Амплитуда световой волны

Рис. i. Схема плоского полярископа. Р — плоскость поляризатора, А — плоскость анализатора, — направление отсчета о — амплитуда падающей световой волны o.x=0o os (р—0) и aj,=a sin (Р—0) — амплитуды световой волны для лучей, поляризованных в направлениях главных напряжепий Pj. и Ру соответственно d — толщина образца, б — разность хода К — компенсатор.

Рис. 4-9. Два способа увеличения контраста в световой микроскопии. А. Окрашенные участки клетки уменьшают амплитуду проходяш,их световых волн определенной длины В результате можно получить окрашенное изображение, видимое при прямом наблюдении Б. Амплитуда световых волн, проходяш,их через неокрашенную живую клетку, практически не меняется поэтому многие детали нельзя увидеть при прямом наблюдении. Здесь, однако, имеет место изменение фазы проходяш,его света явление, используемое в фазово-контрастном и интерференционном микроскопах

Здесь будут изложены результаты классической дифракционной теории без подробных выводов [9]. Индекс L относится к элементарному точечному источнику света (фиг. 21) в соответствии с принципом Гюйгенса. При вычислении амплитуды световой волны в точке Р интегрирование должно проводится по обе стороны от точки L в направлении у. Хорошо известным результатом этого интегрирования в случае прямой щели является линейная комбинация так называемых интегралов Френеля [c.50]

Фазово-контрастная микроскопия. Известно, что оптическая длина пути света в любом веществе зависит от показателя преломления. Световые волны, проходящие через оптически более плотные участки объекта, отстают по фазе от волн, не проходящих через эти участки. При этом интенсивность света не меняется, а изменяется только фаза колебания, не улавливаемая глазом и фотопластинкой. Для повышения контрастности изображения в объектив микроскопа вкладывают специальную полупрозрачную фазовую пластинку, в результате чего между лучами фона и объекта возникает разность амплитуд световых волн. Если она достигает /4 длины волны, то возникает заметный для глаза эффект, когда темный объект отчетливо виден на светлом фоне (положительный контраст), или наоборот (отрицательный контраст), в зависимости от структуры фазовой пластинки. [c.9]

Такие пределы интегрирования обычно удобнее для теоретических расчетов, в то время как при измерениях можно ограничиться сравнительно небольшими расстояниями от центра линии. Иногда термин интенсивность используют в более широком смысле, называя им любую из величин, пропорциональную квадрату амплитуды световой волны. [c.12]

В случае когерентного освещения щели происходит суммирование амплитуд световых волн, идущих от отдельных элементов щели, а освещенность [c.17]

Р—0) и ау=а,з1п (Э—6) — амплитуды световой волны для лучей, поляризованных в направлениях главных напряжений Рх и Ру соответственно <2 — толщина образца, б — разность хода К — компенсатор. [c.384]

По волновой теории света интенсивность до. шна быть пропорциональна квадрату амплитуды световой волны. [c.20]

Волновая функция ЧР х, у, г) уравнения Шредингера зависит только от координат и представляет собой амплитуду волн де Бройля. Глубже понять смысл Ч помогает явление интерференции электронных волн (рис. 12). Максимумы и минимумы электронной освещенности соответствуют большему или меньшему числу электронов, оказавшихся в данном месте фотопластинки. В классической волновой теории света освещенность измеряется квадратом амплитуды световой волны, который показывает плотность по- [c.53]

Яркость цветового тона находится в прямой зависимости от амплитуды световой волны, т. е. от величины раздражения всех трех чувствительных центров. Поэтому при сравнении цветов одного цветового тона их яркость можно изобразить суммой [c.49]

Следовательно, если вещество распределено по объему равномерно, амплитуда световых волн, рассеиваемых каждым таким слоем, пропорциональна его объему йх. Разность хода между суммарными электромагнитными волнами, рассеиваемыми двумя слоями с расстоянием между ними й, равна [c.151]

Полная волновая функция может быть теперь представлена комбинированием значений радиальной и угловой частей в соответствии с выражением (3.5). Она нагляднее всего изображается с помощью контурных диаграмм, как это сделано для р -орбитали на рис. 3.7. Однако очень удобным, хотя и приближенным,является представление орбиталей с помощью угловых частей, как показано на рис. 3.6. Оно будет неоднократно использовано на протяжении этой книги. Как видно, волновая функция может иметь положительную и отрицательную области. Однако наблюдаемые свойства электрона зависят не от функции Т, а от функции (в более общем случае — от 4 ), которая всегда положительна. Какова же тогда роль знака и существен ли он вообще Для выяснения этого проведем здесь аналогию с амплитудой световой волны. Она может быть положительной или отрицательной, но знак важен только в том случае, когда две волны интерферируют. Тогда соотношение знаков обеих амплитуд определяет, будет ли происходить при интерференции взаимное ослабление или усиление волн. Аналогично, как будет видно из теории химической связи, важно именно соотношение знаков двух перекрывающихся атомных орбиталей, а не знаки каждой из них в отдельности. [c.46]

Фазово-контрастная микроскопия. Известно, что оптическая длина пути света в любом веществе зависит от показателя преломления. Световые волны, проходящие через оптически более плотные участки объекта, отстают по фазе от волн, не проходящих через эти участки. При этом интенсивность света не меняется, а изменяется только фаза колебания, не улавливаемая глазом и фотопластинкой. Для повышения контрастности изображения в объектив микроскопа вкладывают специальную полупрозрачную фазовую пластинку, в результате чего между лучами фона и объекта возникает разность амплитуд световых волн. Если она достигает [c.9]

Основные закономерности спектра МЧ кристаллической фазы могут быть поняты исходя из известной теоретической работы Мандельштама, Ландсберга, Леонтовича [15]. Согласно развитым в ней представлениям рассеяние света в кристалле, так же как и в жидкости, обусловлено изменениями во взаимном расположении частиц в результате теплового движения, которые влекут за собой местные изменения показателя преломления среды. Однако в отличие от жидкости движение частиц кристалла носит строго когерентный характер и представляется в виде тепловых волн, распространяющихся в кристаллической решетке. Рассеяние света при этом может рассматриваться как результат отражения падающего излучения на поверхностях таких волн. Амплитуда световых волн модулируется упругими колебаниями решетки, что приводит к появлению в спектре рассеяния дополнительных частот. [c.226]

СКИХ уровней, энергии которых могут быть определены при детальном анализе атомных спектров. Отсюда следует, что в волновой модели атома должны быть квантованные энергетические уровни, точно так же как в атомных моделях, построенных по экспериментальным данным. В волновой механике квантованное энергетическое состояние называют собственным значением. Итак, для каждой собственной функции существует соответствующее собственное значение. Интерпретация этого термина довольно сложна. Она основана на аналогии со светом (имеющим также волновую природу), интенсивность которого в данной точке пропорциональна квадрату амплитуды световой волны в этой точке. Аналогично интенсивность электронной волны пропорциональна г з . Однако эта идея сама по себе дает довольно мало информации, и поэтому приходится прибегать к одному из двух следующих способов ее интерпретации. Согласно первому из них, предполагается, что электрон движется вокруг ядра по пути, который не обязательно имеет сферическую симметрию. В этом случае 1)3 представляет собой величину, характеризующую зависящее от времени распределение отрицательного заряда вокруг ядра. Эту динамическую модель электрона довольно трудно себе представить, и она может быть заменена на эквивалентную статическую модель электрона в виде облака отрицательного заряда, распределенного (не обязательно сферически) вокруг ядра, причем плотность заряда в любой элементарной ячейке пространства dxdydz) будет пропорциональна йх йу йг). Эквивалентность этих двух моделей становится очевидной, если представить себе, что ноло-/кения движущегося электрона будут отмечаться точками в пространстве в течение значительного промежутка времени. Плотность точек на этом графике будет выглядеть как облако статического заряда. Согласно второй интерпретации 113 (использование которой более оправдано именно в этой интерпретации, поскольку в ней не принимается, что электрон размазан в пространстве), электрон рассматривается как частица и вероятность его наблюдения в любой точке в канадый момент пропорциональна величине я)) для этой точки. Обе интерпретации полезны. В последней отражен принцип неопределенности Гейзенберга, согласно которому невозможно точно описать и местонахождение электрона в атоме и его энергию (или момент) в одно и то же время. Так, если точно известна энергия уровня, на котором находится электрон, то нельзя проследить его точную орбиту (подобную предложенной Бором). Вместо этого для данного энергетического уровня существует атомная орбиталь несколько размытой формы, определяемой значением вероятности для всех ее точек. Такая орбиталь, обычно обозначаемая как АО, принимает определенную форму, лишь если пренебречь теми ее областями, где вероятность нахождения электрона очень мала. С другой стороны, интерпретация по типу модели облака заряда является несравненно более полезной при наглядном изобрал<ении химической связи. [c.33]

Специальные объектавы с фазовыми кольцами, изменяющие фазу и уменьшающие амплитуду световой волны. На оправе фазовых объективов обозначен дополнительный буквенный индекс Ф Ф-10, Ф-20, Ф-40И ФОИ-90. [c.15]

Микроскопия с фазово-коитрастиым устройством основана на том, что с его помощью различия в фазе световых лучей, возникающие при прохождении их через прозрачные объекты, превращаются в амплитудные, в результате чего объекты становятся контрастными. Глаз человека выявляет различия в длине волны света (цвет) и ее амплитуде (интенсивность, яркость), но не в состоянии заметить смещение фазы. Неокрашенные клетки микроорганизмов хорошо видны в проходящем свете обычного светлопольного микроскопа только в том случае, когда значительная часть энергии света, прошедшего через них, поглощается. При этом выходящая из объекта (клетки) световая волна имеет меньшую амплитуду, т. е. яркость, н этот объект воспринимается глазом наблюдателя как более темный, контрастный по сравнению с окружающей средой. Однако многие микроорганизмы, размеры которых лежат в пределах разрешающей способности микроскопа, мало отличаются по прозрачности (плотности) от окружающей среды. Амплитуда световой волны, проходящей через клетки таких микроорганизмов, почти не меняется, поэтому объекты плохо различимы или даже невидимы в обычный светлопольный микроскоп. Поле зрения кажется наблюдателю почти однородным. [c.91]

Интересующийся читатель с хорошей подготовкой в области электричества и магнетизма может найти подробный вывод уравнения (14.69) в других источниках (см. Berne, Pe ora, 1976). Здесь мы только попытаемся качественно объяснить присутствие некоторых входящих в него величин. Поскольку детектор находится достаточно далеко от образца, телесный угол, под которым образец виден сквозь щель фиксированного размера, уменьшается как квадрат расстояния. Этим объясняется появление величины 1/г . Амплитуда световой волны, излучаемой диполем, линейно зависит от ускорения, которое имеют образующие этот диполь заряды. Из соображений размерности разумно предположить, что оно будет меняться как квадрат частоты излучения. Следовательно, интенсивность рассеянного излучения (квадрат амплитуды) будет зависеть от И, или от Х . Подобно этому амплитуда линейно зависит от величины индуцированного дипольного момента ft, так что интенсивность будет зависеть от или от а . [c.446]

Вращение плоскости поляризации. Теперь попытаемся понять частотную зависимость направления вращения плоскости поляризации и величины вращательной способности холестерика. Типичная, наблюдаемая в холестерическом слое частотная зависимость вращения плоскости поляризации света приведена на рис. 2. Приведенная зависимость находит естественное объяснение, если, как мы делали выше для нематического слоя, разложить амплитуду световой волны на входной поверхности холестерика по так называемым собственным волнам, а потом с учетом различия фазовых скоростей собственных волн найти поле световой волны на выходной поверхности холестерика. Результат такой процедуры для холестерика будет совсем иным, чем для нематика. Во-первых, потому, что в случае нематика собственные волны являются линейно поляризованными, а для холестерика собствекнь е вслкь обладают круговы- [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология