Закон распределения температуры вдоль оси

Закон распределения температуры вдоль оси в основном участке струи можно получить, используя постоянство энтальпии струи во всех ее поперечных сечениях. Если энтальпию струи определять по избыточным температурам, т. е. принимать за нуль температуру окружающей среды, то избыточная энтальпия увлекаемого в струю газа будет равняться нулю, а избыточная энтальпия всего газа, протекающего через любое сечение струи, будет величиной постоянной и равной избыточной энтальпии газов, вытекающих из сопла за равный промежуток времени. Увлечение в струю окружающего газа и увеличение массы газов в струе в силу постоянства избыточной энтальпии будут сопровождаться падением избыточных температур. [c.114]

Характер распределения избыточных значений температуры в свободной струе аналогичен характеру распределения значений скорости, поэтому для установления закона распределения температуры вдоль оси основного участка струи нужно лишь вместо постоянства количества движения использовать постоянство теплосодержания струи. При определении теплосодержания струи по избыточным температурам считают, что газ, подсасываемый струей из окружающей среды, не является теплоносителем, так как его избыточная температура равна нулю. Иначе говоря, избыточное теплосодержание всей массы газа, протекающей через произвольное сечение струи, равно избыточному теплосодержанию первоначальной массы, вытекающей из сопла за равный промежуток времени. [c.299]

Закон распределения температуры вдоль оси основного участка струи определяется тем же методом, что и закон распределения скоростей (3.4), но вместо постоянства количества движения используется постоянство теплосодержания струи [c.119]

Если В] 1, то закон распределения теплоподвода вдоль оси потока не играет никакой роли, так как во всех сечениях стенки ее температура будет одинакова. Это положение можно распространять до значения В1< 0,3. [c.228]

В качестве примера рассмотрим задачу о распределении температуры вдоль стержня (см рис.), которая решается с помощью второго закона Фурье дТ/д1 = с-д Т/дх [c.251]

Совместное рассмотрение уравнений дает возможность приближенно найти закон выгорания и распределение температур вдоль потока топлива, а также провести анализ процесса горения потока топлива, выявить длину зоны горения от коэффициента избытка воздуха и т. д. [c.125]

Если испарение жидкости происходит в адиабатических условиях, то распределение температуры вдоль оси х от поверхности жидкости происходит по некоторой кривой t (х). Вблизи поверхности жидкости распределение температуры следует закону прямой, а затем прямая переходит в кривую, которая постепенно вырождается в вертикальную прямую, отвечающую [c.42]

Сумма в правой части уравнения, очевидно, вполне определяется законами безразмерного распределения температуры вдоль заданных направлений, которые фиксируются значениями углов и, следовательно, играет роль множителя N. Но в таком случае приве- [c.71]

На рис. 33 показано распределение температуры Т вдоль линейной части газопровода по данным замеров лучковыми термопарами в шурфах. Наблюдается понижение температуры практически по линейному закону. [c.51]

Закон распределения избыточных концентраций примеси вдоль оси основного участка струи определяется тем же методом, что и закон распределения скоростей (3.4) и температур (3.12), но вместо постоянства количества движения или теплосодержания используется постоянство избыточного содержания примеси в струе [c.120]

Можно получить простую формулу распределения температур Т вдоль зоны горения, зная закон выгорания потока топлива = / (х). Для этого необходимо воспользоваться уравнением энергии [c.126]

Согласно третьему закону термодинамики энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле температуры должна обращаться в нуль. В связи с этим приобретает большой интерес вопрос о распределении атомов в жидком гелии, особенно при наиболее низких температурах. Плотность жидкого гелия мала, под давлением насыщенных паров она составляет всего около 0,14 г/мл, что в значительной мере объясняется малой молекулярной массой гелия (заметим, что плотность жидкого водорода примерно в два раза меньше плотности жидкого гелия). Необычна зависимость плотности Не от температуры (рис. 61). Там же представлена температурная зависимость теплоемкости С вдоль линии равновесия жидкость — пар. При температуре 2,173 К и 49,80 10 Па плотность жидкого Не проходит через максимум, после чего функция р = /(Г) резко меняет свое направление, плотность быстро уменьшается. Теплоемкость тоже аномально зависит от температуры. Кривая теплоемкости похожа на греческую букву X. При 2,182 К теплоемкость является разрывной функцией. Здесь в жидком Не происходит фазовый переход второго рода. Температура этого фазового перехода ( Х-точки ) немного снижается при увеличении давления. Жидкую фазу при температурах, соответствующих Х-точкам и ниже, принято называть гелий II . Жидкая фаза при температурах, лежащих выше Х-точек, названа гелий 1 . [c.229]

В зависимости от величины коэффициента распределения различают два варианта перераспределения примеси по длине образца. Если эта примесь понижает температуру плавления образца, то она концентрируется преимущественно в расплавленной зоне, передвигаясь с ней (рис. Х-1, 6). Такая картина наблюдается в случаях, когда растворимость примеси в жидком состоянии больше, чем в твердом, т. е. при А о< 1. В результате перехода примеси в жидкую фазу ее концентрация в твердой фазе, образующейся после прохода расплавленной зоны, понижается. Наибольшая степень очистки при этом достигается в начале образца, где концентрация примеси в расплавленной зоне наименьшая. При продвижении зоны вдоль образца происходит постепенное накапливание примеси в ней соответственно фазовому равновесию повышается также ее концентрация в твердой фазе. Далее наступает момент, когда концентрация примеси в твердой фазе достигает ее исходного уровня в образце Ср. При дальнейшем движении зоны обычно концентрации примеси в образующейся кристаллической фазе и в зоне остаются некоторое время неизменными. При этом Ск = и концентрация в зоне равна Ср/к . На конце образца, равном длине зоны, происходит затвердевание материала по законам направленной кристаллизации, сопровождающееся быстрым возрастанием концентрации примеси. [c.240]

ЛёнИю в объеме конденсатора может соответствовать бесчисленное множество кривых распределения температур и давлений. Неоднозначность распределения температур и парциальных давлений объясняется сложностью энергетических изменений при движении паро-газовой смеси в объеме конденсатора и механизма фазового превращения, происходящего не только на поверхности конденсатора, но и в объеме. На фиг. 61 и 62 приведены кривые распределения температур вдоль стенки и по оси конденсатора при конденсации в присутствии движущегося неконденсирующегося газа. Из приведенных графиков видно, как влияет присутствие неконденси-рующихся газов на. кинетику движения и механизм фазового превращения водяного пара в твердое состояние. При конденсации чистого пара температура на поверхности и на оси конденсатора линейно понижается от своего максимального значения до температуры хладагента (фиг. 39). По другому, более сложному закону изменяется температура в присутствии иеконденсирующихся газов. [c.127]

Рис. 3.23. Изменение вдоль вкладыша коэффициента аналогии Рейнольдса (а) и показателей степени Пи и пт в степенных законах распределения скорости и температуры в пограничном слое при (1Р/(1х фО (б) I — по Колбурну (Кп = [3.27] 2 —опыты [3.26] 5 —теория

Рассмотрим сначала математическую модель процессов переноса массы и энергии в двухфазной системе многокомпонентный пар — жидкость. Предполагаем, что парогазовая смесь, состоящая из п компонентов, п—1 из которых могут претерпевать фазовые превращения, движется вдоль зеркала покоящейся жидкости по каналу длиной Ь. Стесненность движения парогазового потока, определяемая порозностью канала ё (отношенне свободного сечения к общему сечению канала), не меняется по длине. Межфазовый контакт характеризуется удельной поверхностью А. Предполагается одномерная пространственная распределенность параметров жидкости и смеси вдоль оси х, при этом состав жидкости (л ) ( =1, 2,. .., /г—1)и ее температура t x) считаются заданными. Жидкость принимается идеальной. Поэтому равновесные концентрации пара над ее зеркалом могут быть определены из закона Рауля — Дальтона. [c.39]

Простейшим устройством, При помощи кото рого можно создать электромагнитные волны определенной длины, являются два атома, имеющие положительный и отрицательный электрические заряды, связанные упругими силами так, что они могут совершать колебания. Такой гармонический осциллятор сможет испускать и поглощать излучение. Для того чтобы имело место излучение абсолютно черного тела, нужно вдоль стенки, ограничивающей объем, поместить большое количество таких осцилляторов с различными частотами. Согласно закону равного распределения энергии, который был получен в статистической механике, следует ожидать, что осцилляторы для каждой дли-ньи волиы имеют в среднем при определенной температуре одинаковое количество энергии, а именно кТ 2 на каждую степень свободы. [c.452]

При сочетании ТСХ и ГХ поток из колонки можно направлять на сорбент полностью или только частично, а оставшуюся часть подавать в газовый детектор. В зависимости от типа анализа на слой сорбента можно наносить то.гько один определяемый компонент или несколько комнонентов методом импульсного илп непрерывного (полосой) напесения проб. Пластинку при нанесении анализируемого вещества можно передвигать с постоянной скоростью, получая линейную развертку, аналогичную выписываемой в методе ГХ хроматограмме. Этот способ обычно используют с программированием температуры колонки, что способствует получению равномерного распределения концентрации наносимых веществ вдоль линии старта. Прп перемещении пластинкп со скоростью, изменяющейся по логарифмическому закону, расстояния между точками нанесения веществ на пластинку лине ию зависят от величины соответствующих индексов удерживания. Осуществление этого способа требует специального оборудования [7]. [c.148]