Кинематика потока в лопастных насосах

КИНЕМАТИКА ПОТОКА В ЛОПАСТНЫХ НАСОСАХ [c.192]

Кинематика потока в лопастных насосах [c.193]

Регулирование режима работы насоса изменением кинематики потока на входе в рабочее колесо насоса осуществляют установкой поворотно-лопастного направляющего аппарата у входа в рабочее колесо. Поворотно-лопастный направляющий аппарат изменяет момент скорости (закрутку) потока на входе в рабочее колесо. При этом закрутка по направлению вращения рабочего колеса (положительная) уменьшает напор насоса, а против вращения (отрицательная) увеличивает напор. Этот способ регулирования допускает изменение подачи на 25 % при понижении напора на 15 % и уменьшении потребляемой мощности на 30 % от номинальной. КПД насоса при указанной глубине регулирования снижается на 2-3 %. Регулирование параметров насоса входным направляющим аппаратом экономически целесообразно и конструктивно осуществимо на крупных насосных агрегатах в системах, где статический напор составляет незначительную часть напора насоса. [c.75]

Перепад давлений Ah связан только с кинематикой потока. Из уравнения (3-42) видно, что при увеличении геометрической высоты всасывания уменьшается давление на входной кромке лопатки. При достаточно большой геометрической высоте всасывания давление на входной кромке лопатки становится настолько малым, что жидкость вскипает и возникает кавитация. Таким образом, кавитация ограничивает высоту всасывания насоса. Высота всасывания, при которой начинается кавитация, называется критической. Критическая. высота всасывания зависит от режима работы насоса. При увеличении числа оборотов критическая высота всасывания у всех лопастных насосов уменьшается. При увеличении подачи критическая высота всасывания у центробежных насосов уменьшается у осевых насосов она максимальна при подаче, близкой к оптимальной, и уменьшается как при увеличении, так и при уменьшении подачи. [c.181]

Проточная часть центробежного насоса образуется стенками входного устройства, лопастного колеса и отводящего устройства. Стенки входного и отводящего устройств неподвижны, так что скорости потока относительно стенок будут абсолютными. Рабочее колесо совершает вращательное движение, которое является переносным, а скорости потока относительно стенок межлопаточных каналов с точки зрения неподвижного наблюдателя будут относительными. Вследствие сказанного, анализ кинематики жидкой среды в рабочем колесе целесообразно проводить методом построения плана скоростей, известным из курса теоретической механики. В теории лопастных машин план скоростей чаще называют треугольником скоростей. Абсолютная скорость V в области рабочего колеса является векторной суммой относительной IV и переносной О (см. рис. 2.2). [c.47]

Уравнение Эйлера в виде выражения (3.26) или (3.27) широко используется при анализе работы лопастных нагнетателей. Особенность этого уравнения состоит в том, что оно получено в предположении, что все струйки в рабочем колесе движутся одинаково. Это возможно только тогда, когда рабочее колесо нагнетателя имеет бесконечное число лопаток, между которыми существует бесконечно малое пространство. В действительности рабочее колесо например центробежного насоса, имеет всего шесть — восемь лопаток, следовательно, существует значительное межлонастное пространство, в котором поток деформируется. Проанализируем влияние конечного числа лопаток на величину теоретического напора, воспользовавшись методом Стодолы — Майзеля. Для анализа установившегося движения в рабочем колесе необходимо рассматривать течение жидкости в относительном движении, т. е. в системе координат, связанной с рабочим колесом. Кинематика потока жидкости в рабочем колесе несколько изменится в этой системе координат. Остановимся подробнее на этом вопросе. Представим себе цилиндр, заполненный идеальной жидкостью и жестко соединенный со стержнем в точке 1. Внутри цилиндра поместим невесомую крестообразную пластину (рис. 3.7), на которой заметим точку 2. Начнем вращать с угловой скоростью соо стержень с цилиндром в направлении, указанном стрелкой. Точка 1 в этом случае переместится в положение Г, а точка 2 вследствие инерционности пластины и отсут- [c.56]