Транспортное сечение рассеяния

Фиг. 9.4. Транспортные сечения рассеяния и рассчитанные на ос

Транспортные сечения связаны с сечением рассеяния соотношением [c.263]

В приближении классической механики интеграл, определяющий сечение упругого столкновения для реальных потенциалов взаимодействия частиц, является расходящимся. В простейшем представлении эта расходимость снимается при использовании модели твердых сфер, так что = тгН (Н - газокинетический радиус - см. ниже, модель Т.1). Это приближение часто оказывается достаточным при моделировании процессов неупругого энергообмена и химических превращений в газе и плазме и широко применяется в моделях, представленных в этом томе справочника. При рассмотрении более реальных моделей потенциала взаимодействия частиц для определения сечения упругого столкновения используются транспортные сечения рассеяния с учетом весовых функций, устраняющих особенности при малых углах рассеяния [c.48]

Проводимость определяется транспортным сечением рассеяния [c.138]

Подробный анализ соответствующих интегралов столкновений и других величин, описывающих процессы молекулярного переноса (диффузию, теплопроводность, электропроводность и др.), проводится в третьем томе справочника. Принимаемое здесь сечение упругого столкновения Рд(е) соответствует диффузионному транспортному сечению рассеяния в классическом приближении. [c.48]

Здесь он — транспортное сечение рассеяния электрона на атомах (нлн ионах) примеси. В том случае, если примесный центр представляет собой нейтральный атом, ац (Р, где й — характерный размер атома (молекулы) примеси. Если же прнмесь содержит внедренные иоиы, то [c.87]

Как следует из определений, полное сечение рассеяния вычисляется через дифференциальные путем интегрирования их соответственно по углу или по потере знергии. Зачастую при этом определяющий вклад в значение интеграла внсхит интервал интегрирования, включающий в себя малые значения х либо АЕ. В результате значение полного эффективного сечения столкновения определяется несущественными по физической сути актами рассеяния на малЫе углы, приводящими к малым потерям знергии пробной частицей. В таких случаях, имеющих место, в частности, при упругом рассеянии, в качестве параметра задачи может фигурировать так называемое диффузионное или транспортное сечение рассеяния, определяемое выражением [c.8]

Интересно, что все функции В, А яВ обратно пропорциональны транспортному сечению Q, Все ведут себя примерно одинаково (см. фиг. 9.4) это означает, что возмущение ф функции распределения также обратно пропорционально сечению рассеяния или частоте столкновений. В случае газа Лоренца причина этого явления вполне ясная. В равновесном состоянии частота рассеяния частиц в заданный интервал значений скоростей равна частоте рассеяния частиц из этого интервала (принцип детального баланса) и обе они пропорциональны частоте столкновений. Возмущение, обусловленное градиентом температуры, равно /м(тС72А Т—- )С-71п Г и не пропорционально частоте [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология