Рассеяние газа в естественных условиях

РАССЕЯНИЕ ГАЗА В ЕСТЕСТВЕННЫХ УСЛОВИЯХ [c.131]

С помощью дымовых труб обеспечивается удаление топочных газов естественной или искусственной тягой. Движущая сила при естественной тяге зависит от высоты трубы, температуры окружающего воздуха и уходящих топочных газов, гидравлического сопротивления на пути движения газов. Дымовые трубы сооружают из кирпича и железобетона. Высота дымовых труб определяется условиями рассеяния вредных выбросов в атмосфере и необходимостью создания в борове определенного разрежения. [c.234]

Раздел .9 Рассеяние газа в естественных условиях 131 [c.131]

В условиях детонационного взрыва, как и при всех взрывах, необходимо принимать во внимание практическое значение характера падения детонационной и ударной волны на стенку камеры сгорания при косом падении волны сила удара будет зависеть от угла падения волны. Действие ударной волны на перпендикулярную направлению ее распространения поверхность препятствия онределяется давлением во встречной ударной волне, останавливающей движение газа у препятствия, т. е. у стенки. Естественно, что если очаг взрыва расположен очень близко к стенке камеры сгорания, интенсивность удара волны весьма высока. При отдаленности очага детонации от стенки распространение ударной волны, в силу необратимого характера процесса сжатия в волне, сопровождается рассеянием механической энергии. Поэтому по мере распространения волны средняя плотность энергии падает с расстоянием, амплитуда волны уменьшается, а следовательно уменьшается величина импульса о препятствие. [c.242]

До последнего времени отсутствие надежных экспериментальных данных о сжимаемости газов при очень высоких давлениях не позволяло решить вопрос о виде зависимости Р—и—Г для газов, сжатых до плотности жидкостей. Естественно было предположить, что в этих условиях сжимаемость газов будет описываться уравнениями, удовлетворительно описывающими сжимаемость жидкостей. Следует в связи с этим указать на экспериментально установленную идентичность кривых интенсивности рассеяния рентгеновских лучей для диэтилового эфира выше и ниже критической точки для одинаковой плотности (т. е. при различных давлениях). Это значит, что в указанных условиях среднее по времени расположение рассеивающих центров при переходе от газообразного к жидкому состоянию не изменяется. [c.20]

Радиоактивность эманаций закономерна атомы их ядер перегружены нуклонами, составляющими 86 протонов и 118—137 нейтронов. Сочетание в атоме эманации неустойчивого ядра с симметрично замкнутой электронной оболочкой представляет явленпе абсолютно исключительное в природе. В естественных условиях неизвестен какой-либо другой радиоактивный газ, кроме эманации. Вместе с тем это самый редкий, самый рассеянный, самый тяжелый, самый токсичный и самый дорогостоящий из газов, созданных природой. [c.180]

Целесообразно упомянуть о возможности определения состояния примесных инертных газов в ионных кристаллах, используя метод каналирования . Изучение кристаллических дефектов этим методом описано в ряде прекрасных обзоров (см., например, [3]), однако в области ионных кристаллов работав этом направлении лишь начинается. При облучении кристалла какими-либо частицами, например протонами, условия их прохождения зависят от направления падающего пучка. Известно, что частица, движущаяся внутри полости, ограниченной совокупностью соседних параллельных друг другу цепочек из атомов, испытывает в результате электростатического взаимодействия с атомами решетки переменные отражения от стенок канала. Таким образом, в кристалле существуют определенные направления сравнительно легкого проникновения движущихся по этим направления каналированных частиц. Рассеяние под значительным углом, вызванное тем или другим центром рассеяния, естественно, вызывает деканализацию. [c.160]