Магнитный момент протона

Магнитный момент протона 1,410-10-2 эрг/гс [c.568]

Рассмотрим физические основы метода. Ядра атомов многих элементов имеют собственный магнитный момент, который является суммарным магнитным моментом протонов и нейтронов, входящих в состав данного ядра. Ядра разных изотопов одного и того же элемента отличаются числом нейтронов и поэтому имеют различные собственные магнитные моменты. [c.342]

Магнитный момент протона в 2,7928456 [c.787]

Магнитный момент протона, называемый ядерным магнетоном [c.8]

Магнитные свойства зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Так как магнитные моменты протонов и нейтронов меньше магнитного момента электрона примерно в тысячу раз, то магнитные моменты атомов в основном определяются суммарным моментом электронов в атоме. Если моменты всех электронов в атоме взаимно компенсируются друг с другом, т. е. если суммарный момент будет равен нулю, то атом (или молекула) будет диамагнетиком, а если он отличен от нуля, то парамагнетиком. [c.101]

В этой главе мы рассмотрим некоторые аспекты магнетизма, которые имеют решающее значение для понимания спектров ЯМР и ЭПР комплексов ионов переходных металлов. Магнитные эффекты обусловлены электронами молекул, поскольку магнитный момент электрона в 10 раз превышает магнитный момент протона. В главе, посвященной ЯМР, мы рассматривали циркуляции спаренных электронов, которые вызывают диамагнитные эффекты. Неспаренные электроны также приводят к магнитным эффектам, которые зависят от числа неспаренных электронов и их размещения на орбиталях. Магнетизм исследуют, измеряя (см. далее) магнитную поляризацию соединения в магнитном поле. Различные типы поведения вещества в магнитном поле показаны на рис. 11.1. Чтобы описать поведение веществ в магнитном поле, удобно определить параметр, называемый магнитной индукцией В [c.130]

Направление магнитных моментов протонов [c.240]

Магнитные свойства веществ определяются магнитными свойствами ионов, атомов и молекул. В свою очередь, магнитные свойства атомов зависят от собственных магнитных моментов ядерных нуклонов и электронов. Магнитные моменты протонов и нейтронов пример- [c.114]

Из-за разных знаков Це и fi (магнитный момент протона, см. гл. I) состояние с более низкой энергией взаимодействия с полем у электрона в отличие от протона соответствует ms = — V2, обозначение волновой функции состояния р>. Состояние с более высоким значением энергии соответствует ms =-f /2 и описывается волновой функцией а>. Эти уровни показаны на рис. П1.1. Переходы между ними могут индуцироваться, как и в ЯМР, переменным радиочастотным полем, направленным перпендикулярно постоянному внешнему магнитному полю, но в частотном диапазоне на три порядка выше, чем в ЯМР, т. ё. в сантиметровом (миллиметровом) диапазоне длин волн. [c.56]

Локальные магнитные поля, соответствующие этим спиновым состояниям, имеют противоположные знаки (Н-Л и — Л), поскольку в одном из них (т = + 4) проекция магнитного момента протона совпадает с направлением приложенного магнитного поля [c.77]

Рис.. 15.2. Возможные ориентации магнитных моментов протонов в поле Но.

СТС от одного парамагнитного ядра. Рассмотрим атом, в котором неспаренный электрон взаимодействует с одним протоном (спин протона / = /2). Во внешнем магнитном поле Н, так же как и для электрона, будут реализовываться две ориентации магнитного момента протона — по полю (т1=-1-У2) и против поля (ш/ = — /2). Магнитный момент протона создает в месте нахождения электрона дополнительное магнитное поле AЯ . Поэтому при напряженности внешнего магнитного поля Яо неспаренные электроны части атомов, [c.238]

Магнитные свойства. Магнитный момент атомов Не равен магнитному моменту их атомного ядра и составляет 0,7618 1о1> — магнитный момент протона. Магнитный момент ядра Не в отличие от момента протона отрицателен. Он является наибольшим по абсолютной величине отрицательным магнитным моментом атомного ядра. Сведения о магнитных свойствах Не важны для выяснения причин аномалий, наблюдаемых при низких температурах. [c.255]

СТС от одного парамагнитного ядра. Рассмотрим атом, в котором неспаренный электрон взаимодействует с одним протоном, (спин протона / = /2)- Во внешнем магнитном поле Я, так же как и для электрона, будут реализовываться две ориентации магнитного момента протона по полю (т = + /2) и против поля (т = =— /г). Магнитный момент протона создает в месте нахождения электрона дополнительное магнитное поле АЯ/. Поэтому при напряженности внешнего магнитного поля Яо неспаренные электроны части атомов, у которых т/= + 72, окажутся в суммарном поле Я = Яо + -fAЯ/. В атомах, у которых т =— /2, величина суммарного поля равна Я = Яо—ДЯ/. [c.26]

Наблюдение резонанса С связано с рядом трудностей, которые, в основном, удалось преодолеть в процессе непрерывного совершенствования экспериментальной методики и аппаратуры. ЯМР С имеет низкую чувствительность, что обусловлено, во-первых, относительно малым магнитным моментом этого ядра (- 74 магнитного момента протона, см. табл. 1.1) и, во-вторых, низким естественным содержанием данного изотопа (1,1%)- Для С, как правило, характерны сравнительно большие времена спин-решеточной релаксации, так что эти слабые сигналы насыщаются при меньших ВЧ-полях, чем сигналы Н или Р. Ядро С имеет спин 72, поэтому у него нет квадрупольного момента и резонансные сигналы должны быть узкими. В ранее применявшихся методах регистрации спектров для того, чтобы снять насыщение, регистрировали сигнал дисперсии при быстром прохождении. При этом происходило настолько сильное уширение сигналов, что наблюдать тонкую структуру можно было только для прямого взаимодействия С— Н (7=120- 250 Гц), а взаимодействие через две или более связи (около 5 Гц) было уже неразличимо на фоне широкой регистрируемой линии. Позже благодаря применению накопителей (см. разд. 1.18.3) стало возможным наблюдать сигналы поглощения С в этих условиях могут быть получены линии ши- [c.51]

Геминальные пары получают возможность рекомбинировать, если в результате спиновой динамики неспаренные электроны оказываются в синглетном состоянии. В РП, которые рождаются из протонированных молекул М(Н), синглет-триплетные переходы осуществляются за счет СТВ с протонами, а в РП, которые рождаются из дейтерированных молекул M(D), синглет-триплетные переходы вызываются СТВ с дейтонами. Но магнитный момент дейтона примерно в четыре раза меньше магнитного момента протона. Следовательно, в РП R(H),...R2 синглет-триплетные переходы происходят с более высокой частотой, чем в РП R(D) ...R2 , т.е. в протонированных парах S-T смешивание происходит с более высокой частотой, чем в аналогичных дейтерированных парах. В резуль- [c.47]

Магнитный момент протона в магнетонах Бора [c.358]

Магнитный момент протона р 1,4106171 (55) 10 2б дж-тл 1 10-2 эрг-гс-1 [c.32]

Какова величина магнитного момента протона [c.517]

Причина этого заключается не только в различии энергетических уровней электронов как было показано, оно состоит и в том, что ядро атома характеризуется магнитным моментом — другими словами, заряженная частица обладает собственным спином. Из анализа структуры тонкого взаимодействия явствует, что величина магнитного момента, выраженная в единицах Л/2я (где Л — постоянная Планка, равная 6,626-10- Дж-с, отсюда Л/2л = 1,0546-10- Дж-с), может быть целым или полуцелым числом. Величина магнитного момента протона и нейтрона в этих единицах составляет 1/2. Данные для других ядер приведены в табл. 2.4. [c.50]

Модель вращающегося заряда можно распространить и Н2 ядра. В частности, для магнитного момента протона получим [c.8]

Магнитный момент протона ("Цр) [c.358]

Более 40 лет назад было установлено, что ядра водорода - протоны имеют собственный спин - момент количества движения, вызванный их вращением. Каждое ядро можно уподобить гироскопу - маленькому волчку, который безостановочно вертится вокруг своей оси. Так как протон обладает электрическим зарядом, то его вращение порождает магнитное поле, т.е. протон - это крошечный магнит со своим магнитным моментом. Когда ядер много, их оси направлены в разные стороны, но стоит только приложить достаточно сильное постоянное магнитное поле, как магнитные моменты протонов устанавливаются параллельно магнитным силовым линиям внешнего поля. Если теперь приложить возбуждающее поперечное электромагнитное поле определенной частоты, магнитные моменты ядер отклонятся подобно тому, как отклоняются оси волчков, если на них надавить пальцем. Вращение при этом не прекратится, только магнитный момент сам начнет вращаться относительно [c.193]

Измеренный зарядовый радиус протона также большой, и поэтому возникают те же вопросы, что и в случае пиона. Информация о размере протона получена из упругого электрон-про-тонного рассеяния. Сечение для этого процесса включает как электрический, так и магнитный формфакторы Се(яЪ и ( 2 — квадрат переданного протону 4-импульса определения и численные величины даны в Приложении 7(a)). Грубо говоря, эти формфакторы представляют собой распределения заряда и магнитного момента протона в системе центра масс электрона и протона при <7 = - q . Измеренные электрический и магнитный среднеквадратичные радиусы протона равны [c.16]

Магнитный момент протонов в Н2О, магнетонах Бора 1,52099322 (10) 10-3 10-3 [c.32]

Экспериментальные данные указывают на то, что в нуклоне имеется центральная часть - ядро, а вокруг ядра нуклона образуется облако 7г-мезонов [7]. Причиной возникновения аномального мапгитного момента протона считается возможным процесс виртуальной диссоциации протона по схеме р —>, .п + п где п - мезон,, .п - нейтрон. Теоретические расчеты, использу]Ощие. экспериментальные значения магнитных моментов протона, показывают, что приблизительно 20% времеш протон (,р ) находится в диссог ииро-ванном состоянии и 80% времени в протон1Юм состоянии. [c.20]

Вероятность перехода под действием переменного магнитного поля Я1 не зависит от того, как направлен магнитный момент протона по полю или против поля Яо. Пусть в момент включения переменного поля заселенности уровней равны значениям и Л +. Тогда число переходов снизу вверх за время И будет равно N-Wйt и сверху вниз N+Wdt (где W — вероятность перехода одного протона за 1 с, пропорциональная Н ). Если в момент включения поля Я1 система магнитных моментов находилась в тепловом равновесии, то и поэтому число переходов снизу вверх с поглощением энергии будет больше числа переходов сверху вниз с выде- [c.212]

Описанный выше механизм резонансного поглощения энергии должен приводить к единственной линии в спектре ЭПР — син-глету. Однако вследствие взаимодействия магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, которые охватываются орбиталью электрона, в спектрах ЭПР возникает сверхтонкая структура (СТС). К числу ядер, обладающих собственным магнитным моментом, принадлежат Н, С, М, Ю, и некоторые другие. Так, магнитный момент протона создает в месте нахождения неспаренного электрона дополнительное магнитное поле АН. Поскольку во внешнем магнитном поле с напряженностью Но реализуются две противоположные ориентации магнитного момента протона (по направлению поля и против него), то одна часть неспаренных электронов окажется в суммарном поле Н = Но+АНи другая — в поле Н = Но—ДЯь Это обстоятельство вызывает дополнительное расщепление энергетического уровня неспаренного электрона и появление двух линий в спектре ЭПР. Расстояние между ними в спектре а = 2ДЯ1 называется константой сверхтонкого взаимодействия (СТВ). [c.224]

Г равитационнан постоянная Магнетон Бора Магнитный момент протона [c.477]

Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) представляет собой явление, обусловленное резонансными переходами между уровнями магнитной энергии атомных ядер во внешнем поле. Основные сведения о ядерном магнитном резонансе изложены в ряде монографий [1—5] и обзоров [6— 10]. Напомним лишь наиболее важные из них. Известно, что ядра многих изотопов обладают не только массой и зарядом, но и собственным механическим моментом (моментом количества движения). Собственный момент количества движения ядер называется спином. Наличие спина у ядра приводит к существованию у него собственного магнитного момента. В дальнейшем мы будем говорить в основном о ядрах атома водорода — протонах. Со бственный магнитный момент (Протона очень мал по сравнению с собственным магнитным моментом электрона и проявляется лишь в специальных физических экспериментах. [c.205]

К частицам, имеющим спий /2. принадлежат также нуклоны (протоны и нейтроны). Для нуклонов взаимодействие с виртуальным я-мезонным полем играет весьма существенную роль. Поэтому при исследовании их движения во внешнем поле необходимо учитывать их взаимодействие с этим полем и через виртуальное мезЬнное поле. Если бы такое взаимодействие отсутствовало, то магнитный момент протона был бы равен ядерному магнетону Жп = еЪ1 2Мс) (М — масса протона), а магнитный момент нейтрона должен равняться нулю. На самом же деле, как показывает опыт, магнитный момент протона равен (Лр [c.299]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология