Образцы с большой толщиной поглощающего слоя

Ввести поправку на толщину образца. Любой образец имеет определенную толщину, и рентгеновское излучение, проходя сквозь него, всегда будет поглощаться тем больше, чем толще образец и мягче излучение. Если предположить (в первом приближении), что пучок рентгеновского излучения параллелен и полностью поглощается в поверхностном слое образца, то линии на рентгенограмме должны получаться только за счет отражения от тонкого поверхностного слоя. Поэтому измеренные расстояния 21 будут всегда больше истинных. Поправку можно рассчитать по формуле [c.119]

Другая распространенная методика спектроскопии отражения имеет дело с тонкими пленками, нанесенными на сильно отражающую поверхность, например из алюминия, и все это устройство помещается в обычную установку для измерения зеркального отражения. Получаемый таким образом спектр похож на обычный спектр поглощения. Этот вид отражательной спектроскопии иногда называют двукратным пропусканием, поскольку излучение проходит через образец, отражается от зеркальной поверхности, проходит образец еще раз и попадает затем в монохроматор. Техника двукратного пропускания довольно широко распространена, но применение ее ограничено теми веществами, которые могут быть приготовлены в виде очень тонких слоев. Она непригодна, если исследуемые образцЕ.1 имеют очень большую толщину или очень сильно поглощают. [c.300]

Жидкости и твердые вещества исследуются в виде тонких пленок, осажденных на хорошо отражающую зеркалы то подложку. Главная трудность заключается в том, что образец должен быть не только очень тонким, но и определенной толщины, в противном случае внешние слои будут поглощать энергию, излучаемую внутренними. Градиент температуры также создает проблемы. Для образца подходящей толщины полосы поглощения будут наблюдаться и в испускании другими словами, спектр будет обращенным. Толстые образцы дают контуры с интенсивными полосами, приближающиеся к кривой излучения черного тела. В соответствующих условиях хорошие спектры излучения дают газы [49]. Спектры излучения можно получить и на обычных диспергирующих спектрометрах, но с большими трудностями и худшими результатами [32]. [c.122]

Введение поправки на толщину образца. Необходимость введения поправки на толщину образца будет очевидна, если посмотреть на рис. 91. В самом деле, любой образец имеет конечную толщину, и рентгеновские лучи, проходя через него, всегда будут испытывать поглощение тем большее, чем толще образец и мягче лучи. Если предположить (в первом приближении), что пучок рентгеновских лучей параллелен и полностью поглощается в поверхностном слое образца, то линии на рентгенограмме должны получаться только за счет отражения от тонкого поверхностного слоя. Поэтому измеренные расстояния 2Ь будут всегда больше истинных. [c.161]

При одной и той же концентрации измеряемый сигнал будет тем больше, чем толще образец, так как рентгеновское излучение проходит в него, возбуждая атомы не только с поверхности, но и в его глубине. Однако толщина слоя, участвующего в формировании сигнала, в силу поглощения конечна. Поэтому в РФА чаще используют так называемые толстые образцы, излучение удаленных слоев которых полностью поглощается, а потому не участвует в формировании сигнала и не влияет на измеряемую интенсивность. В этом случае анализ может быть безнавесочным. [c.242]

Мэе, нужен слой воды толщиной 100 см. Таким образом, только небольшая доля энергии, испускаемой источником Со , может полезно поглощаться образцом обычных размеров, и доступные мощности доз от таких источников обычно составляют 100— 100 000 рад мин. Интенсивности излучения электрических ускорителей значительно больше, частично благодаря большой мощности типичных ускорителей, но особенно благо-годаря тому, что электроны имеют малую проникающую способность. Например, ускоритель Ван де Граафа на 500 вт ц 2 Мэе может давать столько же энергии, сколько и источник Со в 35 ккюри, и может полностью отдать эту энергию в нескольких граммах вещес1ва. В результате сфокусированный, но неразвернутый поток от этого ускорителя может дать мощность дозы 50-10 —100-10 рад сек. На 1 Мрад поглощенной энергии рассеивается 2,4 кал г. Благодаря такому высокому подводу тепла исследования полимеризации с неразвернутыми электронными пучками указанного типа невозможны, и обычно пучок электронов не только развертывают по поверхности приблизительно 100 см , но также через облучаемый образец пропускают прерывистый развернутый поток электронов. Характер подвода энергии при этом становится сложным, энергия подводится в виде импульсов продолжительностью, скажем, 0,2 мсек и повторяющихся 400 раз в 1 сек. Поэтому следует различать мгновенную мощность дозы 100 Mpad K и интегральную мощность дозы 1 Mpad eK. Кроме того, облучаемый объект можно проводить через пучок электронов несколько раз, и эффективная мощность дозы может зависеть от промежутка между проходами, приближаясь к 10 рад мин при одном проходе в 1 мин. В соответствии с этим с помощью электрического ускорителя невозможно воспроизвести такую же подачу энергии, как от источника Со , что создает трудности при сравнении протекания реакции во времени при облучении обоими источниками. Это положение напоминает полимеризацию под действием прерывистого освещения (вращающийся сектор), где известно, что скорость полимеризации зависит от соотношения между периодом освещения и временем жизни растущих молекул. [c.511]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология