Число Архимеда критические значения

Критическое значение числа Архимеда, соответствующее верхнему пределу числа Ке, есть Аг = 36. Следовательно, существование ламинарного режима осаждения ограничивается условием Аг < 36. [c.158]

При этом критическое значение числа Архимеда, ограничивающее существование ламинарного режима, будет Аг 36. [c.111]

При задании свойств слоя и взвешивающего потока число Архимеда Маг будет фиксированным. Проведя на диаграмме (см. рис. 7) прямую Мат, параллельную оси В, ползгчим область существования кипящего слоя и критическое значение В , делящее эту область на две части область Лтш < В С. В , где существует однородное по плотности состояние кипящего слоя, и область В < В < Втах1 где слой неоднороден по всей своей протяженности. [c.82]

Один из методов измерения времени полного оборота иона использован в омегатроне [930, 932, 1910], радиочастотном масс-спектрометре, работающем по принципу циклотронного резонанса ионов в магнитном поле, впервые описанном Хипплом, Соммером и Томасом. Этот прибор схематически показан на рис. 12. Радиочастотное поле направлено перпендикулярно к магнитному полю. Положительные ионы с низкой кинетической энергией образуются потоком электронов, движущихся вдоль направления магнитного поля. Рассмотрим однозарядный ион с массой т, начинающий движение из состояния покоя. Этот ион опишет некоторую кривую в плоскости радиочастотного и магнитного полей, и если его период вращения равен периоду радиочастоты, то он будет ускорен этим полем так, что радиус его кривизны будет увеличиваться, и ион начнет двигаться по спирали Архимеда к коллектору. Ион с несколько отличной массой будет выбит радиочастотным полем и пройдет последовательно через максимальный и минимальный радиусы, когда он достигнет максимальной и минимальной скорости. Таким образом, для коллектора, расположенного на определенном расстоянии R от точки образования ионов, имеется два критических значения масс т + 34б/п) я (т — УгЬт). Ионы с этими массами будут собраны на коллекторе. Можно показать, что т/Ьт = я/г/2, где п — число оборотов, сделанных резонансным ионом до попадания на коллектор. При R = 1 см, радиочастотном поле 0,1 в/см и магнитном [c.32]

Построенная в координатах RefB против Л/ е + зависимость (8) является общей как для условий витания, так и для начала псевдоожижения. Поэтому для ее построения достаточно использовать опытные значения коэффициентов сопротивления шаровой частицы при свободном падении [4, 7]. Графически такая зависимость представлена на рис. 2. Для того чтобы ее можно было использовать в условиях псевдоожижения, в частности для определения критической скорости, необходимо найти зависимость показателя стесненности витания от числа Архимеда. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология