Лоренц Лоренца ние

Уравнение Лоренца—Лоренца получается из (П.6) заменой на п сс, где Псо — предельное значение показателя преломлений п в оптическом диапазоне волн, полученное экстраполяцией п в область длин волн, стремящихся к бесконечности. Уравнение Лоренца—Лоренца следует, таким образом, из приближения (П.5) и не связано с какими-либо допущениями о среднем внутреннем поле в жидкой фазе. [c.40]

Электронная поляризуемость эл связана с показателем преломления п и молекулярной рефракцией Rm уравнением Лоренц — Лоренца [c.253]

Зная среднюю поляризуемость молекул и плотность жидкости или газа, можно с помощью уравнения Лоренца — Лоренца вычислить показатель преломления. Поэтому теория дисперсии показателя преломления в основном сводится к отысканию зависимости а от частоты световых колебаний. [c.27]

Жидкий Не, как и Не, следует уравнению Лоренца — Лоренца. Интересно то, что молярная поляризация обоих жидкостей одинакова [c.250]

Из ф-ций и, используемых в химии, нанб. значение имеют ф-ция Лоренца-Лоренца, производная п по концентраций растворенных в-в (инкремент и) и дисперсионные ф-лы, включающие разности показателей преломления для двух длин воли. Инкременты л используют в жидкостной хроматографии и при определении мол. массы полимеров методом рассеяния света. Средняя дисперсия пр-п , частные дисперсии (пх - п Шх - и число Аббе (ио - ])/(% -п [c.261]

Формула Лоренца—Лоренца 2—1 М 4. . [c.534]

Можно рассчитать содержание парафиновых углеводородов по удельной рефракции [27, 122]. Для этого определяют молекулярную массу М, По и d4j парафино-нафтеновой части топлива (де-ароматизированное топливо) и вычисляют удельную рефракцию / см по Лоренц — Лоренцу. [c.147]

Мольная рефракция. Комбинация показателя преломления с такой константой, так же зависящей от температуры, как плотность, позволяет исключить влияние температуры. Такой специфической для каждого вегцества величиной является мольная рефракция определяемая, согласно уравненню Лоренц — Лоренца, следующим выражением [c.31]

Уравнение молярной рефракции Лоренца — Лоренца [c.269]

Измеряя диэлектрическую постоянную как функцию температуры, по уравнению (XXV.8) можно найти поляризуемость и дипольный момент молекулы среды. Возможно также определить поляризуемость и дипольный момент на основе измерения диэлектрической постоянной при одной температуре и показателе преломления среды п. Формула Лоренца — Лоренца [c.674]

Из уравнения Лоренца — Лоренца можно найти общее выражение для зависимости между удельным инкрементом показателя преломления и инкрементом плотности [c.186]

Уравнению (11.36) можно придать иной вид, если воспользоваться формулой Лоренца—Лоренца [c.48]

Этот инкремент при с- 0 можно найти из уравнения Лоренца— Лоренца [c.183]

Молекулярную рефракцию рассчитывают из полученных данных по формуле Лоренц-Лоренца [c.121]

Связь между П. и макроскопич. св-вами в-ва позволяет определять ее экспериментально. Электронная П. а, связана с показателем преломления п и мол. рефракцией К ф-лой Лоренц — Лоренца [c.473]

Вследствие этого они не подходят для экспериментов по исследованию подобия (гл. 5, разд. 2.3). Общее физическое соотнощение между показателем преломления п и плотностью р выражается уравнением Лоренц—Лоренца [c.167]

Лоренца линии спектра 5/887, 888 Лоренца-Лоренца уравнение 2/207 [c.640]

Показатель преломления вещества зависит от его молекулярной структуры, эта зависимость известна под названием закона Лоренца — Лоренца [c.181]

Молекулярную рефракцию МНв рассчитывают из полученных данных по формуле Лоренц — Лоренца [c.53]

Для подсчета молекулярных рефракций применялась формула Лоренц-Лоренца со следующими величинами атомной рефракции (для натриевой линии О) углерод—2,501 . водород—1,05 фтор—1,06 и хлор—5,958. [c.179]

Поправка Лоренц—Лоренца элементарный вывод [c.157]

В данном контексте эта величина обычно называется собственной энергией или оптическим потенциалом. В дальнейшем она будет часто использоваться. Перенормировка эффективного поля происходит аналогичным образом и для р-волнового рассеяния пионов в ядерной среде. Тогда она называется пионным эффектом Лоренц—Лоренца. [c.160]

Эффект Лоренц—Лоренца метод парных корреляций [c.160]

Поправки на эффективное поле, аналогичные эффекту Лоренц—Лоренца в дипольном рассеянии, возникают также и в s-волновом рассеянии. Принципиальная разница заключается в том, что в последнем случае перенормировка явно зависит от радиуса корреляций даже в длинноволновом пределе, в то время как в случае диполя она от радиуса не зависит. [c.162]

Как и в предыдущем обсуждении эффекта Лоренц—Лоренца, мы предполагаем, что среда однородна и эффективное поле эфф постоянно по области корреляций. Проделаем те же шаги, что и в уравнениях (5.26) и (5.27). Тогда поле эфф, падающее на одиночный рассеиватель в начале координат, равно [c.162]

Рассмотрим сейчас восприимчивость в свете перенормировки (5.45) (эффект Лоренц—Лоренца). В отсутствие перенормировки мы имели бы g = 0, так что х Хо ,3. Поэтому эта ситуация неизбежно приводила бы к указанной нестабильности и к глубокому изменению физики в задаче. Согласно (5.45) классический эффект Лоренц—Лоренца с g = 1 /3 уменьшает восприимчивость до х < и, следовательно, обеспечивает отталкивательный механизм так, что при нормальой плотности ядерной материи нестабильность не достигается. На практике существуют несколько дополнительных причин, по которым нестабильность не настолько близка, как мы могли бы это предполагать. Например, эмпирические величины g больше, чем классическая величина 1/3. Соответствующее обсуждение проведено более детально ниже, в разделе 5.12. [c.165]

Обобщенная поправка Лоренц—Лоренца [c.188]

Корреляционные эффекты, обсуждавшиеся в предыдущих разделах, идейно близки эффекту Лоренц—Лоренца, выведенному в разделах 5.2.3 и 5.2.4. Напомним, что этот эффект приводит к перенормировке восприимчивости в низшем порядке, а собственная энергия пиона при этом, приобретает вид [c.188]

Показатель преломления вещества, при отсутствии межмолекулярного взаимодействия обусловлен средней электронной поляризуемостью молекул Ь, а их связь устанавливается уравнением м о-лярной рефракции Лоренца —Лоренца [c.239]

Роль г становится ясной именно из этого выражения. В ядерной материи характерные передачи импульса к сравнимы с ферми-им-пульсом рг = 2гПп. В отсутствие корреляций ( = 0) продольное взаимодействие полностью определяется притягивающим ОПО. Фактически, это притяжение так сильно, что в комбинации с большой восприимчивостью (5.95) оно приводит к нестабильности, отмеченной в конце раздела 5.7.3. Сильное взаимодействие ОПО уменьшено за счет отталкивающих короткодействующих корреляций, собирающихся в слагаемые с > О, поэтому д становится решающим параметром в проблеме пион-ядерного отклика. Его величина определяет, является ли основное состояние стабильным или нет. Как мы будем обсуждать в разделе 5.9.5, фактически корреляционный параметр g должен отождествляться с множителем Лоренц—Лоренца, который изменяет пионную восприимчивость хо согласно (5.45). [c.185]

М/(п 2)р = 2,522- 10 а. Простая пропорциональность между R и а является, однако, лишь первым приближением, поскольку вывод ф-ции Лоренца-Лоренца основан на упрощающих предположениях. Более строгие соотношения между и, р и а включают специфические для каждого в-ва параметры (эффективные радиусы молекул, коэф, изотермич, сжимаемости) и позволяют объяснить изменения Л при высоких давлениях и т-рах, а также небольшие отклонения от аддитивности P.M. ров хим. соединешЛ (см. ниже). [c.262]

Лоренца-Лоренца 4/514, 515 Массье 4/1072 Массье-Планка 5/955 молекулярно-массового распределения 3/220, 221 молярные смешения, см. Растворы неэлектролитов Онсагера-Махлупа 4/1069 отклика, см. Т)1ассёра метод параметров порядка 2/1073 Планка 4/1072 5/955 ползучести 4/484 [c.742]

Физическая ситуация, описанная здесь, аналогична ситуации, характерной для закона Клаузиуса—Моссотти и эффекта Лоренц-Лоренца в оптике [2]. Объем, приходящийся на одиночный рассеиватель, соответствует полости в поляризуемой среде. В этом идеализированном примере связь между эффективной и средней напряженностями поля можно получить в замкнутом виде элементарными методами в длинноволновом пределе. Мы сначала представим этот простой случай, а после дадим более общую формулировку, непосредственно основанную на использовании парных корреляций. [c.158]

Сейчас мы покажем, что существует прямое соответствие между только что описанными короткодействующими спин-изоспиновыми корреляциями и классической поправкой Лоренц—Лоренца Barshay et al, 1974). Дисперсионное уравнение, описывающее распространение пиона в среде, полученное с собственной энергией (5.134), имеет вид [c.189]

Понятно, что параметр д в корреляционном взаимодействии V opp и параметр g , возникающий в эффекте Лоренц—Лоренца, одинаковы. В частности, классическая величина g = 1/3 соответствует отбрасыванию <5-функционного члена в ОПО для того, чтобы учесть короткодействующие антикорреляции. [c.190]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология