Стокса пристенного

Когда ширина поры 2А значительно больше толщины диффузных адсорбционных слоев, возникающее течение можно рассматривать как пристенное скольжение жидкости. Для нахождения скорости пристенного скольжения используется уравнение Навье—Стокса [c.290]

Переход от ламинарного сопротивления (закон Стокса) к турбулентному (закон Ньютона) совершается не резко, как в пустотелой трубе, а постепенно, в интервале довольно значительного диапазона чисел Ке. Это объясняется относительно большой по сравнению с размерами частиц толщиной ламинарного слоя у их поверхности, лишь постепенно уменьшающейся с возрастанием числа Ке в переходной области. В трубопроводах толщина пристенного слоя очень мала по сравнению с диаметром потока, поэтому переход от ламинарного сопротивления к турбулентному происходит более резко. [c.59]

Гидродинамическое рассмотрение течения жидкости через капилляр проводится в предположении, что радиус действия пристенных сил мал по сравнению с радиусом капилляра, и движение жидкости в капилляре можно рассматривать как движение вдоль плоской стенки. Для нахождения скорости кинетического скольжения жидкости используются уравнение Навье — Стокса и уравнение непрерывности. Решение этой системы уравнений для стационарного течения и несжимаемой жидкости дает [c.170]

Навье — Стокса для несжимаемого течения и данные непосредственных измерений структуры пристенного течения в окрестности сопряжения крыла NA A 0020 с эллиптической носовой частью и стенки рабочей части трубы. В отдельных областях потока обнаружено неплохое согласие расчетных и экспериментальных данных характеристик среднего течения. В этом смысле заслуживает внимания также работа [11], в которой результаты измерений в области сопряжения секции крыла НАСА 0020 и плоской пластины были сопоставлены с расчетами для оценки шести различных моделей турбулентности. Наилучшими оказались модель турбулентности Себеси — Смита и алгебраические модели напряжений Рейнольдса. [c.211]

Исследуя экспериментально акустическую восприимчивость пограничного слоя на элементах шероховатости, Сарик с соавторами [Sari et al., 1991J обнаружили, что коэффициент восприимчивости растет линейно с высотой неровности, пока она не превысит некоторого порогового значения соответствующего толщине вязкой пристенной области 1/Re локализации волны Стокса), когда начинает наблюдаться большое отклонение от линейного поведения. Влияние формы и размеров неровностей на восприимчивость пограничного слоя плоской пластины было изучено A.B. Бойко с коллегами [Бойко и др., 1990]. [c.115]