Теплообмен теплоперенос внешней задачи

Если теплообмен с шаром происходит в условиях внешней задачи (В1 О и его влияние вырождается), то получаются формулы, переходящие в решение для безградиентного теплопереноса — типа (7.31) при подстановке /" и Сх для шара. Однако этот переход сопряжен с весьма непростыми преобразованиями, поэтому задачу безградиентного теплообмена проще решать непосредственно, как это сделано в разд. 7.10.2. [c.583]

При В11 О теплообмен со сферой происходит в условиях внешней задачи, когда влияние В1 вырождается, а температура вдоль радиуса сферы распределяется равномерно (безградиентный теплоперенос). [c.114]

В разд. 6.7 рассмотрен теплоперенос теплопередающая поверхность — псевдоожиженный слой . В настоящем разделе анализируется межфазный теплообмен — между псевдоожи-женными твердыми частицами и ожижающим агентом (пусть для определенности — газом). Этот анализ наглядно иллюстрирует сферу действия и соотношение внешней и потоковой балансовой) задач теплопереноса сделано это применительно к теплообменнику смешения. [c.583]

Таким образом, когда в тонком псевдоожиженном слое поверхность теплообмена (с ней и пропускная способность а/) ограничена, межфазный теплообмен происходит в условиях внешней (поверхностной) или чаще — смешанной задачи расчет ведется по уравнениям типа (7.40а). Но в высоком слое существенно нарастает Р (с ней и аР), и внешний теплоперенос перестает влиять на процесс в целом. И тогда смешанная задача вырождается в балансовую (потоковую) расчет ведется по уравнению баланса (7.39) с дополнительным условием f = 0". [c.587]

Определить интенсивность теплообмена по формулам Ньютона и Дальтона не представляется возможным, так как коэффициенты тепло- и массообмена изменяются с течением времени, а температура и влагосодержание на поверхности тела определяются сочетанием подвода тепла и влаги (внутренний влаго- и теплообмен) и отвода тепла и влаги с поверхностей тела в окружающую среду (внешний тепло- и массообмен). Полное решение такой задачи (расчет скорости сушки) связано с решением системы дифференциальных уравнений массо- и теплопереноса при соответствующих граничных условиях. [c.111]

Геометрическая интерпретация связи градиента искомой функции и самой функции на границе Г показана на рис. 4.6 в, из которого следует, что температурные поля в объекте в разные моменты времени (см. кривые 1, 2, 3) при подходе к границе Г имеют касательную, которая обязательно проходит через единый полюс с координатой А/а. Кроме того, при а — оо (например, острая кромка, фазовый переход на поверхности Г) Т(х 6 Г, t) —> Тс, т. е. граничные условия третьего рода вырождаются в граничные условия первого рода. При а —> О (например, во внешней среде происходит молекулярный теплообмен) полюс уходит в (Х) и касательные к Т(х Е Г, t) всюду становятся почти горизонтальными. Это значит дТ(х Е Г, t)/дx О, т. е. произошло вырождение заданных условий в граничное условие второго рода. Таким образом, в корректных задачах теплопереноса на границе наиболее типичны граничные условия третьего рода. [c.269]

Если теплообмен с щаром происходит в условиях внутренней задачи (граничные условия I рода), то интенсивность внешнего теплопереноса бесконечно велика в сравнении с внутренним, так что температура поверхности шара принимает температуру среды 0 = /. При этом критерий В1 - и его влияние вырождается, ц уже не зависит от В1 анализ дает х = ли, тогда тли = О, со8пи = (—1) В результате из (7.34) получается [c.582]

В рассматриваемой ситуации интенсивность теплообмена определяется двумя стадиями — поверхностной (применительно к твердым частицам — внешней) и потоковой (по сплошной среде — газу). Поэтому и в математическом описании присутствует отношение пропускных способностей этих стадий аР/Ос. Теплообмен здесь происходит в условиях смешанной задачи. Заметим при очень больших пропускных способностях Ос газового потока его температура практически не изменялась бы при движении через тонкий пседцоожиженный слой (ТПС) тогда задача теплопереноса была бы строго внешней. [c.585]

При В1оо теплообмен со сферой происходит в условиях внутренней задачи (граничные условия перюго рода), когда интенсивность внешнего теплопереноса бесконечно велика в сравнении с внутренним в этом случае температура поверхности сферы принимает температуру охлаждающей среды ту = Для этого гипотетического случая уравнение (4.25) принимает вид [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология