Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей

Рис. V, 1. Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей жидким аргоном при разных температурах и давлениях

В другом методе может быть использован счетчик, чувствительный к рентгеновскому излучению. Этот прибор сконструирован так, как показано на рис. 17.19. Счетчик движется по дуге, регистрируя изменения в интенсивности рассеянных рентгеновских лучей. Этот метод проще и быстрее, а также характеризуется значительно лучшим разрешением, чем можно достичь с помощью пленки поэтому в дальнейшем мы будем обсуждать использование дифрактометра, предназначенного для исследования порошкообразных образцов. [c.386]

Рис. 117. Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей различными веществами.

Закон Фриделя при условии Х<Хк (Ал— длина волны собственных переходов) дифракционная картина имеет центр симметрии (нормальное рассеяние) /(Н)=/(Н), где / — интенсивность рассеянных рентгеновских лучей от монокристалла Н — радиус-вектор узла обратной решетки Н = —Н. [c.279]

Структура жидкости существенно зависит от теплового движения составляющих ее частиц. Для выяснения этой зависимости большой интерес представляют одноатомные жидкости, имеющие наиболее простое строение. Применительно к одноатомным жидкостям разработана теория, позволяющая на основании данных о рассеянии рентгеновских лучей устанавливать их структуру. Для определения ближней упорядоченности используются кривые радиального распределения атомов, вычисленные на основании кривых интенсивностей рассеяния рентгеновских лучей. Они строятся следующим нутем на оси абсцисс откладывается расстояние от произвольно выбранного атома, а по оси ординат — величина 4пг р (г), где р (г) — такая функция радиального распределения, при которой элемент площади под полученной кривой Апг р (г) г дает среднее число атомов. [c.144]

Одной из важных задач при уточнении модели структуры является задача о выборе весовой схемы (набора и) , см. [2], [з1). Введение весовой схемы связано прежде всего с приближенным характером вычислений. Нельзя абсолютно точно построить модель, описывающую зависимость интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от условий съемки и состояния исследуемого образца - приходится вводить различные допущения и ограничения. Нри этом вносится так называемая неустранимая погрешность (погрешность модели) и для уменьшения влияния этой погрешности на конечный результат вводится весовая схема веса при неточно заданной экспериментальной информации выбираются меньшим по абсолютной величине, чем при достоверных экспериментальных данных. Возникает вопрос, как сравнивать, по какому критерию определять близость экспериментальных и теоретических результатов В геометрии близость двух точек определяется расстоянием. Аналогично сравниваются две крив(> е на плоскости, заданные N точками каждая. Для сравнения каждой кривой ставится в соответствие точка из Л/-мерного [c.212]

В объяснении аномальных свойств жидкой воды важную роль сыграло рентгеноструктурное измерение интенсивности рассеянных рентгеновских лучей как функции угла, образованного [c.409]

Интенсивность малоуглового рассеяния возрастает с увеличением различия между электронными плотностями различных типов областей, с которыми связана гетерогенность, например, в набухших полимерах, где интенсивность рассеяния рентгеновских лучей зависит от разности электронных плотностей частиц и растворителя. [c.123]

Чтобы обеспечить сопоставимые значения интенсивности рассеянных рентгеновских лучей, необходимо было получить образцы, содержащие приблизительно одинаковые количества полимера на единицу площади, пронизываемой потоком лучей. Так как синерезис в процессе формирования и последующей обработки структуры, а также капиллярная контракция при высушивании не давали возможности заранее рассчитать окончательную плотность и толщину получаемого при заданных условиях слоя, то приготовлялось несколько однотипных образцов, различающихся лишь толщиной из них затем отбирались образцы, достаточно близкие по содержанию полимера на единицу площади. [c.104]

На рис. 1 представлены результаты измерения зависимости интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от величины угла рассеяния для образцов конденсационных структур, подвергавшихся ацеталированию в течение различных промежутков времени (от 6 до 120 часов). Логарифм интенсивности рассеяния отложен как функция логарифма угла. [c.105]

Для того чтобы найти количественные соотношения между распределениями атомов в твердом растворе и интенсивностью рассеяния рентгеновских лучей, необходимо, прежде всего, записать общее выражение для электронной плотности. Сделаем обычное предположение о том, что распределение электронов представляет [c.21]

Таким образом, интенсивность рассеяния рентгеновских лучей в области обратного пространства, не включающей в себя узлы обратной решетки неупорядоченного сплава, определяется только флюктуациями состава. Напротив, в упорядоченном сплаве, для [c.26]

Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей изучали мето-дo сканирования в диапазоне значении углов 20 от 10 до 70°. [c.120]

Ван-Хов [6] подчеркивает, что обобщенное бинарное пространственно-временное распределение С (г, ) является функцией, связывающей угловые и энергетические зависимости рассеяния нейтронов ядрами твердого тела или жидкости с величинами, характеризующими молекулярную динамику и структуру вещества. Эта функция является естественным обобщением бинарной функции (г), учитывающей статические корреляции, которая используется для количественного описания связи интенсивности рассеянных рентгеновских лучей [4, 5] с молекулярной структурой (когда перенос энергии при рассеянии незначителен по сравнению с энергией рассеиваемых фотонов). В сложных системах, таких, как жидкости или газы, где в отличие от твердых тел положение атомов все время изменяется, эти функции особенно полезны, когда интересуются "усредненными" и "наиболее вероятными" конфигурациями, координацией и движением молекул. В этом разделе представлены количественные соотношения между такими коррелятивными функциями и сечениями рассеяния нейтронов и рентгеновских лучей. Полные выводы этих соотношений не приводятся, так как их можно найти в соответствующей литературе [5,7-18] . Примеры коррелятивных [c.206]

Для аморфных тел и жидкостей при разных длинах волн мы должны получить разные интерференционные картины. Дебай [13] показал, что в случае смещения атомов от положений равновесия мы должны в выражение для интенсивности рассеянных рентгеновских лучей ввести тепловой фактор е (см. ), где М == (sin 0/ ) Из этого выражения можно вывести [c.48]

На примере полиизобутилена мы видим, с какими трудностями приходится сталкиваться, если отказаться от вариаций валентных углов. Представляет интерес, во-первых, расчет конформаций полиизобутилена с учетом по меньшей мере четырех переменных — двух валентных углов и двух углов вращения, во-вторых, учет атомов углерода и водорода метильных групп и, в-третьих, расчет интенсивности рассеяния рентгеновских лучей по полученным из конформационных расчетов координатам атомов. [c.46]

Рис. 1. Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей

Рис. 2. Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в бензоле под обычными углами при температурах

В правом верхнем углу рис. 1 приведена кривая интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в эфире при 180°, охватившая как область обычных углов, так и весь участок РМУ. На рис. 3 и 4 показана часть полученных нами кривых интенсивности РМУ для эфира и бензола соответственно. [c.84]

Наличие небольших областей с упаковкой, присущей чистым компонентам, установленное на основании анализа кривых интенсивности рассеянных рентгеновских лучей на обычных углах, указывает на отсутствие полного молекулярного смешения даже при температурах значительно выше верхней критической температуры растворения. [c.89]

Таким образом, измерение размеров таких неоднородностей или флюктуаций концентрации с помощью метода малых углов является принципиально разрешимой задачей, хотя при ее решении возникает ряд серьезных экспериментальных затруднений. В преодолении этих затруднений решающую роль сыграло применение специально сконструированной вакуумной камеры и счетчика элементарных частиц для регистрации крайне слабой интенсивности рассеянных рентгеновских лучей. Более подробно методика экспериментов описана в предыдущих работах [1—3]. [c.90]

Рис. 1. Кривые интенсивности рассеянных рентгеновских лучей под малыми углами системой СЗз — СНзОН с 32%-ной концентрацией СЗз при температурах

Нами были получены кривые интенсивности рассеянных рентгеновских лучей на малых углах системы сероуглерод — метиловый спирт [c.90]

Исследователя интересует зависимость интенсивности дифракционных лучей от координат атомов в элементарной ячейке кристалла. Но понятно, что и лучи иервичного пучка, и лучи, дифрагированные решеткой кристалла, меняют свою интенсивность при прохождении сквозь толщу кристаллического вещества под влиянием побочных или вторичных эффектов, К таковым относятся, во-первых, общая зависимость интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от угла рассеяния (поляризационный фактор Р)] во-вторых, зависимость интенсивности рассеяния от кинематической схемы прибора (фактор Лорентца ) в-третьих, поглощение рентгеновских лучей в кристалле (адсорбционный фактор Л) в-четвертых, зависимость интенсивности дифракционных лучей от степени совершенства кристалла (первичная и вторичная экстинкции). [c.74]

В идеальном кристалле атомы, ионы или молекулы находятся на определенных расстояниях от любого другого атома, иона или молекулы, который принят за начало координат. В газе молекулы в каждый данный момент находятся в произвольных положениях. Жидкости занимают промежуточное положение между кристаллами и газами хотя молекулы в них и не располагаются в виде определенной решетки, но некоторый порядок все же имеется. При детальном анализе интенсивности рассеянных рентгеновских лучей можно вычислить распределение атомов или молекул в жидкости и построить график, изображенный на рис. 19.16. На ординате отложена вероятность нахождения атомов на расстоянии г от определенного атома. Эта вероятность определяется формулой 4лг2р, где р — локальная плотность атомов (число атомов на единицу объема). Площадь под графиком радиальной функции распределения 4яг р между двумя значениями г равна числу атомов, содержащихся в соответствующем сферическом слое. Плавная параболическая кривая (рис. 19.16) соответствует произвольному распределению [c.584]

До последнего времени отсутствие надежных экснеримен-тальных данных о сжимаемости газов прп очень высоких давлениях не позволяло решить вопрос о виде зависимости Р — V — Т для газов, сжатых до плотности жидкостей. Естественно было предположить, что в этих условиях сжимаемость газов будет описываться уравнениями, удовлетворительно описывающими сжимаемость жидкостей. Следует в связи с этим указать на экспериментально установленную идентичность кривых интенсивности рассеяния рентгеновских лучей для диэтилового эфира выше и ниже критической точки для одинаковой плотности (т. е. ири различных давлениях). Это значит, [c.17]

На. малоугловых рентгенограммах обычно наблюдаются или максимум интенсивности (малоугловой рефле.кс), или монотонный спад интенсивности рассеянных рентгеновских лучей при возрастании угла 0. По значению угла 0, соответствующему малоугловому рефлексу, по фор.муле (2.8) можно рассчитать величину й, которая в этом случае называется большим периодом. Большой период наблюдается у многих кристалличеоких полимеров и изменяется при переходе от одного полимера к другому от нескольких сотен до нескольких тысяч ангстрем. [c.51]

Образцы, подвергавшиеся более длительному дополнительному ацеталированию, приобретают некоторую устойчивость к силам капиллярной контракции и после высушивания в той или иной степени сохраняют пористость. Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей этими образцами возрастает особенно значительно при наименьших углах, что свидетельствует о наличии более крупных пор. Так, кривая 2 (продолжительность ацеталирования — 17 часов) довольно четко делится на два участка один из них (в области больших углов) вполне аналогичен кривой 1 и соответствует тем же мелким неоднородностям, которые характерны для чистых криптоконденсационных систем. Другой участок этой кривой, в логарифмических координатах на всем своем протяжении почти строго линейный, соответствует определенному распределению пор по размерам, включающему и довольно крупные поры. Таким образом, этот образец уже выявляет признаки существования устойчивой пористости вообще же по своим свойствам он еще очень близок к криптоконденсационной структуре. [c.107]

Так как толщина зон составляет всего несколько межатомных расстояний, то рефлексы выделений представляют собой стержни в обратном пространстве матрицы, длина которых —ijD соизмерима с основными векторами обратной решетки матрицы. Направление этих стержней перпендикулярно к плоскости пластины, т. е. совпадает с направлениями типа <Ю0>. Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей неоднородно распределена вдоль этих стержней. Она имеет максимум в середине каждого стержня в точках обратного пространства, отвечающих параметрам тетра-гопальной решетки выделения [c.238]

По аналогии с вышеприведенными соотношениями для рассеяния нейтронов интенсивность рассеянных рентгеновских лучей можно выразить через дифференциальное сечение рассеяния [19], связанное с обобщенной коррелятивной функцией атомных электронов С г, г). Далее, принимая во внимание, что электронные состояния не являются возбужденными и что при исследовании рассеяния рентгеновских лучей разрешение энергии недостаточно для точного определения сопряженного с у1олекулярными колебаниями энергетического спектра [c.212]

Структура жидкости существенно зависит от теплового движения составляющих ее частиц. Для выяснения этой зависимости большой интерес представляют одноатомные жидкости, имеющие наиболее простое строение. Применительно к одноатомным жидкостям разработана теория, позволяющая на основании данных о рассеянии рентгеновских лучей устанавливать их структуру. Для определения ближней упорядоченности используются кривые радиального распределения атомов, вычисленные на основании кривых интенсивностей рассеяния рентгеновских лучей. Они строятся следующим путем на оси абсцисс откладывается расстояние от произвольно выбранного атома, а по оси ординат — величина4л,г р(г), где р(/ )—такая функция радиального распределения, при которой элемент площади под полученной кривой 4яг р(г) дает среднее число атомов, находящихся на расстоянии от г до (г+с(г) от выбранного атома. Такая кривая для жидкого свинца вблизи температуры плавления представлена на рис. 39. При беспорядочном распределении кривая ) имела бы вид параболы 4пг р , где ро представляет среднюю атомную плотность жидкости. Но, как следует из приведенного примера, реальная кривая (2) имеет вид отличный от параболы и только с ростом расстояния приближается к ней. Существование максимумов указывает на наличие в жидкостях предпочтительных расстояний, т. е. указывает на определенную структуру жидкости. Как правило, кривые радиального распределения [c.173]

Для решения структурной задачи по определению взаголного расположения атомов необходимо по интенсивности рассеяния рентгеновских лучей найти с нкцию распределения электронной или атомной плотности. Сферически симлютричная функция распределения f ) определяет вероятность того, что на ка ШХ-то расстояниях V и каким-то количеством атомов "Z" окружен любой атом, принятый за начало координат. [c.236]

Такш образом, рассттренные примеры показывают, что бедность дифракционного материала (размытие и налонение дифракционных пиков) не является препятствием для изучения структурных характеристик методом РРА, поскольку используется информация, относящаяся не к отдельным участкам дифракционной картины, а ко всей кривой интенсивности рассеяния рентгеновских лучей. Важным преи-вдществом рассматриваемого метода, по сравнению с другими физическими методами является то, что основная информация, получаемая из него,- межатомные расстояния в структуре - практически не зависит от размеров частиц и может быть извлечена при изучении любых объектов, включая кластерные. Применение метода РРА для определения размеров частиц < 3G 1 расширяет возможности дифракционного метода. [c.242]

Измерение интенсивности рассеяния рентгеновских лучей производилось от = 0,006 (15 ) до = 1 (90°). Ввиду большой поглощатель- [c.83]

С повышением температуры образца жидкость и пар продолжали оставаться в равновесии и проходили через критическое состояние— ьернее, близкое к нему. Полученные кривые интенсивности исправлялись на поглощение стенками ампулы и приводились обычным путем к электронным единицам. С целью проверки работы всей установки в целом нами проведен ряд измерений с водой, бензолом, альбумином, сажей и гемоглобином, ранее исследовавшимися, другими авторами [11 —15] в основном фотографическим методом. Хорошее совпадение полученных результатов подтвердило положительные качества установки и преимущество применявшейся нами ионизационной методики (счетчик элементарных частиц) и дифференциальных фильтров [10]. Коллимационная поправка для эфира вводилась по способу, предложенному Франклином [17]. Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в бензоле получены при оптимальных [18] условиях коллимации, исключавших необходимость внесения коллимационных поправок [c.83]

Сравнительно высокий процент относительной доли интенсивности рассеяния рентгеновских лучей неоднородностями радиуса допускает предположение об их упаковке, приближающейся к плотной. В таком случае, согласно работам [27 и 28], можно ожидать появления ряда слабых максимумов на кривой РМУ. Кривые рис. 4 были получены со сравнительно большими интервалами отсчета угла рассеяния, что могло привести к сглаживанию слабых максимумов. Для проверки этих предположений были проведены в неизменных условиях контрольные измерения интенсивности РМУ для бензола с отсчетом угла рассеяния через каждую минуту. Полученные кривые приведены на рис. 5, где в правом верхнем углу показано, каким способом уточнялось положение каждого максимума [29]. Исходя из предположения, что области флюктуаций плотности имеют сферическую форму и используя соотношения, полученные Юдовичем [27, 28], определяли размеры этих областей. Соответствующие им радиусы вращения приведены в табл. 2. Совпадение значений с хорошее. [c.87]

Обычно наблюдается, что, если связывающими силами в кристалле являются силы электростатического притяжения между противоположно заряженными ионами, кристалл обладает большей прочностью но сравнению с кристаллом, содержащим молекулы такой же формы, удерживаемые более слабыми силами, такими, как силы Ван-дер-Ваальса. Большая прочность и более высокие точки плавления также присущи наличию ионной связи. Слабо связанные кристаллы молекулярного соединения будут в большей степени обнаруживать тепловые движения атомов. Как указывалось, такое изменение в тепловом движении может обнаруживаться по уменьшению интенсивности рассеяния рентгеновских лучей, поскольку угол Брэгга 0 увеличивается. В таком случае можно применить интерпретации Пауэлла и Хьюза [223]. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология