Ньютона формула для вязкости

Величина вязкости (внутреннего трения) характеризуется коэффициентом вязкости или внутреннего трения Г). Физический смысл этого коэффициента можно вывести из формулы Ньютона (48) [c.54]

В этой формуле коэффициент пропорциональности т) между напряжением сдвига и градиентом скорости и является вязкостью жидкости (динамической вязкостью). Следовательно, по закону Ньютона динамическая вязкость [c.255]

Применение закона Ньютона (XIV. 2) к ламинарному течению в цилиндрическом капилляре или трубке, характеризуемому условием Re < 2300 (где Re = d/v — критерий Рейнольдса d — диаметр капилляра v — кинематическая вязкость) приводит к формуле Пуазейля [c.272]

Закон Ньютона следует рассматривать как определение понятия вязкости I] подобно тому, как закон механики F = ma определяет понятие массы т. На основании формулы (VII.2) вязкость по Ньютону, или ньютоновская вязкость, есть величина [c.186]

Полезно ввести еще одно определение вязкости, связанное с формулой Ньютона и диссипацией энергии 10, с. 93]. Обычно вязкость вводится не в связи с сопротивлением деформации, а при рассмотрении процессов переноса. В ламинарном потоке с постоянным градиентом скорости у для поддержания стационарного течения нужно затрачивать тем большее напряжение сдвига Р, чем больше внутреннее трение, мерой которого является коэффициент [c.162]

У ньютоновых жидкостей фронт течения основного потока для случая двухпластинчатой модели имеет плоскую поверхность, а обратный поток Ср—параболическую. У масс, не подчиняющихся закону Ньютона, где вязкость является функцией локальных скоростей сдвига, получаются более сложные соотношения. Все же поток Ср у неньютоновских масс, где вязкость изменяется по экспоненте с показателем степени, равным величине обратной скорости сдвига (например, полиэтилен), в элементарных случаях (например, при наличии трубы с сечением потока в форме круга) также возможно выразить аналитически с помощью простых формул [73—74]. [c.109]

Выразим касательное напряжение т по закону трения Ньютона через коэффициент вязкости и поперечный градиент скорости [см. формулу (1.14)] при этом заменим переменное у (расстояние от стенки) текущим радиусом г [c.76]

При п = 1 уравнение (V. 12) сводится к формуле Ньютона (V. 1) и С = 1/г) оказывается текучестью. Показатель текучести п характеризует отклонение течения от ньютонова аномальной вязкости [c.168]

Вязкость нефти и нефтепродуктов является следствием сопротивления межмолекулярных сил сдвигу одного слоя жидкости относительно другого и, следовательно, является функцией группового химического состава и молекулярной массы нефти Сила внутреннего трения жидкости (/) по закону Ньютона повышается с увеличением площади соприкосновения ее слоев (з), а также разности скоростей их относительного движения (Дч) и уменьшается с увеличением расстояния (ДЯ) между ними сила внутреннего трения выражается формулой [c.30]

Вязкостью называется свойство среды оказывать сопротивление сдвигающим усилиям при относительном движении слоев. У большинства жидкостей и всех газов сопротивление сдвигу в состоянии покоя равно нулю. Между слоями жидкости или газа при их относительном движении возникает сила вязкости или внутреннего трения, определяемая формулой Ньютона [c.12]

Вязкость по Ньютону I1 определяется по формуле [c.285]

Таким образом, поведение пластичного материала при деформировании может быть представлено в форме уравнения Шведова — Бингама (3.10.15). Тогда оно характеризуется двумя константами х, и г) или в форме уравнения Ньютона (3.10.2). В последнем случае характеристикой реологических свойств материала является переменная ньютоновская вязкость в формуле (3.10.20). Оба способа описания равноправны, но первый имеет преимущество, например, при инженерных расчетах, когда удобнее оперировать двумя константами вместо одной переменной величины. Однако это преимущество полностью теряется для реальных пластиков с нелинейной зависимостью скорости сдвига от напряжения (рис. 3.81) для материалов, обладающих ползучестью (рис. 3.82), и других систем, у которых пластическая вязкость т , определяемая формулой (3.10.19), становится переменной величиной. [c.674]

Присутствие в жидкости взвешенных частиц другой фазы усложняет процесс течения. Если формально его по-прежнему описывать законом Ньютона, то эффективная вязкость дисперсии оказывается больше вязкости чистой дисперсионной среды г]о. Эффективную вязкость суспензии т], малую долю объема ф которой занимают недеформируемые сферические частицы, можно вычислить на основании уравнений гидродинамики, учитывая усложнение течения, вызываемое присутствием этих частиц. Такие расчеты приводят к известной формуле Эйнштейна [18] [c.12]

Вязкостью газа, а также и жидкости называется то сопротивление, которое оказывает газ (или жидкость) перемещению одного слоя относительно другого слоя. Когда газ движется по трубе газопровода (рис. 5), различные его слои имеют различную скорость. Это обусловлено тем, что между молекулами газа и молекулами вещества, из которого сделана труба, действуют молекулярные силы притяжения. В результате действия этих сил слой газа, непосредственно прилегающий к внутренней поверхности трубы, оказывается неподвижным, следующий слой движется относительно первого слоя с некоторой скоростью 1 , следующий слой движется относительно второго слоя со скоростью причем Из и т. д. Скорость слоев газа увеличивается до максимального значения в центре трубы (на рис. 5 длина стрелок условно изображает величину скорости движения слоев газа относительно первого, неподвижного слоя). Если два соседних слоя газа движутся с разными скоростями, то на слой газа, движущийся с меньшей скоростью v- , действует ускоряющая сила, а на слой, движущийся с большой скоростью г, действует такая же по величине замедляющая сила. Величина этой силы определяется формулой Ньютона [c.26]

Вязкость определяется как спла, необходимая, чтобы сообщить единице площади градиент скорости, равный единице (рис. 34.4), и описывается формулой Ньютона [c.128]

Динамической вязкостью называется свойство жидкостей и газов, характеризующее ик сопротивляемость скольжению или сдвигу. За единицу динамической вязкости принимают коэффициент трения (в формуле Ньютона) такого вещества, в котором на единицу площади движущегося слоя действует сила трения, равная единице силы, при условии, что изменение скорости движения между этим слоем и слоем, находящимся на расстоянии единицы длины, равно единице скорости. Единицы динамической вязкости н сек/м кГ сек/м и дин сек/см (пуаз). Кинематической вязкостью называется частное от деления динамической вязкости жидкости на ее плотность. Единицы кинематической вязкости м - сек и слА/сек (стокс). [c.750]

Эмульсии с концентрацией дисперсной фазы более 74% называют желатинированными. По физическим свойствам они отличаются от обычных. Обычные эмульсии — жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона—Пуазейля их вязкость с ростом концентрации возрастает согласно формуле Эйнштейна (см. гл. Х . Желатинированные эмульсии, подобно гелям и студням, твердообразны и обладают предельным напряжением сдвига. Примерами таких эмульсий являются консистентные Смазки, сливочное масло, маргарин, густые кремы, майонез. Обычными г-мульсиями считаются молоко, сливки, жидкости, применяемые при обработке металлов. [c.145]

Как уже указывалось выше, постулат Ньютона и формула Пуазейля применимы лишь для чистых жидкостей, растворов низкомолекулярных веществ и некоторых коллоидов. Растворы высокополимеров и коллоидов с анизометрическими частицами не подчиняются этим основным законам, обнаруживая так называемую аномальную вязкость. Прежде всего, вязкость таких систем (даже весьма разбавленных) всегда очень велика и, кроме того, она зависит от действующей силы значение вязкости уменьшается с увеличением давления, под которым происходит течение жидкости. [c.217]

Вязкость, или коэффициент внутреннего трения, вычисляется по формуле, установленной Ньютоном [c.22]

Эти текучие среды обладают сложной внутренней структурой, и их характерной особенностью является зависимость коэффициентов переноса (вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от кинематических и динамических характеристик и элементов движения. Поэтому законы переноса в таких средах довольно сложны и не поддаются обобщенному огшсанию единой формулой, как, например, законом внутреннего трения Ньютона, в связи с чем они получили название неньютоновских жидкостей [123]. [c.130]

Если вязкость эластомера не подчиняется закону Ньютона, то она зависит от величины напряжения сдвига. Интересно сравнить приведенную выше формулу с данны ми по температурной зависимости скорости течения при постоянном значении напряжения сдвига. На рис. 7.4 представлена типичная зависимость логарифма скорости сдвига от обратной абсолютной температуры. Точки лежат на прямых, почти параллельных линиях, которые для неопрена (синтетический хлоропре-новый каучук) дают значения Е, равные 9,9 и 10,5 ккал/моль. Трелоар получил для натурального каучука значения 8,1—10,2 ккал/моль. Это подтверждает [c.191]

Вязкость можно представить как силу, действующую на 1 см сдвигаемого слоя жидкости (напряжение сдвига), необходимую для поддержания постоянного градиента скорости между двумя параллельными слоями, находящимися на неизменном расстоянии друг от друга. Эту силу, отнесенную к поверхности размером S, выражают формулой Ньютона [c.115]

Формула Ньютона (III, 1) справедлива лишь для идеальных (истинных) вязких жидкостей, у которых коэффициент вязкости при изменении сдвига остается величиной постоянной. Она не распространяется на структурированные жидкости, обладающие пределом текучести, у которых коэффициент р [c.115]

При ламинарном режиме (преобладание сил вязкости) коэффициент пропорциональности i является свойством жидкости, не зависящим от применяемых усилий или (что здесь то же самое) градиента скоростей dw,ydn. Как было указано в разд.2.2.4, в этом случае линейная связь и dWj dn (1.9) именуется формулой Ньютона, ц называется динамической вязкостью, а жидкости, следующие формуле (1.9), носят название ньютоновсш1х. Для таких жидкостей диаграмма сдвига изображена на рис. 2.25,а, причем для данной температуры (i = tga = = onst. При турбулентных течениях выражение (1.9) приобре1ает формальный характер, его линейность нарушается, поскольку коэффициент пропорциональности становится зависящим от характеристик течения в разделе 2.2.5 это было отражено заменой постоянного коэффициента ц суммой ц + где "турбулентная вязкость" была призвана в терминах и символах динамической вязкости учесть нелинейность, вызванную турбулентными пульсациями. Однако нелинейность связи и 5и>л/0л может проявляться также в таких течениях, когда вязкостные силы доминируют над инерционными. Это характерно для жидкостей, обладающих некоей внутренней структурой, изменяющейся под действием приложенных усилий. Такие жидкости тоже лишь формально следуют уравнению сдвига (1.9) переменный коэффициент пропорциональности в этом случае принимает смысл кажущейся вязкости зависящей от величин Тт и dwy/dn [c.191]

Для режима деформированных эллипсоидальных капель и пузырей Ишии и Зубер [62] сделали следующее допущение. Поскольку режим движения эллипсоидальных капель и пузырьков, как и режим Ньютона для твердых сфер, является автомодельным, т. е. не зависящим от вязкости, то характер гидродинамического взаимодействия частиц в обоих режимах должен быть одинаковым. Отсюда следует, что, несмотря на различные абсолютные значения коэффициентов сопротивления для твердых частиц в режиме Ньютона и деформированных частиц, отношение С /С, а следовательно, и иг1и в обоих режимах определяются одними и теми же зависимостями. Таким образом, для расчета относительной скорости движения фаз в режиме деформированных капель и пузырей можно воспользоваться уравнением (2.51). При этом значение скорости м , для деформированных капель и пузырей авторы [62] рекомендуют вычислять по формуле, предложенной Хармати [63] [c.79]

Рассмотрение нефтяных систем как молекулярных растворов господствовало достаточно долго. При этом в связи с трудностями аналитического выделения отдельных компонентов из средних и высших фракций нефти (масляных и газойлевых фракций) их характеризовали с помощью гипотетической средней молекулы. Модельные представления о строении молекулы смолисто-асфальтеновых веществ (САВ) получили широкое распространение. Характеристика таких гипотетических молекул — средняя молекулярная масса — входит во многие расчетные формулы зависимости свойств нефтяной фракции от Р, V, Т-условий и используется в технологических расчетах. Хотя сегодня достоверно показано, что это не всегда верно, поскольку молекулярная масса нефтяных фракций сильно зависит от условий ее определения (растворителя, температуры) [1]. До сих пор многие явления в нефтяных системах и технологические расчеты трактуются на основе физических законов, установленных для молекулярных растворов (законов Рауля-Дальтона, Генри, Ньютона, Дарси и т. д.). В результате теоретически рассчитанные доли отгона при выделении легкокипя-щих компонентов из нефти не совпадают с экспериментальными данными. Часто обнаруживающаяся в нефтяных системах (особенно с высоким содержанием парафинов и САВ) зависимость эффективной вязкости от скорости деформации свидетельствует о ее надмолекулярной организации. Отклонения от закона Дарси при течении таких систем впервые были подмечены в 1941 г. профессором В. П. Треби-ным. Однако эффекты нелинейного отклика, обусловленные особен- [c.172]

Динамическую, или абсолютную, вязкость определяют как силу в динах, которая необходима для взаимного перемещения со скоростью 1 см/с двух слоев жидкости с поверхностью 1 см , находящихся на расстоянии 1 см друг от друга. Единица динамической вязкости в системе СГС называется пуазом (Пз). Размерность пуаза — г/смхс 0,01 Пз называется сантипуазом. В Международной системе (СИ) единица динамической вязкости — ньютон-секунда на квадратный метр — равна динамической вязкости такой жидкости, в которой при изменении скорости движения жидкости 1 м/с на расстоянии 1 м касательное напряжение равно силе в 1 ньютон на квадратный метр н-с/м . Эта единица в 10 раз больше пуаза. Динамическую вязкость определяют при помощи вискозиметра Уббелоде — Голде или по времени истечения жидкости через капиллярные трубки и рассчитывают по формуле [c.12]

Ввод скоростного члена и /2 в выражение для Л позволяет (правда, еще не доказано, что в полной мере) установить связь сил трения со скоростью. Но согласно уравнению Навье— Стокса (1.20) и формуле Ньютона (1.9), в должно еще быть отражено влияние вязкости ц, V (кстати, и линейного размера, входящего в производные в указанных 4юрмулах). Пока можно лишь предполагать, что от этих характеристик должен зависеть [c.142]

Здесь т]о — вязкость среды и а = 2,5 — коэффициент формулы Эйнштейна. Такое численное значение коэффициента обусловлено тем, что флокулы имеют возможность свободно вращаться в сдвиговом потоке. Принципиальное отличие этой формулы от аналогичной формулы для неструктурированной суспензии в том, что здесь ф есть функция напряжения сдвига, задаваемая системой уравнений (3.14.12). Собственно закон течения (реологическое уравнение) (3.14.14) в данном случае выглядит как закон внутреннего трения Ньютона, в котором, однако, ц есть функция напряжения (уравнение (3.14.13)) [c.709]

Решение. В области потока, непосредственно прилегающей к стенке трубы, поток количества движения представляет собой сумму ла пшарного потока, определяемого законом вязкости Ньютона, и турбулентного потока, описываемого, по предположению, э ширической формулой Дайслера. Складывая эти потоки, находим [c.154]

Эта формула аналогична уравнению, предложенному Чальмерсом. Боме и Гедеке пытались расширить формулу (1.6) для случая полива жидкости, обладающей аномальной вязкостью. Исходя из работ В. Оствальда с сотрудниками [15], Боме и Гедеке для вывода формулы (1.6) вместо уравнения вязкого течения Ньютона, использовали следующую зависимость [c.13]

Динамический коэффициент вязкости характеризует вязкость потока жидкости, в которой линейная скорость под воздействием давления сдвига 1 Па имеет градиент 1 м/с на 1 м расстояния (grad и), яерпендпкулярното плоскости сдвига. Для ламинарного потока жидкости динамический коэффициент вязкости рассчитывают по формуле Ньютона [c.344]

На криволинейной части туннеля начинается воспламенение смеси, резко возрастают ее вязкость и напряжения трения около поверхности омываемого туннеля. Приняв изменение вязкости от температуры по формуле Д. Р. Чепмена и М. В. Рубезииа [Романенко, 1964], получим следующую зависимость для гипотезы Ньютона относительно касательных напряжений трения т в пограничном слое [c.297]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология