Сечение рассеяния полное

Полное сечение рассеяния выражается через вероятность перехода соотношением [c.40]

Описание динамики жидкости состоит в моделировании полной корреляционной функции с последующим сравнением дважды дифференциального сечения рассеяния, вычисленного на ее основе, с измеренным экспериментально. Решение этой задачи упрощается, если функцию парной корреляции 0 (7 , () выразить через статистическую функцию атомной плотности рат(/ ) и автокорреляционную функцию д/Я, г"), пользуясь соотношением [c.65]

Полное рассеяние одной частицей при интенсивности падаю щего света I, или сечение рассеяния частицы выражается рядом [c.116]

Здесь Пт — число частиц тяжелого газа в единице объема, а = jda — полное эффективное сечение рассеяния легких примесных частиц на молекуле тяжелого га.ча, da является функцией V и V, причем скорость ь отличается от V лишь направлением. [c.34]

При рассеянии частиц с произвольной ориентацией спинов полный спин системы 5 не фиксируется, поэтому, если все возможные спиновые состояния равновероятны, то эффективное сечение рассеяния будет равно [c.535]

Из (126,4) и (126,5) следует, что полное сечение рассеяния и реакции (в соответствии с оптической теоремой (118,31)) зави--сит только от мнимой части амплитуды рассеяния [c.600]

Если известны сечения упругого рассеяния ве и полное сечение рассеяния аг, то из (126,4) и (126,6) можно определить значение Р и значение вещественной части амплитуды рассеяния а (последнее с точностью до знака). Таким образом, [c.600]

Рис. 3.3. Зависимость полного сечения рассеяния для алюми- иия от энергии электрона (размерность сгр) для упругого рассеяния (1) и некоторых процессов неупругого рассея- ия — возбуждения плазмонов (2), возбуждения электронов проводимости (3) и ионизацт внутренней 1-оболочки (4), [12].

Ван-Хов [6] подчеркивает, что обобщенное бинарное пространственно-временное распределение С (г, ) является функцией, связывающей угловые и энергетические зависимости рассеяния нейтронов ядрами твердого тела или жидкости с величинами, характеризующими молекулярную динамику и структуру вещества. Эта функция является естественным обобщением бинарной функции (г), учитывающей статические корреляции, которая используется для количественного описания связи интенсивности рассеянных рентгеновских лучей [4, 5] с молекулярной структурой (когда перенос энергии при рассеянии незначителен по сравнению с энергией рассеиваемых фотонов). В сложных системах, таких, как жидкости или газы, где в отличие от твердых тел положение атомов все время изменяется, эти функции особенно полезны, когда интересуются "усредненными" и "наиболее вероятными" конфигурациями, координацией и движением молекул. В этом разделе представлены количественные соотношения между такими коррелятивными функциями и сечениями рассеяния нейтронов и рентгеновских лучей. Полные выводы этих соотношений не приводятся, так как их можно найти в соответствующей литературе [5,7-18] . Примеры коррелятивных [c.206]

Направление рассеяния сталкивающихся частиц в системе центра масс задается двумя углами б и ф по отношению к вектору относительной скорости U исходных молекул поэтому дифференциальное сечение рассеяния, заданное как функция ф и и, характеризует столкновение в системе центра масс. Переход к любой другой системе координат выполняется однозначно на основе закона сохранения полного импульса при заданной величине Ai Число молекул, рассеянных в единицу времени в единицу телесного угла в направлении ii, ф в результате процесса (8.21), пропорционально произведению дифференциального сечения на скорость, относительного движения частиц и на значения плотности молекул А и В в состояниях i и / [c.92]

Для прямых реакций простые результаты можно получить лишь путем значительного упрощения модели. Для срывных реакций А + ВС АВ + + С такое упрощение состоит в том,- что атом С считается лишь наблюдателем процесса, и его скорость не меняется при переходе атома В к атому А (см. выше). Такое предположение соответствует тому,что основной вклад в сечение рассеяния дают малые углы (предельный случай рассеяния вперед, характерного для реакций срыва). В этом случае закон сохранения полного импульса однозначно определяет относительную кинетическую энергию возникающих молекул, для которой оказывается справедливым выражение [c.279]

В следующих разделах, где будет получено выражение для интеграла столкновений уравнения Больцмана, мы придем к такому заключению система координат, в которой будет рассматриваться рассеяние при вычислении интеграла столкновений, — это относительная, связанная с любой из рассеиваемых частиц система координат, в которой, как было показано выше, значение а то же самое, что и в системе координат центра масс. При формулировке уравнения Больцмана и его приложений к частным видам сил взаимодействия предшествующий формализм для вычисления а (в системе координат центра масс) является достаточным. Однако любое описание рассеяния не может рассматриваться как полное, пока оно каким-либо путем не будет связано с типом рассеяния, который мы наблюдаем в реальной жизни , т. е. рассеяние в лабораторной системе координат, В заключение мы дадим метод вычисления (сечения рассеяния в лабораторной системе координат) через (сечение рассеяния в системе координат центра масс, обозначавшееся прежде через а). [c.188]

Задача 4.10. Показать, что полное сечение рассеяния 2 обр щается в бесконечность, если Т г) 1 > О для всех г. [c.192]

При малых энергиях ионы рассеиваются упруго. На рис. 25 представлены сечения рассеяния молекулярных и атомарных ионов водорода на углы >-4° в водороде. При энергиях свыше 10 эв кривая повышается и далее дает полное сечение рассеяния, которое включает перезарядку и пр. Изменение [c.50]

Рис. 97. Определение сечения рассеяния и полного сечения для ядер вещества рассеивателя с помощью мигающего циклотрона

Пусть полная энергия, рассеиваемая частицей по всем направлениям, будет равна энергии, падающей на площадь Fp. Площадь Fp называется сечением рассеяния. Обозначим через F геометрическое поперечное сечение частицы. Безразмерная постоянная [c.47]

Здесь Qhn — полное сечение рассеяния, связанного с переходом к- п, которое в свою очередь зависит от состояния поляризации возбуждающего излучения. [c.147]

Тогда для полного колебательного поперечного сечения рассеяния имеем [c.318]

Полное (вблизи резонанса) сечение рассеяния, суммированное по всем углам рассеяния и направлениям поляризации, можно выразить в форме [c.362]

Этот анализ вызвал интересную полемику. Оказывается, что в условиях резонанса отсутствует различие между сечением рассеяния Og и сечением флуоресценции Термином флуоресценция обычно называют процесс, для которого время затухания находится в наносекундном (или более продолжительном) интервале при низких давлениях и уменьшается благодаря ударному тушению при давлениях, превышающих несколько мм рт. ст. С другой стороны, комбинационное рассеяние света обычно представляет собой почти мгновенный двухфотонный процесс, который не подвержен тушению (т. е. его интенсивность в расчете на молекулу не зависит от состава или давления газа по крайней мере вплоть до нескольких атмосфер). Видимо, уравнение (16) описывает рассеяние на частотах, больших по сравнению с полной шириной линии, однако его также можно применять для описания флуоресценции вблизи разрешенного перехода. При высоких давлениях влияние однородного и неоднородного уширения, а также тушения вносит путаницу. Теория и эксперименты только частично объяснили чувствительность сечений к давлению и характер их зависимости от времени [128, 137]. [c.363]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

Для вывода (III.8г) неполяризовап-ную волну следует разложить на сумму двух взаимно ортогональных нло скополяризованных волн с векторами поляризации, лежащими соответственно в плоскости падения (сечение описывается форму--лой III.8в) и перпендикулярно к ней (сечение не зависит от угла грассеяния и равно г ), и сложить энергии этих волн с весами, д )авными 1/2. Полное поперечное сечение рассеяния свободного электрона К получаем интегрированием (III.8в) по сфере [c.76]

Небольшие межатомные расстояния. Работа Амдура с сотр. [36а посвящена изучению рассеяния частиц с энергией от нескольких десятков электронвольт до 5 ков (см. также книгу [36б(). В этой работе измеряли полное поперечное сечение рассеяния [c.223]

Предполагаемые эксперименты [40] по изучению рассеяния в системе Не — Не , возможно, покажут, обусловлено ли различие теории и эксперимента неадиабатичностью из-за движения ядер. Кроме того, измерения дифференциального поперечного сечения рассеяния (а не полного поперечного сечения) позволят более точно определить вид ме/катомного потенциала. [c.226]

При отсутствии рассеяния полное сечение взаимодействия частицы со средой определяется коэффициентом погаощения К . Функция распределения длины свободного пробега фотона в направлении / между двумя последовательными столкновениями в бесконечной среде с полным сечением имеет вид [c.405]

Выделенные селектором пучки нейтронов характеризуются-определенной энергией, что позволяет определить сечение захвата и сечение рассеяния ряда веществ как функции этой энергии. Полное сечение может быть найдено по ослаблению пучка нейтронов с помощью фильтров из исследуемого вещества. Так, например, для железа установлена следующая зависимость полного сечения от энергии нейтрона в тепловой области Ополн= = (11,2-1-0,33 -%) 10-24 рдз — энергия падаюших на же лезный поглотитель нейтронов, эв. [c.201]

Такого же типа зависимость обнаруживается для большинства элементов, но при условии, что резонансный пик расположен не очень близко к тепловой области. В этих условиях полное сечение складывается из сечения рассеяния, которое вдали от резонанса не зависит от энергии нейтрона и равно для рассматриваемого примера (Fe) 0расо = 11,2 10 с.ч , и сечения захвата [c.201]

Просуммировать по всем начальным и конечным вращательным состояниям, то, как показали Плачек и Теллер [19], полная энергия, рассеиваемая при колебательном переходе будет равна энергии, рассеиваемой колеблющейся невращающейся молекулой (фиксированной в пространстве), усредненной по всем возможным ориентациям. Соответствующее правило сумм состоит в том, что изотропный и анизотропный вклады в поперечное сечение рассеяния даются следующим образом [c.317]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология