Поправки на двукратное рассеяние

В(ш), требует, по крайней мере, двукратного рассеяния, так как он билинеен по J. Спиновая зависимость этой малой поправки в дальнейшем обсуждении будет опущена. [c.118]

Поправка на двукратное рассеяние [c.119]

В дополнение к поправкам на связь можно включить ряд меньших эффектов на уровне 10—15% от слагаемого с двукратным рассеянием. Некоторые из них слабо модельно-зависимы. Главными эффектами являются [c.127]

Здесь Ьй = ( + т /М)Ьо и 1 = (1 + т /Л/)йь / ) — средняя величина обратного относительного расстояния между двумя нуклонами в ядре. Последний член <5Ло представляет собой поправку на движение нуклонов. Как и в случае дейтрона, здесь заслуживает внимания тот факт, что главная часть члена с двукратным рассеянием происходит от процесса перезарядки. [c.219]

Согласие с экспериментом — удивительно хорошее с точки зрения простоты этого подхода. Отклонения от предела статических нуклонов должны вызывать дополнительные поправки на связь для легких ядер. Ожидается, что эти эффекты будут малы механизм подавления, знакомый нам из раздела 4.4 для дейтрона, с систематическими сокращениями в сумме членов однократного и двукратного рассеяний должен иметь место и для других легких ядер. Существуют также дополнительные дисперсные поправки, связанные с поглощением пиона. [c.220]

Другая важная особенность — эмпирическое значение коэффициента (Ао)эфф-0,03/Ил в отсутствие дисперсных поправок (набор (Б) в табл. 6.2). Два основных вклада в этот коэффициент происходят от s-волнового эффективного поля или поправки на двукратное рассеяние (составляющей около 50%) и от слагаемого с однократным рассеянием Ьо ((35 10)%), имеющего большую экспериментальную неопределенность. Проводя сравнение с теоретической оценкой (йо)эфф - 0,024 /ия (см. набор (А) в табл. 6.2), мы видим, что эти вклады отвечают за основную часть эмпирической величины ( о)эфф> Это примечательно, поскольку член однократного рассеяния Ьо происходит от сокращения длин рассеяния л п и гг р, которые по одиночке на порядок больше, чем Ьй сам по себе. Полученная величина ( о)эфф прямо указывает на важность члена с двукратным рассеянием, т.е. s-волнового аналога поправки Лоренц—Лоренца, обсуждавшегося в разделе 5.4.2. [c.226]

В резонансе q = 2m и /з(0 = О) l,7i тл , fi(0 = 0 = 0. С учетом (1/г )= 0,29 Фм из реалистической волновой функции дейтрона получаем оценку отношения амплитуд двукратного и однократного рассеяния = 0)/J d 4 = 0) 0,09. Эта теневая поправка [c.120]

Рис. 4.1. Полное сечение лгс1-рассеяния в области А(1232) в сравнении с суммой сечений тт и лгр. Для сравнения приведена сплошная линия, показывающая "полную теорию . Она включает поправки на движение нуклонов и поправки на двукратное рассеяние, а также малые дополнительные слагаемые (из работы Рес1гот е( а1, 1978)

В дополнение к поправкам к импульсному приближению за счет движения нуклонов, вклад будет давать также перерассеяние пиона на втором нуклоне. Так как эта поправка мала, ее можно вычислить в пренебрежении движением нуклона и эффектами связи в дейтроне. Оценка двукратного рассеяния (см. рис. 4.3) становится [c.119]

Теперь заменим быстро осциллирующую функцию ее средним значением e sin - i sin ri/2. Тогда полное слагаемое двукратного рассеяния (глауберовская теневая поправка), включающее амплитуды -перезарядки /ее. (0 = 0), равно (Glauber, 1955 Wilkin, 1966) [c.120]

Константа вычета ИеТ аСтд) определяется вещественной частью длины рассеяния а й, которая и составляет главную экспериментальную неопределенность. Ее величина равна Ке Ряй(.гпя) = = (-0,08 0,01) Фм. Из этого рассмотрения получается "экспериментальная величина для Не л<1(<ы), показанная на рис. 4.4. Как и для полного сечения, в этом случае хорошим приближением является уже сумма амплитуд на нейтроне и протоне. Основная поправка опять происходит от движения нуклона. Двукратное рассеяние дает положитель11ый вклад выше А-резонанса и отрицательный — ниже А-резонанса. Эти поправки можно оценить, следуя процедуре, описанной в разделах 4.2.3 и 4.2.4. Результат [c.121]

Можно ожидать, что будут существенны поправки к (4.26) на то, что пион рассеивается на связанных, а не на свободных нуклонах. На самом деле главная поправка на связь к слагаемому однократного рассеяния является величиной второго порядка по длинам яК-рассеяния, так же как и член с двукратным рассеянием. Одно это слагаемое приводило бы к существенному изменению а й- Однако при рассмотрении полной амплитуды этот эффект систематически сокращается с поправкой на связь в члене с двукратным рассеянием. Следовательно, итоговый результат состоит в том, что при рассматриваемой точности статическое приближение остается верным (РаШ, 1977). Физическое происхождение этого эффекта легко понять из аналогии с приближением Бора—Оппен-геймера в молекулярной физике. Пион — легкая по сравнению с нуклонами частица. Поэтому он быстро подстраивает свое движение к мгновенному положению двух нуклонов при условии, если они не находятся очень далеко. Следовательно, нуклоны кажутся пиону статическими. Такое явление возникает, когда два нуклона находятся в пределах характерного расстояния гв, определяемого энергией связи дейтрона В [c.127]

Рассмотрим в качестве первого примера поправки на энергию связи. Для систематического исследования этой проблемы можно выбрать длины рассеяния яН в качестве переменных и вычислить йл<) в отсутствие поглощения. Оказывается, что полный трехтельный результат хорошо согласуется со статическим приближением, основанным на предположении о том, что движение пиона подстраивается под мгновенные положения нуклонов (приближение Борна—Оппенгеймера). Этот результат — нетривиальный, так как известно, что индивидуальные вклады от однократного и двукратного рассеяния имеют важные поправки на энергию связи (см. раздел 4.4). [c.149]

Качественная оценка (6.31) для длины рассеяния Ло может быть в значительной степени улучшена в легчайших элементах путем включения члена с двукратным рассеянием, как это было сделано для дейтрона в разделе 4.4 (Moyer and Koltun, 1969). Поскольку и эксперимент, и теория в этом случае очень точны, необходимо учитывать не только поправки на приведенную массу, как для дейтрона, но так же и поправки на движение нуклонов в ядре. [c.219]

Наконец, импульс фотона к приводит к появлению формфактора в членах и однократного, и двукратного рассеяния. С этими модификациями, если опустить тривиальные кинематические поправки порядка т /М, амплитуда yd -> r°d становится равной (Argan et aL, 1980) [c.342]

До обработки малеиновым ангидридом в продукте реакции определялось бромное число по способу Мак-Иллинея, видоизмененному Вира-ояном и Мещеряковым [9]. Для этого точная навеска вещества растворялась в хлороформе и оттитровывалась 0,2 N раствором брома в хлороформе до неисчезающ011 в течение 5 мин. слабо-желтой окраски брома, после чего прибавлялся еще двукратный объем раствора брома. После 30-минутного стояния на рассеянном свету при комнатной температуре прибавлялся избыток 10% раствора иодистого калия в воде. Выделившийся иод оттитровывался раствором гипосульфита в присутствии крахмала. После этого прибавлялись 200 мл воды и 0,1 раствором едкого натра оттитровывалась бромистоводородная кислота, которая могла образоваться в результате реакции замещения водорода на бром, а в бромное число, полученное титрованием вытесненного иода, вводилась соответствующая поправка, которая обыкновенно была весьма незначительна. [c.486]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология