Сфера сила, действующая на сферу

Здесь qdq Dт — кулоновская сила взаимодействия заряда, расположенного на сфере, и элемента заряда йд, удаленного на расстояние г от центра сферы. В этих расчетах не принимались во внимание силы, действующие на близких расстояниях, но, так как проводится сравнение поведения двух растворителей, соответствующие члены в уравнении все равно сократились бы. [c.455]

Рис. 4.6. К количественной оценке сил, действующих при слиянии полимерных сфер

Для действующей на сферу силы )противления получено выражение [c.249]

I Силы, возникающие в слое жидкости у поверхности толщиной менее радиуса сферы их действия, втягивают молекулы внутрь. Силы эти вызывают напряжение на поверхности. Зависит оно как от рода жидкости, так и от природы соседней с нею среды. В связи с этим рассматривают отдельно напряжение жидкости на границе с воздухом как поверхностное натяжение и на границе с другой жидкостью как межфазное натяжение [10, 116]. По закону Антонова [2], межфазное натяжение есть разность поверхностных натяжений. Непосредственные измерения показывают значительные отклонения от этого закона для ряда жидких систем [75]. Межфазное натяжение оказывает непосредственно подтвержденное в некоторых случаях влияние на интенсивность экстрагирования (спонтанная межфазная турбулентность). Кроме того, оно имеет большое влияние, на степень дробления, а значит, на величину поверхности соприкосновения фаз в экстракционных аппаратах, и на устойчивость эмульсии. [c.52]

Электростатические силы поверхности деформируют молекулы, попадающие в сферу их действия, т. е. прежде всего поляризуют их, перемещая электроны, участвующие в образовании неполярных связей. Как известно, ковалентная связь состоит из пары электро- [c.33]

Рассмотрим причины возникновения поверхностной энергии у твердого вещества. Состояние молекул в твердом веществе неодинаково и зависит от их расположения в частице. На рис. 37 пунктиром условно показаны границы сфер молекулярного действия. Молекулы, расположенные внутри частицы, не имеют свободного силового поля, так как межмолекулярные силы здесь полностью компенсированы. Молекулы, расположенные на поверхности частицы, имеют избыточное силовое поле, так как межмолекулярные силы у них компенсируются частично (заштрихованная часть). Длина стре лок условно указывает на относительную величину свободной поверхностной энергии Б данной точке. Из рис. 37 видно, что молекулы, расположенные на ликах неровной поверхности твердого вещества, обладают наибольшим избытком свободной поверхностной энергии. [c.92]

Для упрощения рассуждений при сравнении действия иррегулярных и регулярных сил можно вначале сравнить силу, прилагаемую к данной звезде лишь одним, самым ближайшим соседом (в электронной оболочке атома это будет соответствовать взаимодействию электронов внутри данной пары, заселяющей определенную орбиталь) и силу действия всей остальной звездной Системы. Если ближайший сосед расположен далеко, регулярная сила будет больше иррегулярной в случае тесной близости соседа, наоборот, иррегулярная сила может оказаться больше регулярной. Можно условно разбить пространство, занимаемое звездной системой, на две части одна — это суммарное пространство малых сфер около звезд, где действуют, главным образом, силы иррегулярного порядка, а другая принадлежит силам регулярным (рис. 28). Если положить, что звездное скопление имеет шаровую форму и звезды в нем распределены равномерно, можно, правда условно, вычислить отношение суммы иррегулярных объемов к объему всей звездной системы. При этом оказывается, что отношение это растет вместе с увеличением различия в массах звезд, т. е. чем более неоднородна звездная система. [c.64]

Опишем вокруг нее сферу радиусом, равным расстоянию, на котором заметны силы взаимного притяжения этой молекулы с окружающими ее молекулами-жидкости. Вследствие того что эти равные силы действуют по всем направлениям симметрично, ствующая их равна нулю. [c.117]

Сдвиг пластической сферы под действием тангенциальной силы определяется по формуле [c.26]

При всплывании очень малых пузырьков образование ньютоновской пленки (как и образование оголенной поверхности на твердой сфере) ограничено действием линейного натяжения (если оно положительно). И только тогда, когда сила G = [c.294]

Коэффициент К изменяется от нуля при р = О и 75°57 до 1,08 при р = ] =15. При р> 15°5Т к принимает отрицательные значения, что соответ- ) ствует изменению направления действия силы Г. Этот момент соответствует образованию пленки на всей поверхности сферы и действию положительного расклинивающего давления. [c.122]

Решение уравнений (9.26) с условиями (9.27) можно получить так же, как при решении задачи о стоксовом обтекании сферы. В результате находим распределение скоростей и давления на поверхности сферы и касательное напряжение Хгх на сфере. Тогда гидродинамическая сила, действующая на сферу, равна [c.201]

Возможен другой способ оценки диффузионного потока У, основанный на естественном предположении, что за время сближения двух капель ориентация пары относительно электрического поля многократно изменяется. Это приведет к размытию профиля концентрации Из, и определить его можно путем усреднения по углу 0. Подставим в (13.82) выражения (13.126) и (13.124) для силы, действующей на каплю 2, усредненной по поверхности сферы [c.365]

Уравнение Ван-дер-Ваальса, в которое введен член потенциальной функции возмущенной жесткой сферы, учитывающий действие сил отталкивания, имеет следующий вид [c.114]

Найдите а) параметры уравнения Ван-дер-Ваальса, б) параметры уравнения Ван-дер-Ваальса, в которое введен член потенциальной функции возмущенной жесткой сферы, учитывающий действие сил отталкивания (см. задача 1.36), [c.114]

Эта сила действует в направлении приложенной внешней силы и равномерно распределяется по поверхности сферы. Эти условия аналогичны тем, для которых применим закон Стокса [c.87]

Когда молекула находится в объеме жидкости, она притягивается моле-кулами, попадающими в сферу ее воздействия, так что результирующая сила, действующая на нее, равна нулю (рис. 12,а). Если молекула находится от поверхности на расстоянии, меньшем радиуса взаимодействия, то притяжение, испытываемое молекулой со всех сторон, неодинаково, силы не скомпенсированы полностью и появляется результирующая сила (показанная стрелкой на рис. 12,б), которая стремится втянуть молекулу обратно в объем жидкости. Эта сила максимальна, когда молекула находится на поверхности (рис. 12,в). Следовательно, для перемещения молекулы из объема на поверхность жидкости надо совершить работу против сил, стремящихся вернуть ее обратно в объем. [c.41]

Однако имеются факторы, незначительные по своему действию при малых плотностях, но важные при высоких, которые влияют на вязкость даже газов и становятся основными для жидкостей. Иа рис. 8 представлены три молекулы газа. Молекула А только что столкнулась с молекулой В и отскочила от ное в направлении С. Вокруг молекул В ш С показана сфера их действия. На протя ке-нии большей части пути меяеду В ш С молекула Л находится вне влияния их молекулярных сил и поэтому совершает свой путь с постоянной скоростью, а именно соответствующей скорости теплового движения, как это было объяснено в гл. I. С другой стороны, на рис. 9 показано положение, существующее в жидкости. Сферы действия молекул пересекаются не только тогда, когда молекулы находятся в среднем положении, но даже в положении их максимального разобщения. [c.37]

Р—сила, действующая на единичную сферу удельный расход [62] [c.13]

Другой метод, который привел к результатам, весьма близким к уравнению (1.17), был недавно опубликован Роу [98]. Он использовал результаты экспериментов, в которых вода пропускалась через слой упорядоченно размещенных шаров, причем сила гидравлического сопротивления измерялась методом взвешивания. Было установлено, что сила, действующая на одну сферическую частицу в слое упорядоченно расположенных шаров, в 68,5 раза превышала силу, действующую на единичную сферу при той же самой скорости, отнесенной к сечению пустой трубы. Далее Роу предположил, что то же самое отношение (68,5) справедливо в начале псевдоожижеиия, когда сила гидравлического сопротивления уравновешивает подъемную силу, действующую на частицу. При малых значениях критерия Рейнольдса применимо выражение (1.13), и тогда [c.30]

Для инженерных задач наибольший интерес представляет сила, с которой обтекающая жидкость действует на сферу. Эта сила складывается из сопротивления, обусловленного различными давлениями жидкости на лобовую и кормовую части сферы, а также из силы вязкого трения, действующей по всей поверхности. Полная сила сопротивления сферы диаметром О равна [c.142]

При рассмотрении вопроса о природе адсорбционных сил необходимо принимать во внимание, что адсорбируется не вся макромолекула, а часть ее сегментов, размер которых на несколько порядков меньше размера коллоидных частиц. Вместе с тем следует учитывать роль самой макромолекулы в целом, изменение адсорбционных сил и сферы их действия в зависимости от размеров, эффективного объема, молекулярной массы и конформации макромолекулы [16]. [c.66]

В первых теоретических работах по определению подъемной силы, действующей на сферическую частицу (Рубинов и Келлер [70]) из-за наличия нелинейного инерционного члена в уравнении (3), получены значения силы F и момента G, действующих на сферу радиуса а, перемещающуюся со скоростью и и вращающуюся с угловой [c.124]

Кокс и Бреннер [26] изучали миграцию малой сферы a/R <С 1) в текущей по трубе жидкости в случае, когда силы ВЯЗКОСТИ преобладают над силами инерции во всем объеме жидкости (Re = Um.RI <С ) При этом учитывались влияние стенок трубы и параболичность профиля скорости. Было показано, что подъемная сила, действующая в радиальном направлении на частицу, имеющую скорость осаждения v, возникает в результате влияния инерции на достаточно большом расстоянии от частицы (порядка R) и определяется следующим образом [c.127]

Другую группу следствий трансляционного движения ионов во внешнем поле можно объяснить деформацией ионной сферы и влиянием деформации на центральный ион. Суммарное влияние на ион деформированной сферы — сила, действующая в противо(положном движению иона направлении (релаксационный эффект). Ион мигрирует к областям, до которых его собственная сфера до смещения не простира-л ь. Поэтому новая ионная сфера рассматриваемого иона должна сформироваться в новом его положении, тогда как позади движущего<ся иона часть первоначальной ионной сферы из-за диффузии составляющих сферу ионов должна сократиться. Вследствие конечно го времени релаксации ионной сферы оба процесса несколько запаздывают и концентрация пpoтивo пoлoжнo заряженных ионов перед мигрирующим ионом ниже, а позади иона выше по сравнению с равновесным состоянием (т. е. со сферически симметричным распределением заряда в ионной сфере). В этих условиях ионная сфера деформирована. [c.349]

Очерченной сферой ограничена область, в которой соседние молекулы могут оказать притягательное действие на молекулы т, т и т". Если взять молекулу т, то на нее со всех сторон симметрично действуют молекулы, находящиеся в очерченной сфере. Силы последних взаимно погашаются. В ином положении находятся молекулы т и т", расположенные на расстоянии от поверхности АВ, меньшем радиуса сферы действия сил притя-жерия. Для этих молекул силы притяжения молекул, находящихся внутри жидкой фазы, компенсируются не полностью, в результате чего к молекулам прикладывается некоторая сила, действующая перпендикулярно к поверхности и направленная внутрь жидкости. Наибольшая сила будет действовать на молекулу т", поскольку для компенсации сил притяжения других молекул не достает целой полусферы. Таким образом, приходим к заключению, что молекулы, находящиеся в поверхностном слое жидкости, находятся под действием некоторой результирующей силы сцепления, направленной внутрь жидкости перпендикулярно к поверхности. Молекулы жидкости, обладающие повышенной кинетической энергией, способной преодолеть силы сцепления, вырываются с поверхности жидкости, образуя пар. Ясно, что чем меньше будет результирующая сила сцепления, тем легче будет молекуле жидкости покинуть жидкую фазу и тем выше будет давление паров в воздухе. Можно показать, что результирующая сила сцепления, действующая на молекулу, находящуюся на поверхности жидкости, должна зависеть от кривизны поверхности. Из рис. 228, е, на котором показаны три поверхности — выпуклая, плоская и вогнутая — видно, что объем жидкости, находящейся в сфере, где возможно проявление сил сцепления между молекулами, наименьший у выпуклой поверхности и наибольший — у вогнутой. [c.346]

Работа смесителя протекает следующим образом. Под влиянием давления лопасти масса прижимается к седлу корыта и раздавливается часть массы выходит из сферы действия данной лопасти и подхватывается второй лопастью. То же происходит и с массой, направляемой - к седлу второй лопастью. Таким образом происходит деление массы. Вместе с тем силы, действующие в объеме, изображенном на схеме проекцией ВАОБЕ (рис. 191), направлены в массу и приложены, вследствие вращения лопастей, попеременно в различных точках, в результате чего достигается смешивание вминанием. Для устранения встречи разрезанных седлом однородных масс после полного оборота лопастей лопасти должны иметь неодинаковое число оборотов, причем отношение чисел оборотов не должно быть целым числом. Обычно это отношение принимают близким к двум. [c.277]

Силы в молекуле бензола На основании симметрии молекулы бензола можно сразу заключить, что равнодействующая сил ядерно-ядерного отталкивания для каждого ядра направлена по связи С-Н (по радиусу вписанной окружности) Именно эта компонента силы должна компенсироваться силами притяжения ядра к электронному облаку Карта распределения электронной плотности в молекуле бензола приведена на рис 3 3 Изменение связывающей компоненты силы, действующей на ядро углерода от сферической области радиуса 0,7 X, при перемещении сферы вдоль по цепи связей С-С показано иа рис 3 4 Видно, что в формировании связывающей силы наибольщая роль принадлежит ближа1кпим участкам электронной плотное , сосредоточенной на связях С-С При этом [c.117]

Рис 3 5 Связывающая компонента электронной силы действующей на ядро углерода а -в молекуле карборана (/ - соответствует перемещению щх>6иой сферы вдоль связи С-В 2 - соотаетствуег перемещению вдоль оси 2 через цешр сферы) 5 - в молекуле кубана (пробная сфера перемещается вдоль цепи связей С-С) [c.119]

Наиболее полные результаты были получены Ленгмюром и Блоджеттвыполнившими с помощью дифференциального анализатора расчеты траекторий капелек, движущихся с высокой скоростью перпендикулярно оси цилиндра, а также несколько расчетов дпя сферы и полоски Поскольку диапазон скоростей прости рался до величин, встречающихся в авиации, то при определении сил, действующих на капепьки, авторы использовали табличные значения коэффициента лобового сопротивления На анализаторе рассчитывались траектории капельки и значения составляющих ее безразмерной скорости в каждой точке ее пути Были получены семейства кривых, показывающие величину коэффициента захвата в функции К для ряда значений ф — безразмерного параметра, равного Re2// (где Reu —число Рейнольдса для капельки) В сток совской области ф стремится к нулю [c.185]

Центральный атом и окружающие его лиганды образуют внутреннюю координационную сферу, которая для удобства заключается в квадратные скобки. Чаще всего внутренняя координационная сфера является комплексным ионом — [ u(NHj)4] , [СоСЦ] , который в твердой фазе, нейтрализуя свои заряды с помощью анионов или катионов, образует комплексную соль [Си(ННз)4]С12,,К2[СоС14]. Такая соль имеет кроме внутренней еще внещнюю координационную сферу из противоионов (СГ, К и т. д.). Разделение комплексной соли на две сферы не является формальным, а определяется природой сил связи во внутренней и внешней координационных сферах. Во внутренней сфере центральный атом и лиганды прочно связаны донорно-акцепторной связью. Между внутренней и внешней сферами действуют только силы электростатического взаимодействия (ионная связь), дополняемые в ряде случаев силами водородной связи. Поэтому комплексные соли все являются сильными электролитами и в водной среде диссоциируют нацело на простой и комплексный ионы [c.156]

С известной степенью приближения можно считать, что частицы дисперсных систем имеют сферическую форму. В таком случае в теории устойчивости можно ограничиться анализом сил, действующих между частицами сферической формы. Как уже было отмечено выше, в теории ДЛФО это силы молекулярного притяжения и силы электростатического отгалкивания двойных электрических слоев. Формула (3.6.4) для энергии молекулярного притяжения сферических частиц получена тем же методом, что и формула (3.6.2) для взаимодействия плоских поверхностей. Однако для электростатического взаимодействия сфер задача подобным образом не решена (если не считать некоторых весьма частных условий), что порождает необходимость поиска альтернативах путей вычисления энергрш или силы взаимодействия двух сферических тел. Такой путь предложен Б. В. Дерягиным и известен под названием переход Дерягина . Он в настоящее время является единственным универсальным средством преобразования формул расклинивающего давления (или его энер- [c.625]

Таким образом, жидкое состояние вполне аналогично газовому, за исключением того, что вследствие более высокой плотности молекулы жидкости никогда не выходят из области их взаимных сфер притяжения, Дпя каждой данной молекулы жидкости существует нейтральная зона, в которой притяжения соседних молекул полностью уравновешиваются. Если молекула выходит из этой зопы, она приобретает ускорение, ибо силы, действующие на нее, возрастают. Поэтому истинная средняя скорость молекулы становится больше скорости ее при прохождении через нейтральную зону. Тем не менее, скорость постунательного движения, в котором проявляется дезагрегирующая сила, должна быть равна средней ее скорости в нейтральной зоне. Разность между этой эффективной скоростью и истинной средней скоростью гораздо больше в жидкости, нежели в газе, ибо в первой молекула пребывает в нейтральной зоне ничтожно малый процент времени, в отличие от большого процента нейтрального пути пробега, совершаемого молекулой в состоянии газа или пара. [c.21]

Выражение (У.1) получеио. в предположении, что капля имеет сферическую форму. Это верно лишь для самых мелких капель. Теоретически показано, что силы, действующие на каплю при ее полете через воздух, деформируют каплю в сфероиды, сплю- щенные по направлению движения. Джонстон и Вильямс [2] подсчитали, что отношение наибольшего диаметра деформированной капли к диаметру сферы составляет 1,0 1,1 1,23 1,35 1,5 и 1,65 соответственно для капель диаметром, 1 -2 3 4 5 и 6 MJ . Деформация капли приводит к тому, что Шок для установившегося движения становится меньше, чем вычисленное по выражению (УЛ) [3], и время падения капли т увеличивается (для вертикально летящей капли [c.211]

Очевидно, что уравнение Цванцига не дает адекватного количественного описания поведения электролитов, остается неясным и область применимости этого уравнения. В значительной степени это зависит от справедливости закона Стокса. Однако всевозрастаюший объем данных заставляет усомниться в справедливости последнего. Наиболее подробно изучены системы, содержащие растворители с низкой вязкостью, такие, как низшие спирты, вода, ацетонитрил, ацетон, хлорированные углеводороды и различные смеси этих растворителей. В растворителях с высокой вязкостью, таких, как формамид [72], этиленгликоль [73], смесях сахароза - вода [73а], ацетонитрил -октацианэтил — сахароза [74], наблюдаются большие систематические отклонения от закона Стокса. В некоторых случаях произведение Вальдена в 2 - 3 раза превышает величину, рассчитанную теоретически. Аналогичная картина наблюдается при измерении электропроводности электролитов в мицеллярных растворах или гелях [75, 76] и диффузии инертных газов в растворах полимеров [77]. По-видимо-му, вязкие силы действуют на ион не так, как они действуют на макроскопическую сферу. В противоположность модели Эйнштейна - [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология