Течение смачивающих пленок

Для многих реальных случаев, которые будут рассмотрены ниже, давление газа над пленкой можно считать постоянным, а влиянием силы тяжести и капиллярного давления можно пренебречь по сравнению с градиентом расклинивающего давления. Это позволяет в уравнения течения смачивающих пленок ввести в качестве градиента гидродинамического давления градиент расклинивающего давления, взятый с обратным знаком, или градиент толщины пленки [c.27]

Течение смачивающих пленок [c.313]

Рис.Х. 14. Течение смачивающей пленки под действием приложенного к ее поверхности Постоянного напряжения сдвига

С целью проверки полученных уравнений были поставлены эксперименты [145, 146] с кварцевыми капиллярами, в которых между менисками льда находился пузырек воздуха, что отвечает модельной схеме на рис. Х.28. Эксперименты велись на установке, подобной примененной ранее при изучении термокапиллярного течения смачивающих пленок (см. 5). Схема заполнения капилляра бидистиллятом показана на рис. Х.29, а. Кратковременным понижением температуры до —40° С вода в капилляре замораживалась. Затем, постепенно повышая температуру концов пластины термоэлементами, создавали и поддерживали постоянный градиент температуры У7 = 3,8 4 0,1 град/см. При этом добивались такого распределения температуры, чтобы точка, отвечающая температуре [c.351]

Условия течения смачивающих пленок существенно меняются, если к их поверхности, граничащей с газом, приложено тангенциальное напряжение т. Оно может передаваться пленке, например, под действием обдувающего потока газа или создаваться градиентом поверхностного натяжения пленки T = grada, вызванным температурной или концентрационной зависимостью-о. [c.29]

Течение смачивающих пленок под действием T = grada(7 ) носит название термокапиллярного течения [61]. Оно исследовано путем измерения скоростей смещения пузырьков газа в тонких цилиндрических капиллярах под действием постоянного градиента температуры V7 = onst. Смещение пузырька происходит в результате перегонки пара на холодный мениск и термокапиллярного течения пленки, также направленного в холодную сторону, так как да дТ)<0. Скорость термокапиллярного течения, пересчитанная на скорость смещения пузырька VT=qr равна [c.29]

Поле дальнодействующих поверхностных сил йзменяет состав и свойства жидкостей вблизи поверхностей раздела. Ясно, что эти изменения должны в той или иной мере влиять на протекающие здесь процессы массопереноса. К числу наиболее известных процессов переноса, обусловленных зарядом поверхностей,- относятся электрокинетические явления. Они не включены в эту главу в связи с тем, что составили содержание трех недавно вышедших монографий [1 —3]. Начнем дальнейшее изложение с менее известных явлений — капиллярного осмоса и диффузиофореза, впервые рассмотренных Дерягиным с сотр. [4]. Затем будут обсуждены явления фильтрации жидкостей в тонких порах и течение смачивающих пленок. В заключение этой главы обсуждается природа термоосмотического и термокристаллизационного течения жидкостей. [c.289]

Хотя этот механизм массопереноса может играть весьма существенную роль, особенно при течении смачивающих пленок растворов ПАВ, уравнение (Х.76) пока не было подвергнуто прямой экспериментальной проверке. Известны, однако, многочисленные эксперименты со свободными и эмульсионными пленками, стабилизированными ПАВ, где эффект Марангони—Гиббса проявляется заметно [86—89]. Влияние этого эффекта на кинетику утончения смачивающих пленок теоретически рассматривалось в работах [90, 91]. Чиз-маджев и сотр. [92] показали, что он может быть ответственным за образование толстых (толщиной до 1 мкм) неравновесных пленок на частично погруженных в раствор злектролита электродах. [c.322]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология