Составной факел

Решение задачи о распределении плотности потока импульса и потока приведенной концентрации в системе струй конечного размера может быть получено путем суперпозиции решений, относящихся к распространению одиночной струи, истекающей из сопла заданного диаметра. Такой расчет хотя и не сопряжен с трудностями принципиального характера, требует проведения весьма громоздких вычислений. Поэтому при исследовании характера развития составного факела ограничимся рассмотрением движения на значительном удалении от сопла, когда каждую из элементарных струй можно считать струей-источником. В этом случае граничные условия, с учетом которых следует интегрировать систему уравнений (4-53), имеют вид [c.94]

Распределение плотности потока импульса и риАс определяет поле скорости, температуры и концентраций. Соответствующие выражения лля расчета профилей и, Т я с совпадают с приведенными в табл. 4-1 . Не останавливаясь на деталях расчета структуры течения, рассмотрим особенности развития составного факела. С этой целью определим координаты точек пересечения оси факела фронтом пламени. Учитывая, что оси течения отвечает значение у = 0, ф=0, а фронту пламени равенство нулю концентраций реагентов, получим следующее соотношение [c.95]

При расчете составного факела значение операторов L, следует определять по формуле (4-53). [c.95]

Следует отметить, что в составном факеле точка пересечения оси течения фронтом пламени не характеризует его длины. Последняя может быть найдена из следующего соотношения [c.96]

Таким образом, соотношение (4-59) отвечает предельно плотной компоновке и, естественно, не учитывает сложную конфигурацию составного факела. Это упрощение, а также принятая в расчете независимость значений эмпирических постоянных от отношения — приводит к завышению расчетных результатов. По- [c.97]

Из соотношений (4-60—4-64) видно, в частности, что при прочих равных условиях распределение скорости и температуры вдоль оси, составного факела определяется только параметром N. [c.98]

В заключение рассмотрим некоторые данные экспериментального исследования структуры составного факела и сопоставим результаты расчета и опыта. [c.98]

На рис. 4-21, а показано распределение температуры вдоль оси составного факела при изменении параметра N от 0,0013 до 0,008. Этой области значений N отвечает разомкнутый режим, для которого характерно наличие одного максимума температ гры [c.101]

Данные об изменении температуры вдоль оси составного факела при сомкнутом режиме горения приведены на рис. 4-21, б. Из графика видно, что в этом случае распределение температуры заметно отличается от распределения при разомкнутом [c.102]

На рис. 4-22 для ряда значений параметра N сопоставлены экспериментальные и расчетные данные об изменении температуры вдоль оси составного факела. Из графика видно, что соответствие опытных и расчетных результатов при jV 0,02 может быть признано удовлетворительным. При Л >0,02 расхождение данных, относящихся к начальному и переходному участкам, заметно возрастает. Аналогичная картина наблюдается и при сопоставлении данных о распределении температуры в поперечных сечениях составного факела. Некоторое улучшение сходимости расчета и эксперимента может быть достигнуто при учете изменения молекулярной массы, теплоемкости и т. д. Однако такое уточнение не может привести к существенному изменению результатов в начальном участке, где погрешность приближенного решения, связанная с пренебрежением конечным размером сопел, резко возрастает. Кроме того, в окрестности [c.102]

Анализ структуры составного факела с учетом конечного размера сопел не связан с трудностями принципиального характера. Однако расчетные соотношения в этом случае оказываются весьма громоздкими и трудно обозримыми. [c.102]

Остановимся вкратце еще на одном типе составного факела — диффузионном факеле, образованном системой газовых струй, расположенных равномерно вдоль некоторой прямой. Закономерности развития такого факела в значительной степени аналогичны закономерностям развития рассмотренного выше факела. В обоих случаях в зависимости от расстояния между соплами реализуется либо сомкнутый, либо разомкнутый режим. [c.103]

Экспериментальное исследование аэродинамики составного факела проводилось на установке, которая представляла собой многосопловую прямоструйную горелку с регулируемым расстоянием Между осью и центрами сопел. Корпус горелки выполнен в виде массивного диска, в котором имеется ряд отверстий для установки сопел. Конструкция корпуса позволяла изменять 4засстояние от оси до центра сопел (для четырех- и шестисопловой компоновки) в пределах, обеспечивающих изменение параметра N от 0,0013 до 0,16. Факел стабилизировался с помощью системы дежурных пламен, организованных у среза каждого сопла. Такая система стабилизации обеспечивала устойчивое горение неподогретого газа (пропана) при скоростях истечения порядка 30 м/с. [c.98]

Данные о зависимости длины составного факела от комплекса В для четырех- и шестисопловой компоновки приведены на шс. 4-19. Здесь же нанесена расчетная [по уравнению (4-57)] зависимость 1ф/г=1(В). Из графика видно, что в исследованном интервале изменения параметра В (0,05<В<5,5) безразмерная [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология