Закон отношения проводимостей

Закон отношения проводимостей 303 [c.303]

ЗАКОН ОТНОШЕНИЯ ПРОВОДИМОСТЕЙ [c.303]

Воспользуемся теперь началами, определяющими явления переноса, и выведем еще два новых закона, из которых вытекают многие известные законы физики и химии для простоты рассмотрим две степени свободы. Первый закон — отношения проводимостей — получается из соотношений (106), (112), (113), (1 17), (118), (122), (123), (127), (128). При п = 2 имеем [16, с. 24 17, с. 65 18, с. 167 21, с. 185] [c.303]

Закон отношения проводимостей формулируется следующим образом отношение проводимостей а или 1211 для любой пары степеней свободы системы равно отношению сопряженных с ними емкостей. [c.303]

Закон отношения проводимостей 305 [c.305]

Из закона отношения проводимостей вытекают также некоторые другие известные законы, в частности закон Грюнейзена (1908 г.), согласно которому отношение объемного коэффициента теплового расширения к теплоемкости не зависит от температуры [18, с. 175]. Кроме того, из закона отношения проводимостей могут быть выведены многие новые закономерности для твердых, жидких и газообразных тел и различных степеней свободы системы, охватывающих, например, такие свойства, как диэлектрическая постоянная, магнитная проницаемость, вязкость, изотермическая сжимаемость и т. д. [17, 18]. Эти закономерности могут быть с успехом применены на практике для определения неизвестных свойств веществ по известным. [c.306]

Проводимости р в этих равенствах могут быть заменены другими частными проводимостями на основе соотношений (296) и (297) закона отношения проводимостей. [c.306]

Обеспечение безопасности продукции животного происхождения в ветеринарно-санитарном отношении является одной из основных задач науки и производства, что предусмотрено Законами Российской Федерации О ветеринарии и Положением о государственном ветеринарном надзоре в Российской Федерации, утвержденном постановлением Правительства РФ от 19 июня 1994 г. № 706. В условиях рыночных отношений проводимые мероприятия государственного санитарного надзора должны быть оперативными, эффективными и гарантировать потребителю безопасность продукции животного происхождения в ветеринарно-санитарном отношении. [c.245]

Учитывая, что при конечной проводимости согласно закону Ома (54) плотность тока, индуцированного магнитным полем, пропорциональна отношению [c.205]

Отношение к элементарным окислителям. Г и д р и д ы -металлов V группы — металлообразные соединения, обладающие электронной проводимостью и способные переходить в состояние сверхпроводимости. Гидриды ванадия, ниобия и тантала способны образовать растворы с твердыми и жидкими металлами, и это вызывает, как и у -металлов IV группы, отклонение от закона Сивертса и обусловливает большую растворимость водорода в этих металлах, уменьшающуюся при увеличении температуры. Гидриды ниобия более устойчивы, чем гидриды ванадия. Зависимость от температуры растворимости водорода в этих металлах приведена на рис. 174. [c.336]

Отношение и,- называется электрохимической подвижностью и наряду с ионной подвижностью может быть взято из таблиц. Ввиду возможных недоразумений необходимо принимать во внимание размерность (единицу измерения). Некоторые значения приводятся в табл. 2.2. В общем случае повышение температуры благоприятно сказывается на подвижности ионов, тогда как повышение концентрации вследствие взаимного влияния ионов снижает проводимость. Это описывается законом Кольрауша [c.47]

Для проведения количественного анализа на любую атомную группировку, благодаря своей высокой точности, чувствительности, быстроте, малому количеству требующегося вещества и возможности проведения измерений в потоке, очень удобным оказывается метод инфракрасной спектроскопии. В основе всех количественных измерений, проводимых по спектрам поглощения, лежит закон -Бугера—Ламберта — Бера, по которому оптическая плотность образца, равная натуральному логарифму отношения падающего на образец монохроматического излучения к прошедшему, пропорциональна числу поглощающих центров, приходящихся на один квадратный сантиметр сечения светового пучка. [c.178]

Другая группа законов физики, широко используемая в настоящей дисциплине, - это так называемые кинетические законы переноса массы, энергии и количества движения. Эти законы определяют связь между количествами переносимой субстанции (потоком массы, энергии и количества движения), условиями, вызывающими эти потоки и свойствами среды проводить потоки. В школьном курсе физики рассматривается один из таких законов -закон Ома для потока электрических зарядов (электрического тока, ). величина которого пропорциональна разности электрических потенциалов и и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению Е = 1р 1 = и/В = V/(1р) = (1/р)(С7//), где I - длина в направлении тока, р - удельное электрическое сопротивление и 1/р - электрическая проводимость среды, в которой имеет место поток электрических зарядов под воздействием градиента 11/1 электрического потенциала 17. Аналогично закону Ома потоки энергии, массы вещества и количества движения пропорциональны произведению изменения соответствующего потенциала переноса в направлении потока и проводимости среды по отношению к переносу данной субстанции. [c.10]

Изотропные пористые тела имеют одинаковую во всех направлениях структуру и, как ее следствие, диффузионную проводимость. Закон Фика, дифференциальное уравнение диффузии вполне применимы к изотропным в диффузионном отношении телам. [c.26]

В своем подходе к проблеме Кернер (который также предложил общий закон аддитивности для модуля упругости композиций см. разд. 12.1.1.1) предположил, что общую проводимость следует рассматривать как взвешенную линейную суперпозицию удельных проводимостей компонентов. Веса в свою очередь выражаются, как произведения геометрического фактора (объемной доли наполнителя) и фактора интенсивности (отношение среднего значения компонента электрического поля в направлении поля к среднему значению поля в объеме). Для сфер, суспендированных в матрице. Кернер получил следующее выражение для удельной проводимости наполненной композиции кс . [c.350]

Выразив предполагаемое мною отношение между телами, открытыми Курциусом, и воззрениями, проводимыми мною рядом с периодическим законом, и показав отношение, в котором вновь открытые вещества стоят к другим азотистым соединениям, считаю необходимым остановиться затем на свойствах азотистоводородной кислоты, представляющих, на первый взгляд, много неожиданного, но, однако, могущих достаточно объясняться на основании вышеизложенных представлений . [c.153]

Объемную сетчатую модель строят с таким расчетом, чтобы сторона выбранного параллелепипеда обеспечивала бы достаточно малый перепад температур. Тогда можно из элементарного анализа уравнения (1) показать, что приращение А,,чл подчиняется квадратичному закону по отношению к температуре и, следовательно, изменение электрических проводимостей между узлами электрической модели подчиняется такому же закону, но уже в зависимости от напряжений в этих узлах. [c.141]

Согласно классической теории кислотно-основного катализа, ион водорода и гидроксил являются единственными эффективными катализаторами скорость реакции пропорциональна концентрации катализирующего иона, и степень диссоциации электролитов непосредственно определяется их электропроводностью. Эти положения качественно хорошо согласуются с наблюдаемыми явлениями, однако при количественном их применении возникает ряд противоречий. В последующей стадии развития учения о кислотно-основном катализе (следует особо отмстить работы Бренстеда) была поставлена задача устранить эти противоречия частично путем использования более новых воззрений на растворы электролитов, частично путем экспериментальных исследований, проводимых с целью открытия новых законов катализа. Так, в период 1920—1930 гг. были установлены основные положения теории кислотно-основного катализа и работы последующих лет дали в этом отношении мало нового. Эта часть истории вопроса хорошо известна (см., например, [3]), и поэтому раздел II данной работы содержит лишь краткий обзор эмпирических законов кислотно-основного катализа и небольшой указатель литературы. [c.5]

Главной трудностью элюционного анализа является образование хвоста , который в свою очередь, как указывалось, является результатом нелинейности адсорбционной изотермы. Распределение растворенного вещества между двумя несмешивающимися растворителями следует закону Генри, согласно которому концентрации вещества в двух фазах находятся в постоянном отношении. Это явление может иметь место также и при обычной адсорбции и, согласно Лэнгмюру, при низких концентрациях является правилом. Проводимый при таких условиях адсорбционный анализ должен сделать возможным применение проявления вымыванием без слишком сильного растекания зон. Мартин и Синдж [20, 21] впервые использовали этот принцип при разделении ацетилированных аминокислот, применяя увлажненный водой силикагель в качестве одной фазы и органические растворители в качестве другой. Мартин и Синдж по- [c.156]

Как известно [17], зависимость термодинамических величин от магнитного поля обусловлена квантованием энергии электронов и ядер. В отношении электронов это утверждение применимо и к электронам проводимости, электронам со сложным законом дисперсии. Действительно, при классическом рассмотрении учет магнитного поля соответствует переходу к кинетическим импульсам р = Р— (е/с)А (см. 1, 4). При вычислении термодинамических потенциалов интегрирование производится по всему Р-пространству. Делая замену переменных (переходя от Р к р), убеждаемся, что термодинамические потенциалы вовсе не зависят от магнитного поля. [c.132]

С электрической проводимостью металлов тесно связана их теплопроводность эта взаимосвязь выражается через приближенный закон Видемана-Франца, определяющего отношение электро- и теплопроводности для всех металлов. Под давлением теплопроводность металла изменяется вместе с электропроводностью. Но измерить первую гораздо сложнее, чем последнюю, поэтому удовлетворительные измерения были проведены лишь для нескольких металлов и при давлении до 12 000 кг/слР. Эти эксперименты показали, что соотношение Видемана-Франца почти не зависит от давления. [c.146]

Из законов отношения проводимостей и тождественности в качестве частного случая вытекает известный опытный закон Видемана — Франца (1853 г.) с поправкой Лоренца (1872 г.). Применительно к термоэлектрической системе, если в формуле (296) вермопроводность н и вермоемкость Ке выразить через теплопроводность н и теплоемкость С, а электроемкость Кч< — через аналог газовой постоянной из соответствующего уравнения состояния для идеальной термоэлектрической системы, то получится выражение [18, с. 168 21, с. 186] [c.303]

Закон отношения потоков формулируется следующим образом при наличии нескольких степеней свободы и действии только одной термодинамической силы отношение любых двух потоков или экстенсоров равно отношению сопряженных с ними проводимостей или емкостей. [c.307]

В 1803—1804 гг. Дальтон [1], устанавливая свой закон кратных отношений, подверг взрывному сжиганию единственно известные тогда углеводороды — метан и этилен, каждый в смеси с равным объемом кислорода. Анализ смесей после их сгорания покааал, что они состоят из равных объемов окиси углерода и водорода. Таким образом, эти данные утверждали представление о предпочтительном сгорании углерода. Странным образом, однако, эти результаты оказались прочно и надолго забытыми. На протяжении последующих 90 лот в химии господствует представление о противоположной последовательности, в которой происходит сгорание элементов, составляющих углеводородную молекулу, т. е. снерва водорода, а потом углерода. Такую точку зрения мы встречаем уже у Дэви, ее высказывает в своих знаменитых лекциях Химия свечи Фарадей, ее, наконец, придерживается еще в 1884 г. Диксон. Только в 90-х годах прошлого столетия вторично (после Дальтона) открывается Боном [2] и Смит-телсом и Инглом [3] тот факт, что в процессе взрывного сгорания углеводородов, проводимом при недостатке кислорода, образуются в качестве [c.5]

Основным документом, регулирующим отношения, возникающие в связи с регистрацией, правовой охраной и использовапием товарных знаков, является Закон о товарных знаках. Исходя из п.1 T.4. владелец ТЗ имеет исключительное право им пользоваться и распоряжаться, а также запрещать его использовапие другим лицам. Реализация правомочия па использовапие позволяет применять знак на товарах и/или их упаковке, в рекламе, печатных изданиях, на официальных бланках, вывесках, при демонстрации экспонатов на выставках и ярмарках, проводимых в России. Все это способствует широкому распространению и пропаганде товарного знака и в конечном счете- успешному сбыту товара. [c.175]

В реальных электродах снижение диффузионных по-терь достигается созданием активного слоя с изотропной системой гидрофильных или гидрофобных газоподводящих пор и уменьшением размера гранул катализатора, заполненных электролитом. Создание эффективной системы газовых пор приводит к значительному снижению эффективной удельной проводимости электролита о вплоть до (2—3%)0о, в то время как значение а для такого же электрода, полностью заполненного электролитом, достигает (40—70%)сго. Принципиальное же различие между электродами с анизотропной (регулярной) и изотропной структурами заключается в различной зависимости 0=/(еж), где е — жидкостная пористость. Так, для регулярной структуры 0=аоеж, а для изотропной о=0ое ж (закон Арчи). При определенном отношении между эффективными параметрами активного слоя электрод с изотропной или анизотропной структурой будет иметь максимальную активность. Получим для этого случая соотношение между эффективными параметрами, что даст возможность сравнить активность реальных электродов с активностью электродов с оптимальной структурой, обеспечивающей при выбранном катализаторе максимальную активность. Для анизотропной структуры 0=0(,еж, 5 = о(1—ег—еж), где 5о=5у (см /г)рк, Рк — истинная плотность катализатора, бг—газовая пористость. Отсюда получаем [c.103]

Имеется четкое различие между сплавом, у которого скорость окислени я основного металла замедляется присадкой к окислу растворяемых ионов, и сплавом, у которого растворяемая добавка образует самостоятельный защитный слой окисла. В первом случае константа параболического кинетического закона уменьшается с увеличением концентрации растворяемого элемента. Лимитирующими факторами являются формирование окисла растворенного металла в виде двухфазной пленки и температура, поскольку для обеспечения отношения электронной и ионной проводимостей, большего или меньшего единицы, требуются различные легирующие элементы противоположной валентности. Об этом уже говорилось применительно к сплавам N1—Сг. Так как N 0 — окисел р-типа, то добавление Сг должно уменьшить его проводимость в тех условиях, когда доминирует электронная проводимость. При высоких температурах доминирует ионная проводимость, и дополнительные вакансии, создаваемые присутствием катионов оказывают противоположное влияние на константу скорости окисления, как это показано на фиг. 11. Во втором случае, чем выше температура и больше содержание растворенного элемента, тем быстрее может образоваться защитный слой окисла растворенного элемента. Этот окисел обычно имеет константу скорости окисления, на несколько порядков величины меньшую соответствующей константы для окисла основного металла, причем закон окисления растворенного металла может даже быть логарифмическим. Обычно применяемые в промышленности стойкие к окислению сплавы приобретают защитные свойства в результате формирования окислов растворенных добавок, например Си—А1, Ре—Сг, N1—Сг, но важным является также введение примесей в окисел основного металла. Поэтому при разработке стойких сплавов следует учитывать оба фактора. К условиям эксплуатации обычно относятся колебания температуры в результате включения и выключения оборудования. Поэтому сплавы нельзя выбирать только на основе их поведения в изотермических условиях. Некоторые жаростойкие сплавы содержат элементы, стимулирующие сцепление окалины, как, например, иттрий в сплавах Ре—Сг. [c.44]

Они измеряли количество кислорода, поглощенного тонкими лентами циркония, используемыми как геттеры в горячей зоне анодной камеры. Эти измерения былЦ проведены при разомкнутой цепи, а также при постоянном токе, протекающем через элемент. Получен-ныб данные хоропй согласуются с законами Фарадея. Они показывают, что вклад электронной проводимости в общую Электропроводность имеет максимум и составляет менее 2%. Во втором эксперименте без циркониевого геттера, число переноса для электронов было определено из отношения = 1—(где Е — рассчитанная [c.259]

После открытия вольтова столба и установления законов электролиза Фарадея стала медленно укрепляться идея, что многие вещества в растворе диссоциированы на ионы Гипотезы по этому вопросу были высказаны Гротгусом (1805), Уильямсоном (1851), Клаузиусом (1857), Гитторфом (1866—1869), Гельмгольцем (1882) и Адольфом Бартоли (1882), но они не дали настоящего решения этой проблемы, ограничившись качественной стороной. Заслуга правильной постановки вопроса принадлежит Сванте Аррениусу, который в статье Исследования гальванической проводимости электролитов (представленной в 1883 г. Стокгольмской академии наук в качестве резюме его докторской диссертации) не только высказал предположение, что электролитическая диссоциация вызывается растворителем в момент растворения соли, но и принял, что диссоциация усиливается с разбавлением. Кроме того, Аррениус отождествил химическую активность со степенью диссоциации на ионы, утверждая, что соединение тем более активно, чем больше оно диссоциировано на свои ионы. Ни докторская диссертация, ни только что упомянутая статья не получили благоприятного отклика в шведской научной среде, вследствие чего молодой Аррениус задумал публикацию обзора своих Исследований проводимости электролитов на французском языке. Именно в этот момент Аррениус познакомился с Оствальдом, тогда профессором в Риге, которого привлекла не только оригинальность теории Аррениуса, но и ее убедительность при объяснении многих явлений, характеризующих поведение вещества в растворе. По договоренности между Оствальдом, Аррениусом и еще одним молодым химиком, голландцем Бант-Гоффом (яркая оригинальность которого также вызвала нелюбовь к нему в официальных научных кругах), возник руководимый Оствальдом Журнал физической химии (1887) в первом номере его появилась знаменитая статья Вант-Гоффа об отношении между осмотическим давлением и давлением газов, статья Аррениуса о диссоциации растворенных в воде веществ (эта статья рассматривается как исток, от которого берет начало теория электролитической диссоциации) и статья Оствальда о термонейтральности растворов оснований и кислот. Это были первые шаги молодой физической химии Клеве, учителю Аррениуса в Швеции, казалось довольно-таки фантастичным предположение, что в водном растворе хлористого натрия существуют диссоциированные ионы хлора и натрия, не обнаруживая, по крайней мере частично, своих свойств. Но настойчивость Аррениуса и поддержка Оствальда и Вант-Гоффа помогли преодолеть это предубеждение. С другой стороны, теория Аррениуса получила экспериментальное подтверждение, достаточное дпя того, чтобы сломить любое противодействие. [c.399]

Бурке, Шуман и Парри [65] представили доказательства, которые показывают, что законы проводимости тепла для дробленого топлива остаются подобными тем, которые были развиты Фурье в его классических работах о течении тепла внутри гомогенного тела. В своих исследованиях они, однако, пренебрегли влиянием излучения, которое, как было показано позже, имеет важное значение [57, 61]. Их экспериментальные исследования включали исследование влияния нагревания на массу дробленого материала с одинаковой начальной температурой, помещенную в цилиндр с постоянной и более высокой температурой степки, и наблюдение во времени иовышения температуры по оси цилиндра с помощью термопар. Была найдена прекрасная согласованность для двух углей в дробленом состоянии и одного высушенного дробленого кокса с формой кривой, предсказанной на основе аналитического исследования по Фурье, и результаты позволили рассчитать тепловую диффузию, которая является критерием скорости расиространения температурной волны [66] и которая эквивалентна отношению теплопроводности к произведению удельной теплоты на плотность. Тепловая диффузия питтсбургского угля в 16 меш составляла 0,06 см 1мин в интервале температур 15—343° при атмосферном давлении. Прпнршая удельную теплоту и единицу плотности равной 0,3, получим, что теплопроводность в этом частном случае составит 0,00030. Для монолитного кокса тепловая диффузия была найдена равной 0,024 см мин в интервале температур 15—538°. [c.88]

Вопрос о природе электронной проводимости был предметом многих рабо и долгих споров. Сейчас его можно считать в общих чертах разрешенным Еще Друде (1900) и Лоренц (1900) исходили из картины электронногс газа , образованного свободными электронами внутри металла, движущимис беспорядочно подобно молекулам идеального газа. Это движение должно под чиняться законам кинетической теории газов под влиянием внешнего поля оно должно из беспорядочного превращаться в направленное течение электронного газа. Такая теория хорошо объясняет закон Видемана-Франца отношение теплопроводности к электропроводности в проводниках I рода про порционально абсолютной температуре. С рядом других фактов она однакс находится в разительном противоречии. В частности, 1 граммэлектрон долже [c.266]

Металлы имеют высокую электронную теплопроводность, следовательно, являются хорошим проводником электричества и тепла. Согласно закону Видемана-Франпа (1853г.), отношение коэффипиента теплопроводности Хе к удельной проводимости при данной температуре есть величина постоянная, не зависяшая от сорта металла [c.182]

Одноэлектронное приближение (напомним, что мы пока не учитываем взаимодействие между электронами) идейно очень просто и позволяет в принципе выяснить структуру электронного энергетического спектра и характер квантовых состояний электронов. Основным результатом этого рассмотрения, несомненно, является введение квазиимпульса. Однако непосредственный расчет закона дисперсии и волновых функций связан с большими вычислительными трудностями, которые удается преодолеть лишь при весьма специальных предположениях (сильная связь, почти свободные электроны и т. п.). Выяснение квантовых состояний электронов в решетке и их энергетического спектра, по сути дела, является не завершением электронной теории металлов, а только ее началом — обоснованием. При решении конкретных задач теории металлов оказывается необходимым проанализировать движение электрона во внешних по отношению к кристаллу полях, в частности во внешнем магнитном поле. Точное решение уравнения Шредингера в этом случае уже не только невозмолаю практически, но в большинстве случаев не удается даже описать квантовое состояние электрона, на который кроме периодической силы со стороны ионов решетки действует и внешняя апериодическая сила. Возможность продвижения в исследовании свойств электронов проводимости Основана на том уже упоминавшемся нами обстоятельстве, что внешние поля по своей сути всегда слабы и плавны и допускают квазиклассический подход. [c.14]

Спектр носителей проводимости в металле есть спектр фермиевского типа. Это означает, что перенос заряда осуществляется квазичастицами (электронами проводимости), подчиняющимися статистике Ферми, т. е. совокупность валентных электронов, взаимодействующих между собой и с полем кристаллической решетки, в отношении своих статистико-тсрмоди-намических и кинетических свойств может быть заменена фер-ми-жидкостью, свойства которой описываются законом дисперсии г,(р) и корреляционной функцией Ф(р,р ) (см. формулу (1.38)). Заряд каждой квазичастицы равен заряду электрона число квазичастиц равно полному числу электронов, В отсутствие внешнего магнитного поля у магнитонеупорядоченных кристаллов каждое состояние электрона дважды вырождено, В этом смысле следует приписать электрону проводимости спин, равный 7г, однако из-за супюствования спин-орбитальной связи расщепление уровней энергии в магнитном поле бe не [c.23]

Во избежание недоразумений подчеркнем еще раз электрон проводимости — несомненно квантовомеханнческий объект, т. е. его законы движения могут быть получены только на основании квантовомехапического рассмотрения. В частности, только квантовая механика позволяет объяснить свободу электрона — его способность перемещаться в кристаллической решетке на макроскопические расстояния, позволяет сформулировать такие понятия, как квазичастица, квазиимпульс, закон дисперсии и т. п. Однако, поскольку такие понятия уже сформулированы и можно говорить об электроне в металле как о частице со сложным законом дисперсии, возникает возможность решать ряд задач чисто классически. Мы не будем сейчас останавливаться на тех условиях, которые долм ны быть для этого выполнены (они достаточно подробно обсуждались во введении). Отметим только, что классическое рассмотрение движения электрона с заданным законом дисперсии во внешних по отношению к кристаллу полях возможно только в тех случаях, когда размеры траектории электрона значительно больше межатомных расстояний. Это, другими словами, означает, что внешние поля должны быть малы по сравнению с внутри- и межатомными. [c.46]

ВОДНОСТЬ аксоплазмы, недостаточные изолирующие свойства мембраны, большая мембранная емкость). Эквивалентная электрическая схема аксона, отражающая его кабельные свойства волокон, представлена на рис. XXIII.33. В случае аксона, погруженного в большой объем проводящей среды, наружным сопротивлением можно пренебречь и наружный потенциал считать постоянным. Внутреннее сопротивление на единицу длины обозначим г (Ом/см), а сопротивление мембраны на единицу длины — Гм (Ом см). Пусть в одной точке аксона приложена разность потенциалов фо по отношению к уровню потенциала покоя. Распределение потенциала вдоль аксона в условиях, когда мембрана не возбуждена, определяется силой продольного тока в аксоплазме. Согласно закону Ома, продольный ток пропорционален проводимости участка аксоплазмы и падению напряжения на данном участке [c.198]

Указанные закономерности представляют большой интерес по той причине, что проводимость Кр есть величина, обратная второй структуре Ар. Следовательно, уравнения (138) и (141) можно рассматривать как выражающие второй закон качества, или структуры, вещества. При п степенях свободы системы изменение каждой данной проводимости с1Кр (отношения 1/ Ар) складывается из п величин, каждая из которых пропорциональна изменению соответствующего интенсиала йР, коэффициентами пропорциональности служат вторые коэффициенты структуры второго порядка Вр, основные и перекрестные, или увлечения. [c.152]

Исключительность роли семи начал вытекает из общего анализа понятия Вселенной, которая состоит из вещества и его поведения, а последние, в свою очередь, распадаются на соответствующие количества и качества. В совокупности они определяются семью главными количественными мерами (см. гл. II), следовательно, им может быть сопоставлено семь уравнений и семь главных законов. Аналогичная картина наблюдается и на простом уровне эволюции. На этом уровне главными количественными мерами количества и качества вещества и количества и качества поведения этого вещества служат экстенсоры, емкости и проводимости, энергия и интенсиалы они однозначно характеризуют все мыслимые категории отношений на этом уровне — состояние и изменение состояния (перенос) [5,7,24]. Только эти меры входят в обсуждаемые семь начал. Дополнительные меры появляются лишь в дополнительных законах. Это дает полное право считать начала главными законами природы, а остальные законы — дополнительными, производными, частными. [c.211]

В параграфе 3 гл. VII показано, что интенсиал есть специфическая мера интенсивности силового взаимодействия веществ, причем он пропорционален силе (см. уравнения (94) и (95)). Следовательно, снижение интенсиалов системы должно сопровождаться уменьшением силовых взаимодействий в ее объеме и уменьшением ее сопротивления по отношению к переносимому веществу. В терминах пятого начала ОТ, определяемого обобщенным законом переноса (100), этот факт можно интерпретировать как снижелие обобщенных сопротивлений Ар и повышение обобщенных проводимостей Кр, ибо они связаны между собой обратной зависимостью (106). Точно таким же образом должны изменяться и все частные сопротивления и проводимости, упомянутые в гл. XI. В терминах закона вязкостного [c.319]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология