Сечение процесса

При больших энергиях фотонов в кулоновском поле ядер образуются электронно-позитронные пары. Возникающей паре передается энергия фотона за вычетом энергии покоя пары, равной 2 = =1,022 МэВ. Указанное значение энергии является порогом для этого процесса. Сечение процесса образования пар медленно растет в области энергий от 1,02 до 4 МэВ, а затем возрастает в логарифмической зависимости от энергии. Нестабильность позитрона в среде приводит к его аннигиляции с испусканием в большинстве случаев двух фотонов с энергией 0,511 МэВ. Сечение образования пар пропорционально 2 + 2, где первый член отвечает ядерным процессам, а второй - процессам в поле электронов. [c.45]

После выработки направления проводим поиск X, минимизирующего функцию F x + Х.б ) по лучу (мы пользовались методом золотого сечения ). Процесс обрываем при выполнении неравенства [c.43]

Введенные выше сечения можно объединить с сечениями процессов поглощения и тем самым получить новое определение полного сечения, т. е. [c.356]

В отличие от этих соединеиий в иоде, галогеноводородах, а также в СС1 , FзJ, СОаКз образование атомного иопа галогена X оказывается возможным при энергии электронов, равной или близкой нулк. Так, папример, сечение процесса е -Ь НХ = Н + X имеет максимум иблизи 0,8(НС1), 0,2(НВг и ВВг) и 0,05 Эй (Н1), причем в каждом случае процесс начинается при энергии электронов, почти точно совпадающей с величиной Лцх — (О — теплота диссоциации Е — сродство к электрону). В максимуме вероятности расщепления молекулы НХ под действием электрона с образованием отрицательного иона оказываются величинами порядка от 1 до С, 01. [c.188]

Пусть в начальный момент f = О в системе присутствуют только частицы типа а и Ь, описываемые максвелловскими распределениями с единой температурой Т. В отсутствие химических реакций такая система равновесна. При наличии реакции (1.85) она максимально удалена от равновесия и придет к нему лишь при = fb =0. когда все частицы э и й прореагируют и в системе будут лишь частицы типов с и of, описываемые функциями распределения и /" ( с некоторой новой температурой Т, определяемой тепловым эффектом реакции). Для обратимых реакций равновесие будет описываться комбинацией функций распределения, связанных соотношением (1.67), которое в конечном счете выражает соотношение между сечениями процессов, усредненными по равновесному состоянию. [c.27]

При наличии достоверных данных по сечениям процессов результаты, получаемые с помощью метода Монте-Карло, вполне могут претендовать на сравнение с экспериментом, а в ряде случаев и заменить его. Однако даже при отсутствии таких данных возможно получение целого ряда важнейших качественных результатов на основе простых физических моделей. [c.204]

Количественная характеристика динамики химической реакции — сечение процесса, которое в общем виде является функцией относительной энергии реагентов, их квантовых состояний, взаимной ориентации при столкновении и определяет относительную энергию и углы разлета продуктов взаимодействия. Определение сечения взаимодействия как функции всех перечисленных параметров позволяет с большой подробностью восстановить последовательность событий при столкновении частиц и предсказать исход этого столкновения и зависимость от начальных условий. [c.302]

Вторым важным процессом является процесс внутренней конверсии (рис. IX.1, б). При этом процессе фотон поглощается ядром, переводя его в возбужденное состояние. Переход ядра в основное состояние может происходить не сразу, а через промежуточные возбужденные состояния с меньшей энергией. Высвеченная энергия возбуждения передается какому-либо электрону из оболочки атома, в результате чего этот электрон оказывается выбитым из атома (так называемый электрон Оже). Эффективное сечение процесса внутренней конверсии будем обозначать [c.177]

Бимолекулярные реакции являются примером процесса, требующего встречи двух частиц. К этой же категории процессов относятся упругие соударения частиц, неупругие соударения, сопровождающиеся обменом энергией между частицами, захват элементарных частиц атомными ядрами. Для количественного описания всех таких процессов принято пользоваться понятием сечения процесса. [c.103]

Как следует из соотношений (И1.41) и (111.39), для расчета сечения процесса и скорости реакции необходимо знать вероятность превращения как функцию скорости относительно перемещения реагирующих частиц и прицельного параметра г. Кроме того, можно ожидать, что вероятность превращения может существенно зависеть от внутреннего состояния реагирующих частиц. В рассматриваемом случае можно ожидать зависимости от вращательного и колебательного состояний молекулы ВС. Эти состояния определяются заданием соответствующих квантовых чисел У и у. Таким образом, задача состоит в вычислении вероятности превращения как функции J, u, и, г. [c.117]

Результаты экспериментов представлены в виде дискретных значений параметров соответствующего сечения процесса, зарегистрированных в моменты времени, разделенные временным интервалом б. Известно, что аппарат корреляционного и регрессионного анализов построен в предположении, что наблюдения являются стохастически независимыми. Сечения процесса в исходной реализации разделены временным интервалом б, который определялся временем, необходимым для проведения анализа отбираемых проб. В данном эксперименте он изменялся в весьма широких пределах и достаточен для обеспечения стохастически независимых сечений. [c.99]

Для количественной характеристики скорости любого из рассмотренных процессов пользуются также понятием константы скорости ка (индекс v указывает, что фиксирована скорость столкновения частиц v), которое связано с понятием сечения процесса ст . [c.68]

Метод электронно-стимулированной десорбции, во многом напоминающий метод вторичной ионно-ионной эмиссии, позволяет решать примерно те же задачи. Так, этим методом можно детально изучать адсорбированные слои, формы связей и состояние частиц на поверхности, десорбционные процессы, химические гетерогенные реакции и т. д. Кроме того, в ряде работ масс-спектрометрические измерения дополняются определениями полного ионного тока, потенциалов появления, углового и энергетического распределения вторичных ионов, что дает возможность оценивать эффективное сечение процесса десорбции ионов и некоторые другие характеристики молекулярной адсорбции и хемосорбции. [c.50]

Таблица 7.2. Относительные сечения процесса яМ - яК в предположении, что доминирует канал с изоспином /-3/2

Дифференциальное сечение процесса d(e,e )pn назад для релятивистских электронов и малой переданной энергии имеет вид [c.324]

Поскольку Ос Е) представляет сечение процесса, нри котором молекулы сближаются до малых расстояний, то она характеризует также сечение неупругих процессов или химических реакций, если таковые осуществляются при достаточно малых межмолекулярных расстояниях (см. 11). [c.105]

К = 13). Были измерены поперечные сечения процессов N0 (ь> = 1) + -1- М = N0 (у = 0) + М ж N0 К = 13) Н- IV = N0 К ) + М (а также процесса тушения флуоресценции К0 4-М = К0 4-М) для ]И = Не, Аг, Нг, N2, N0 и СО2. См. также [591]. [c.204]

Процесс получения уксусной кислоты окислением ацетальдегида разработай фирмой Shawinigan (США). Окисление проводится кислородом в колоннах, ф е-рованных алюминием, при 50—70 °С и давлении до 0,7 МПа. В качестве растворителя используется уксусная кислота или ее водный раствор. Повышенное давление способствует поддержанию необходимой концентрации альдегида в жидкой фазе и увеличению надежности работы конденсационной системы. В качестве катализатора используется ацетат марганца. Окислительная колонна в нижней части снабжена перфорированной перегородкой для равномерного распределения кислорода по ее сечению. Процесс окисления протекает через стадию образования надуксусной кислоты, и катализатор играет активную роль в предотвращении ее накопления в значительных количествах. [c.199]

Из выражения (IX.2) видно, что с ростом толщины пластинки ослабление иучка у-квантов происходит по экспоненциальному закону, а процессы, которые приводят к ослаблению, характеризуются коэффициентом ц, который часто называют эффективным сечением процесса. Вообще под эффективным сечением процесса поглощения или рассеяния понимают такое сечение атома, проходя через которое фотон обязательно будет поглощен пли рассеян. Понятие коэффициента ослабления [г аналогично понятию эффективного сечения атома ст. [c.176]

Хотя разные частицы A. движутся в разных направлениях, вследствие изотропности пространства можно рассматривать их как движущиеся в одном направлении (т. е. как бы совместить оси вышеупомянутых цилиндров) и характеризовать это движение величиной потока Ф — числа частиц, пересекающих единицу площади, перпендикулярной направлению их движения, в едицицу времени. Число частиц, которые пересекут в единицу времени сечение о, т. е. число соударений частиц Аа с частицей A , составит величину Фа. Следовательно, сечение соударения есть число соударений частиц Аа с частицей А[ в единицу времени, отнесенное к величине потока частиц Аа относительно A . Аналогично в об-Щ. м случае сечением процесса, обусловленного встречей частиц и Аа, называется отношение числа единичных событий, составляющих рассматриваемый процесс, в единицу времени, к величине го-тока частиц Аа относительно частицы Ар [c.104]

Значительно более существенно, что значение функции Р (./, о, и, г) позволяет рассчитать сечение процесса при распределениях по скоростям и вращательным и колебательным состояниям, отличающихся от распределения Максвелла — Больцмана. С такими случаями приходится иметь дело при изучении реакций в молекулярных пучках, если в одном или обоих пучках проведена селекция частиц по скоростям нлн состояниям. Сильных отклонений от распределения Максвелла — Больцмана можно ожидать, если речь идет о реакции некоторой промежуточной частицы, образующейся в результате высокоэкзотермической реакции. В настоящее время ка большом числе примеров установлено, что распределение по колебательным и вращательным степеням свободы у продуктов достаточно быстро протекающих экзотермических реакций соответствует значительно более высокой температуре, чем реальная температура реакции. Например, во фтороводородном пламени при поступательной температуре 200 С распределение по колебательным степеням свободы у молекул НР, образующихся в результате сильно экзотермического процесса [c.119]

