Рассеяние частиц

Проводя от оси ординат горизонтальную прямую до пересечения с указанным графиком и опуская из точки пересечения перпендикуляр на ось абсцисс, определяем х , т. е. размер частиц, крупнее которых в смеси содержится 36,8% материала. При уменьшении Хе прямая сдвигается влево. Показатель т, определяемый путем параллельного смеш,ения прямой до прохождения ее через полюс А (п), характеризует рассеяние частиц по крупности. [c.26]

К определенной выше системе N частиц теперь можно применить формальный аппарат метода Монте-Карло. Пусть — полное сечение упругого рассеяния частиц / и у в системе центра масс. Оно в общем случае зависит от у,—Уу и определяется конкретным видом потенциала взаимодействия между частицами. В приближении твердых сфер [c.202]

Сумму всего рассеянного частицей света, которая соответствует ослаблению проходящего света, т. е. экстинкции, в случае неполяризованного света можно вычислить путем интегрирования [c.21]

Суммарный поток энергии, рассеянной частицей во всех направлениях, отнесенный к единице интенсивности падающего потока, называется коэффициентом рассеяния и обозначается символом /Ср. Рассеяние света характеризуется величиной интенсивности светового потока, рассеянного в различных направлениях. Векторная диаграмма, показывающая распределение интенсивности рассеянного света по всем направлениям, называется и н д и к а т р и с с о й рассеяния. [c.30]

Свет рассеивается микрогетерогенными системами только в том случае, если размер частиц г меньше длины световой волны X, а расстояние между частицами больше световой волны. При размере частицы г < X световая волна огибает частицу происходит дифракционное рассеяние. Если размер частиц значительно больше длины световой волны, происходит отражение света. Рассеяние света связано с тем, что переменное электрическое поле световой волны возбуждает частицу, индуцируя в ней переменный дипольный момент. В результате этого частица становится источником собственного излучения, сохраняя строгие фазовые соотношения с облучающим электрическим полем. Такое рассеяние света называется когерентным. Если падающий луч света монохроматичен, то свет, рассеянный частицами, таклсе монохроматичен и имеет такую же длину волны, как и свет падающий. Свет, рассеянный частицей, попадает на находящиеся вблизи частицы, происходит многократное рассеяние света. В результате возникает само-освещение среды рассеянными внутри нее электромагнитными волнами. Вследствие когерентности света, рассеянного частицами, волны рассеянного ими света интерферируют между собой и с волнами падающего света. На границе дисперсионная среда — дисперсная фаза происходит полное гашение облучающей волны, и вместо нее возникают преломленные и отраженные волны. [c.389]

Сопоставляя полученную в эксперименте зависимость углового распределения интенсивности рассеяния частиц с теоретически найденной из решения квантово-механической задачи по рассеянию тех же частиц на рассеивающем объеме, можно найти геометрическую конфигурацию исследуемой молекулы. [c.128]

В квантовой теории произведение Йк планковской постоянной Й на волновой вектор равно импульсу частицы. С квантовой точки зрения формула (В.8а), умноженная на Й, выражает закон сохранения импульса при рассеянии частицы — фотона, электрона или нейтрона — объектом. Произведение ЙН равно импульсу, передаваемому объекту при рассеянии. [c.12]

Причина отмеченной выше односторонности или необратимости естественных процессов обусловлена атом-но-молекулярной природой вещества. Даже самые малые тела состоят из невообразимо большого числа атомов и молекул, находящихся в непрерывном тепловом движении. Такие системы с огромным числом частиц подчиняются, кроме законов механики, теории вероятностей. Из этой теории, например, следует, что рассеяние частиц вещества более вероятно, чем их концентрирование в малых объемах, или что хаотическое движение частиц более вероятно, чем упорядоченное. [c.30]

Путем аналогичных рассуждений о рассеянии частиц можно связать неопределенности измерения энергии и времени регистрации [c.18]

Принципиальная схема визуального нефелометра сравнения приведена па рис. 1.3. Нефелометр но своей конструкции похож на колориметр, но принципиальное его отличие от колориметра заключается в том, что в нефелометре применяется боковое освещение. Поэтому, если в кюветы 1 нефелометра налиты коллоидные растворы, то свет, рассеянный частицами в направлении, перпендикулярном падающему, с помощью призм 5 попадает в окуляр 4, поле зрения в котором разделено на две половины. Если ясе в кюветы налиты истинные растворы или индивидуальные жидкости, то светорассеяния практически не происходит и поле зрения будет темным. [c.28]

Таким образом, при рэлеевском рассеянии интенсивность света, рассеянного частицей, пропорциональна квадрату объема частицы и обратно пропорциональна четвертой степени длины волны падающего света /р ос При этом, в отличие от явлений флуоресценции и [c.161]

На измерении интенсивности света, рассеянного частицами вещества, находящимися в растворе, основан нефелометрический метод анализа (нефелометрия). [c.348]

Из уравнения Рэлея (202) следует, что интенсивность рассеянного частицами света пропорциональна количеству этих частиц в растворе N и размеру их V [c.348]

В основе нефелометрических измерений лежит сравнение интенсивности рассеяния света испытуемым образцом с интенсивностью рассеяния света некоторым стандартным образцом с известной концентрацией. Отношение интенсивности рассеянного частицами света / к интенсивности падающего света /о называется мутностью раствора и обозначается т [c.348]

Кюветы с растворами равномерно освещают сбоку. Свет, рассеянный частицами в растворах, поступает в [c.348]

В данной стационарной формулировке задача рассеяния частицы массой т с положительной энергией относительного движения е в потенциальном поле [c.98]

Цеолитсодержащий катализатор крекинга, впервые примененный в промышленном масштабе в США в 1962 г. на установках с движущимся и псевдоожиженным слоем, содержал сравнительно небольшое количество цеолитов (от 3 до 25%), рассеянных на каталитическом основании типа алюмосиликата, приготовленного путем совместного отвердевания и осаждения. Назначение и действие основания-носителя двойное поддерживать достаточное распространение (рассеянность) частиц цеолитов и, разжижаясь, постепенно усиливать активность этих частиц. Разжижение необходимо потому, что в случае применения цеолитов на нерастворимом основании-носителе высокая активность цеолитов приведет к быстрому сверхкрекингу, т. е, чрезмерной газификации крекируемого сырья и немедленной дезактивации катализатора. [c.105]

Седиментационная устойчивость определяется соотношением между направленным процессом осаждения частиц в поле силы тяжести и диссипативным процессом рассеяния частиц в результате броуновского движения. Когда сила тяжести, действующая на частицы, уравновесится с силой вязкого сопротивления, движение становится равномерным и осуществляется с постоянной скоростью [c.40]

Если бы турбулентность в потоке отсутствовала, то все частицы улавливались бы, а их траектории можно было бы рассчитать. При наличии турбулентности задача об улавливании частиц [46] приобретает статистический характер, при этом концентрация частиц на сборном электроде уменьшается. Как показано на фиг. 9.5, турбулентность не обеспечивает полностью равномерного рассеяния перемещающихся частиц и в результате в потоке появляется поперечный градиент концентрации. Принимая коэффициент турбулентной диффузии частиц D постоянным (в разд. 3.5 отмечалось, что значение этого коэффициента для газа не сильно меняется вдоль трубы), Уильяме и Джексон [47] впервые учли влияние диффузии на процесс осаждения в электрофильтре с плоскими параллельными пластинами. В их анализе как осевая (о), так и поперечная (с) составляющие скорости частиц считались постоянными. На них накладывалась скорость, обусловленная турбулентным рассеянием частиц. Кейда и Хэнретти [48] показали правомерность такого подхода в условиях справедливости закона Стокса. Таким образом, используя приведенные на фиг. 9.5 обозначения, можно записать уравнение сохранения для концентрации частиц (С) в следующем виде [c.307]

При исследовании рассеяния частиц в зоне сепарации хак вероятностного явления, происходящего под действием турбулентных пульсаций, пришлось ввести в дополнение к этим условиям следующее [c.68]

Эксперименты со скрещенными пучками дают наиб, полную информацию о взаимод. между частицами, в т. ч. о хнм. р-циях, позволяя проследить траектории рассеянных частнц нли продуктов р-ции. Этого достигают тем, что сначала определяют скорости, углы взаимод. и др. исходные состояния пучков реагентов, а затем измеряют распределение рассеянных частиц, в т. ч. продуктов, по скоростям, внутр. степеням свободы, углам рассеяния. Установка со схрещен-ньп (и пучками состоит из неск. вакуумных камер с дифференц. откачкой, источников мол. пучков (однн из к-рых, как правило, газодинамический), мех. модуляторов пучков, детектора, разл. селекторов для выделения частнц с энергиями в заданном интервале значений, систем управления экспериментом, сбора и обработки данных. Распределения рассеянных частиц по скоростям обычно определяют времяпролет-ным методо.м. при к-ром измеряют времена прохождения частицами известного расстояния. Применяют разл. детекторы масс-спектрометры с ионизацией электронным ударом или лазерным излучением с поверхностной ионизацией манометрич. микровесы полупроводниковые лазерные (основанные на лазерно-индуцир. флуоресценции). [c.123]

Турбулентные и центробежные форсунки лучше прямоструйных обеспечивают стабилизацию фронта воспламенения, однако слишком большое рассеяние частиц может создать холодную внутреннюю зону с недостаточной зажигательной способностью. [c.47]

Строение внутр. оболочек А., электроны к-рых связаны гораздо прочнее (энергия связи 10 -10" эВ), проявляется лишь при взаимод. А. с быстрыми частицами и фотонами высоких энергий. Такие взаимод. определяют характер рентгеновских спектров и рассеяние частиц (электронов, нейтронов) на А. (см. Дифракционные методы). Масса А. определяет такие его физ. св-ва, как импульс, кинетич. энергия. От механических и связанных с ними магн. и электрич. моментов ядра А. зависят нек-рые тонкие физ. эффекты (ЯМР, ЯКР, сверхтонкая структура спектральных линий, см. Спектроскопия). [c.216]

Приведенные данные характеризуют скорость коагуляции аэрозолей только в первом приближении. На скорость разрушения си-< тем с газовой дисперсионной средой, помимо частоты столкновения частиц, влияют и другие факторы. Так, коагуляции аэрозолей способствует полидисперсность и анизодиаметрическая форма частиц. Разрушение аэрозолей ускоряется при наличии в них противоположно заряженных частиц. Наоборот, если частицы аэрозоля обладают одинаковым по знаку и достаточно большим по величине зарядом, то наблюдается рассеяние частиц. Сопротивпте сраы [c.349]

Оптическая с.хеыа нефелометра НФМ изображена иа рис. 106. Свет от лампы накаливания 1 проходит через стеклянную пластинку 2, конденсор 3 и попадает з кювету 4, помещенную в камеру с дистиллированной водой. Камеру с водой применяют для того, чтобы уменьшить рассеивание света стенками кюветы. Световой поток, прошедший через кювету, гасится в светоловушке 5, а части светового потока, рассеянного частицами взвеси в кювете 4 и стеклянным рассеивателем 17, собираются насадочными линзами 6 и 16. Образовавшиеся два пучка проходят через диафрагмы 7 и 15, связанные с отсчетными барабанами и объективами 8 и 14, направляются в ромбические призмы 9 и 13. Бипризма 10 дает возможность наблюдать в поле зрения окуляра 12 интен- [c.272]

Таким образом, при рэлеевском рассеянии интенсивность света, рассеянного частицей, хфонорциюнальна квадрату объема частицы и обратно пропорциональна четвертой степени длины волны падающего света [c.195]

Впервые явление рассеяния света коллоидными частицами наблюдал М. Фарадей на золе золота (1857 г.). Позднее Д. Тиндаль исследовал это явление более подробно на других коллоидных системах. Если через золь пропустить сбоку пучок света и наблюдать из затемненного пространства, то вследствие рассеяния частицами света можно заметить появление характерного светового конуса (рис. 67). Образование расходяш,егося светового конуса мой(но также видеть от луча прожектора иа темном фоне неба, от луча солнечного света, проникшего через узкую щель в темную запыленную комнату, от автомобильных фар в туманную погоду и во многих других случаях. [c.343]

Точный расчет допустимых потоков на ткани кроме принадлежности их к определенной группе критических органов (см. табл. 1) требует учета поглощения и рассеяния частиц в экранирующих тканях. При оценке дозы внешнего облучения потоком слабопроникающих излучений (бета-частицы и электроны, альфа-частицы, протоны и другие заряженные частицы небольшой энергии) следует иметь в виду, что толщина слоя тканей и жидкостей, экранирующих хрусталик глаза, принята равной 300 мг см толщина кожи — 100 мг1см , в том числе толщина эпидермиса кожи, экранирующего базальиый слой эпителия, — 7 мг1см . [c.233]

В большинстве детекторов, регистрирующих частицы, рассеянные под углом 0 к направлению одного из исходных пучков, измеряют ток частиц. Если частицы электрически нейтральны, их ионизируют на горячей нити детектора или электронным ударом с последующей масс-спектральной регистрацией. Для обеспечения достаточной чунсгиитель-ности метода стремятся к достижению в камере, где происходят столкновения и рассеяние частиц, выс0К010 вакуума (10 —10- Па) и макс. плотности пересекающихся пучков, применяют модуляцию пучков. [c.350]

М. п. м. применим гл. обр. к элементарным р-циям, когда возможен достаточно полный анализ движения стал-киваюгцихся и рассеянных частиц. Этим методом изучены в осн. р-г1ии атомов 1цел. металлов с галогенсодержащими [c.350]

Для кулоновского потенциала, стремящегося к нулю при г 00, решения с > О должны, согласно сказанному в гл. I, относиться к непрерывному спектру (это так называемая задача рассеяния частицы на кулоновском центре). Рассмотрение решений при г О оставим пока на более поздний срок, а сейчас выясним, что можно сказать о решениях уравнения (6) при < 0. Как следует из определения, параметр Ь при этом условии положителен, так что при х - оо для регулярных решений (т.е. однозначных и имеющих в каждой точке непрерывную конечную производную), которые только и допускаются к рассмотрению квантовой механикой, уравнение (7) переходит в следующее с1 Ф1йх = ЬФ, т.е. Ф(х - оо) = (решение с [c.111]

Упругие столкновения молекул определяют явления переноса в газах диффузию (перенос частиц), вязкость (перенос нмпульса), теплопроводность (перенос энергии). Соответствующие коэф. переноса определяются эффективными сече-ниями упругого рассеяния частиц. Сечение рассеяния атомов или молекул на большие углы наз, газокинетич, сечением оно составляет по порядку величины 10 см . Подвижность ионов в газовой фазе также связана с сечением рассеяния иона на атоме или молекуле (см. Ионы в газах). Неупругие столкновения могут приводить к разл, процессам переходам между электронными, колебат, или вращат. состояниями молекул, ионизации, диссоциации, разл, хим, р-циям между частицами и др, каждый из этих процессов характеризуется соответствующим сечением. Напр,, столкновение двух молекул А и В, приводящее к хим. р-ции с образованием продуктов СиО, рассматривают с учетом квантовых состояний исходных молекул (обозначаются индексами I, J) и продуктов (индексы к, I) (см. Динамика 870 [c.439]

Взаимодейс1вие излучения со средой. При прохождении И.И. в среде возможны упругое рассеяние частиц, составляющих излучение, и неупругие процессы. При упругом рассея- [c.254]

Энергию иона, упруго рассеянного под глом О при однократном парном столкновении, можно рассчитать по ф-те t = F ( + М/т) osO -I- [(Л/"/т ) - ып-0] - = = КЕ где энергия первичных ионов, Л/-масса атомов образца, ш-масса первичных ионов, К-коэф рассеяния ионов Формула справедлива при Л//т > 1 Зная величины т О а также заряд (степень нейтрализации) рассеянных частиц и измерив Е можно рассчитать М и идентифицировать поверхностные атомы [c.258]

Обобщение законов переноса с учетом релаксац. явлений, необходимо, напр,, для массопереноса р капилляриопорис-тых телах, турбулентной диффузии при малух времен.1 рассеяния частиц примеси,, при наличии быстрых хим. превращений, Особое значение имеет учет релаксац. эффектов при описании продольного перемешивания в хим, аппаратах, обусловленного гидродинамич, неоднородностями разл масштаба. [c.478]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология