прямолинейно средняя линейная жидкости

В этой области течения, где имеет место линейное распределение средней скорости, жидкость стремится отклониться от прямолинейного движения, что выражается в перемещении малых количеств жидкости под некоторым углом к стенке. Возмущения скорости в этой области невелики, и жидкость редко покидает эту область. Предполагается, что движение жидкости здесь определяется, в основном, сильными возмущениями скорости, генерируемыми в прилегающей сверху области. С увеличением числа Рейнольдса усиливается обмен жидкостью между подслоем и прилегающей сверху областью. [c.13]

Далее представим себе запаянную пробирку, в которой содержатся жидкость и пар в состоянии, соответствующем точке d. Жидкость и пар разделены мениском. Если из точки d вести систему по путч dike, т. е. повышать температуру, то в точке k мениск исчезнет — в критической точке свойства пара и жидкости одинаковы. Существенно представить себе изменения плотностей жидкости и пара на пути dik. По мере повышения температуры плотность жидкости вследствие обычного термического расширения уменьшается, что же касается насыщенного пара, то его плотность, наоборот, увеличивается вследствие перехода части жидкости в пар и возрастания общего давления системы. В связи с этим полезно привести эмпирическое правило прямолинейного диаметра (правило Кальете и Матиаса), согласно которому средняя плотность жидкости и насыщенного пара является линейной функцией температуры, т. е. [c.14]

Один из наиболее точных косвенных методов определения и Ук — использование правила прямолинейного диаметра Кельтье — Матиасса. Сущность этого правила заключается в том, что средняя плотность жидкости и ее насыщенного пара есть линейная функция температуры. Обозначим плотность жидкости плотность ее насыщенного дара р . Тогда правило Кельтье — Матиасса запишется в следующем виде [c.198]

Наиболее точный косвенный метод определения и основан на использовании правила прямолинейного диаметра Кальтье и Матиас-са. Согласно этому правилу средняя плотность й жидкости и ее насыщенного пара есть линейная функция температуры [c.33]

Это свидетельствует о том, что при расчете градиента скорости по (3.52) принят прямоугольный характер распределения скорости в поровом канале, что согласуется с выводами Е. Ф. Кургаева [72], который предполагает наличие фактического профиля скоростей, близкого к прямоугольному, вследствие турбулентного характера движения жидкости, обусловленного ее пульсациями в поровом пространстве, а также необходимостью наличия большого прямолинейного разгонного участка для формирования параболического профиля. Следует, вероятно, учитывать, что часть энергии движущейся жидкости расходуется на трение между слоями жидкости, в результате чего имеются градиенты скорости по всему сечению потока. Кроме того, в [35] указывается, что разгонный участок не превышает 2% линейного размера зерна и при движении жидкости в порах зернистой среды должна наблюдаться тенденция к формированию криволинейного профиля. Это подтверждается в [90]. Таким образом, числовое значение градиента С, рассчитанное по (3.52), можно считать верхней границей среднего значения этого параметра, т. е. наибольшим из средних расчетных значений для условий турбулентного режима течения, когда неравномерность скоростей по сечению невелика. [c.46]

Правило Кальете и Матиаса. Прямолинейный диаметр. Согласно этому правилу среднее арифметическое из плотности чистой неассоциированной жидкости и плотности ее насыщенного пара (ор-тобарические плотности) является линейной функцией температуры, Соотнощение это показано на рис. 1. Математически оно может быть выражено в виде [c.27]