Р-ции перезарядки идут столь же быстро, что и р-ции с переходом тяжелых частиц. При т. иаз. резонансной перезарядке тепловой эффект равеи нулю, а эффективные сечения очень велики. Так, с эффективным сечением о Ю" " см происходит перезарядка атомных ионов на одноименных атомах Аг + Аг - Аг + Аг (это можно установить, напр., по измененшо энергии заряженных частиц). При нерезонансной перезарядке атомных ионов на атомах или малоатомных молекулах сечение р-ции существенно зависит от дефекта резонанса А -разницы энергетич. уровней, между к-рыми происходит переход электрона. В этом случае сечение процесса экспоненциально уменьшается с ростом АЕ и м. б приближенно рассчитано в т. наз. адиабатич. области, когда кинетич. энергия сближения частиц , мала по сравнению с орбитальной энергией электронов. Кроме того, необходимо, чтобы Е, была больше дефекта резонанса Д для эндотермич. процесса. В противном случае, т. е. при , < Д , а = 0. [c.259]

Фотоионизация происходит с определенной вероятностью, когда фотон взаимод. с молекулой или атомом н энергия фотона равна или превышает потенциал ионизации молекулы или атома А + ку А +е. Зависимость сечения процесса от энергии , , в отличие от ионизации электронным ударом, имеет резкие максимумы при , = /,, где /, (г= 1, 2,. ..)-первый, второй и т.д. потенциалы ионизации атома или молекулы. При >/, возможны также диссоциативная фотоионизация с образованием двухзарядных ионов А -ь / у -> -1- 2е. Образование двухзарядных ионов обычно имеет место при выбивании первичного электрона из внутренней, напр., ЛГ-оболочки атома и переходе электрона из расположенной выше по энергии .-оболочки, что сопровождается испусканием рентгеновского кванта или вторичного электрона (Оже-электрона см. Рентгеновская спектроскопия). Фотоионизация возможна и при Е I, в зтом случае она носнт многоступенчатый (многофотонный) характер (см. Многофотонные процессы). [c.269]

Ионизация при соударениях тяжелых частиц. Зависимость сечения процессов типа А-1-В- А-1-В -1--(-е А -(-В->А -1-В -1-е от энергии Е относит, движения частиц А и В имеет такой же характер, как и при ионизации электронным ударо.м. Однако энергетич. масштаб существенно иной сечение ионизации достигает максимума в области энергий порядка десятков кэВ и остается большим до энергий 1 МэВ. Как и при электронном ударе, в максимуме зависимости сечение ионизации <у(Е) сравнимо с газокинетич. сечением соударения, а скорость относит, движения частиц сравни.ма со скоростью орбитального движения электронов в атоме или молекуле. Ионизация может происходить и за счет энергии возбуждения сталкивающихся частиц либо энергии хим. р-ции. Примером является ионизация Пеннинга А -I-В-> А-I--I- В + е с участием возбужденных частиц А, энергия к-рых превышает потенциал ионизации частиц В. Энергия хим. р-ции может эффективно приводить к ионизации час- [c.269]

С помощью рассеяния высокоэнергетичных пионов на электронах водородной мишени можно прямо измерить сечение процесса + е - гг + е, основным механизмом которого является обмен фотоном с энергией со и импульсом q между электроном и пионом, как это показано на рис. 1.2. Экспериментальные данные показывают характерное отклонение от моттовского сечения, которое описывает кулоновское рассеяние электрона на точечном заряде. Это отклонение выражается через формфактор пиона Р д ) [c.12]

Процессы поглощения и рождения пиона связаны друг с другом принципом детального равновесия (см., например, 1УИИат , 1971). В предположении инвариантности относительно обращения времени сечение процесса аЬ- с(1 с импульсом дл связано с сечением обратной реакции Ы аЬ с импульсом ды как [c.129]

Рис. 8.1. Полные сечения процессов фоторождения ур- п п и ур-> я р. Данные взяты из компиляций РщИ е1 а1, 1977 и Мете е1 а1., 1977

Рис. 10.4. Дифференциальное сечение процесса пр - рп при двух различных лабораторных кинетических энергиях, нормированное на единицу при Г - О, как функция lil=q. Сплошная кривая получена с парижским потенциалом при лабораторной кинетической энергии нейтрона 340 МэВ (.La ombe et al.,

Эффективное сечение процесса образования пар <Тпар равно нулю при Лv < 2т(,с2 14] [c.961]

На рис. 49 приведены эффективные сечения процессов (Уо) + М = = Тг (р ) + М для Уо = 15, 25,43 и 50 и М = Не, Ке, Аг, Кг и Хе, измеренные в упомянутых четырех работах [1542]. Снижение вероятности превраш енйя колебательной энергии при переходе от Уо = 43 к у = 50 авторы [1542] приписывают конкуренции процессов колебательной дезактивации и фотодиссоциации молекулы иода. [c.203]

С точки зрения кинетики термического возбуждения атомов наибольший интерес представляют константы скорости (а также сечения) процессов возбуждения при энергиях, близких к порогу возбуждения. Однако прямые измере-Е,кэВ ния этой величины крайне немногочисленны, В качестве примеров упомянем Рис. 52. Возбуждение линии аргона возбуждение атомов Хе при столкнове-атомов Н, О и [1016] И атомов натрия при [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология