Жидкость тепловые свойства

Е. Конструкционные материалы. Основными конструкционными материалами являются алюминий, углеродистая и нержавеющая стали. Выбор материала определяется расчетными предельными значениями давления и температуры, а также коррозионной стойкостью. В отсутствие коррозионных жидкостей высокая теплопроводность алюминия обеспечивает самую низкую стоимость теплообменника. Алюминий целесообразно применять в диапазоне температур от криогенных до 250 °С, углеродистую сталь — от 250 до 480 "С, нержавеющую сталь — в диапазоне 250—650 С. Для работы при высоких температурах в условиях коррозии предпочтительно использовать нержавеющие стали. Медь удобна для паяных конструкций и обеспечивает идеальные тепловые свойства. Тем не менее ее применяют только в коррозионной среде, где неприменим алюминий. В большинстве автомобильных радиаторов применяются медь или медные сплавы. [c.307]

На каждой ступени анализа Чепмена — Энскога получается соответствуюш ая система уравнений законов сохранения. Например, как будет показано, решение низшего порядка не содержит тепловых потоков и напряжений. Если эту функцию подставить в уравнение Больцмана и образовать три первых момента, то вследствие структуры получаемые в результате макроскопические уравнения будут содержать только гг, и и Г. Это уравнения Эйлера. Они описывают газ, который не содержит ни тепловых потоков, ни напряжений идеальная жидкость). Такое свойство присуш е состоянию жидкости, близкому к равновесию. Чтобы описать состояния, более удаленные от равновесного, где суш е-ствуют напряжения и тепловые потоки, необходимо использовать следующие члены разложения . Например,уже содержит Q [c.274]

Тепловые свойства газа и жидкости [c.41]

Хотя за последнее время появился ряд работ, посвященных изучению тепловых свойств жидкостей, они [c.7]

Вязкоупругие жидкости. Реологические свойства этих жидкостей зависят от предшествующего поведения жидкости и не могут быть описаны с помощью одного лишь соотношения между касательным напряжением и скоростью сдвига. В связи с этим выбор подходящего основного уравнения и решение соответствующих задач тепловой конвекции представляются весьма [c.419]

Отличаются своим поведением ароматические углеводороды и при сгорании в двигателях. Их сгорание сопровождается повышенными тепловой напряженностью двигателя и нагарообразованием, в результате чего наблюдается самовоспламенение топлива. Ароматические углеводороды чувствительны к температурному режиму двигателя, отчего с повьппением температуры рабочей смеси или охлаждающей жидкости антидетонационные свойства их ухудшаются. Все ароматические углеводороды полностью растворимы в углеводородах других классов. [c.288]

Ф и л и п п о в Л. П. Об относительных методах измерения тепловых свойств жидкостей.— Инженерно-физический журнал , 1961, И. [c.321]

Различают два вида жидкостей капельные и газообразные. Капельные жидкости (в дальнейшем для краткости -жидкости) представляют собой жидкости в общепринятом понимании этого слова - вода, нефть, керосин, машинные масла и т. д. Газообразные жидкости (газы) воздух, пары капельных жидкостей, различные технические газы обладают, наряду с общими свойствами капельных жидкостей, рядом свойств, отличающих их от капельных жидкостей. Так, например, молекулы жидкости находятся в непрерывном хаотическом тепловом движении, отличающемся от такого движения в газах. В жидкостях это движение представляет собой сочетание колебаний с частотой 10 Гц около мгновенных центров со стохастическим скачкообразным переходом от одного центра к другому. Тепловое движение молекул газа - постоянная скачкообразная перемена мест. В газах молекулы в среднем отстоят сравнительно далеко друг от друга и имеют большие скорости поступательного (теплового) движения. Поэтому межмолекулярные силы в газах незначительны, вследствие чего при отсутствии внешних сил молекулы газа более или менее равномерно распределяются по всему предоставленному им объему. [c.9]

Природа поверхностной миграции позволяет уяснить различия между адсорбцией на поверхностях жидкости и твердого тела. Можно с хорошим приближением принять, что теплота адсорбции (АН) одинакова во всех точках поверхности жидкости. Другими словами, такая поверхность по своим адсорбционным свойствам полностью гомогенна и адсорбированные на ней молекулы можно уподобить идеальному двухмерному газу, скользящему во всех направлениях. Их хаотическое движение нарушается только упругими столкновениями. Оно аналогично хаотическому трехмерному движению молекул идеального газа. В случае реальной жидкости тепловое движение молекул на поверхности нарушает такую простую картину, но не очень значительно [44]. [c.258]

В общем можно констатировать, что при развитом пузырьковом кипении коэффициент теплоотдачи зависит от физических свойств жидкости, теплового потока (или 0), давления (или температуры) насыщения и совокупности свойств системы жидкость—поверхность нагрева. [c.32]

Еще хуже последствия от охлаждения материальных трубопроводов ректификации есть процесс разделения жидкостей, основанный на их тепловых свойствах, т. е. на различии температур кипения составных частей разделяемой смеси жидкостей поэтому в различных аппаратах, а также в трубопроводах, связывающих эти аппараты, должны поддерживаться определенные температуры паров или жидкостей, протекающих через эги трубопроводы. [c.140]

Курбатов В. Я- Зависимость тепловых свойств жидкости от температуры.— Труды Ленингр. технолог, ин-та им. Ленсовета, 1947, вып. 13. [c.369]

Перенос тепловой энергии в многофазных полидисперсных средах происходит через непосредственные контакты между твердыми частицами и через разделяющий их промежуточный слой газа или жидкости. Поэтому при установлении общих закономерностей, определяющих теплопроводность горных пород, необходимо рассматривать такие факторы, как физико-химическая природа твердого вещества породы и насыщающего ее флюида, количественное соотнощение твердого вещества и газообразной или жидкой фаз, взаимное расположение компонентов и фаз и их физико-химическое взаимодействие. Перечисленные факторы при передаче тепла неравнозначны. Опыты, выполненные на упаковках из шариков с весьма различными свойствами (металл, кварц), показали, что физико-химическая природа материала частиц не определяет теплопроводности зернистой среды, так как доля тепла, передаваемого через непосредственный контакт твердых частиц, мала по сравнению с теплом, передаваемым от частицы к частице через промежуточный слой [51]. Таким образом, тепловые свойства промежуточной среды между частицами, в особенности поверхностной фазы, ее количество и пространственное расположение имеют первостепенное значение для теплопроводности горных пород. [c.116]

В качестве второго примера рассмотрим мысленный эксперимент с двумя смешиваемыми жидкостями 1 и 2, состоящими из вытянутых молекул. Компонент 1 имеет центросимметрические молекулы, компонент 2 — полярные молекулы. Все эксперименты проводятся в постоянном электрическом поле Е. В чистой жидкости 1 при наличии поля векторный порядок отсутствует, ( os 6) = = О, где 0 — угол между длинной осью и Е. В жидкости 2 ( os 0 > имеет ненулевое значение. Добавляя вещество 2 в малой концентрации к растворителю 1, мы получаем поляризованную фазу. Однако у тепловых свойств не появляется никаких особенностей. [c.332]

Очень важно перед изучением характеристик тепловых циклов найти рабочие жидкости, физические свойства которых позволили бы разработать цикл в температурных пределах его эксплуатации. Для этого необходимо выбирать рабочие жидкости с низкой температурой замерзания и низкой вязкостью. В частности, при утилизации тепла, образующегося при ожижении природного газа, температура замерзания рабочей жидкости должна быть ниже -162°С. [c.66]

Понятие тепловые свойства полимера включает в себя удельную теплоемкость, теплопроводность, температуропроводность, степень кристалличности при нормальной температуре, температуру перехода и объемный коэффициент термического расширения. Вязкотекучие свойства полимера зависят от того, является ли его расплав ньютоновской жидкостью или нет, кроме того, они определяются средней величиной вязкости, которая в свою очередь зависит от структуры полимера. [c.345]

При распространении акустической волны, вследствие различных тепловых свойств дисперсионной среды и дисперсной фазы, между ними происходит теп.лообмен, который приводит к дополнительному поглощению акустической энергии а . Этот факт был теоретически исследован Исаковичем [34]. При распространении звука в гомогенных жидкостях изменение температуры происходит адиабатически. Изотермические сжатия и разрежения могут быть заметны лишь на высоких частотах (порядка 10 МГц), при которых температурная волна (Хт) соизмерима с Я. В эмульсиях же при г X температура дисперсной фазы и дисперсионной среды при адиабатических сжатиях и разрежениях меняется по-разному. Это должно приводить к теплообмену между фазами и соответственно к дополнительному затуханию — термическому поглощению. Значение термического поглощения на высоких частотах Исакович определяет выражением [c.222]

Филиппов Л. П., Исследование теплопроводности жидкостей. Изд. МГУ, 1970 Филиппов Л. П., Измерение тепловых свойств твердых и жидких металлов при высоких температурах. Изд. МГУ. 1967. [c.118]

В настоящее время широко применяются для определения тепловых свойств материалов методы регулярного режима, разработанные Г.М. Кондратьевым и его учениками [ 22, 27], с помощью которых определяют теплопроводность жидкостей [ 2, 13, 17, 26, 21, 35 и др.] и твердых веществ [ 3, 4, 18, 23, 25, 26 и др.]. [c.63]

В физике твердого тела для различных классов кристаллов наблюдаются сверхсостояния (сверхпроводимость, ферромагнетизм и сверхпластичность для металлов, сегнетоэлектрическое состояние для диэлектриков), для квантовой жидкости (гелия) наблюдается сверхтекучесть. Полимеры обладают своим сверхсостоянием, которое называется высокоэластнческим состоянием. Высокоэластическое состояние объясняется не только структурой полимерных молекул или макромолекул, но и свойством внутреннего вращения, известным для простых молекул в молекулярной физике. Теория высокой эластичности основывается на применении конформ анионной статистики макромолекул, которая является развитием статистической физики в физике полимеров. Аморфные полимеры по структуре сложнее, чем низкомолекулярные вещества, но в их ближнем порядке примыкают к строению жидкостей. Релаксационные и тепловые свойства расплавов полимеров и жидкостей во многом аналогичны (процесс стеклования, реология). Кристаллические полимеры по своему строению похожи на твердые тела, но сложнее в том отношении, что наряду с кристаллической фазой имеют в объеме и аморфную фазу с межфазными слоями. По электрическим свойствам полимеры — диэлектрики и для них характерно электретное состояние, по магнитным свойствам полимеры — диамагнетики, а по оптическим свойствам они характеризуются ярко выраженным двойным лучепреломлением при молекулярной ориентации. При этом все полимеры обладают уникальными механиче- [c.9]

При пленочном кипении пар образует с. юй, отделяющий поверхность нагрева от Массы жидкости. Вследствие малой теплопроводности слоя пара интенсивность теплоотдачи при пленочном кипении во много раз меньше, чем при пузырьковом. Возникновение того или другого вида кипения определяется величиной удельного теплового потока (или температурного напора между поверхностью нагрева и кипящей жидкостью), физическими свойствами [c.124]

В этом выражении 0 и 0о являются соответственно действительной и адиабатической температурами в данной точке Р на границе. Поверхностный интеграл вычисляется по всем элементам поверхности йАр на границе. Нп Р )—скорость теплового потока в единицу времени на единицу площади поверхности твердого тела в точке Р. Хотя уравнение (6.2.1) является линейным, оно не означает, что тепловые свойства жидкости подчиняются линейным законам. Необходимо только, чтобы тепловые возмущения, порожденные теплообменом на поверхности, удовлетворяли принципу суперпозиции в определенном диапазоне температур. [c.123]

Уравнение (11) приложимо к любой жидкости независимо от того, обладает ли она внутренним трением при течении или нет, но ее практическое применение ограничено теми жидкостями, тепловые свойства которых можно найти в таблицах (водяной пар, лммиак и др.) или же могут быть вычислены (напр, идеальный газ). Для вычисления по таблицам необходимо предварительно знать давление и температуру (и другие свойства в случае влажных паров). Если эти величины могут быть точно измерены для обеих секций / и // (см. рис. 29, стр. 887), то коэфициент а превращается в единицу . На практике обычно бывает неудобно или даже невозможно измерить температуру газа в узком поперечном сечении. Поэтому обычно вычисляют i , измеряя в предположении наличия адиабатического потока без внутреннего трения (постоянная энтропия). Для этой цели удобно пользоваться диаграммой Моллье (см. стр. 120) (диаграмма зависимости энтропии и общего теплосодержания), составленной для исследуемой жидкости. [c.901]

Давление насыщенных паров, температура начала кипёния и коэффициент теплопередачи находятся по известным уравнениям в завдамости от физи-ко-химических свойств, гидродинамики движения фаз и тепловых свойств теплоносителя и испаряющейся жидкости. Коэффициент массопередачи принимается постоянным. [c.23]

Из анализа рентгенограмм жидких и твердых металлов следует, что координация атомов в процессах плавления изменяется мало, межатомные расстояния в жидкой и твердой фазах отличаются на несколько процентов. На основании этих данных возникли новые представления о природе жидкого состояния. Как видно, жидкость состоит из множества агрегатов молекул, внутри которых частицы расположены в определенном порядке, подобно порядку в кристаллах. Такие агрегаты часто называют сиботаксическими группами. Идея о существовании сиботаксических групп впервые выдвинута в 1927 г. американским физиком Стюартом. Согласно представлениям Стюарта, существование этих групп весьма кратковременно в результате теплового движения одни из них распадаются, другие образуются в новых местах. Наличие таких упорядоченных агрегатов молекул является причиной существования ближнего и отсутствие дальнего порядка в жидкости. Хаотичность в образовании и распаде сиботаксических групп обусловливает отсутствие в жидкости анизотропности свойств, которая характерна для твердого состояния. Ближний порядок усиливается с понижением температуры. Особенно отчетливо он обнаруживается в жидкостях, охлажденных ниже температуры крн- [c.226]

Фурфурол С4Н3О сон получается действием серной кислоты на клетчатку, содержащуюся в отрубях и других продуктах растительного происхождения. Он представляет собой жидкость от желтого до бурого цвета с запахом хлеба. Тепловые свойства его хуже, чем нитробензола. Фурфурол ограниченно растворим в воде. В парах ядовит. [c.344]

Рассмотрим оба эти вида потерь тепла. Составим уравнение теплового баланса элемента йг эксплуатационной колонны или фонтанных труб за время г (рис. 3). Считаем движение установившимся. Приток тепла происходит через нижнюю грань с температурой а отток — через верхнюю грань с температурой ТПусть — температура окружающей среды С —весовой расход жидкости С — теплоемкость жидкости Усм — удельный вес газированной жидкости К — коэффициент теплопередачи, зависяшдй от вязкости жидкости, теплопроводности стенок труб, толщины стенок, тепловых свойств грунта и т. д. [c.135]

Для решения этой проблемы были предложены различные пути (см. раздел IV), однако имеется много оснований утверждать, что уравнения, выведенные для тарельчатых колони, вполне пригодны и для насадочных колонн. По этим соображениям, а также учитывая то обстоятельство, что объяснения и уравнения для тарельчатых колонн относительно проще и лежат в основе теории перегонки, в следующем пункте рассматривается непрерывная, или стабилизированная, разгонка на тарельчатых колоннах. Далее принято, что колонна работает адиабатично, что теплоты смешения паров и жидкостей незначительны и ими можно пренебречь и что рассматриваемые вещества имеют одинаковые тепловые свойства. Эти упрощающие предположения часто применяются и известны под названием обычные упрощающие предположения . Дальнейшие рассуждения основаны на ранних работах Сореля [108] и упрощениях, введенных Льюисом [109] и Мак-Кэбом и Тиле [115]. [c.45]

Особая структура граничных слоев порождает и отклонения от объемных значений других тепловых свойств. Так, авторы работы [28] показали, что прослойки воды в пакетах из слюдяных листков то.тщиной около 0,1 мк обладают в тангенциальном направлении теплопроводностью, на 1—2 порядка превышающей объемные значения. Этот эффект исчезал и теплопроводность водных прослоек принимала объемное значение при нагреве выше 60° С, а также после гидрофобизации поверхности слюды. Если прослойки образованы из спирта, то различие теп-ловодностей было меньше, а в случае СС14 отсутствовало полностью. Все это подтверждает связь эффекта с особой структурой граничных слоев полярных жидкостей, индуцированной поверхностными силами слюды. [c.36]

Слой пены, нанесенный на поверхность горящей жидкости, сверху подвергается воздействию теплового излучения пламени и потоков горячих газообразных продуктов горения, снизу — нагретой до кипения жидкости. Тепловое излучение и продукты сгорания ускоряют процесс разрушения незначительно. Решающее воздействие на поиу оказывает горящая жидкость, под влиянием которой стенки пузырьков пены разрушаются. В полость пузырька проникают пары, которые увеличивают его объем до тех пор, пока внутри его парциальное давление паров горючей жидкости не станет равным давлению насыщенных паров. Наибольший размер пузырька зависит от начального размера, давления насыщенных паров горючей жидкости при данной температуре и от физико-химических свойств пены. При некоторых условиях конечный размер пузырька становится очень большим и пенный слой прорывается. Давление насыщенных паров нефтепродукта в пузырьке уравновешивает силы поверхностного натяжения. Уравнение, связывающее начальный размер пузырька с его конечным размером, можно представить з следующем виде [c.90]

Тепловое моделирование невозможно осуществить на отличной от натуры жидкости, так как нельзя подобрать две разные жидкости, физические свойства которых могли бы одновременно обеспечить условия Re = idem и Рг = idem. [c.92]

Определение теплофизических характеристик различных веществ методом цилиндрического зонда основывается на аналитическом описании температурного поля, создаваемого действием постоянного бесконечно длинного линейного источника тепла в неограниченной среде. В большинстве работ данный метод применяется для определения коэффициента теплопроводности грунтов, почв, сыпучих веществ, теплоизоляционных материалов, жидкостей и газов [20, 134—141]. Для вывода расчетных формул воспользуемся решением Блэквелла [138—139], учитывающим раз1меры зонда, его тепловые свойства, а также тепловое сопротивление между зондом и средой. [c.161]

Второй пример, подтверждающий возможность двухнаправленной массопередачи, связан с расчетом показателей абсорбции для колонны с теоретическими тарелками. Расчет выпол нен методом от тарелки к тарелке с учетом тепловых балансов [4]. Результаты для тарелок 1—б приведены в табл. 2. Исходные данные для расчета таковы жирный газ содержит (мол. %) метана 40, этана 40, пропана 23, -бутана 7 темиература газа 30 °С давление в абсорбере 10 ат в аппарате шесть тарелок жидкость охлаждается после второй и четвертой тарелок (считая сверху) до 30°С плотность абсорбента 0,80 молекулярный вес 150 тем пература 32 °С. Тепловые свойства веществ взяты по (5], константы фазового равновесия — по [6]. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология