Параметры потенциала у порога

Параметры потенциала у порога [c.224]

В заключение отметим, что эмпирические параметры оптического потенциала на пороге показывают, что система пион—ядро [c.230]

Скорость распространения. ПД, как уже отмечалось, характеризуется электрическим способом распространения, в общем случае подчиняющимся кабельному уравнению (см. раздел 9). В теории возбудимых систем "формализованный" подход к определению скорости ПД, т.е. вне зависимости от конкретной организации возбудимых мембран, предложен достаточно давно [115]. Он свидетельствует о том, что скорость распространения нервного импульса определяют главным образом параметры переднего фронта ПД. Для нахождения скорости распространения ПД достаточно знать производную изменения потенциала во времени dV/dt в момент достижения порога возбуждения, те. в первом приближении отношение Апд к длительности его восходящей ветви [155]. [c.123]

Силы центрального потенциала ОПО не достаточно для образования связанного состояния. Это ясно видно из следующего. Дейтрон является связанным триплетным четным состоянием со спином 5=1 и изоспином 1 = 0. Предположим, что мы пытаемся приписать факт существования связанного состояния полностью центральному (юкавскому) потенциалу ОПО. Если константу связи тгКМ рассматривать как свободный параметр, то условие образования связанного состояния на пороге требует [c.58]

Таблица 6.2. Параметры пион-ядерного оптического потенциала на пороге <6.56), определенные из точной подгонки сдвигов и ширин пионных атомов. Альтернативные наборы <А) и <Б) обеспечивают одинаковую подгонку. Параметры первого порядка до, Ь, со, с совпадают с длинамми и объемами рассеяния для свободной системы jrN, за исключением i в наборе <Б), который был подогнан. Параметр <йо)эфф в наборе <А) является теоретической величиной

Абсорбтивная ширина А-дырочных состояний важна даже на пионном пороге. Такое происхождение имеет примерно половина абсорбтивного р-волнового пион-ядерного оптического потенциала. Действительно, А-дырочные расчеты мнимой части р-волнового абсорбтивного параметра Со дают (см. Oset et al, 1982, с. 335) [c.267]

На самом деле устойчивость ионностабилизированной дисперсии определяется величиной полного скачка потенциала по сечению диффузной части двойного слоя, т. е. штерновским потенциалом. В то же время прямых методов определения -потенциала не существует. В большинстве работ его приравнивали значению -потенциала, предполагая, что граница скольжения совпадает с границей штерновского слоя. Однако это предположение во многих случаях неоправданно. Развитая Духиным, Дерягиным и Шиловым [5] теория неравновесных электроповерхностных явлений предлагает метод определения г згПотен-циала rio данным поверхностной проводимости или низкочастотной диэлектрической проницаемости дисперсных систем — параметров, чувствительных к концентрации ионов во всей диффузной части ДЭС, независимо от наличия или отсутствия на поверхности слоя жидкости с пониженной гидродинамической подвижностью. Это связано с тем, что подвижность ионов в таком слое близка к таковой в объеме раствора [7]. Ликлема вычислял г ) -потенциал частиц иодида серебра по формулам теории ДЛФО, исходя из опытных значений порога быстрой коагуляции (см. ниже). [c.13]

При определении длительности рефрактерных состояний у проростков тыквы анализировали макроэлектродным способом следующие параметры 1) величину температурного порога возникновения БЭРо,т.е. фронта ПД в зоне раздражения 2) амплитуду БЭР(, т.е. распространяющегося ПД на расстоянии I от этой зоны 3) скорость распрострастранени ПД v=UAt (рис. 47). Расстояние />20 мм составляло около 6 Х, где X, — кабельная константа проводящих тканей стебля тыквы (см. раздел 13). Это обеспечивало фактически полное (не менее 400-кратного) затухание электротонического потенциала, поэтому БЭР, действительно отражала только активно распространяющуюся волну возбуждения, т.е. ПД. [c.175]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология