Транспортное сечение

Величина относится к нетопливным компонентам В2О и алюминию и равна 0,0009762 см . Поскольку в активной зоне поглощение пейтронов в нетопливных компонентах сравнительно мало, следует ожидать, что и концентрация топлива будет невысокой. В первом приближении возьмем коэффициент диффузии в соотношении (6.191), как для чистой В О при 49°С (без алюминия). Если предположить, что микроскопическое транспортное сечение В О не зависит от энергии в тепловой области, то 2, будет зависеть лишь от плотности материала. Тогда можно воспользоваться соотношением (см. табл. 5.1) [c.230]

Существенная особенность диффузионных явлений состоит также и в том, что все возмущения распространяются с бесконечной скоростью, так как любое возмущение в любой точке среды чувствуется одновременно. Интересно определить форму уравнения (7.103) для очень больших скоростей нейтронов. Наложим условие, что ьО и остаются конечными при у— 03. Таким образом, мы требуем, чтобы диффузионная среда имела исчезающе малое сечение поглощения и очень большое транспортное сечение. Для принятых ограничений уравнение (7.103) удобно записать в форме [c.250]

Проводимость определяется транспортным сечением рассеяния [c.138]

Показать, что так как передаваемый поперечный импульс при усреднении по направлениям передачи в плоскости, перпендикулярной направлению движения молекулы, обращается в ноль, то передача импульса в процессе столкновения молекул характеризуется не сечением а, а так называемым транспортным сечением [c.23]

Учитывая (3.63) и интегрируя по 0, получаем следующую оценку для транспортного сечения столкновений частиц в плазме [c.64]

Из этой формулы видно, что проводимость обусловлена электронами, так как, согласно (3.67), транспортные сечения при Гв 7, - для электронов и ионов сравнимы друг с другом. Подставляя (3.67) в (3.94), находим оценку для удельной проводимости плазмы [c.70]

Поэтому еще в работах [111, 334] предлагалось находить сечения методом последовательных приближений. Вначале выбирается набор сечений в нулевом приближении. С помощью этого набора сечений численным интегрированием уравнения Больцмана находятся ФР электронов по скоростям, по которым рассчитываются коэффициенты диффузии и скорости дрейфа электронов в электрическом поле. Полученные значения сравниваются с результатами измерений в широком диапазоне изменения параметра i/N в электронных роях. В случае расхождения расчетных и экспериментальных значений вносятся поправки в исходный набор сечений. Вся процедура повторяется до тех пор, пока не достигается согласие расчетных и экспериментальных значений коэффициентов диффузии и скоростей дрейфа электронов во всем диапазоне. Расчеты показали, что использованные транспортные коэффициенты определяются низкоэнергетической частью ФР, так что по ним можно уточнить только транспортные сечения и сечения вращательного и колебательного возбуждения. Для подбора сечений электронного возбуждения молекул предлагалось использовать измеренные экспериментально коэффициенты скорости ионизации и неупругих процессов возбуждения (если такие данные имеются). Но сравнение результатов такого подбора сечений с результатами прямых экспериментов с пересекающимися пучками показало, что такая процедура (по существу, решение обратной математической задачи) является неоднозначной. Она дает хорошие результаты только в том случае, когда форма зависимости сечения от энергии достаточно хорошо известна. Например, было уточнено абсолютное значение сечения колебательного возбуждения молекул азота [349], впоследствии подтвердившееся прямыми измерениями. В то же время попытка подобрать сечения электронного возбуждения оказалась весьма неудачной [350, 351]. [c.81]

В приближении классической механики интеграл, определяющий сечение упругого столкновения для реальных потенциалов взаимодействия частиц, является расходящимся. В простейшем представлении эта расходимость снимается при использовании модели твердых сфер, так что = тгН (Н - газокинетический радиус - см. ниже, модель Т.1). Это приближение часто оказывается достаточным при моделировании процессов неупругого энергообмена и химических превращений в газе и плазме и широко применяется в моделях, представленных в этом томе справочника. При рассмотрении более реальных моделей потенциала взаимодействия частиц для определения сечения упругого столкновения используются транспортные сечения рассеяния с учетом весовых функций, устраняющих особенности при малых углах рассеяния [c.48]

Подробный анализ соответствующих интегралов столкновений и других величин, описывающих процессы молекулярного переноса (диффузию, теплопроводность, электропроводность и др.), проводится в третьем томе справочника. Принимаемое здесь сечение упругого столкновения Рд(е) соответствует диффузионному транспортному сечению рассеяния в классическом приближении. [c.48]

Для получения транспортных сечений необходимо провести еще одно численное интегрирование, а именно [c.257]

Эти значения можно нормировать, относя к значениям, полученным для модели твердой сферы. Пусть [0Р]г.з. — величина сечения твердой сферы [см. (9.2.2)] со значением а у, соответствующим потенциалу Леннард-Джонса. Введем понятие о приведенном транспортном сечении [c.257]

Фиг. 9.4. Транспортные сечения рассеяния и рассчитанные на ос

Транспортные сечения связаны с сечением рассеяния соотношением [c.263]

Конечно, при столкновении импульс передается не только вдоль, но и поперек движения частицы. Однако передаваемый поперечный импульс прн усреднении по направлениям передачи в плоскости, перпендикулярной направлению движения частицы. обраи .ается в нуль, так что интересующая нас в процессе вычисления кинетических коэффициентов передача импульса характеризуется не сечением do, а сечением dot = (1— os 0)dТаким образом, в кулоновском случае даже с качественной точки зрения весьма существенно отличие dat от da. В случаях соударений нейтральных частиц, рассматривавшихся в гл. 1 и 2, которые происходят на малых расстояниях, так что характерные углы отклонения [c.64]

Здесь он — транспортное сечение рассеяния электрона на атомах (нлн ионах) примеси. В том случае, если примесный центр представляет собой нейтральный атом, ац (Р, где й — характерный размер атома (молекулы) примеси. Если же прнмесь содержит внедренные иоиы, то [c.87]

Как следует из определений, полное сечение рассеяния вычисляется через дифференциальные путем интегрирования их соответственно по углу или по потере знергии. Зачастую при этом определяющий вклад в значение интеграла внсхит интервал интегрирования, включающий в себя малые значения х либо АЕ. В результате значение полного эффективного сечения столкновения определяется несущественными по физической сути актами рассеяния на малЫе углы, приводящими к малым потерям знергии пробной частицей. В таких случаях, имеющих место, в частности, при упругом рассеянии, в качестве параметра задачи может фигурировать так называемое диффузионное или транспортное сечение рассеяния, определяемое выражением [c.8]

Интересно, что все функции В, А яВ обратно пропорциональны транспортному сечению Q, Все ведут себя примерно одинаково (см. фиг. 9.4) это означает, что возмущение ф функции распределения также обратно пропорционально сечению рассеяния или частоте столкновений. В случае газа Лоренца причина этого явления вполне ясная. В равновесном состоянии частота рассеяния частиц в заданный интервал значений скоростей равна частоте рассеяния частиц из этого интервала (принцип детального баланса) и обе они пропорциональны частоте столкновений. Возмущение, обусловленное градиентом температуры, равно /м(тС72А Т—- )С-71п Г и не пропорционально частоте [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология