Порог возбуждения

Характеристический рентгеновский спектр образуется, когда энергия электронов превосходит порог возбуждения, характерный для атомов анодного вещества (рис. 52). Длина волны однородного характеристического излучения зависит от вещества анода и не зависит от приложенного напряжения. Характеристический рентгеновский спектр состоит из нескольких групп линий (серий), значительно отличающихся друг от друга по длине волны. Для более тяжелых элементов таких серий четыре К. I, М, N. Каждая [c.109]

Рис. 38. Фотоионизация паров цезия излучением с длиной волны большей, чем порог ионизации, и отдельные пороги возбуждения. Вертикальные чёрточки внизу соответствуют спектральным. пиниям.

В ряде случаев сечения а, соответствующие превращению электронной энергии возбужденного атома в относительную кинетическую энергию сталкивающейся пары, оказываются очень малыми. Например, для дезактивации Ка (3 ) аргоном оценка верхнего значения а в условиях ударных волн составляет Ю - см [148]. Столь малые сечения дезактивации атомов щелочных металлов находятся в согласии с очень малыми величинами сечений возбуждения атомов вблизи порога возбуждения [148]. [c.103]

Ка порог возбуждения влияют ионы кальция, а не т [c.135]

Увеличение концентрации ионов кальция в аксонах увеличивает порог возбуждения, т. е. для возникновения потенциала действия необходима большая степень деполяризации. В то же время кинетика активации натриевого тока существенно не меняется в отсутствие ионов кальция, которые поэтому прямо не связаны с воротным механизмом. Кальций скорее всего не оказывает непосредственного действия катион влияет на свойства мембраны как противоион к заряду поверхности. [c.135]

Проблема далее усложняется тем, что местные анестетики способны вызывать освобождение ионов кальция из аксональной мембраны, либо усиливают их связывание с ней. Так как ионы кальция влияют на порог возбуждения нервной и мышечной мембраны, следует рассматривать его эффект при описании механизма действия анестетиков. Четвертичные положительно заряженные амины, например прокаин и хлорпромазин, замещают Са +, тогда как отрицательно заряженные барбитураты и ряд других незаряженных анестетиков увеличивают связывание Са + с мембраной. [c.155]

Рис. 85. Сравнение с опытом рассчитанных эффективных сечений (в атомных единицах) возбуждения перехода 1 — 2р в атоме водорода электронным ударом (энергия выражена в единицах порога возбуждения)

Формула (42.36) носит название формулы Бете. С помощью этой формулы эффективное сечение а(уу ) выражается через силу осциллятора электрического дипольного перехода. Поскольку параметр р стоит под логарифмом, сечение слабо зависит от величины р. При малых энергиях формула (42.36) неприменима. В частности, у порога возбуждения (42.36) не обращается в нуль. [c.575]

Ряд расчетов проводился с учетом обмена (метод Борна — Оппенгеймера). Почти во всех случаях этот метод дает ухудшение результатов, в частности, неправдоподобно большое завышение сечений вблизи порога возбуждения. [c.612]

Парциальные сечения с / > О начинают играть значительную роль практически от самого порога возбуждения. Например, для оптически разрешенных переходов парциальное сечение /=0 уже при Х 0,1 пренебрежимо мало по сравнению с сечением /=1. [c.613]

В твердотельных и газовых генераторах это достигается объемным резонатором с отражающими зеркальными поверхностями. В арсениде галлия таким резонатором служат полированные поверхности А я Б кристалла (см. рис. 2.39, а), перпендикулярные плоскости р—п перехода. В арсениде галлия отражательная способность границы раздела между кристаллом и воздухом составляет 35% при полировке она еще больше увеличивается, вследствие чего снижается порог возбуждения. Полированные поверхности должны быть строго параллельны друг другу. Теперь уже и спонтанное излучение, отражаясь от полированных граней, становится направленным и вводится в фазу с общим излучением, т. е. становится когерентным. [c.92]

Какую же роль играют электроны К, Ь, М,..., в образовании одноименных рентгеновских серий Исходя лишь из известных видимых и ультрафиолетовых спектров дать ответ на данный вопрос не представляется возможным. Ни водород, ни гелий не имеют /С-серий, хотя каждый из них имеет /С-электроны. Это объясняется тем, что /С-серия возбуждается только тогда, когда /(-оболочка содержит дырку, заполняющуюся электроном, который покидает одну из внешних Ь, М,...) оболочек. Иными словами, для возбуждения К-серии необходимо, во-первых, отсутствие одного /(-электрона и, во-вторых, наличие на внешней оболочке электрона, переход которого в /(-оболочку разрешен правилами отбора. Данное условие и объясняет, почему независимо от способа возбуждения все линии /С-спектра имеют одинаковый порог возбуждения, благодаря чему эти линии возникают одновременно, если они вообще появляются. [c.43]

Как теоретический расчет, так и опыт показывают, что для переходов, которые происходят почти исключительно по механизму электронного обмена, при энергии электронов, близкой к порогу возбуждения, эффективное сечение резко возрастает, а затем быстро спадает при увеличении энергии электронов. [c.27]

При исследовании спектров в данных работах основное внимание было обращено на количественные измерения порога возбуждения и интенсивности линий вынужденного комбинационного рассеяния. Изучалась в основном первая стоксова компонента все последующие данные относятся к указанной компоненте. [c.501]

В работах [496, 499] были проведены исследования зависимости порога возбуждения от концентрации. Были [c.511]

Рис. 94. Зависимость порога возбуждения ВКР от концентрации рассеивающих молекул для смесей бензола с сероуглеродом. Левая кривая — линия 656 см СЗз, правая кривая — линия 992 см бензола с,— объемная концентрация СЗг в смеси.

H. В. Зубова и В. А. Зубов исследовали зависимость порога возбуждения бензола от длины кюветы [503]. В установке не использовались фокусирующие линзы, и поэтому излучение от лазера внутри кюветы распространялось параллельным пучком. Было найдено, что зависимость порога от длины кюветы согласуется с формулой (23.39). [c.512]

Известны стеклообразные ультрафосфаты, а также кристаллич. состава М Р50,4, где М - РЗЭ и Bi и М Р О,, и М Р40 , где М - Са, Со, Мп, d, UO . Структуры типа ультрафосфатов встречаются в стеклах, расплавах, вязких и аморфных в-вах, образующихся при взаимод. PjO, с HjO, фос4 тами, солями и оксвдами металлов при соотнощении О й 1. Кристаллич. ультрафосфаты - лазерные материалы с низким порогом возбуждения. [c.129]

Находятся волновые решения при условии ф(< ) =0 и конечности ф при I->—оо. Уравнению (11.14) удовлетворяют два решения с различными значениями V. На рис. 11.15 показаны кривые зависимости порога возбуждения ф от V для трех значений проводимости утечки у. Для аксона кальмара приняты параметры (см. рис. 11.14) ) = 63 мкА, /а = 40 мкА, Т] = 36 мс, Та = 0,55 мс (/1Т =/2Т2), С = 0,157 мкФ/см, удельное сопротивление аксо-ллазмы р = 50 Ом-см, диаметр аксона а = 0,05 см, ф = 18,5 мВ. Прямая [c.373]

В РФА используются три основных вида возбуждения ХРИ фотонное, ионное и бета-излучение. Подробно их особенности рассмотрены в монографиях [259, 260, 275, 276]. Наиболее рас пространено фотонное возбуждение (гамма-кванты и рентгенов ское излучение). Использование фотонного излучения с энер гией, несколько превышающей порог возбуждения анализируе мого элемента, позволяет добиться высокой эффективности взаимодействия, а следовательно, большого выхода ХРИ. В качестве источников фотонов применяются радионуклиды. В свою очередь, радиоактивные источники можно разделить на две основные группы. К первой относятся излучатели с линейчатым спектром, для которых основным видом распада является К-захват, изомерный переход или а-распад. Они позволяют получать монохроматическое рентгеновское или гамма-излучение с высоким выходом 0,1—1 квант/распад. Наилучшими в отношении спектральной чистоты и удельной активности являются следующие изотопы железо-55, кадмий-109, кобальт-57, молиб> ден-93, цезий-139 и вольфрам-181. Возбуждение анализируемо- [c.67]

Раств-сть х.р. HjO, ЕЮН, H I3, ац. Ганглиоблокатор. Блокирует передачу нервного возбуждения в симпатических и парасимпатических ганглиях. Повышает порог возбуждения для ацетилхолина. Вводится в. м. Плохо абсорбируется из ж. к. т. Быстрая кол-венная экскреция (клубочкового и канальцевого типа) почками. [c.291]

Быстрые атомы обычно получаются посредством перезарядки соответствующих иопов при столкновении их с молекулами газа или с твердой поверхностью. Имеющиеся экспериментальные данные показывают, что возбуждение одного атома в столкновении с другим происходит при относительных энергиях, значительно превышающих порог возбуждения. Это объясняется малой эффективностью передачи энергии относительного движения атомов возбуждаемому электрону вследствие большого различия масс атомов и электрона. [c.209]

С точки зрения кинетики термического возбуждения атомов наибольший интерес представляют константы скорости (а также сечения) процессов возбуждения при энергиях, близких к порогу возбуждения. Однако прямые измере-Е,кэВ ния этой величины крайне немногочисленны, В качестве примеров упомянем Рис. 52. Возбуждение линии аргона возбуждение атомов Хе при столкнове-атомов Н, О и [1016] И атомов натрия при [c.210]

Данные, относящиеся к возбуждению молекул при электронном ударе, еще более ограниченны. На основании имеющихся данных можно заключить, что возбуждение молекул ударом электрона принципиально не отличается от возбуждения атомов ( в смысле зависимости сечения возбуждения от энергии электронов и абсолютных значений сечения). Часто наблюдающуюся при электронном ударе диссоциацию молекул при этом можно рассматривать как частный случай возбуждения, поскольку здесь мы имеем дело с квантовым переходом молекулы в иное электронное состояние, как и при обычном возбуждении. В качестве примера укажем, что, согласно измерениям Рамиен [1053], вероятность возбуждения неустойчивого состояния молекулы водорода +, т. е. вероятность процесса е + Н2(Ч +)-> е-ЬНг( 2+) е + Н + Н, при энергии бомбардирующих электронов 11,7 эв, близкой к энергии, отвечающей наиболее вероятному переходу с точки зрения принципа Франка-Кондона (рис. 98) [714, 1185], равна 0,06. Эта величина практически совпадает с максимальной вероятностью возбуждения атома ртути при интеркомбинационном переходе 5-+ 5 - -ого же типа, что и переход Е 2 в молекуле Нг (см. табл. 43). Оценка максимальной вероятности диссоциации Нг, по данным Пула [1035], дает Р 0,1 [924]. Заметим, что из измерений при различных энергиях электронов можно заключить, что функция возбуждения уровня 2 и имеет максимум вблизи порога возбуждения при 8,8 эв [924], т. е. является функцией типа, характерного для интеркомбииагщонных переходов [c.405]

Длина волны излучения арсенида галлия >1=0,84 мк (см. рис. 2.39,6). Плотности тока возбуждения составляют 1—10 тыс. а см , что соответствует мощности. 10 вт1см . Это ео много раз больше порогов возбуждения твердотельных и газовых генераторов. [c.92]

Рис. 104. Фотоионизация излучением с длиной вогны, большей, чем порог ионизации, и отдельные пороги возбуждения.

Применимость этих методов для расчета эффективных сечений возбуждения при ударе электрона может быть проиллюстрирована (см. рис. 4) сопоставлением экспериментальных и расчетных данных для сечения возбуждения уровня 2 5 атомов Не быстрыми электронами [14, 18]. Можно констатировать качественное согласие результатов опыта и расчета для зависимости эффективного сечения Бозбуждения от энергии электронов. Согласующиеся с опытом результаты для атома водорода были получены в борновском приближении Р. К. Петер-копом [19]. Как теоретический расчет, так и опыт показывают, что для переходов, которые происходят почти исключительно по механизму электронного обмена, при энергии электронов, близкой к порогу возбуждения, эффективное сечение резко возрастает, а затем быстро спадает при увеличении энергии электронов. [c.29]

Исследования порога вынужденного комбинационного рассеяния. Существование определенного порога возбуждения ВКР представлялось вполне естественным с точки зрения общей теории оптических квантовых генераторов, в которой порог генерации является важной характеристикой явления. Первые эксперименты, описанные выще, казалось бы, также подтверждали наличие порога. При фотографической регистрации спектра на пластинке линии ВКР появляются лищь после достижения некоторого порогового значения мощности возбуждающего излучения. При этом порог фиксируется с довольно большой точностью — порядка 10% измеряемой величины. При всем том понятие порога ВКР оказалось лишенным глубокого физического содержания. [c.508]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология