Течение жидкостей через капилляры

Кавитационная область у входа в капилляр усиливает асимметрию гидравлического сопротивления втеканию и вытеканию жидкости и является своеобразным синхронным клапаном, регулирующим течение жидкости через капилляр. [c.130]

Следует помнить, что при электроосмотическом течении жидкости через капилляр движущая сила имеет электрическую природу и она действует на периферические части цилиндра жидкости, заполняющей капилляр, где сосредоточены свободные противоионы. В результате этого" при наложении электрического поля скорость движения жидкости в капилляре будет сначала максимальной у стенки капилляра и минимальной у его оси. Затем, вследствие трения между слоями жидкости, скорости выравниваются и при стационарном режиме течения жидкость движется практически с одинаковой скоростью по всему течению капилляра. Схема, иллюстрирующая установление стационарного течения при электроосмосе, приведена на рис. VII, 29а. [c.212]

На рис. 34 (кривая 1) показана зависимость эффективной вязкости неньютоновской нефти из скв. 1330 Арланского месторождения от напряжения сдвига. При течении жидкости через капилляр напряжение сдвига т рассчитывается так [c.86]

Течение с облитерацией. Прп течении жидкости через капилляры, а также малые зазоры наблюдается явление, которое ие может быть объяснено законами гидравлики. Это явление заключается в том, что расход жидкости через капилляр или зазор с течением времени уменьшается несмотря на то, что перепад давления, под которым происходит движение /кидкости, и ее физические свой- [c.88]

Из закона вязкости Ньютона следует, что вязкость жидкости не зависит от градиента скорости течения. При течении жидкости через капилляр объем протекающей жидкости пропорционален разности давления на концах капилляра, иными словами, произведение времени t протекания постоянного объема жидкости на разность давления р — постоянная величина (см. Уравнение 3). В случае движения жидкости между коаксиальными цилиндрами отношение крутящего момента М-, приложенного к вращающему цилиндру, к угловой скорости движения жидко- [c.188]

Течение жидкостей через капилляры. Основным законом, управляющим течением жидкостей через капилляры, является закон Пуазейля, который выражается следующим образом [c.295]

Гидродинамическое рассмотрение течения жидкости через капилляр проводится в предположении, что радиус действия пристенных сил мал по сравнению с радиусом капилляра, и движение жидкости в капилляре можно рассматривать как движение вдоль плоской стенки. Для нахождения скорости кинетического скольжения жидкости используются уравнение Навье — Стокса и уравнение непрерывности. Решение этой системы уравнений для стационарного течения и несжимаемой жидкости дает [c.170]

Рас. 26. Из.ченение скорости и градиента скорости при течении жидкости через капилляр [c.90]

Уравнение Навье — Стокса для стационарного течения жидкости через капилляр при низких числах Рейнольдса может быть записано в виде [85, 94] [c.201]

Электрокинетическими явлениями называют пе мещение одной фазы относительно другой в электрическом поле, а также возникновение разности потенциалов при прохождении жидкости через пористые материалы или при оседании частиц. Перенос частиц в электрическом поле называется электрофорезом, а течение жидкости через капилляры под влиянием разности потенциалов — электроосмосам. Электрокинетические явления возможны вследствие того, что на границе раздела фаз возникает двойной электрический слой. [c.28]

I. Течение жидкости через капилляр. Рассмотрим весьма важный случай течения жидкости через цилиндрическую трубу малого диаметра (чтобы число Рейнольдса было не слишком велико). Возьмем отрезок такой трубы (фиг. 24) длиной I, радиусом И. Если на концах трубы создана разность давлений Ар, то при ламинарном течении каждая частица будет двигаться параллельно оси цилиндра. В установившемся стационарном потоке все части жидкости движутся параллельно оси цилиндра и все точки, лежащие на одной окружности, будут иметь одинаковую скорость. Течение можно представить себе как смешение ряда цилиндров, имеющих общую ось и различный радиус. Скорость движения цилиндра является функцией радиуса. [c.61]

Явление термоосмоса — течение жидкости через капилляры или пористые перегородки под действием градиента температуры — связано с отличием удельной энтальпии жидкости в граничных слоях и тонких порах АН (эрг/см ) от объемных значений. Изотермическое течение слоев жидкости с измененной энтальпией создает избыточный поток тепла, порождающий градиент температуры в направлении течения. В соответствии с законами термодинамики необратимых процессов [7] должен существовать также и перекрестный эффект, а именно течейие жидкости в отсутствие перепада давления под действием градиента температуры, т. е. термоосмос. [c.322]

Выше было отмечено, что для коагуляции в динамических условиях роль гидродинамического фактора гораздо более существенна, чем фактора поверхностных сил в теории ДЛФО. Однако было бы неправильным считать, что в динамических условиях коагуляции вообще не зависит от характера поверхности частиц. Эта зависимость проявляется, причем именно через гидродинамический фактор. Рассмотрим влияние на коагуляцию гидрофобизации поверхности частиц, в результате которой жидкость приобретает способность скользить по поверхности частиц. Наиболее правомочным является допущение [24], согласно которому тангенциальная скорость перемещения жидкости пропорциональна тангенциальному напряжению, действующему в этой точке, с коэффициентом проскальзывания , что и предполагалось при написании условий (1.5) и (1.6). Выше было показано, что проскальзывание жидкости необходимо учитывать, если 6ii >i /, где Ri — радиус кривизны поверхности частицы. Легко понять физический смысл величины ri , имеющей размерность длины. При течении жидкости через капилляр диаметром Dk ее расход в (1-)-8г1Р/1>к) раз больше, чем при полном прилипании к стенкам капилляра, т. е. скольжение эквивалентно уширению капилляра на величину порядка ri . Сила гидродинамического сопротивления движению отдельной сферической частицы при 6ri i o отличается от силы, определяемой по формуле (1.3) (при условии 6Ti i o) лишь числен- [c.21]

Еще одно специфическое свойство НеП связано с проявлением вязкости при движении в нем различных тел и вместе с тем практически с отсутствием в лзкости при течении жидкости через капилляр. Так как по узкому капилляру движется в основном сверхтекучая часть жидкости, то проявляющуюся в этом случае вязкость обычно называют вязкостью нормальной компоненты -rjn (ом. 1.9), ибо твердое тело, движущееся в НеП, испытывает вязкость благодаря трению именно о нормальную часть жидкости. [c.8]

Процесс проникновения экстрагента в твердый растительный материал чаще всего осуществляется по механизму капиллярной пропитки [9, 10], Течение жидкостей через капилляры подчиняется закону Пуайзеля [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология