т.е. s-волнового аналога поправки Лоренц—Лоренца, обсуждавшегося в разделе 5.4.2. [c.226]

Оценку величины этого эффекта можно получить, используя классическую поправку Лоренц—Лоренца с д=1/3. При плотности ядерного вещества р -ро 0,5 т находим gA 0,8 а- В реальных конечных ядрах средняя плотность меньше, чем ро. Кроме того, имеются компенсирующие поверхностные эффекты, особенно выраженные в легких ядрах, которые стремятся уменьшить эффект подавления. Величина дgA чувствительна к параметру ДК-взаимодействия д, который, судя по результатам анализа пионных атомов и зг-ядерного рассеяния при низких энергиях, может быть слегка выше 1/3. Однако, как указывалось в разделе [c.422]

Сейчас мы покажем, что существует прямое соответствие между только что описанными короткодействующими спин-изоспиновыми корреляциями и классической поправкой Лоренц—Лоренца Barshay et al, 1974). Дисперсионное уравнение, описывающее распространение пиона в среде, полученное с собственной энергией (5.134), имеет вид [c.189]

Из законов отношения проводимостей и тождественности в качестве частного случая вытекает известный опытный закон Видемана — Франца (1853 г.) с поправкой Лоренца (1872 г.). Применительно к термоэлектрической системе, если в формуле (296) вермопроводность н и вермоемкость Ке выразить через теплопроводность н и теплоемкость С, а электроемкость Кч< — через аналог газовой постоянной из соответствующего уравнения состояния для идеальной термоэлектрической системы, то получится выражение [18, с. 168 21, с. 186] [c.303]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология